Кинетическая энергия ионов

Наиболее эффективная очистка газа от пыли достигается в электрофильтрах. Действие их основано на ионизации газа, т. е. расщеплении его молекул на положительно и отрицательно заряженные ионы, которое движутся к противоположно заряженным электродам. При повышении разности потенциалов между электродами до нескольких тысяч вольт кинетическая энергия ионов и электронов настолько возрастает, что при соударениях они расщепляют встречные молекулы на ионы и газ полностью ионизируется. Ири этом наблюдается слабое свечение газа ( корона ) вокруг проводника, который носит название коронирующего электрода. Ионы, имеющие тот же знак, что и коронирующий электрод, движутся к другому, осадительному электроду, который обычно соединен с положительным полюсом. При движении в запыленном газе отрицательные ионы [c.155]

Если повысить разность потенциалов между электродами до нескольких тысяч вольт, то скорость движения, а следовательно, и кинетическая энергия ионов и электронов настолько возрастает, что при соударениях они расщепляют встречные молекулы на ионы. В условиях ударной ионизации число ионов очень резко возрастает и газ полностью ионизируется. При этом наблюдается потрескивание и слабое свечение газа ( корона ) вокруг проводника, который носит название коронирующего электрода. Ионы и электроны, имеющие тот же знак, что и заряд коронирующего электрода, движутся к противоположно заряженному, так называемому осадительному электроду. [c.339]

Вполне естественно предположить, что подобное строение двойного слоя возможно при отсутствии теплового движения ионов, Б реальных же условиях распределение зарядов на границе раздела фаз в первом приближении определяется соотношением сил электростатического притяжения ионов, зависящего от электрического потенциала фо, и теплового движения ионов, стремящихся равномерно распределиться во всем объеме жидкой или газообразной фазы. К такому выводу независимо друг от друга пришли Гун и Чепмен. Они предположили, что двойной электрической слой имеет размытое (диффузное) строение и все противоионы находятся в диффузной его части — в диффузном слое. Поскольку протяженность диффузного слоя определяется кинетической энергией ионов, то в области температур, близких к абсолютному нулю, все противоионы будут находиться в непосредственной близости к потенциалопределяющим ионам. [c.54]

Семенченко дал примерный расчет степени ассоциации ионов. Этот расчет является приближенным, так как он основан на средней кинетической энергии ионов, хотя на самом деле ионы имеют большую и меньшую энергию. [c.115]

Ионизирующая способность электронов значительно выше, чем ионов и быстрых атомов. Электронные удары эффективны при минимальной кинетической энергии, равной энергии ионизации, а ионные удары эффективны, если кинетическая энергия иона превышает энергию ионизации не менее чем в два раза. Характерной общей особенностью ионизации нейтральных частиц электронами и ионами является наличие некоторого порога энергии, ниже которой ионизация не происходит. С увеличением кинетической энергии электронов и ионов в обоих случаях эффективность ионизации увеличивается, достигает максимума при некоторых экстремальных ее значениях и затем снижается при дальнейшем увеличении энергии. [c.250]

Аналогично при бомбардировке катода положительными ионами они могут передать часть своей энергии электронам материала и последние при благоприятных условиях также могут преодолеть потенциальный барьер. Так как, однако, при столкновении с электроном ион может передать ему максимум тысячную долю своей энергии, то для такого акта кинетическая энергия иона должна быть очень велика. [c.25]

Под действием приложенного напряжения молекулы воздуха расщепляются на ионы и электроны, заряженные положительно и отрицательно. Эти ионы под влиянием сил электрического поля начинают двигаться к противоположно заряженным электродам. Скорость движения, а следовательно, и кинетическая энергия ионов и электронов возрастает с увеличением напряжения электрического поля. [c.189]

На рис. 10.3-5 приведен пример, иллюстрирующий энергетические потери вследствие упругого и неупругого взаимодействия. Энергия рассеяния от верхнего слоя золота соответствует потере энергии при упругом рассеянии АЕа = 250 кэВ). Кинетическая энергия ионов гелия, рассеянных от нижнего слоя золота, определяется потерями энергии при неупругом рассеянии [c.351]

Быстрые атомы Хе сохраняют большую часть исходной кинетической энергии ионов и направление движения последних. [c.32]

Кинетическая энергия ионов, поступающих из ионного источника и ускоренных под действием потенциала V, выражается уравнением (1). Попав в промежуток между пластинами электростатического анализатора с разностью потенциала Е, ионы отклоняются от первоначального направления под влиянием силы F, равной произведению заряда ионов на разность потенциалов Е [уравнение [5)]. Сила F уравновешивается центробежной силой [уравнение (6)]. [c.50]

Обычно полагают, что минимальное значение / (К ") отвечает тому случаю, когда энергия возбуждения (К , Ка) равна нулю. Кинетическая энергия, выделяющаяся у порога АР (Щ) в соответствии с законами сохранения энергии и количества движения, может быть выражена через среднюю кинетическую энергию осколочных ионов (К ), которая может быть измерена, например, методом отклоняющего поля. Зная потенциал появления иона К " и кинетическую энергию иона К " и радикала К можно определить искомую энергию связи В. Входящий в формулу (10) потенциал ионизации радикала Кх должен быть измерен независимо (см. ниже). [c.11]

На разрешающую способность масс-спектрометра влияют различные факторы, в том числе радиус траектории иона, ускоряющее напряжение и магнитное поле, ширина щелей ионного источника и коллектора (их минимальное значение определяется чувствительностью детектора), диапазон кинетических энергай ионов с одним значением т/г, проходящих через магнитный анализатор. Послед фактор ограничивает разрешающую способность №сс-спектрометров с одинарной фокусировкой значением 1 в 7500 (при 10%-ной высоте фона). В масс-спектрометрах с двойной фокусировкой (см. рис. 5.7 в разд. 5.4.1) ионы фокусируются сначала в радиальном [c.180]

Электрический ветер представляет собой направленное движение молекул газа за счет передачи им кинетической энергии ионами, движущимися в сильном электрическом поле. [c.208]

В своих работах Саханов не рассматривал причин, вызывающих образование комплексов. Он рассматривал только вопрос о том, как влияет комплексообразование на зависимость электропроводности от концентрации. Впервые этот вопрос поставил Семенченко. Он объяснял явление ассоциации кулоновским взаимодействием между ионами. Согласно Семенченко, если электростатическое взаимодействие между ионами достигает величины большей, чем кинетическая энергия ионов, то два иона связываются между собой и уже не способны к самостоятельному движению. Они образуют частицы из двух ионов, которые ведут себя, как отдельные кинетические особи. Семенченко при этом исходил из средней кинетической энергии ПОНОВ, равной /г ЯТ в расчете на г. но или 2 кТ в расчете на ион. Величина электростатического взаимодействия по закону Кулона определяется выражением [c.233]

Плотность ионной атмосферы различна. Наибольший избыток отрицательных зарядов находится вблизи иона. По мере удаления от центрального иона плотность избыточного заряда становится все меньшей и меньшей, и на некотором расстоянии от иона количество отрицательных и положительных зарядов становится одинаковым на этом и заканчивается ионная атмосфера. Следовательно, ионная атмосфера имеет некоторые конечные размеры она характеризуется определенной длиной и плотностью. Чем разбавленнее раствор, тем ионная атмосфера менее плотна и занимает больший объем. Чем концентрированнее раствор, тем плотность ионной атмосферы становится больше, а размер атмосферы соответственно меньше. С повышением температуры плотность ионной атмосферы уменьшается за счет увеличения кинетической энергии ионов. [c.97]

При относительно малых кинетических энергиях ионов условием протекания эндотермических реакций является колебательное или электронное возбуждение ионов [69, 71 72]. Так, для реакций [c.108]

Зависимость от кинетической энергии ионов Е сечений реакций переноса протона /-СзН+-ЬЫО—Ы0Н+4-С2Н --1,.2 эВ 2 - [c.108]

Кинетическая энергия ионов, эв [c.291]

Рис. 5.4. Расположение дополнительного электронного умножителя за щелью после электрического сектора в методе спектроскопии кинетической энергии ионов,

Качественное рассмотрение этой зависимости позволяет заключать, что избыточная энергия Е—Е1 распределяется между удаляющимися электронами и лишь в незначительной степени переходит в кинетическую энергию ионов. С точки зрения квантово-механической формулировки сечения ионизации константа ионизации с характеризует волновую функцию молекулы и состояния образовавшегося иона. По аналогии с оптическими спектрами константа с названа вероятностью ионизации. [c.16]

Если распад идет из отталкивательного состояния, то обязательно выделяется кинетическая энергия. По величине начальной кинетической энергии иона определяется полная кинетическая энергия процесса [28]. [c.18]

Вопрос Начальная кинетическая энергия ионов может составлять величину порядка 0,5 —1,0 эв. Могло бы это внести в Ваши измерения масс систематическую ошибку, превышающую погрешность в 1 2 ООО ООО [c.18]

Одним из путей протекания элементарного ионно-молекулярного процесса является путь чорез долгоживующий комплекс. Существование таких комплексов было доказано Тальрозе и Франкевичем [130] для реакции НзО - - НаО —> Н3О+ при помощи измерения начальной кинетической энергии ионов НдО+ и Потти и Хемиллом (см. [466]) путем прямого наблюдения долгоживущих образований. [c.193]

Плазма тлеющего разряда внутри катода имеет температуру около 800 К- Благодаря относительно малому давлению и низкой температуре лоренцевское и доплеровское уширение линий испускания в лампе с полым катодом существенно меньше (на 2 порядка), чем в применяемых атомизаторах, например в пламени. Поэтому лампы с полым катодом удовлетворяют требованиям, предъявляемым к источникам в атомно-абсорбционном анализе, т. е. линии в спектре испускания являются очень узкими. Эффективность работы лампы с полым катодом зависит от ее конструкции и напряжения, которое подводится к электродам. Высокие напряжения и соответственно высокие значения тока приводят к увеличению интенсивности свечения. Однако это преимущество часто приводит к увеличению эффекта Доплера для линии испускания атома металла. Более того, кинетическая энергия иона инертного газа, бомбардирующего внутренние стенки полого катода, зависит от массы иона, напряжения на электродах лампы и числа соударений в единицу времени, которые происходят по мере движения иона инертного газа к катоду. Чем выше значение тока, тем больше относительное число невозбужденных атомов в облаке, вырванном в результате бомбардировки стенок полого катода ионами инертного газа. Невозбужденные атомы материала катода способны поглощать излучение, испускаемое возбужденными атомами. В результате наблюдается самоноглощение, которое уменьшает интенсивность в центре линии испускания лампы. [c.144]

Осаждение дисперсных твердых и жидких частиц в электрическом поле (электроосаждение) позволяет эффективно очистить газ от очень мелких частиц. Оно основано на ионизации молекул газа электрическим разрядом. Если газ, содержащий свободные заряды (электроны и ионы), поместить между двумя электродами, создающими постоянное электрическое поле, то свободные заряды начнут двигаться по силовым линиям поля. Скорость движения и кинетическая энергия будут определяться напряженностью электрического поля. При повышении разности потенциалов до нескольких десятков киловольт кинетическая энергия ионов и электронов становится достаточной для того, чтобы они сталкивались с нейтральными газовыми молекулами, расщепляли их на ионы и свободные электроны. Вновь образовавшиеся заряды при своем движении также ионизирзтот газ. В результате образование ионов происходит лавинообразно, газ полностью ионизируется. Такую ионизацию называют ударной. При этом возникают условия для электрического разряда. При дальнейшем увеличении напряженности электрического поля возможны электрический пробой и короткое замыкание электродов. Чтобы избежать этого, создают неоднородное электрическое поле один электрод делают в виде проволоки, а другой-в виде охватывающей ее трубы или расположенной рядом пластины (рис. 10-11). [c.226]

Метастабильный ион тпх, имеющий кинетическую энергию гУа, при распаде в 1БПП образует ион т и нейтральную частицу, причем кинетическая энергия иона т 2 равна У т 2 /т,. При определенных фиксированных значениях и В в магнитный анализатор через р-щель поступают лишь нормальные ионы, т.е. те, которые образуются непосредственно в ионном источнике. Увеличив ускоряющее напряжение (V), на р-щель можно [c.62]

Однако эти ионы не могут проходить через магнитный анализатор. Поэтому для их регистрации между анализаторами (во 2БПП) устанавливают -щель и дополнительный коллектор ионов (электронный умножитель 7). Поскольку электростатический анализатор разделяет ионы по их энергиям, а не по массам, метод называется спектроскопией кинетической энергии ионов. [c.63]

Разрешение секторного масс-анализатора, достигаюшее 6000 [39], ограничено разбросом кинетических энергий ионов и невозможностью четкого обозначения границ магнитного поля. [c.855]

Одним из путей протекания элементарного ионно-молекулярного ироцесса является путь через долгоживущий комплекс. Существование таких комплексов было доказано Тальрозе и Франкевичем [342, 367] для реакции НаО" НаО = Н3О+ -Ь ОН при помощи измерения начальной кинетической энергии ионов Н3О+ и Потье и Хемил.лом (см. [937, 1380]) путем прямого наблюдения долгоживущих образований. [c.378]

Другой метод обнаружения метастабильных ионов, позволяющий получить сведения об их происхождении, включает измерение кинетической энергии ионов. Обычно ион попадает на коллектор с энергией еУ, где V — ускоряющее напряжение. Если электрод коллектора имеет такой потенциал, что он будет отталкивать приходящие ионы, то кинетическая энергия в момент регистрации будет уменьшаться если потенциал коллектора только на несколько вольт будет более отрицательным по сравнению с камерой, то ионы, по каким-либо причинам потерявшие кинетическую энергию, при прохождении через прибор не будут регистрироваться. Когда ион с массой /пь пересекающий ускоряющее поле, разлагается с образованием иона /пг, кинетическая энергия распределяется между осколками в соответствии с массами. Положительный ион с массой гпг получит только долю т-2,1 исходной кинетической энергии и, следовательно, будет остановлен выталкивающим потенциалом тгУ т . Ионы, которые распадаются до пересечения ими ускоряющего поля, не будут терять так много энергии. Задерживающий потенциал может быть использован либо для подавления всех метастабильных ионов, либо для определения кинетической энергии, получаемой ионами и, следовательно, для определения отношения т 1тг. Если это отношение обозначить через К, то /П1= К т и тг= = Кт. Таким образом, оказывается возможным определить т1 и тг в тех случаях, когда их нельзя заимствовать из приложения 2 вследствие того, что т известно недостаточно точно. Такое измерение может быть проведено, например, для решения вопроса о происхождении метастабильного иона в масс-спектре пропилена примерно с массой 38. В работе [45] приписывают его реакции (СзН4) ->(СзНз) -Ь Н, тогда как Блум и сотрудники [239] указывают на [c.262]

Большой дискриминацией обладает также прибор в отношении ионов, образующихся с начальной кинетической энергией. Следовательно, любые изменения, воздействующие на эту энергию, будут также влиять на интенсивность пиков этих ионов. Наиболее важным фактором, влияющим на изменение кинетической энергии ионов, является температура ионного источника. Эта температура определяет температуру анализируемого газа. Ее влияние исследовали Фокс и Хиппл [673], а позднее Стивенсон [1943], Риз, Дибелер и Моулер [1673]. Удельная интенсивность всех ионов падает при повышении температуры [ 1983], причем интенсивность пиков молекулярных ионов падает значительно быстрее по сравнению с осколочными. Вследствие изменения температуры источника количество молекул в камере будет изменяться, как в условиях молеку- [c.444]

Вторая бесполевая область —это область между электростатическим анализатором и магнитным полем. В приборе с простой фокусировкой это область между ионным источником и магнитным полем. Во второй бес-полевой области ионы распадаются после прохождения через электростатический анализатор, поэтому метастабильные ионы наряду с нормальными разделяются по массам в магнитном анализаторе и проявляются в обычных спектрах, полученных на приборах как с простой, так и с двойной фокусировкой в виде уширенных пиков (см. разд. 1.4). Фокусировка в магнитном поле зависит как от величины т/е, так и от кинетической энергии иона, поэтому метастабильные ионы А+ будут регистрироваться отдельно от нормальных ионов А+. Метастабильные ионы А+ имеют меньшую кинетическую энергию, чем нормальные ионы А+, и сильнее отклоняются в магнитном поле. [c.185]