Нейтронов перенос

ТЕОРИЯ ПЕРЕНОСА НЕЙТРОНОВ 7.1. ВВЕДЕНИЕ [c.235]

Графит применяется для производства грифелей карандашей и электродов (в промышленном электролизе). В смеси с техническими маслами используется в качестве смазочного материала его чешуйки устраняют неровности смазываемой поверхности. Поскольку он тугоплавок и хорошо переносит резкую смену температур, из смеси графита и глины изготовляют плавильные тигли для металлургии. Используется графит и в ядерных реакторах в качестве замедлителя нейтронов. [c.128]

Результаты измерений содержания элементов в углях методами нейтронно-активационного анализа, фотонного активационного анализа, а также результаты определений с применением у-излучения и захвата нейтронов приводят исследователи [65]. Вопросы анализа угля в потоке, а также угольной золы и сланцев отражены в работах [66, 67]. Упрощенная теоретическая модель [68] позволяет рассчитать перенос нейтронов и у-излучение в углях, установить влияние различных параметров на сигналы, в том числе толщины слоя, плотности, состава угля, геометрии и др. [c.38]

Функция <7о(л) описывает поглощение, 1) — деление. Выведите уравнения для первого и второго моментов, преобразуйте нх к непрерывным обозначениям и добавьте члены, описывающие перенос. В результате получится уравнение переноса нейтронов, включающее флуктуации . [c.324]

В различных технических приложениях используются жидкости с очень большими или очень малыми числами Прандтля. Углеводородные топлива и кремнийорганические полимеры с большими числами Прандтля все более широко используются в промышленности. Жидкости с малыми числами Прандтля, например жидкий натрий, применяются в качестве хладагента в реакторах-размножителях на быстрых нейтронах. Некоторые другие жидкие металлы предлагается использовать в качестве рабочих тел в космосе. Перенос в таких жидкостях представляет и теоретический интерес. Например, в случае ламинарных течений в пограничном слое хотелось бы знать, имеет ли зависимость (3.4.4) числа Нуссельта от числа Прандтля, выраженная через функцию (Рг), асимптотический характер при очень больших числах Прандтля [c.118]

Р — перенос нейтронов с энергией более 0,5 МэВ, нейтр./м [c.12]

При определении [X,], значения переноса нейтронов [c.94]

Ap = ATp FjF,Y, где F — перенос нейтронов с энергией >0,5 МэВ Fq = = 10 нейтр./м п — коэффициент. [c.203]

Плотность потока быстрых нейтронов с энергией Е 0,5 МэВ по высоте размещения образцов, предназначенных для определения АТр при выбранном значении переноса нейтронов, не должна различаться более чем на 15%. [c.204]

Коэффициент снижения сопротивления малоцикловому разрушению Фг = (фг8 определяют при симметричном цикле заданных деформации и температуре 20" С в зависимости от температуры облучения, переноса нейтронов ( 0,5 МэВ) и амплитуды деформации. [c.220]

Метод переноса изображения применяют при нейтронной радиографии и ксерорадиографии (электрорадиографии). В первом случае скрытое изображение получают на промежуточном металлическом активируемом экране, размещенном за изделием в нейтронном потоке. После этого скрытое изображение переносят на радио-фафическую пленку, прикладывая ее к металлическому экрану. [c.54]

Регистрация нейтронного изображения способом переноса осуществляется в два этапа. На первом этапе изображение получают на экране из материала, способного активироваться под действием нейтронов. Такой экран располагают за исследуемым объектом в пучке нейтронов и экспонируют до получения заданной активности. Полученное изображение представляет собой распределение возникших в материале экрана радиоактивных ядер, количество которых, приходящееся на единицу площади поверхности экрана, прямо пропорционально плотности потока приходящих нейтронов. [c.80]

Перенос с помощью теплового пика , очевидно, имеет место при облучении только под действием осколков деления (раздел III, А, 4) и быстрых нейтронов (раздел III, А,5) действительно, только эти частицы передают основную часть энергии решетке в форме температурных пиков, и данная энергия соответствует кратковременным (10 —10"" сек) повышениям температуры на несколько тысяч градусов с участием большого числа атомов. При облучении осколками деления это число изменяется от 10 до 109 соответствующая величина для нейтронов составляет 10 —10 . [c.237]

Метод НРН дает информацию, дополняющую данные по дифракции рентгеновских лучей. При рассеянии на образце низко энергетические нейтроны получают или теряют некоторое количество энергии в зависимости от частот межмолекулярных колебаний и диффузионного движения молекул И О. Выбираются нейтроны, имеющие узкое распределение энергий, со средней энергией (4 мэВ), сравнимой с энергией низкочастотного движения молекул, и длинами волн, сравнимыми с межмолекулярными расстояниями. В таких условиях перенос энергии, соответствующий движению молекул, довольно велик по сравнению с разбросом энергии в пучке и может быть легко измерен. [c.205]

Облучение нейтронами высоких энергий (10—15 МэВ) приводит к пространственному распределению ионов в поглощающей ткани, которое сходно с картиной ионизации жестким у-излучени-ем. Отличие состоит в том, что энергия нейтрона переносится не к электронам, а к ядрам отдачи, т. е. к тяжелым ускоренным частицам, несущим положительный заряд. Наибольшее количество энергии переносится протонами отдачи, т. е. ускоренными ядрами водорода. Так, при облучении тканей нейтронами с энергией 14 МэВ 25% поглощенной дозы на глубине 15 см создают тяжелые ядра отдачи с ЛПЭ выше 50 кэВ/мкм и 70% — протоны отдачи с ЛПЭ=16 кэВ/мкм. В рассматриваемом случае [c.41]

НИИ нейтронов. Вообще говоря, рассеянные нейтроны не изотропны в лабораторной системе (L), и нейтроны в элементе объема dr будут рассеиваться изотронно только в том случае, если они изотропно соударяются с ядрами в dr. Таким образом, при наличии переноса нейтронов в область, где располагается элемент объема dr, предположение об изотропном рассеянии, несомненно, необоснованно и ошибку нельзя оценить теоретически. Однако мы сознательно допускаем эту ошибку, с тем чтобы потом откорректировать теорию и полученные соотношения на основе результатов более точных моделей. Рассчитаем число нейтронов, направленных к элементарной площадке dA, в предположении, что они выходят из dr изотропно. Вероятность того, что нейтрон, покидающий изотропно элемент dr, направится к dA, равна проекции площадки dA на сферу радиусом г (на которой лежит площадка dr). Эта проекция равна osBd следовательно, число нейтронов, покидающих dr в направлении к dA, равно os6d4/4nr . [c.121]

Как уже было упомянуто, эти общие методы довольно трудно распространить на реакторы с замедляющим отражателем. Однако для реакторов последнего тина имеется возмоншость разработать специальный подход, основанный на двугрунповом приближении [64]. При этом будем исходить из соотношений (8.319), полученных для реактора без отражателя, и внесем соответствующие изменения в определение ядра, которые учитывали бы наличие отражателя. Кроме того, введем в уравнение баланса для медленных нейтронов дополнительный член, который описывает вклад в эту группу, обязанный замедлению в отражателе. Конкретное выражение для этого члена получается непосредственно из физического смысла процессов переноса и замедления. [c.369]

Среди физических факторов на первом месте стоит вид излучения, характеризуемый относительной биологической эффективностью. Различия биологического действия обусловлены линейным переносом энергии данного вида ионизирующего излучения, связанным с плотностью ионизации и определяющим способность излучения проникать в слои поглощающего его вещества. ОБЭ представляет величину отношения дозы стандартного излучения ( °Со или рентгеновское излучение 220 кВ) к дозе исследуемого излучения, дающей равный биологический эффект. Так как для сравнения можно выбрать множество биологических эффектов, для испытуемого излучения существует несколько величин ОБЭ. Если показателем пострадиационного действия берется катарактогенный эффект, величина ОБЭ для нейтронов деления лежит в диапазоне 5—10 в зависимости от вида облученных животных, тогда как по важному критерию—развитию острой лучевой болезни — ОБЭ нейтронов деления равняется примерно 1. [c.21]

Необходимые условия корректности Д. п. м. 1) значит, превышение концентрации атмосферного реагента над концентрацией реагента, вводимого в зону р-ции 2) достаточно малая линейная скорость потока вводимого реагента, обеспечивающая практически во всей зоне р-ции диффузионный массоперенос 3) для термометрич. варианта-отсутствие хим. и неконтролируемых физ. возмущений в зоне р-ции ти введении в нее датчика т-ры. ДИФФУЗИОФОРЕЗ, см. Электроповерхностные явления. ДИФФУЗИЯ (от лат. diffusio-распространение, растекание, рассеивание), перенос частиц разной природы, обусловленный хаотич. тепловым движением молекул (атомов) в одно-или многокомпонентных газовых либо конденсир. средах. Такой перенос осуществляется при иаличии градиента концентрации частиц или при его отсутствии в последнем случае процесс наз. самодиффузией (см. ниже). Различают Д. коллоидных частиц (т. наз. броуновская Д), в твердых телах, молекулярную, нейтронов, носителей заряда в полупроводниках и др. о переносе частиц в движущейся с определенной скоростью среде (конвективная Д ) см. Массообмен, Переноса процессы, о Д. частиц в турбулентных потоках см. Турбулентная диффузия. Все указанные виды Д. описываются одними и теми же феноменологич соотношениями. [c.102]

Повышенную вязкость воды в тонких порах силикагелей дают также проведенные Товбиной [20] измерения скоростей диффузии различных молекул и ионов, а также измерения подвижности молекул воды в тех же системах методом ЯМР. Лоу [21] показал, что для глин имеет место экспоненциальный рост ньютоновской вязкости воды при уменьшении размеров пор. Этот вывод получен в результате измерений, выполненных тремя различными методами по скорости фильтрации при различной температуре, из измерений самодиффузии молекул воды (по рассеянию нейтронов) и по скорости переноса меченных по тритию молекул воды. Методом электронного спинового резонанса обнаружено снижение подвижности молекул воды при уменьшении среднего диаметра пор силикагелей [22]. Времена корреляции движения нейтральной спиновой метки при й = 10 нм возрастают по сравнению с объемной водой более чем в 7 раз. В наиболее тонкопористом (й = 4 нм) из исследованных силикагелей наблюдается анизотропия движения метки. [c.199]

Этилат тантала ( 0,1 г) облучают в запаянной кварцевой ампуле одновременно с эталоном натрия в вертикальном канале ядерного реактора в потоке нейтронов 1,2.1013 н/см -с в течение 30 мин. После вскрытия ампулы этилат тантала с помощью микропипетки переносят в стеклянный бюкс и взвешивают. К анализируемому образцу приливают 3 мл HNO3 (1 10), содержащей изотопный носитель натрия (10 г), и нагревают при 50° С в течение 10 мин. Раствор с осадком центрифугируют, осадок отбрасывают, а к центрифугату добавляют 3 мл 2 М HF и 6 мл три-к-бутилфосфата. После встряхивания в делительной воронке в течение 10 мин водную фазу переносят в измерительную пробирку. у-Излучение радионуклида Na измеряют на сцинтилляционном у-спектрометре, состоящем из детектора NaJ(Tl) размером 80 X 80 мм и 256-канального амплитудного анализатора. Интенсивность излучения Na определяют по площади фотопика в области 2,75 МэВ. [c.149]

Для определения индия 10 г высушенного гранулированного цинка (30 меш) помещают в пробирку из органического стекла люцайт, которую вводят в отверстие парафинового блока. Активирование продолжается 5 час. Затем образец переносят в сцинтилляционный счетчик с каналом (для помещения образцов). Активность за счет цинка равна 1,74 имп1мин на 1 г. Если измерения выполнены в пределах 10 мин., то поправка на распад цинка ничтожно мала. Активность индия, после введения поправки на распад, равна 2,88-10 имп1сек на 1 г. Результаты определения индия в цинке приведены в табл. 77. Метод позволяет определять 0,16—0,004% 1п в цинке без предварительных разделений. При определении в два раза меньших количеств индия его нужно отделить от цинка экстракцией из среды в 6 Л/ НВг диизопропиловым эфиром, как описано на стр. 74. Дальнейшее увеличение чувствительности метода возможно только путем увеличения интенсивности потока нейтронов. [c.223]

Пробы ныли собирают прокачиванием воздуха через бумажный фильтр в течение 2 час. Фильтр переносят в кварцевую ампулу, запаивают ее, облучают 24 часа в потоке тепловых нейтронов 3-10 нейтр см -сек)., выдерживают 5—7 дней после облучения, растворяют фильтр в теплой HNO3, раствор переносят в счетную кювету и снимают "у-снектр для онреде- [c.166]

Методика. 500 мг металлического палладия облучают нейтронами и затем растворяют в царской водке. Раствор выпаривают досуха в присутствии соляной кислоты. Остаток растворяют в 4 см 10 М НС1 и переносят раствор в колонку (120 х X 5 мм), заполненную смолой Dowex 1, уравновешенной с 10 М НС1. " Ag элюи- руют 4 см 10 М НС1. Палладий элюируют 10 см 12 М НС1. [c.168]

Пробу нефти (5—7 мл) запаивают в полиэтпленовую пли кварцевую ампулу п облучают вместе со стандартом (серебряная фольга) 10 мин. потоком тепловых нейтронов 10 нейтрон см -сек илп 1 час потоком 10 нейтрон сл -сек. Облученную пробу количественно переносят в новую ампулу [c.180]

Для одновременного определения ультрамикроколичеств брома и многих других элементов в селене 250 мг вещества облучают в реакторе потоком 5-10 нейтрон/см сек в течение 24 час. Образец переносят в колбу прибора (см. рис. 2), вводят по 10 мг носителей для хлора, брома и иода в виде аммонийных солей и выполняют отделение галогенов согласно описанию в главе IV. Содержание приемников 5—6 анализируют методом 7-спектромет-рии по Вг применяя Се(Ь1)-детектор. Измерения выполняют через 12 час. после облучения [909]. [c.184]

В зависимости от решаемой задачи поток нейтронов получают от маломощных радиоизотопных источников [2] или устройств типа ядерных реакторов [1]. В последнем случае образуются потоки большой интенсивности, которые формируют в нужном направлении коллиматором, уменьшающим также размеры эффективного фокального пятна. Нейтроны необходимых энергий выделяются с помощью металлических фильтров. Нейтронное излучение регистрируется также, как другие виды, на фотопленку с помощью экранов — преобразователей потока нейтронов в излучение, к которому она чувствительна, или способом переноса, когда изображение получают на листе из специального материала, актийируе-мого нейтронами, а затем снимается авторадиограмма с зтого листа. В зтом случае лист — промежуточный носитель информации — вынимается из зоны контроля, что устраняет влияние помех, например, в виде гамма-квантов, сопровождающих обычно нейтронное излучение. Ввиду сильного взаимодействия нейтронов с водородосодержащими материалами и другими элементами с малыми номерами (см. 7.5) при организации нейтронного радиографиро-вания следует обращать особое внимание на используемое оборудование, приспособления и тщательно вести подготовку к радио-графированию. Держатели, кассеты, маркировочные знаки и т. п. [c.338]

Перенос быстрых нейтронов, воздействующих на образцы, определяется с помощью активационных индикаторов. Количество индикаторов и расстояние между ними в радиальном и осевом направлениях облучательного устройства выбирают в зависимости от его геометрии и размеров, но не менее трех (в центре и по краям). Погрешность определения переноса нейтронов должна быть не более 15% измеряемой величины. [c.204]

Примечавие. Для промежуточных значений переноса нейтронов коэффициенты у.р и ф, получают линейной интерполяцией. [c.463]

Существенный интерес представляет применение метода нейтронного активационного анализа (НАА) для изучения электролиза в полимерах [24, 25]. Исследована выполнимость соотношения (81) при переносе электричества через модельные образцы пленок полипропилена и поли-4-ментилпентена-1 ионами [СцН0з-ЗН20]+, специально инжектированными в полимеры. Как видно из табл. 1, экспериментально измеренные и теоретически рассчитанные значения тик удовлетворительно совпадают. Таким образом, для модельных образцов этих полимеров закон Фарадея выполняется. [c.43]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология