Мера термодиффузии

В то время как есть теплопроводность системы, однородной во всех отношениях, кроме температуры, Хсо есть теплопроводность в конечной стадии, когда устанавливается разность концентраций. Отличие между и является мерой термодиффузии (ср. (109)) [c.148]

Дальнейший прогресс в этой области, несомненно, будет связан с усовершенствованием физических методов разделения, связанных с примене-рием молекулярной перегонки, адсорбции и термодиффузии. По мере выяснения вопроса о типе соединений, присутствующих в высокомолекулярных фракциях нефти, можно будет синтезировать эти соединения, а затем использовать их в качестве стандартов для калибровки и корректировки данных, имеющихся в настоящее время. [c.359]

Если достигаемый в опыте эффект разделения незначителен, то для повышения точности определения коэффициента разделения, а следовательно, и постоянной термодиффузии прибегают к многократному повторению процесса. С этой целью после установления в системе равновесия газ из одного сосуда откачивают и снова добиваются равновесия в системе (соответственно сначала при закрытом кране, а затем при открытом крапе на соединительной трубке). Далее газ нз указанного сосуда вновь откачивают и т. д., в результате оставшийся газ суш,ественно обогащается одним из компонентов. Разумеется, после каждой такой операции общее давление газа в системе будет уменьшаться. Однако полагая, что коэффициент разделения от давления не зависит (по крайней мере при давлениях ниже (1—2)-10 Па), нетрудно показать, что, например, когда газ откачивается из сосуда 2 (см. рис. 42), по завершении первой операции будем иметь [c.168]

Одновременно с термодиффузией имеет место обычная диффузия, которая по мере разделения изотопов будет все сильнее влиять на процесс, стремясь уравнять их концентрацию. В стационарном состоянии, отвечающем предельному разделению, скорости пря.мого и обратного процессов становятся одинаковыми. [c.611]

По мере движения вверх ЫОа, обогащенная переносится термодиффузией к холодным стенкам и попадает в нисходящий поток. N0 у холодной стенки снова рекомбинирует с кислородом и переходит в N02. [c.453]

Приведенная здесь теория применима лишь при сравнительно небольших значениях разности Та,— То. В практически весьма важном случае испарения капель горючего при его сгорании, где Та,— То достигает многих сотен градусов, явление сильно усложняется. Стефановский поток от капли достигает большой скорости и значительно снижает передачу тепла каплям за счет теплопроводности среды. При очень больших градиентах концентрации и температуры диффузия и перенос тепла заметно влияют друг на друга в частности, возникает термодиффузия, которой мы до сих пор пренебрегали. Коэффициенты диффузии и теплопроводности изменяются по мере удаления от капли в несколько раз и распределение концентраций и температур весьма сильно отличается от распределения максвелловской теории. Таким образом, этот случай требует специального детального анализа, который до сего времени еще не выполнен. [c.26]

Между нейтральными молекулами на больших расстояниях действуют силы притяжения, на малых — силы отталкивания. Силы притяжения, действующие на больших расстояниях, носят название сил Ван-дер-Ваальса ими в основном определяется уравнение состояния неидеальных газов. Энергия притяжения обратно пропорциональна шестой степени расстояния. Термодиффузия зависит главным образом от сил отталкивания, которые действуют при очень тесном сближении частиц и не позволяют им неограниченно сближаться ( упругость молекул ). Эти силы гораздо быстрее возрастают при сближении частиц, чем силы Ван-дер-Ваальса. Для приближенного описания взаимодействия между нейтральными неполярными молекулами широко используется так называемый (6,12)-потенциал Леннард — Джонса, в котором энергия взаимодействия представляется как сумма энергии притяжения, обратно пропорциональной шестой степени расстояния, и энергии отталкивания, обратно пропорциональной двенадцатой степени расстояния. Переход от притяжения на больших к отталкиванию на малых расстояниях приводит к тому, что эффективный показатель V возрастает по мере сближения частиц. При высоких температурах становятся существенными более тесные соударения. Поэтому с повышением температуры эффективное значение V возрастает, т. е. показатель т уменьшается. [c.184]

Коэффициенты переноса плазмы вычислены (на основе методов Чеп-мана—Энскога или Грэда) в целом ряде работ. При этом использовалось не только первое приближение Чепмена—Энскога, но и высшие. Так, в [51, 52] показано, что для расчета теплопроводности и термодиффузии следует использовать но крайней мере третье приближение Чепмена, а для проводимости и вязкости — второе. Если вычислять теплопроводность и термодиффузию во втором приближении, ошибка составляет 57% в коэффициенте теплопроводности и 11% —в коэффициенте термодиффузии. Проведены расчеты для частично ионизованного аргона выяснено, что при любых степенях ионизации достаточно учесть третье приближение для теплопроводности и второе — для вязкости. Так же, как и в [44], в [51, 52] отмечается необходимость учета эффекта Рамзауэра. Аналогичные выводы получены и в [53], в которой использовался несколько иной подход. В [54] предлагается упрощенное теоретическое рассмотрение процессов переноса в рамках метода Чепмена—Энскога— Барнетта. Расчет, проведенный для частично ионизованного аргона, дал удовлетворительное согласие с результатами более точного метода. [c.136]

Представления о совокупности частиц на поверхности раздела фаз как о двумерной газоподобной системе традиционно используются при описании разного рода физико-химических процессов [1-4]. Как следует из кинетической теории [5,6], свойства газа в значительной мере связаны размерностью пространства, определяющей число степеней свободы частиц. При этом коэффициенты переноса (коэффициенты вязкости и теплопроводности, а также взаимной диффузии и термодиффузии в случае смеси газов) в двумерной системе должны принимать существенно отличные значения по сравнению с соответствующими коэффициентами в трехмерном пространстве. [c.116]