Закон соударений

Исследования в области рентгеновской спектроскопии Открытие законов соударения электронов с атомами [c.777]

Превращения энергии поступательного движения в поступательную и во внутреннюю энергию. Рассмотрим сначала превращение поступательной энергии в поступательную. Передача энергии поступательного движения при столкновении молекул без изменения формы энергии осуществляется в соответствии с законами соударения упругих шаров. Из этих законов в простейшем случае центрального удара быстро движущейся [c.295]

В атомном реакторе регенерируются нейтроны достаточной энергии для возбуждения радиационных химических реакций. При делении урана 235 возникают нейтроны с энергией, колеблющейся в широком интервале. Существуют нейтроны с энергией около 0,7 мэв, которые в воздухе имеют пробег около 200 м. При столкновении с молекулами нейтроны теряют свою энергию до тепловой энергии. По закону соударения упругих шаров наиболее эффективны в смысле замедления нейтронов столкновения с ядрами легких элементов, например с ядрами во- [c.458]

Согласно молекулярно-кинетической теории газов, молекулы газа сталкиваются одна с другой и со стенками сосуда по законам соударения упругих шаров, без потери энергии. На основе молекулярно-кинетической теории газов можно подсчитать давление, возникающее в результате удара молекул газа о стенки сосуда. [c.56]

Процесс происходит при температурах, совершенно недостаточных для термоэмиссии. Можно различать два основных источника энергии электронной эмиссии при ионной бомбардировке. Во-первых, это кинетическая энергия ионов. Если она достаточно велика, то можно представить себе в первом приближении картину механического выбивания электронов из металла. Энергия освобождаемых таким образом электронов в соответствии с законами соударений мала по сравнению с энергией ударяющей частицы. В самом деле, по формуле (1.15) [c.18]

Ионизация газов ударом электронов р] играет большую роль во всех газовых разрядах. Для того чтобы электрон был способен ионизировать газовую частицу при соударении с ней, он должен обладать кинетической энергией, равной работе ионизации, т. е. работе удаления электрона с его орбиты в бесконечность, или большей ее. Это-положение вытекает из законов соударения (модель шара), выводимых на основании законов сохранения энергии и импульса [ ]. Ион способен вызвать ионизацию при соударении, если его кинетическая энергия будет равна (или больше) удвоенной работе ионизации. [c.13]

Из законов соударений следует, что при возбуждении молекулы при соударении с ионом минимальная (критическая) энергия иона должна быть во столько раз больше работы возбуждения молекулы, во сколько раз сумма масс иона и возбуждаемой молекулы больше массы последней. Опытное подтверждение этих соотношений одновременно является подтверждением правильности суждения о механизме самого элементарного акта. Так,, например,, в целом. [c.31]

Если представить себе молекулы конечной протяженности, а не в виде материальных точек, как это принято в случае идеального газа, то согласно кинетической теории газов потребуется теперь ввести поправки при расчете давления. Величина давления определяется числом ударов, приходящихся на стенку сосуда. Эта величина оказывается иной, чем в случае идеального газа, ПОТОМУ что, во-первых, пространство, в котором движутся молекулы, меньше, чем непосредственно измеренный объем газа, и, во-вторых, при прежнем расчете принималось, что все удары попадали на стенку сосуда теперь же, когда поверхность молекулы рассматривается как конечная величина, считается, что часть ударов приходится на поверхность молекул. Допустим, что молекулы — твердые шары объема (р, а удары подчиняются известному из механики закону соударений абсолютно упругих тел тогда на основании таким образом дополненной кинетической теории получается совсем новое уравнение состояния. Это уравнение отличается от уравнения состояния идеального газа тем, что вместо объема газа V в первом приближении вводится объем V—Ь, который меньше первого на постоянную величину Ь. Величина Ь является поправкой к объему, которая называется также несжимаемым объемом и вносит изменение в расчет числа ударов величина Ь находится в простой зависимости от объема молекул Ь — 4(р . [c.38]

При всех до сих пор проводившихся расчетах молярного объема, так же как в механике, абстрагируются от сложных процессов, происходящих во время удара, принимая молекулы за твердые шары и исходя при вычислениях из законов упругого удара. Эти предпосылки в действительности не совсем точны. Строго говоря, молекулы, как и все механические тела, несколько подвергаются деформации. Таким образом, при расчете объемов вносится небольшая ошибка, и полученная для молекулярного объема величина (р является средней величиной между объемами недеформированной и деформированной молекУл. Если сравнить молекулы с одинаково сильно поляризуемыми связями, то эта средняя величина практически всегда принимается за ТУ же функцию деформации. Таким образом, полученные величины сравнимы как объемные числа. Однако если сталкиваются молекулы с сильно поляризуемыми связями, то их поведение при сближении совсем иное, чем молекУЛ со слабо поляризуемыми связями. В этом случае молекулы заметно деформируются уже при большей удаленности одна от другой. Если опять исходить из механической модели, то для сильно деформируемых шаров средняя величина /р значительно выше большего интервала и должна быть описана другой функцией, чем в случае слабо деформируемых шаров, так как отклонения от законов идеальных ударов более значительны. Однако поскольку при вычислениях на основании кинетической теории газов всегда исходят из законов соударений для жестких молекУл, то в обоих случаях совершенно [c.167]

Диффузия по отмеченным законам соударений сменится диффузией по законам статистической вероятности тогда, когда содержание молекул в растворе настолько мало, что они очень редко соударяются друг с другом. [c.166]

Также и растворенные в воде молекулы, отталкиваясь друг от друга совершают более длинный хаотический пробег до соударения с себе подобной молекулой в ту сторону, где таких себе подобных молекул меньше, т.е. в сторону меньшей концентрации. А двигаясь в сторону их большей концентрации, они чаще соударяются с себе подобными молекулами и поэтому по закону соударения одинаковых шаров, они [c.253]

В воздухе на долю б-лучей приходится около 1/3 полной ионизации. Передача энергии от тяжелой частицы б-элек-трону определяется простыми законами соударения. Максимальная энергия б-электронов (с некоторым упрощением) равна [c.170]

Необходимо также пересмотреть закон соударений двух молекул. Сами по себе обшие механические рассуждения, например рассмотрение молекул как не полностью упругих шаров, не приводят к решению вопроса, так как функция притяжения изменяется, хотя и незначительно, от вещества к веществу. Наблюдаемое изменение функции притяжения можно понять только в том случае, если выводить силы притяжения из строения вещества. С этой целью необходимо объем и силу действия, которые в механической схеме вводятся как различные величины, связать общей функцией, определяемой индивидуальными особенностями строения молекул. Правда, подобная задача еще не решена, но уже сейчас, пользуясь результатом подробно излагаемых ниже рассуждений (стр. 166, 167), можно сказать, что постоянные Ван-дер-Ваальса а vi b уже не оказываются наглядными механическими понятиями. Они рассчитываются из других величин, определяемых внутренним строением молекул. Поэтому объем молекулы не является уже более конкретной величиной, а становится величиной производной. При этом атомные объемы, рассчитанные из такой (приближенной) аддитивности молярных объемов, приобретают другой физический смысл. Ими в действительности измеряется не ограниченный объем, а совсем другие величины, определяющие как состояние внутри молекулы, так и внешнее влияние молекулы. Поэтому на основе этих критических рассуждений следует совершенно иначе подходить к трактовке величин, чем это обычно принято и легко напрашивается из механической схемы. Например, неправильно судить на основании рассчитанных атомных объемов о расстоянии между атомами. Так, тот факт, что атомный объем углерода в ненасыщенных соединениях больше, чем в насыщенных, не свидетельствует о том, что атомы углерода, связанные двойной связью, отстоят один от другого дальше, чем атомы, связанные простой связью. Подобные осторожные тщательные рассуждения при всех расчетах необходимы для того, чтобы проникнуть более глубоко в физический смысл величин, измеряемых молярными и атомными объемами и кажущихся совершенно конкретными. В приближенных расчетах, без сомнения, можно оперировать конкретными монятиями и считать объем молекулы постоянной величиной. Это будет использовано ниже для уяснения физической природы молекулярных сил притяжения, так как при этом в первую очередь речь идет о том, чтобы сделать из эксперимента наиболее существенные и общие выводы. [c.41]

Вообще надо говорить не броуновское движение молекул, а броуновское движение только для взвешенных частиц, т.к. движение молекул является совсем не броуновским, а подчиняется закону соударения одноименных частиц и его можно назвать соударительным движением молекул. Диффузия подчиняется закону или правилу соударения одноименных частиц. [c.286]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология