Уравнение активации

Нейтронно-активационный анализ основан на взаимодействии нейтронов с ядрами облучаемого образца и свойствах радиоактивных атомных ядер. Основное уравнение активации имеет вид [c.43]

В гл. 2 рассмотрены основы метода, выводится уравнение активации и определены условия, для которых оно действительно. Отмечены абсолютный и относительный методы активационного анализа. [c.4]

В исследованиях, связанных с активацией элементов при облучении нейтронами, удобнее пользоваться величиной плотности потока нейтронов, так как именно эта величина входит в основное уравнение активации. Под плотностью потока нейтронов подразумевается число нейтронов, проходящих в единицу времени через сечение площадью 1 см , перпендикулярное скорости нейтронов. Очень часто выражение плотность потока заменяют более коротким — поток . [c.33]

Абсолютный метод. Так как у-спектрометрия позволяет довольно просто определять абсолютную активность, то количество активированного элемента в образце можно определить абсолютным методом, используя основное уравнение активации. [c.241]

Из приведенных выше соотношений следует, что по существу активационный анализ — метод изотопного анализа, так как в результате ядерной реакции на определенном изотопе элемента возникает радиоизотоп с характеристической схе.мой распада. Активность этого радиоизотопа пропорциональна содержанию изотопа, из которого он образуется. Поэтому рассчитать количество элемента по уравнению активации можно только в том случае, если известен изотопный состав элемента. [c.26]

Основное уравнение активации (2.23) было выведено в предположении, что в ходе облучения число ядер активирующегося изотопа практически не меняется и нет никакого другого процесса, кроме радиоактивного распада, который приводил бы к исчезновению образовавшихся ядер. Такое предположение является приближенным, так как очевидно, что число облучаемых ядер должно неизбежно уменьшаться за счет вступления части из ни.х в ядерную реакцию как говорят в таком случае, изотоп выгорает . [c.90]

Однако при облучении тормозным излучением в связи с его сплошным характером и резонансным ходом кривых возбуждения фотоядерных реакций уравнение активации принимает вид [c.118]

При облучении тонкой мишени, в которой не происходит заметной потери энергии частиц, уравнение активации имеет следующий вид [c.135]

Уравнение (6.11) по форме практически совпадает с основным уравнением активации и, следовательно, допускает применение тех же методов получения количественных результатов, что и в случае других методов активационного анализа. Однако для того чтобы такой подход стал возможным, необходимо определить величину а для данной реакции на каком-либо одном веществе. Конечно, для решения более широкого круга аналитических проблем желательно иметь функцию изменения о от энергии заряженных частиц. [c.137]

Наконец, Н. Н. Краснов [163] разработал метод получения количественных результатов активационного анализа с применением заряженных частиц на основе экспериментально определенного выхода ядерной реакции. С учетом выхода реакции уравнение активации на заряженных частицах принимает вид [c.139]

Экспериментальные величины выходов, естественно, удобнее получить для простых веществ. Тогда для толстого слоя вещества сложного состава уравнение активации принимает вид [c.140]

Эта затянувшаяся дискуссия скорее задержала, чем способствовала проникновению в физиологию растений таких основных положений кинетики реакций и фотохимии, как закон действия масс, уравнения активации Больцмана и Аррениуса и квантовый принцип фотохимии, которые одни только могут дать достаточное основание для кинетического рассмотрения любой химической реакции, как in vitro, так и in vivQ. Ниже будет показано, что с точки зрения этих положений закон Блэкмана является просто идеализацией, к которой можно более или менее близко подойти при некоторых особых условиях. [c.271]

Уравнение (2.23) представляет собой наиболее простук> форму уравнения активации, которое справедливо при соблюдении принятых выше условий. Однако на практике эти условия редко выполняются в полной мере. В соответствии с ограничен ниями, вводимыми условиями эксперимента, видоизменяется форма уравнения активации и приобретают несколько иной физический смысл некоторые входящие 8 него параметры. Ряд таких частных форм уравнений активации, действительных для специфичных условий облучения, будет рассмотрен по ходу дальнейшего изложения. [c.26]

Практический интерес может представить вид уравнения активации для переменной во времени плотности потока активирующего излучения, что соответствует случаю облучения пробы с помощью источника, излучение которого нестабильно во времени. С учетом того факта, что плотность потока является функцией вре.мени Ф(0, решение дифференциального уравнения (2.16) в общем виде дает следующее выражение для наведенной активности на конец облучения [c.27]

Возможна и другая снтуания, когда по условиям работы источника активирующего излучения облучение пробы имеет прерывистый характер, т. е. режим активации состоит из последовательной цепочки периодов облучения и распада. Если при этом соблюдается постоянство длительности отдельных облучений и интервалов между ними, то уравнение активации имеет вид [40] [c.28]

Заслуживает внимания и вопрос о форме уравнения активации, поскольку приведенное ранее уравнение (2.23) справедливо для моноэнергетического излучения, а реальный спектр тепловых нейтронов охватывает широкую область энергий, следуя распределению Максвелла. Так как сечение реакции (п, у) также зависит от энергии нейтронов, то в уравнении активации произведение Фоа1 т должно быть заменено интегралом [c.79]

Уравнение активации (2.23) справедливо для облучения в условиях равномерного потока активирующего излучения. В то же время источники нейтронов дают потоки с некоторым градиентом. Поэтому в уравнение активации следует подставлять среднее значение плотности потока Ф, которое является функцией размеров и формы пробы и распределения плотности потока в объеме, занимаемом пробой. Однако такая замена может быть сделана только для гомогенных проб. В противном случае полученный результат будет отличаться от среднего значения, причем отклонение может быть тем сильнее, чем выше градиент потока и негомогенность пробы. Так, атомные реакторы обладают сравнительно небольшим градиентом. Например, в реакторе Merlin градиент равен 2% на 10 см в вертикальном направлении и 1,8 см в горизонтальном [105], а в реакторе Triga в обоих направлениях составляет 5% на 2,4 слг [92]. Значительный градиент плотности потока нейтронов наблюдается у нейтронных генераторов. [c.89]

Изотоп Аи имеет очень высокое сечение захвата тепловых нейтронов, поэтому эффект выгорания оказывает сильное влияние на ход накопления этих ядер. Ниже будет расслютрено уравнение активации, действительное в таких случаях (см. 1 гл. 1 ). С помощью уравнения (11.1) было рассчитано относительное изменение активности Аи с ростом плотности потока нейтронов при 06.1 = 27 дней (рис. 20). При Ф>10 з нейтрон см -сек) линейное увеличение активности насыщения с ростом Ф нарушается, что свидетельствует о большом влиянии эффекта выгорания. [c.91]

Мерой интенсивности потока заряженных частиц служит ток пучка или число частиц в единицу времени. При облучении мишени достаточной толшины заряженные частицы в пучке движутся прямолинейно, постепенно теряя энергию, но с незначи-тельиьв изменением полного числа частиц. Вследствие потери энергии у частиц меняется вероятность вступления в реакцию, пока энергия не упадет ниже пороговой. Эти особенности облучения заряженными частицами приводят к специфической форме уравнения активации. [c.135]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология