Теория переноса нейтронов

Взаимное расположение молекул. Самой простой структурой обладают жидкости, состоящие из отдельных атомов (одноатомных молекул), которые в этом случае рассматривают как жесткие сферы. Такая модель хорошо описывает, например, структуру жидкого аргона. Однако даже в применении к самым простым, так называемым нормальным жидкостям эти структурные теории не дают удовлетворительных результатов, поскольку выводы из них не согласуются с экспериментом, если не использовать некоторые эмпирические соотношения [6]. Соотношения, полученные для жидкостей, состоящих из многоатомных несферических молекул, очень сложны, и выводы из них, касающиеся структуры этих жидкостей, носят скорее качественный или же полуколичественный характер. Наиболее важные экспериментальные данные по структуре жидкостей можно получить, изучая рассеяние рентгеновских лучей и нейтронов, измеряя равновесные термодинамические величины (плотность, сжимаемость, тепловые эффекты, давление паров), а также рассматривая неравновесные процессы переноса (вязкость, диффузию, электропроводность). Из экспериментов по дифракции рентгеновских лучей и нейтронов можно, зная положение первого максимума, найти функцию радиального распределения молекул. Эта функция определяет вероятность нахождения какой-либо молекулы вблизи данной молекулы в зависимости от расстояния до нее. Для жидкости, состоящей из сферически симметричных молекул, не имеющих внутренней структуры, можно теоретически вычислить функцию распределения для пары молекул, т. е. найти вероятность нахождения двух молекул на данном расстоянии / друг от друга в зависимости от расстояния Р между ними. Результаты расчетов можно затем сравнить с экспериментальными данными. Знание функции распределения— это тот минимум информации, который необходим для получения картины строения жидкости. [c.18]

ТЕОРИЯ ПЕРЕНОСА НЕЙТРОНОВ 7.1. ВВЕДЕНИЕ [c.235]

Кроме описанной схемы реализации метода Монте-Карло, используется и еще одна схема, вообще не применяющая метода периодических граничных условий. В этой схеме (она применима только для задач с изотропным распределением скоростей, так что существенен только модуль скорости) пространство модуля скорости разбивается на ряд полос. При этом задача сводится фактически к решению системы уравнения баланса чисел заполнения каждого уровня. Такая модель (очевидно, она напоминает многогрупповую теорию переноса нейтронов) обладает целым рядом преимуществ. Так, например, значительно сокращаются затраты машинного времени — розыгрыш одного столкновения в силу упрощения вычислений ускоряется в 10 раз для 200 уровней и в 20 раз для 24 уровней. Проведенные по такой схеме расчеты показали слабую чувствительность результатов к числу уровней, что дает возможность резко сократить затраты машинного времени. [c.340]

В смежной области-— теории переноса нейтронов — было проде- [c.453]

Теория переноса нейтронов по существу представляет собой частный случай линеаризованной кинетической теории. Обычно плотность нейтронов настолько мала, что можно пренебречь взаимодействием нейтронов между собой и рассматривать [c.453]

Все эти расчеты, так же как и расчеты, онисанпые на стр. 188, вьиюлнены для задачи о максвеллизации смеси двух 1азов с разными начальными температурами . Некоторые результаты расчетов приведены на рис. 46 и 47. Видно, что результаты для разного числа уровней и разных Ду мало отличаются друг от друга. Слабая чувствительность к числу уровней является весьма важным результатом, так как возникает возможность резкого сокращения затрат машинного времени. Сходная ситуация имеет место в многогрупповом приближении теории переноса нейтронов [19J, где уже при нескольких скоростных группах точность результатов вполне удовлетворительна. [c.190]

Б. Дэвисон. Теория переноса нейтронов. М., Атомиздат, I960. [c.231]

Кроме описанной схемы реализации метода Монте-Карло известна еще одна, вообще не использующая метода периодических граничных условий. Она применима только в задачах с изотропным распределением скоростей, где существенным оказывается только модуль скорости. Пространство модуля скорости разбивается при этом на ряд полос и задача сводится фактически к решению системы уравнений баланса чисел заполнения канл-дого из них. Такая модель (она напоминает многогрупповую теорию переноса нейтронов) обладает целым рядом преимуществ. Например, значительно сокращаются затраты машинного времени — розыгрыш одного столкновения в силу упрощения вычислений ускоряется в 10 раз для 200 полос и в 20 раз для 24 полос. Проведенные по этой схеме расчеты показали, что результаты слабо чувствительны к числу полос, что даст возможность резко сократить затраты машинного времени. [c.163]

К числу наиболее обстоятельных относится исследование Л. Н. Постникова (1972), изучавшего пространственно-энергетическое распределение нейтронов вертикального биоканала реактора ВВР-М в фантомах разных размеров и обобщившего полученные результаты с помощью теории переноса нейтронов в среде. Б качестве материала в фантомах был взят тканеэквивалентный гель следующего состава вода 66.2, желатина [c.18]

НИИ нейтронов. Вообще говоря, рассеянные нейтроны не изотропны в лабораторной системе (L), и нейтроны в элементе объема dr будут рассеиваться изотронно только в том случае, если они изотропно соударяются с ядрами в dr. Таким образом, при наличии переноса нейтронов в область, где располагается элемент объема dr, предположение об изотропном рассеянии, несомненно, необоснованно и ошибку нельзя оценить теоретически. Однако мы сознательно допускаем эту ошибку, с тем чтобы потом откорректировать теорию и полученные соотношения на основе результатов более точных моделей. Рассчитаем число нейтронов, направленных к элементарной площадке dA, в предположении, что они выходят из dr изотропно. Вероятность того, что нейтрон, покидающий изотропно элемент dr, направится к dA, равна проекции площадки dA на сферу радиусом г (на которой лежит площадка dr). Эта проекция равна osBd следовательно, число нейтронов, покидающих dr в направлении к dA, равно os6d4/4nr . [c.121]

Неустойчивость в поле Е происходит в результате гвязи между переносом заряда и ориентацией молекул. Аналогичная неустойчивость вызывается переносом тепла [137, 138]. (Теория неустойчивости вследствие температурного градиента развита в работе [172 ]. Интересно также исследование перехода к турбулентности вследствие термического градиента с помощью рассеяния нейтронов [173 ].— Прим. ред.) [c.237]

Хотя многократное рассеяние происходит по тем же законам, что и однократное, расчет интенсивности света, прошедшего через плотное облако, представляет значительные математические трудности. Эта проблема исследовалась в разных направлениях и известна как проблема переноса излучения (Чандрасекар. Точное решение получено только для весьма идеализированных условий, в основном для изотропного рассеяния и для случаев точечного источника света и сферических рассеивающих систем, а также плоского источника и плоскопараллельных систем. Практическая важность этой оптической проблемы и аналогичной проблемы рассеяния нейтронов плотными материалами способствовала разработке нескольких приближенных теорий. Можно получить решение некоторых задач, используя упрощенные методы расчета индикатрисы однократного рассеяния. Чу и Черчилль предложили шестипоточную модель, в которой индикатриса рассеяния одной сферой представлена в виде суммы шести компонент направленной вперед, направленной назад и четырех равных боковых. Интегродиф-ференвд1альное уравнение, описывающее интенсивность излучения в рассеивающей среде, сводится при этом к системе обычных дифференциальных уравнений, и решения, пригодные для численных расчетов, могут быть получены для различных геометрических конфигураций источника света и рассеивающей системы. В некоторых случаях можно использовать двухпоточную модель, в которой боковые компоненты приравниваются нулю. Опубликованы такие расчеты для многократного рассеяния плотной суспензии, имеющей частично отражающие границы. Экспериментально исследовано прохождение света через многократно рассеивающие суспензии частиц латекса и изучено влияние расстояния между частицами на многократное рассеяние 2. Согласно выводам авторов, слой плотного гидрозоля толщиной в несколько миллиметров может применяться для моделирования рассеяния в грубодисперсных атмосферных облаках с размерами порядка нескольких километров. [c.128]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология