Прандтля излучения

Рт — число Прандтля ( i f/kf) Q — полное количество переданного тепла q" — плотность теплового потока qr — поток излучения к поверхности частицы г — расстояние от центра частицы или оси [c.227]

Остановимся более подробно на классе задач, характеризуемом сильной уровневой неравновесностью, приводящей в ряде случаев к эффекту инверсии населенностей и усилению вынужденного излучения. Будем называть этот класс задач задачами лазерной газодинамики. На возможность существования эффекта инверсии населенностей при быстром расширении или нагревании газа было указано впервые в работах [40, 41]. В связи с созданием газодинамических лазеров (ГДЛ) на основе СОг проводились подробные исследования сверхзвуковых течений смесей многоатомных газов в соплах [42]. Однако и другие газодинамические течения обладают лазерными свойствами. Так, было показано, что эффект инверсии населенностей имеет место за ударными волнами [43, 45], в ударных и энтропийных слоях при обтекании тел [44, 45], в течениях расширения Прандтля — Майера при развороте потока около обтекаемых тел [45], в нестационарных течениях сжатия [45] и расширения за взрывными волнами [46]. [c.123]

Для одиночной сферы в потоке критерий Нуссельта зависит (при возможности пренебрежения естественной конвекцией и излучением) лишь от критериев Рейнольдса и Прандтля. В неподвижном слое насыпанных или раздвинутых сфер к числу определяющих критериев относится еще и средняя пористость слоя. В кипящем слое структура, степень однородности и режим кипения определяются значениями критерия Рейнольдса и Архимеда, а также отношением высоты слоя к диаметру аппарата Ь/Оцп- Пористость слоя 8 не является независимой переменной и сама определяется величиной этих параметров. Ожидаемая корреляция для внутреннего теплообмена должна в самом общем виде иметь характер [c.494]

В газовой фазе тепло передается путем вынужденной конвекции. Естественной конвекцией и излучением можно пренебречь. По аналогии с числом Шервуда можно показать, что число Нуссельта для теплопередачи является функцией только двух важных безразмерных групп —чисел Рейнольдса и Прандтля. Поэтому для процесса теплопередачи можно написать уравнение [c.237]

Исследование формирования облака частиц в турбулентном пограничном слое, возникающем за лидирующей УВ, было продолжено в работе [10]. Концентрация пыли, изменяющаяся за время наблюдений на несколько порядков, определялась по ослаблению излучения гелий-неонового лазера. Пыль помещалась в кювету длиной 300 мм (к сожалению, глубина ее не сообщается). Верхняя поверхность слоя сглаживалась заподлицо с нижней стенкой ударной трубы. Измерения концентрации частиц проводились в сечении на расстоянии 280 мм от передней кромки кюветы на различных высотах от дна ударной трубы. Профили концентрации были аппроксимированы экспоненциальными функциями, зависящими от времени для чисел Маха инициирующей УВ М = 1.1, 1.18 и 1.29. Аналогичные профили получаются в теории пневматического переноса в турбулентном течении двухфазной смеси в трубе. Эта теория основана на гипотезе пути смешения Прандтля. Для теоретического анализа турбулентного смешения слоя пыли с газом в данной работе использована математическая модель [11], описывающая процесс поднятия пыли на основе уравнения турбулентной диффузии. Исходными параметрами служили коэффициент диффузии в направлении, перпендикулярном оси ударной трубы, ку = ку (i), а [c.188]

Для более точных измерений газосодержания применяют методы, основанные на измерении степени поглощения рентгеновского или гамма-излучения, комптоновском рассеянии электромагнитного излучения (обычно используются гамма-лучи) или рассеянии быстрых нейтронов. Абсорбционные методы широко применяют для исследования гидродинамики аппаратов химической технологии. Их преимущества — точность и простота, а недостаток— использование ионизирующих излучений. При измерении абсорбции рентгеновских лучей на различных уровнях можно вычислить наряду с газосодержаниями скорость скольжения фаз и . Краткая характеристика других методов измерения газосодержания приведена в табл. 7.1. Из них наиболее широко применяют методы манометрический, с использованием трубки Пито—Прандтля и акустические. [c.160]

Конвашией в газовом дефекте можно пренебречь, если произведение критериев Грасгофа и Прандтля меашие 1000. Для воздушных дефектов при ДГ < 100 К необходимо, что d < 4,6 мм. Теплопередачу в деф01те за счет излучения при небольших температурных перепадах рассчитывают по формуле [c.18]

Еще в 1902 г. Браунер [251 на основании данных об атомных весах и о характере процесса разделения неодима и самария путем дробной кристаллизации двойных нитратов магния и редкоземельных элементов (РЗЭ) высказал предположение о существовании неизвестного элемента с порядковым номером 61. Это предположение было подтверждено в 1913 г. Мозли [434] на основании найденной им закономерности между длиной волны рентгеновского излучения и порядковым номером элемента. В период 1917—1926 гг. появились работы, описывающие попытки обнаружить элемент 61 в природе (см. обзоры [25, 42, 301,410, 5781). Большинство этих попыток оказались неудачными. Две группы ученых — Харрис, Интема и Хопкинс из Иллинойского университета [351] и Ролла и Фернандес из Флорентийского университета [491] долгое время оспаривали приоритет открытия элемента 61. Однако тщательными исследованиями других ученых и главным образом Ноддак [445], Прандтля и Гримма [478] было убедительно показано, что спектр светопоглощения раствора, в котором предполагалось наличие элемента 61, идентичен спектру искусственно приготовленной смеси соединений неодима и самария. Рентгеновские линии, приписываемые элементу 61, оказались линиями некоторых примесей (Сг, Ва и Pt). [c.108]