Изотоп выход для ядерных реакци

Определение радиоактивности исследуемых образцов можно провести абсолютным или относительным методом. Абсолютные измерения позволяют определить скорость распада, выражаемую в кюри или числом актов распада за единицу времени. Измерение величины эффективных сечений по выходу ядерных реакций, определение периодов полураспада долгоживущих изотопов, дозиметрические расчеты — основаны на результатах абсолютных измерений радиоактивности. Принципы, положенные в основу определения абсолютной активности, применяются при планировании эксперимента с использованием радиоактивных индикаторов, а также при сравнении активности препаратов, измеренных в различных условиях. [c.61]

Этот вариант метода необходим, когда активность определяемого компонента в массе смеси не достаточна для того, чтобы определить ее с требуемой точностью, а количество компонента слишком мало, чтобы можно было выделить химическим путем. Подобные расчеты используют, в частности, при оценке выхода радиоактивного изотопа в ядерных реакциях и в активационном анализе. К недостатку метода изотопного разбавления относится необходимость определения исходной удельной активности, что сопряжено с большими ошибками, особенно для низких концентраций. Этого можно избе-жать, производя два определения и составив систему из двух уравнений, при решении которых будет исключена удельная активность исходного изотопа. [c.215]

По уравнению (5) можно определить выход радиоактивного изотопа в ядерных реакциях при активационном анализе. [c.215]

Требованиям высокой удельной активности удовлетворяют изотопы, образуемые по реакциям (п,р) и (и, а), а также изотопы, возникающие путем захвата нейтрона с последующей эмиссией р-частиц. Полученный радиоактивный изотоп может быть легко выделен из больших масс соседнего элемента мишени химическими методами. Выходы ядерных реакций п,р) и (га, а) при облучении на медленных нейтронах достаточно велики лишь в случаях изотопов наиболее легких элементов. Для всех других элементов реакции с выбрасыванием протонов или а-частиц могут быть осуществлены только на быстрых нейтронах, доля которых в общем потоке нейтронов реактора невелика. Поэтому выход радиоактивных изотопов со средними и большими массовыми числами по реакциям (я, р) и (я, а) в реакторах обычного типа является небольшим. [c.671]

По мере прохождения пучка бомбардирующих частиц через толстую мишень (практически достаточна толщина 0,01—0, мм) заметно изменяются энергия и число частиц. Кривые выхода радиоактивных изотопов в этом случае не имеют максимума при Стах, как ЭТОГО требует формула (2-18). Зависимость выхода ядерной реакции от энергии представляется кривой, которая имеет вид экспоненты, переходящей в прямую, параллельную оси абсцисс, при достаточно больших Е. ан- Приблизительное постоянство удельной активности при больших Е оп объясняется тем, что глубина проникновения бомбардирующих частиц в мишень непрерывно растет с увеличением ош при этом рост выхода вследствие активации атомов из более глубоких слоев мишени приблизительно компенсирует падение выхода вследствие уменьшения эффективного сечения данной реакции. [c.716]

Этот вариант метода также может применяться при оценке выхода радиоактивного изотопа в ядерной реакции. [c.356]

Например, один из авторов настоящей книги совместно с сотрудниками изучил выходы различных изотопов, образующихся при облучении железной мишени протонами различной энергии. Путем такого моделирования ядерных реакций, протекающих в железных метеоритах, удалось определить скорости накопления всех космогенных изотопов. Оказалось, что за 1 млрд. лет в железных метеоритах за счет расщепления ядер железа накапливается до 5 10 г космогенных изотопов на 1 г метеорита. Полученные в этой работе данные о скоростях образования различных космогенных изо-. топов могут быть использованы для точного определения космического возраста железных метеоритов, а также для определения времени падения метеоритов на Землю, интенсивности космических лучей и изменения ее на протяжении последних миллиардов лет. [c.163]

Как правило, разбавление нерадиоактивным изотопом применяется для определения выхода радиоизотопов при исследовании продуктов ядерных реакций, например в радиоактивационном анализе. Этот случай мы здесь подробнее не рассматриваем. [c.231]

Процессы изотопного обмена имеют очень важное значение для решения многих химических, биологических и физических проблем. Особый интерес они представляют для радиохимии и изотопных методов исследования. Детальное изучение процессов изотопного обмена — одно из важнейших условий понимания природы химических реакций, индуцированных ядерными превращениями, разработки методов обогащения радиоактивных изотопов и разделения ядерных изомеров. Только с учетом количественных характеристик реакций изотопного обмена можно правильно определять выход продуктов ядерных реакций, а также получать правильные результаты активационного анализа и анализа методом изотопного разбавления. Процессы изотопного обмена лежат в основе установления природы химических связей, их равноценности в молекуле, а также методов получения меченых соединений. Особое значение эти процессы имеют для изучения механизма реакций. [c.10]

Рациональный выбор ядерной реакции для производства того или иного изотопа определяется возможностью достижения достаточно большого выхода этого изотопа при его высокой удельной активности и максимальной радиохимической чистоте. Необходимо отметить, что радиохимические загрязнения, могут проявиться в большей степени, чем соответствующие химические. Например, при облучении потоком нейтронов (Ю з нейтр см сек) алюминия, содержащего в виде примесей 0,001% меди и 0,001% цинка, отношение активностей, обусловленных изотопами основного элемента и примесей, не соответствует их весовым соотношениям к тому же отношение это изменяется по мере выдерживания препарата после облучения (табл. 2). [c.22]

На выход радиоактивного изотопа, образующегося по реакции п, y), существенное влияние оказывает явление удержания, которое приводит к сохранению части радиоактивных атомов в форме исходного соединения. Причинами удержания могут быть 1) выживание подвергаемых облучению соединений при ядерном процессе это приводит к тому, что радиоактивный атом, возникающий в результате ядерной реакции, не способен покинуть молекулу исходного соединения (вклад этого процесса в общее удержание весьма невелик) 2) реакции горячих и эпитермальных атомов, которые способствуют переведению радиоактивных атомов в форму исходного соединения 3) образование исходного соединения в результате радиационно-химических и обычных тепловых реакций. [c.25]

Необходимо отметить, что практическое значение имеют лишь два последних варианта метода. Как будет видно из дальнейшего, они применяются для определения как стабильных, так и радиоактивных веществ. Последний вариант, кроме того, широко распространен при определении выхода радиоактивных изотопов в различных ядерных реакциях и выхода каждой из форм радиоактивных изотопов, образующихся в результате ядерных превращений. Что же касается первых двух вариантов, то они могут быть использованы лишь для решения некоторых специальных задач. [c.113]

Б. Получение радионуклидов. Для получения радионуклидов, применяемых в ядерно-физических исследованиях, биохимии и медицине, наиболее широко используют ядерные реакции, инициируемые заряженными частицами (протоны, дейтоны, ядра гелия). В значительно меньшей степени для этой цели служит тормозное излучение электронных ускорителей, возникающее при прохождении ускоренных электронов через конвертор, изготавливаемый из материала с высоким Z (тантал, вольфрам, платина). В этом случае среди фотоядерных реакций практическое значение имеет реакция (7,п) с наибольшим выходом PH в интервале граничных энергий тормозного излучения 15-50 МэВ. Ядерные реакции с тяжёлыми ионами в последние годы также стали предметом исследований с точки зрения их применения для селективного получения изотопов. [c.332]

Тс в настоящее время приобретает всё большее значение. Его применяют для моделирования и количественных оценок кинетики поведения различных РФП с 9 Тс, которые в ядерной медицине имеют первый приоритет использования. Ядерные реакции для 94т р (табл. 18.2.3) в настоящее время систематически исследуют с целью получения данных о сечениях реакций и выходах изотопа в соответствующих энергетических интервалах [3. [c.340]

Ядерные реакции расщепления (разложения). В предыдущем параграфе мы рассматривали ядерные реакции замешения. Они отличаются, как мы отметили, малым выходом . Иначе протекают реакции, заключающиеся в расщеплении атомного ядра на два более или менее крупных осколка . Например, установлено, что, при бомбардировке одного из изотопов [c.210]

Приведенные выше соображения могут быть применены к любым ядерным реакциям, протекание которых сопровождается появлением ядер отдачи. Однако заметные выходы могут быть достигнуты только для тех изотопов, которые образуются по ядерным реакциям, идущим с испусканием тяжелых частиц [например (л, р), й,р), (7, л)]. В случае же реакции (л, - ) энергия и пробег (а соответственно и выход) ядер отдачи слишком малы, чтобы рассматриваемый метод мог быть использован для целей обогащения. [c.289]

Необходимо указать еще на один метод разделения продуктов ядерных реакций — с помощью масс-спектрометра [9]. К преимуществам этого метода следует отнести возможность однозначной идентификации продуктов реакции по массовым числам, а также возможность определения выходов стабильных и слишком долгоживущих изотопов. Кроме того, он позволяет раздельно определять выходы изотопов одного и того же элемента, обладающих близкими радиоактивными характеристиками. Однако практическое осуществление этого метода требует достаточно сложной аппаратуры, работы с высоким вакуумом и т. п. [c.644]

Рациональный выбор ядерной реакции для производства того или иного радиоактивного изотопа определяется требованиями высокой удельной активности и максимальной радиохимической чистоты, возможностью достижения достаточно больших выходов и экономичностью технологии производства. [c.671]

Единственным известным в настоящее время методом концентрирования радиоактивных изотопов, получаемых по реакции (я, -)[), является метод атомов отдачи. К сожалению, этот метод, столь эффективный в случаях относительно небольших интенсивностей нейтронных потоков, имеет ограниченную применимость при облучении веществ в ядерных реакторах. Вследствие неустойчивости исходного элементоорганического соединения, комплекса или анионной формы к воздействию интенсивных потоков нейтронов и [-лучей наблюдается сильное разбавление радиоактивных атомов нерадиоактивными атомами облучаемого элемента. Уменьшению степени концентрирования во многих случаях сопутствует небольшой выход образующегося изотопа. [c.671]

Изучается распределение радиоактивного изотопа, образующегося в результате ядерного процесса, между продуктами реакций атомов отдачи. Для изучения механизма реакций исследуется зависимость выхода продуктов реакций от концентрации добавок (акцепторов радикалов, модераторов, акцепторов возбуждения), температуры, агрегатного состояния, начальной энергии атомов отдачи и т. п. [c.197]

Кривая зависимости эффективного сечения ядерных реакций G заряженными частицами является пороговой. Реакция начинается при энергии выше пороговой, ее выход круто поднимается вверх до максимума, а затем, вследствие протекания параллельных конкурирующих реакций, падает. Однако случай тонкой мишени на практике никогда не осуществляется, энергия частиц резко меняется по мере прохождения слоя вещества, меняется, следовательно, и сечение реакции. Поток частиц также является функцией пройденной толщины мишени. Поэтому расчет ведется, исходя из практически определенных значений выхода радиоактивного изотопа в толстой мишени. [c.242]

Так, например, была измерена зависимость выхода этого изотопа от энергии ионов 2Ne, т. е. получена функция возбуждения реакции Ри (Ne, хп), форма которой полностью соответствовала ожидаемой при х=4, другими словами, была характерна для ядерной реакции, идущей с испарением четырех нейтронов из возбужденного составного ядра 404, образующегося (как промежуточный продукт) при слиянии ядер Ne и Для строгого доказательства порядкового номера нового нуклида необходимо изучение его химических свойств. Это тем более важно, что 104-й элемент, согласно общепризнанным представлениям, не принадлежит к семейству актиноидов, а является аналогом гафния и, следовательно, его химическая идентификация исключительно важна для установления места трансурановых элементов в таблице Д. И. Менделеева. [c.224]

При вычислении выходов радиоактивных изотопов по форму лам (8.1) и (8.2) необходимо знать поток частиц или Р ), значение к и сечение ядерной реакции. Поток (/ о или Р ) обычно известен для данного источника ядерных частиц, а сечение активации ядерной реакции, вызванной нейтронами, берут из литературных данных. В Приложениях (8, 10) приведены значения сечения активации ядерной реакции (л, у), вызванной медленными нейтронами, и реакций п, р) и (п, у), вызванной нейтронами деления в гетерогенном графит-урановом реакторе. [c.222]

РАБОТА 8.3. ОПРЕДЕЛЕНИЕ СЕЧЕНИЯ ЯДЕРНОЙ РЕАКЦИИ ПО ВЫХОДУ РАДИОАКТИВНОГО ИЗОТОПА [1—4] [c.227]

ВЫХОД ИЗОТОПОВ для ВАЖНЕЙШИХ ЯДЕРНЫХ РЕАКЦИЙ ПОД ДЕЙСТВИЕМ ПРОТОНОВ, ДЕЙТРОНОВ и а-ЧАСТИЦ [c.672]

Изотоп Ядерная реакция Энергия частиц Мэв Выход мккюри/(мка-ч) [c.673]

Из радиоактивных изотопов углерода большое значение имеет (5 -ра-диоактивиый с периодом полураспада 5600 лет. В воздухе он образуется по ядерной реакции между изотопом азота и нейтроном ( Н Н- 1п = С + + 1Н) и с кислородом образует 1 002. Содержание в воздухе радиоактивной двуокиси углерода строго определенно. Участвуя вместе с обычными молекулами 1 С0з биологическом круговороте, она ассимилируется растениями, вследствие чего они обладают, пока они на корню , определенной интенсивностью радиоактивности. Если растение выходит из биологического цикла, то интенсивность радиоактивности постепенно падает через 5600 лет интенсивность снижается в 2 раза. В археологии используют это свойство для определения возраста изделий из дерева, находимых при раскопках. [c.459]

Сорок третий элемент, названный позже технецием, был получен К. Перье и Э. Сегрэ по реакции Мо ( , 2л) Тс . Впоследствии был осуществлен еще ряд ядерных реакций, с помощью которых было получено четырнадцать изотопов технеция шесть из них имеют изомеры. Наиболее долгоживущий изотоп 43-го элемента Тс имеет период полураспада 2,6 10 лет (/С-захват) Тс (период полураспада 2,12 10 лет) с весьма большим выходом (6%) образуется при делении урана в ядерных реакторах. Поэтому Тс в настоящее время производится в мире в тысячах килограммов и находит весьма ценное практическое применение очень разбавленные растворы солей технеция (порядка [c.102]

Получить весовые количества калифорния в ядерных реакциях с заряженными частицами — ьадача практически невыполнимая слишком мал выход этого элемента при слиянии двух атомных ядер. Так, ядра кюрия, бомбардируемые альфа-частицами, как правило, делятся ими на Ядра-осколки-98-й появляется только в исключительных случаях. Поэтому весовые количества калифорния сегодня получают, облучая тяжелые изотопы плутония и кюрия в нейтронных потоках мощных ядериых реакторов, построенных специально для производства трансуранов. Иначе, в обычном реакторе, накопление калифорния будет протекать слишком медленно. Потребуются десятки лет, чтобы плутоний или кюрий превратились в элемент № 98. [c.429]

При изучении природы ядерных реакций экстракционная хроматография используется для быстрого выделения короткоживу-ших изотопов, очистки фр1акций р-излучателей перед измерением их периодо полураспада, обогащения изотопов, которые при делении образуются с малым выходом. [c.328]

Правда, в реальных условиях количество образующихся радиоактивных изотопов обычно оказывается меньше, чем число возможных ядерных реакций. Прежде всего это связано с тем, что в результате некоторых ядерных реакций образуются стабильные изотопы. С другой стороны, в конкретных условиях наибольший выход на каждом изотопе имеют обычно одна или две ядерные реакции. Некоторые ядерные реакции дают короткоживущие продукты, успевающие полностью распасться к моменту измерения. Все это сокращает количество радиоактивных изотопов, которые могут оказать влияние на конечный результат. Тем не менее число радиоактивных изотопов, образующихся при облучении заряженными частицами достаточно большой энергии многоизотопных элементов, оказывается все же довольно значительным, что сильно затрудняет идентификацию, разделение и количественное определение элементов. [c.100]

Для производства соответствующего изотопа на циклотроне выбирается такая ядерная реакция, которая дает наибольший выход. При этом в большинстве случаев в качестве бомбардирующих частиц употребляются дейтоны и протоны. Частое использование дейтонов обусловлено в значительной мере тем обстоятельством, что в этом случае уже при относительно низких энергиях идут с ощутимыми выходами реакции й,п). Например, выход Со при бомбардировке толстой железной мишени дейтонами с энергией 14 Мэв составляет 2,4 10 атома на дейтон или 1,5 мкюри мка-ч дейтонного тока (1 дейтон в секунду соответствует току 1,59-10" а). На не слишком тяжелых ядрах с дейтонами более высокой энергии (> 10—15 Мэв) происходят реакции (с1,2п), й,2р) и (с ,а), заканчивающиеся выбрасыванием двух нейтронов, протонов или а-частицы [c.716]

Другой изотоп водорода, тритий, накапливается в реакторе в результате различных ядерных реакций. Так как тритий (3-радиоактивен с периодом полураспада 12,3 года, на выходе ядерного реактора он скапливается в определенной концентрации. В связи с тем что тритий является топливом для разрабатываемых термоядерных реакторов, его отделение и обогащение становится важной задачей. Научно-исследовательская группа по лазерам Японского физикохимического института на основе результатов вычислений, показывающих, что СТК в диапазоне Vj поглощает при 1064 см , подтвердила селективное разложение TF3, т.е. отделение трития, при облучении смеси 0,2 млн.долей TF3- HF3 (0,23 мкКи/мл) СОг Лазером [ 36, 37]. [c.49]