Сечение нейтронного захвата

Чувствительность нейтронно-активационного анализа зависит от мощности потока нейтронов, способности элемента к захвату нейтрона сечение нейтронного захвата) и периода полураспада образовавшегося радиоактивного элемента. Выполняется соотношение [c.518]

Сечение радиационного захвата нейтрона, 10-24 [c.120]

Естественная смесь изотопов индия состоит из двух изотопов 1п и 1п. Эффективное сечение реакции захвата медленных нейтронов равно 2,5 барн и — 138 барн. При захвате нейтронов идут реакции [c.357]

Ряд изотопов обладает высоким эффективным сечением реакции захвата тепловых нейтронов. Поглощение нейтронов при их взаимодействии с ядрами элементов, входящих в состав поглощающего вещества, подчиняется экспоненциальному закону [c.365]

При кратковременном облучении благодаря высокому эффективному сечению реакции захвата нейтронов 1п и малому сечению основная активность облученного индия будет зависеть от 1п. [c.357]

Зависимость сечений нейтронного захвата от энергии нейтронов довольно сложна. Наиболее известное упрощение — так называе.мый закон 1/F. Это грубое допущение обычно применимо только для нейтронов низкой эиергии при взаимодействии с изотопами тяжелых элементов. Одпако для многих легких элементов закон 1/F можно распространить вплоть до энергий нейтронов порядка 100 кэв. [c.51]

Одно скоростные нейтронные параметры и В постоянны в бесконечной среде. Вне сферической области радиусом Н сечение поглощения есть исключительно сечение радиационного захвата внутри сферической области сечение поглощения имеет такое же значение, что и впе се, но сечение деления имеет такую же величину, что и сечение радиоактивного захвата. Для каждого нейтрона, который поглощается внутри сферической области, рождается уХу/Хд нейтронов вследствие деления других источников нейтронов нет. [c.183]

Величина сечения находится опытным путем. В уравнение (9.300) не входит член, отражающий выгорание шлаков путем нейтронного захвата, так как поперечное сечение представляет собой усреднен- [c.459]

Для тепловых нейтронов сечение радиационного захвата ст(п, у) в большинстве случаев 1у Е . В резонансной области сечение а(п, у) описывается формулой Брейта — Вигнера и в максимуме может значительно превышать геометрические размеры ядра. Сечение радиационного захвата быстрых нейтронов а(п, у) % л а Г-у /Г, где а — величина, характеризующая радиус ядра. Радиационный захват медленных нейтронов ядрами известен как реакция, благодаря которой стало доступным большое число радиоактивных изотопов. [c.904]

Рис. 45. Кривая аффективного сечения для захвата медленных нейтронов

Активационный анализ на резонансных нейтронах. У многих изотопов реакция (п, у) при определенной энергии нейтронов имеет резонансные пики. В области резонанса сечение радиационного захвата может достигать исключительно высоких значений. [c.71]

Для определения лёгких изотопов важное значение имеет реакция (п,р). Хотя сечение захвата для этой реакции суш,ественно меньше сечения радиационного захвата нейтронов, дочерние нуклиды часто оказываются более удобными для количественного определения материнских. Типичным примером является активация хлора. Природный хлор содержит два изотопа С1 (75,77 ат.%) и (24,23 ат. %). При облучении тепловыми нейтронами второй изотоп превраш,ается в С1, имеюш,ий период полураспада около 37 мин., что неудобно для определения. На ядрах первого радионуклида протекают три ядерные реакции [c.112]

В качестве ядерных частиц для облучения анализируемых проб при активационном анализе, повидимому, наиболее часто используются тепловые нейтроны. Если в исследуемом образце не содержится элемента, ядра которого имеют аномально большие поперечные сечения резонансного захвата в области тепловых энергий (например, цю ли Еи ). или если толщина образца не слишком [c.77]

При захвате нейтрона изотопом с атомными номером Z и массой А — 1 со скоростью Фа2 Л / атом сек, где сечение нейтронного поглощения для изотопа (2, А — 1). [c.55]

В силу большого значения бора для нейтронных счетчиков, выполнение закона 1/ для реакции 5В (п, а)зЕ1 проверялось с особой тщательностью методом ослабления пучка [52, 11, 96, ПО, 130, 40] и считается сейчас подтвержденным. По измерениям Вечера и др. [11] эффективное сечение захвата естественного бора для нейтронов с энергией 0,025 еУ составляет 708 10 см . -Эффективные сечения радиационного захвата многих элементов для тепловых нейтронов также были измерены методом ослабления пучка. Однако простой метод ослабления пучка перестает быть применимым в тех случаях, когда с эффективным сечением захвата сравнимо эффективное сечение рассеяния (см. ниже). Чтобы уменьшить влияние рассеяния, предлагались различные варианты такого метода. Например, образец , который должен [c.49]

Важная для технического использования лития особенность — резкое различие в значениях поперечного сечения а захвата тепловых нейтронов его изотопами. Значение а (в барнах) 910 (Ь1-6) и 0,033 (Ы-7) при 67 для естественной смеси изотопов [2]. [c.11]

Показатель поглощения нейтронов зависит от числа абсорбирующих атомов Ni в единице объема и эффективных сечений Oj захвата нейтронов атомами [c.330]

Однако сечения радиационного захвата тепловых нейтронов ядрами не связаны с геометрическими размерами для некоторых ядер сечения п, у)-реакции всего 10 барн, для других доходят до 10 барн. Из уравнения (4) следует, что те стабильные изотопы, которые обладают большими сечениями п, 7)-реакции и образуют радиоизотопы с удобными периодами полураспада, определяются с наибольшей чувствительностью, если только их изотопная распространенность не очень мала. [c.244]

Рис. 67. Кривая эффективного сечения для захвата медленных нейтронов иридием.

В качестве теплопередающей среды, или теплоносителя, могут быть использованы газы и жидкости (органического или неорганического происхождения, а также жидкие металлы), удовлетворяющие определенным требованиям. Теплоносители, например, не должны сильно захватывать нейтроны (обладать малым сечением их захвата) и разрушаться под действием интенсивного излучения в активной зоне реактора кроме того, теплоносители должны иметь соответствующие теплопередающие свойства (теплоемкость, коэффициент теплоотдачи), быть достаточно дешевыми, доступными, безопасными в обращении и т. д. [c.251]

Хороший отражатель должен иметь большое сечение рассеивания медленных нейтронов (Ор) при малом сечении их захвата (Оз). Помимо графита этим требованиям удовлетворяют, например, металлический бериллий и его окись. Заряд =зби при прочих равных условиях используется для взрыва тем полнее, чем большее время предоставляется развитию лавины (в данном случае важны миллионные доли секунды). Поэтому оболочка атомной бомбы делается из возможно более прочного материала. Мощность такой бомбы ограничена нижним и верхним пределами, так как общая масса может лежать в интервале между одной и немногими критическими. [c.583]

Два магнитных сектора могут быть, конечно, связаны с электростатической отклоняющей системой с целью получения двойной фокусировки. Трехступенчатый масс-спектрометр такого типа, сконструированный Уайтом, Роурке и Шеффилдом [2166], позволил получить чувствительность определения распространенности 10 °. При определении сечений нейтронного захвата различными ядрами масс-пектрометр открывает широкую возможность измерения как скорости исчезновения бомбардируемых ядер, так и скорости образования новых ядер. Наиболее чувствительное измерение малых сечений возможно в том случае, когда новообразованные ядра отличаются по массе от ядер, имеющихся в системе.В этом случае сочетание спектрометра (с высокой чувствительностью определения распространенности) с чувствительным детектором обеспечивает лучший метод изучения продуктов, позволяющий проводить определение массового числа. [c.110]

Соотношение (va//ст ) , обычно обозначаемое символом т , зависит только от ядерных свойств делящегося материала горючего. Конечно, величина т] зависит и от относительной скорости (энергии) нейтронов, но во многих реакторах распределение скоростей имеет ярко выраженный пик (см. 1.2,а), и Т1 при этой наиболее вероятной скорости является характеристикой ядерных свойств горючего. 13еличину г] можно также выразить через а — отношение сечения радиационного захвата к сечению деления дл я данного типа горючего [c.42]

Это определение 2 будет использовано для оценки сечений радиационного захвата и деления иа быстрых нейтронах, но его трудно нрименить для определения неупругого сечения из-за недостатка сведений о деталях [c.513]

Реальные значения а для различных Я. р. изменяются в щироких пределах (от 10 до 10" м ). Значение а зависит от природы бомбардирующей частицы, ее энергии, и, в особенно большой степени, от св-в облучаемого адра. В случае облучения адер нейтронами при варьировании энергаи нейтронов можно наблюдать т.наз. резонансный захват нейтронов, к-рый характеризуется резонансным сечением. Резонансный захват наблюдается, когда кинетич. энергия нейтрона близка к энергаи одного из стационарных состояний составного ядра. Сечение, отвечающее резонансному захвату бомбардирующей частицы, может на неск. порадков превышать нерезонансное сечение. [c.515]

Кристаллы СаР2(Еи) представляют большой интерес для регистрации у-квантов на фоне нейтронов. Это связано с тем, что сечения радиационного захвата нейтронов ядрами Са и Р малы по сравнению с сечениями взаимодействия у-квантов. Ядра отдачи, получающиеся при упругом рассеянии нейтронов на ядрах Са и Р, имеют сравнительно малую энергию и большую удельную ионизацию. [c.73]

Изотоп Поперечное сечение деления, барп Поперечное сечение радиационного захвата, барн Число вторичных нейтронов на один захват нейтрона Поперечное сечение деления, барн Поперечное сечение радиационного захвата, барп Число вторичных нейтронов на один захват нейтрона [c.807]

Для определения этого отношения очень удобны детекторы, сечение радиационного захвата которых подчиняется закону Ь. Хорошим примером детектора такого типа является натрий или счетчики нейтронов, наполненные бором. Соответствующий расчет показывает, что для них отношение (Ттепл//рез = 2, поэтому [c.58]

Захватывая нейтрон по реакции (п,7), ядро-мишень (в данном случае — изотопы плутония) увеличивает свою атомную массу на единицу, превращаясь в следующий изотоп того же элемента. Так продолжается до тех пор, пока очередь не дойдёт до такого изотопа, избыточное количество нейтронов в ядре которого определит энергетическую необходимость ядерного превращения путём /3-распада. При этом избыточный нейтрон превращается в протон и заряд ядра увеличивается на единицу — исходный химический элемент превращается в следующий. Это упрощённое описание даёт общее представление о схеме образования новых химических элементов при нейтронном облучении. В действительности ядерные характеристики изотопов ТУЭ определяют более широкую палитру конкурирующих ядерных превращений, среди которых можно назвать электронный захват (превращение протона ядра в нейтрон), различные изомерные переходы, а также характерные только для тяжёлых ядер а-распад и спонтанное деление. Важно отметить, что для того, чтобы пройти путь от 238рц 252(2 необходимо осуществить последовательность ядерных реакций, которая должна включать 14 нейтронных захватов. Чтобы провести этот процесс в разумное время и при этом накопить весовое количество целевых радионуклидов, необходимо обеспечить очень высокую плотность потока нейтронов в объёме облучаемого материала. Значения тепловых сечений и резонансных интегралов некоторых изотопов ТПЭ [4] приведены в табл. 9.1.2. [c.507]

Отношение Гп/Гю1 может быть рассчитано в рамках статистической теории при определённых предположениях о термодинамических свойствах нагретого ядра. Величина сгхп( х), характеризующая вероятность выживания продуктов испарения, резко уменьшается с ростом Ех (это равносильно увеличению числа каскадов испарения нейтронов). Ситуация усугубляется тем, что амплитуда оболочечной поправки, препятствующая делению ядра в основном состоянии, быстро уменьшается с увеличением энергии возбуждения ядра. Оба эти фактора ведут к экстремально малой вероятности выживания тяжёлых компаунд-ядер. По отношению к реакциям нейтронного захвата, ведущим к образованию актиноидов с сечением в десятки и сотни барн, сечение образования трансактиноидов в реакциях с тяжёлыми ионами составляет всего 10 -Ю барн и экспоненциально убывает при продвижении в область СТЭ. Однако, несмотря на столь низкие сечения, реакции с тяжёлыми ионами являются, по существу, единственным способом синтеза элементов с Z > 100. [c.47]

Ядерные реакции, осуществляющиеся при взаимодействии многих изотопов с нейтронами (особенно медленными и тепловыми), могут быть источником примесных атомов. Реакции типов А (п, у) А"+, или А п, р) В или (в легких веществах) А" (п, а) В 7 могут при высоких нейтронных потоках (10 — нейтр/см -сек) обеспечить в веществах с большими эффективными сечениями уже за короткое время значительные концентрации чужеродных примесей, которые могут вызывать существенное изменение свойств. Например, использование в мощных реакторах бористой стали для изготовления регулирующих стержней оказалось (как показала практика в Советском Союзе) нежелательным из-за создействия реакции В п, а) на структуру. Вообще в реакторостроении желательно избегать использования веществ с большим сечением захвата нейтронов не только из-за потерь нейтронов и возбуждения высокой наведенной радиоактивности, но также из-за связанных с нейтронным захватом и последующим радиоактивным распадом изменений кристал- [c.220]

Монотонный ход зависимости полного сечения от эт ергии нейтронов во многих случаях нарушается при резонансном поглощении нейтронов ядрами, которое наблю.цается при совпадении энергии возбуждения с одним из энергетических уровней составного ядра. В области резонанса сечения иногда достигают очень высоких значений. Для примера на рис. 8 пртше-дено изменение сечения радиационного захвата медленных нейтронов золотом. [c.59]

Как было отмечено ранее, у некоторых изотопов сечение реакции (п, у) равномерно падает с ростом энергии нейтронов согласно закону 1/и. Однако у многих изотопов функция возбуждения при определенной энергии нейтронов имеет резонансные пики, в области которых сечение радиационного захвата достигает исключительно высоких значений и может более чем на два порядка превосходить сечение активации для тепловых нейтронов. В принципе такой характер функции возбуждения предоставляет интересную возможность для проведения избирательной активации элементов. Но она не может быть реализована из-за отсутствия подходящего источника моноэнергетиче-ских нейтронов с переменной энергией. [c.81]

Согласно уравнению (2.17), регистрация мгновенного у-излучения должна давать наилучшие результаты для элементов с высокими сечениями радиационного захвата нейтронов Ос1, Ей, 5т, В, Сс1 и т. д. [225, 227]. При плотности потока нейтронов 10 нейтрон см - сек) и спектрометре с Ое(Ы)-детектором объемом 20 сл . достигаемая чувствительгюсть для отмеченных выше элементов при навеске 1 г и времени облучения 10 мин составляет около % [225]. Однако перечисленные элементы имеют мягкое у-излучение, что заметно снижает избирательность их определения в присутствии других компонентов. Более высокая специфичность и проникающая способность жесткого у-излучепия создают лучшие условия для определения элементов, у которых наиболее интенсивные переходы радиационного захвата лежат выше 3 Мэв [226]. В эту группу входят следующие элементы С1, 5с, Т1, V, Сг, Мп, Ее, Со, N1, Си, 2п, Ли и Hg. [c.190]

Кукавадзе Г. Л1, Гольиин Л. П.. Аникина М. П., Эршлер Б. В. Измерение поглощения и сечения радиоактивного захвата для котельного спектра нейтронов. Доклад, представленный СССР на международную конференцию по мирному использоват. ю атомной энергии. Препринт, 1955, [c.169]