Справочник химика 21

Химия и химическая технология

Статьи Рисунки Таблицы О сайте English

Движение жидкостей изотермическое

    Определить температуру масла, необходимую для того, чтобы его можно было перекачивать насосом мощностью 3,68 кет, имеющим полный к.п.д. т] = 0,6. Теплоизоляцию трубопровода считать идеальной, а движение жидкости — изотермическим..  [c.83]

    Изучением законов равновесия и движения жидкостей занимается гидравлика, подразделяющаяся на гидростатику и гидродинамику. Гидравлика рассматривает главным образом так называемые капельные (несжимаемые) жидкости. Сильная сжимаемость газообразных веществ (которые поэтому иногда называются сжимаемыми жидкостями) вносит в их движение термодинамические факторы. Поэтому выводы гидравлики при мениМы к движению газов лишь в некоторых ограниченных пределах, например при малых изменениях давления или при изотермических процессах. Для характеристики движения газов при больших перепадах давления (например, истечения тазов через отверстия и насадки) приходится пользоваться методами термодинамики. [c.98]


    Кроме того, приведенные законы распределения скоростей верны лишь для изотермического движения жидкости, когда температура ее во всех точках потока одинакова и постоянна. [c.36]

    Установившееся обратное течение, возникающее под действием малых источников тепла в заполненной воздухом цилиндрической полости, исследовалось в ряде работ [266, 269, 270], Установившееся ламинарное течение инициировал локальный источник тепла шириной 0,2 , помещенный в центре нижней поверхности вертикальной изотермической полости цилиндрической формы. При этом был получен ряд экспериментальных и численных результатов. На рис. 14.7.3 показаны расчетные линии тока в симметричном установившемся случае для левой части полости при различных значениях числа Грасгофа Ог. Поток жидкости поднимается вертикально над источником, растекается по потолку полости и поворачивает обратно вниз в дальнем ее углу. Такое движение горячей жидкости вниз вблизи более холодной вертикальной стенки создает некоторую подъемную силу. Из-за наличия этой подъемной силы, действующей против течения, движение жидкости замедляется, она поворачивает внутрь и поднимается до некоторой высоты, определяемой полем течения и величиной местной подъемной силы. По мере возрастания чисел Грасгофа циркуляция жидкости усиливается, в результате чего формируются пограничные области. В указанной ограниченной по размерам области это больше походит на перенос в полости, создаваемый за счет малого источника на стенке. [c.315]

    По аналогии с изотермическим движением жидкости около вращающегося диска можно предположить, что осевая составляющая скорости течения расплава является функцией только координаты г, а радиальная и тангенциальная скорости линейно зависят от координаты г. Кроме того, будем считать, что функция, определяющая безразмерный профиль температур, также зависит от одной координаты т]. Последнее позволяет не учитывать действие гравитации, так как фронт кристаллизации расположен горизонтально, а температура расплава не зависит от радиальной координаты. [c.68]

    М. А. Михеев [9] приходит к выводу, что нельзя переносить явления движения жидкости, имеющие место в изотермическом потоке, в неизотермический, так как в этом случае сопоставляются не подобные между собой явления. Учитывая эти положения М. А. Михеева, рассмотрим роль температур в зависимости от геометрических форм канала подобных тепловых процессов. [c.34]

    При постоянном значении Кт и малом изменении средней температуры движение жидкости приближается к изотермическому. В правой и левой частях уравнения (I. 40) остается одна переменная ш и зависимость К от Ке выразится одной наклонной линией 3 , " 35 [c.35]


    Характер и численное выражение связи (п) зависят от режима течения. Ниже эта связь количественно устанавливается применительно к изотермическому движению жидкости в прямой круглой трубе-, это обусловлено широким практическим применением таких труб, а в методическом отношении — про- [c.145]

    Уравнения движения жидкости Навье — Стокса (3-22) —(3-24) или (3-25) совместно с уравнением неразрывности (3-5) или (3-10) дают возможность решить основную задачу гидродинамики — определить поля скоростей, давления и плотности в жидкости, движущейся под действием заданных внешних сил. Решение возможно для идеальной несжимаемой жидкости или для изотермического движения вязкой жидкости, когда плотность и вязкость зависят только от давления и вид этих зависимостей известен р = /(р) и р, = f (p). В этом случае возможно определение следующих зависимостей  [c.55]

    Система (3.154)—(3.156) дополнена уравнением движения жидкости (Навье—Стокса) вдоль оси х, уравнением неразрывности потока и соответствующими граничными условиями. В результате подобного преобразования системы получено критериальное уравнение, обобщающее процессы массообмена при изотермическом экстрагировании 5 = /(Я1, Я2, Я3, я , Яд, SJ, 5, , Ро , Ро , В , Рг, Не) (3.157) [c.118]

    На рис. 150 приведены полученные в той же работе кривые гидравлического сопротивления первого и четвертого витков 6-мм канала при изотермическом режиме движения жидкости. Отношение радиусов кривизны каналов к эквивалентному диаметру равны у первого полувитка г, — 3,9, у четвертого [c.273]

    Для установления основных соотношений между давлением и скоростью частиц в потоках газа или жидкости вводят так называемые распределенные параметры, характеризующие движение жидкости в каждой точке. Эти соотношения описываются при помощи дифференциальных уравнений в частных производных. Динамическое поведение распределенных масс, упругость и сопротивление в рассматриваемых процессах движения жидкостей определяются, в конечном счете, из уравнений волновых движений. Следует отметить, что наряду с задачами, решаемыми методами гидродинамики, могут возникать задачи, для решения которых требуется знание термодинамики. Например, для случая сжимаемых жидкостей весьма существенно, будет ли сжатие изотермическим или адиабатическим. [c.71]

    Рассмотрим ньютоновскую жидкость, заключенную между параллельными пластинами, показанными на рис. 2-2, находящимися на расстоянии Н друг от друга. Пусть верхняя пластина движется свободно, а нижняя закреплена в некотором положении. В нулевой момент времени к верхней пластине прилагается постоянное напряжение 5, которое приводит верхнюю пластину в движение. Жидкость, которая вначале была неподвижна, постепенно достигнет состояния установившегося течения с распределением скоростей, показанном на рисунке. В этом примере анализ переходного или начального периода производится для изотермических условий. [c.29]

    В данном разделе рассматривается движение жидкости, находящейся в кольцевом зазоре, между двумя коаксиальными цилиндрами. Обозначим радиус внутреннего цилиндра через Ri. а внешнего — через Ро- Теория ограничена случаем изотермического установившегося течения несжимаемой жидкости. Будем рассматривать кол поненты вектора скорости у и о в- Для этих компонент уравнения движения имеют вид  [c.118]

    При изотермическом ламинарном движении жидкости (Яе < 2300) коэффициент трения не зависит от шероховатости стенок трубы и определяется только критерием Рейнольдса, который рассчитывается по известной формуле [c.219]

    Кроме примесей, важное влияние на практике часто оказывают и другие факторы, такие как движение жидкости и передача тепла. Наличие потока усиливает влияние примесей, увеличивая скорость их доставки к корродирующей поверхности, и может в некоторых случаях (например, никель в плавиковой кислоте) мешать образованию защитных пленок или даже приводить к их удалению. В условиях теплопередачи скорость коррозии скорее всего зависит от эффективной температуры поверхности металла, а не от температуры раствора. Если металл горячее, чем кислый раствор, то коррозия, как правило, бывает сильнее, чем при той же комбинации среды и металла, но в изотермических условиях. Усиление коррозии, вызванное теплопередачей, может быть особенно заметным в случае любого металла или сплава, коррозионная стойкость которого связана с пассивацией, так как, повидимому пассивность довольно резко нарушается, если температура превышает критическое значение, зависящее в свою очередь от состава и концентрации кислоты. В случае частичного нарушения пассивности может возникнуть питтинговая коррозия или коррозия, локализованная в горячих точках. Если пассивность нарушается полностью, то происходит более или менее равномерная коррозия. [c.151]

    При изотермическом движении жидкости в гладких трубах и каналах Я = /(Ре), а в шероховатых Я = [c.203]

    Решение вопросов, связанных с движением газов, является более трудным, чем в случае движения жидкостей. Мы должны учитывать сжимаемость газов, т. е. зависимость удельного объема V от давления р. Зависимость эта является для изотермического течения одной, а для адиабатического — другой. Учитывая более сложный характер движения газов, мы рассмотрим этот вопрос позже. Расход мощности, затрачиваемой на перемещение (сжатие) газов, также требует знания термодинамической стороны процесса, поэтому этот вопрос будет рассмотрен в одном из последующих разделов. Только в тех случаях, когда падение давления газа в исследуемом отрезке трубы составляет лишь несколько процентов от значения этого давления, а температура меняется незначительно, изменение удельного объема газа бывает невелико. Тогда можно принять расчетный удельный объем газа равным средней арифметической величине удельных объемов под давлением, существующим на обоих концах рассматриваемого отрезка трубы. С допускаемым для технических целей приближением в этом случае можно применять уравнение (1-37) для жидкостей, вводя вместо удельного веса у обратную величину расчетного удельного объема 1/Оср. Однако следует помнить, что если в трубе имеется большое падение давления, то данный способ расчета применять нельзя, так как в этом случае он приводит к большим ошибкам. [c.13]


    Реальная жидкость - это жидкость с вязкостью (внутренним трением) и теплопроводностью. Начнем с рассмотрения уравнений движения для изотермической жидкости и для начала еще раз напомним, что уравнение непрерывности (1.1) справедливо и для реальной жидкости, так как его вывод основывался только на законе сохранения вещества.Далее воспользуемся уравнением Эйлера, записанным в форме закона для переноса импульса (1.7)-(1.8), и попытаемся дописать в него слагаемые, отвечающие за перенос импульса в результате действия вязких сил [c.11]

    Процесс движения жидкости от забоя скважины до приема насоса, сопровождающийся снижением давления и выделением свободного газа, является изотермическим. [c.67]

    Данные для расчета гидравлических сопротивлений в трубах и каналах гфи не-изотермическом движении жидкости приведены в [Л. 1 , 32]. [c.231]

    Задачам свободной конвекции на изотермических или равномерно обогреваемых вертикальных пластинах уделялось большое внимание, поскольку они ие только отличаются простотой, ио и имеют практическое значение. Теоретические решения задач для этой геометрии большей частью основаны на предположениях о том, что пластина, погруженная в бесконечно большой объем жидкости, имеет бесконечную ширину и полуограничена по длине вверх по потоку движение жидкости ниже нижней кромки пластины отсутствует. iIeeмoтpя на эти упрощения получаемые решения дают правильные по структуре зависимости для корреляции экспериментальных данных. Аналогичный вид зависимостей оказывается пригодным и для других геометрий и условий. Поэтому сначала рассматриваются теоретические решения, а затем экспериментальные результаты. [c.274]

    В дальнейшем аналитическими решениями Грэца, Нуссельта, Латцко, Лейбензона и др было установлено, что коэффициент теплоотдачи за участком стабилизации остается постоянным на протяжении всего канала. Это теоретическое доказательство послужило основанием для исследования теплоотдачи в каналах постоянной длины. Если канал в опыте длиной I > 50 то считается, что эмпирическую формулу, полученную при указанных условиях эксперимента, можно распространить на любые температурные и геометрические условия. Постоянство а за участком стабилизации справедливо при движении жидкости, близком к изотермическому. С изменением температуры жидкости меняются и условия теплоотдачи. Эмпирическую формулу, полученную при определенных температурных и геометрических условиях нельзя распространять на другие неподобные условия. Распространение этих формул, имеющих частный характер приводит к размерам аппарата не соответствующим условиям эксплуатации. Это особенно резко проявляется при высоких температурах нагрева. В экспериментальной практике не соблюдаются основные теоремы подобия. Излагая основные положения теплового подобия, М. В.Кирпичев и М. А. Михеев подчеркнули, что подобие температурных полей и теплообмена может быть достигнуто в другом теплообменном аппарате только в том случае, когда оба аппарата геометрически подобны. [c.32]

    После поглощения избытка жидкости давление в колпаке возрастает до Рмакс. а после его отдачи падает до р . Обозначив среднее давление через рср. можно определить степень неравномерности давления в колпаке б = (р ццс Рыт)1рыикс- Средний объем воздуха в колпаке при изотермическом изменении его состояния составит / /б. Опыт показывает, что движение жидкости в нагнетательном трубопроводе достаточно близко к равномерному при б = 0,02—0,05 (меньшее значение б для длинных трубопроводов), а во всасывающем трубопроводе — при 6 = 0,05—0,1, [c.110]

    В зависимости от направления теплового потока изменение профиля скорости оказьшается различным. При охлаждении жидкости ее температура у стенки ниже, а вязкость выше, чем в ядре потока. Поэтому по сравнению с изотермическим течением в этих условиях скорость движения жидкости у стенки ниже, а в ядре потока выше. При нагревании жидкости, наоборот, скорость течения жидкости у стенки выше, а в ядре потока ниже. На практике обычно скорость и температура на входе в трубу имеют профрии, близкие к равномерным. Для этих условий расчет среднего коэффициента теплоотдачи при ламинарном режиме течения жидкости в трубах при отношении длины трубы I к её дааметру (1, равном //с > 10, и Ке > 10 можно проводить по формуле [c.185]

    Определяя коэффициенты трения при турбулентном изотермическом движении жидкости в прямоугольных каналах при различном соотнощении сторон, Харнет, Кох и Мак-Комас показали, что в интервале значений критерия Рейнольдса от б-Ю до 5-105 зависимости для определения коэффициента трения для круглых труб пригодны для прямоугольных труб с любым соотнощением сторон при подстановке в эту зависимость эквивалентного диаметра. [c.269]

    Фактически до сих пор наши рассуждения, касаюш иеся массовых потоков и градиентов концентраций, были до некоторой степени упрошенными. Несомненно, наиболее важный вклад в массовый поток вносит градиент концентрации. Однако известно, что даже в изотермической системе в действительности имеются три механические движухцие силы , которые стремятся вызвать перемещение вещества относительно направления основного движения жидкости 1) градиент концентрации 2) градиент давления 3) внешние силы, действующее неодинаково на разные химически однородные вещества. Для упрощения наших рассуждений в разделах 15.2 и 17.1 вторая и третья из этих сил были приняты пренебрежимо малыми. [c.495]

    В гл. 3 рассматривались основные закономерности движения жидкостей и газов при изотермическом режиме и выведено основное уравнение гидродинамики — уравнение Навье-Стокса. Естественно, что при теплопереносе между движущимися средами и поверхностями (трубы, каналы, перегородки и т. д.) температурные поля таких систем неизотермирмичны, поэтому уравнения теплопереноса могут иметь только дифференциальную форму. Малое изменение температуры Т для скалярного поля Т(х, у, г, 1) в окрестности точки х, у, г) геометрического пространства имеет вид [c.264]

    При изотермическом движении жидкости в гладких трубах и ка- налах X=/(Re), а в шероховатых X=f Re,6/r) (где 6 — средняя высота выступов шероховатости, а г — радиус трубы). Значения X к р берутся при средней температуре теплоносителя (значения Я даны в [Л. 48 и 50]). [c.231]


Смотреть страницы где упоминается термин Движение жидкостей изотермическое: [c.290]    [c.295]    [c.11]    [c.37]    [c.9]    [c.415]    [c.161]    [c.32]    [c.37]    [c.58]    [c.415]   
Основные процессы и аппараты химической технологии Изд.7 (1961) -- [ c.36 ]

Основные процессы и аппараты химической технологии Издание 6 (1955) -- [ c.35 ]




ПОИСК





Смотрите так же термины и статьи:

Движение жидкости



© 2024 chem21.info Реклама на сайте