Расщепление спектральных линий в магнитном поле

Рис. 19. Расщепление спектральной линии в магнитном поле.

Вследствие расщепления основного энергетического уровня на подуровни происходит расщепление спектральных линий в магнитном поле. [c.161]

Расщепление спектральных линий в магнитном поле впервые наблюдал Зееман в 1896 г. [c.330]

Наличием собственных магнитных полей атома водорода удалось объяснить расщепление спектральных линий в магнитном поле (эффект Зеемана) и в электрическом поле (эффект Штарка). Для объяснения более тонких спектральных явлений введено еще одно квантовое число — спиновое квантовое число 5. Спин, или вращение электрона относительно собственной оси, может быть левым и правым [c.37]

Побочное квантовое число. .. О, 1, 2, 3, 4 Обозначения подуровня. .. з р с1 f д Магнитное квантовое число т отвечает расщеплению спектральных линий в магнитном поле. Число значений т равно 2/ - - 1. [c.129]

Расщепление спектральных линий в магнитном поле [c.201]

Оценка разрешающей способности. Методы измерения разрешающей способности решеток сводятся к определению разности длин волн двух близко расположенных спектральных линий приблизительно равной интенсивности, находящихся на преде.те разрешения. Чаще всего разрешающую способность оценивают по наблюдениям сверхтонкой структуры спектральных линий кадмия и ртути, некоторых групп линий спектра железа или полос поглощения паров иода, а также по расщеплению спектральных линий в магнитном поле. Однако выбор линий, пригодных для этих целей, очень ограничен, а процедура измерения при высоких разрешениях достаточно сложна. На точность измерений этими методами влияют не только ошибки решетки, но и аберрации оптической системы спектрографа, а также естественная ширина контура линии. Кроме того, с ростом фокусного расстояния спектрографа возрастает влияние колебаний воздуха и отдельных элементов системы, что создает дополните.льные трудности при наблюдениях и снижает их точность. При наиболее благоприятных условиях измерений относительная ошибка определения разрешающей способности составляет 5—10%, что в некоторых случаях недостаточно для характеристики решетки по этому параметру. Поэтому непосредственные наблюдения спектральных лгг-ний дополняются исследованиями формы фронта дифрагированной волны теневым и интерференционным методами, которые взаимно дополняют друг друга. [c.54]

Перейдем к расщеплению спектральных линий в магнитном поле. Так же как и в случае штарк-эффекта, в направлении оси г наблюдаются а-компоненты (ДМ= 1) и в направлении, перпендикулярном к оси -а- и л-компоненты (ДЖ= 0). Из (29.3) следует [c.333]

На основании полного анализа спектров, в частности расщепления спектральных линий в магнитном поле (эффект Зеемана), был сформулирован ряд эмпирических правил, называемых правилами Гунда, с помощью которых можно предсказать низшее состояние. Для данной заселенности подоболочки правила Гунда предсказывают, что [c.27]

Существование таких орбиталей подтверждается опытными данными, полученными из атомных спектров. Электронные переходы с одной орбитали на другую (т. е. на уровень с другой энергией) сопровождаются поглощением (если электрон возбуждается на орбиталь с более высокой энергией) или испусканием (если электрон переходит на орбиталь с более низкой энергией) излучения, частота которого V связана с разностью энергий орбиталей выражением Е = Н Главные линии в атомных спектрах соответствуют большим разностям энергий и обусловлены электронными переходами между уровнями энергий с различными значениями п. Переходы между уровнями с одинаковыми л, но различными I (т. е. 5, р, с1, ) приводят к появлению тонкой структуры основных линий, так как разным значениям / соответствуют небольшие различия в энергиях. Эта тонкая структура свидетельствует о действии квантового числа I. Экспериментальным доказательством существования квантового числа т является эффект Зеемана, а именно расщепление спектральных линий в магнитном поле. Все р-орбиталн с данным п вырождены, но в присутствии магнитного поля появляются небольшие отличия в энергиях, соответствующие различным квантованным ориентациям вектора углового момента орбитали относительно поля. При /=1 вектор орбитали с самой низкой энергией ориентирован по полю, вектор следующей по энергии орбитали — перпендикулярно полю и самой высокой орбитали — в направлении, противоположном полю. Наблюдаемое расщепление спектральных линий в магнитном поле обусловлено переходами между этими орбиталями с несколько различающейся энергией. [c.26]

Наличием собственных магнитных полей в атоме водорода удалось объяснить явление расщепления спектральных линий в магнитном поле (эффект Зеемана) и в электрическом поле (эффект Штарка). [c.37]

Магнитное квантовое число т отвечает расщеплению спектральных линий в магнитном поле т = 1. [c.113]

ЦИЮ, главная трудность при расшифровке таких спектров связана с появлением однократно или даже многократно ионизированных атомов. Расщепление спектральных линий в магнитном поле (эффекты Зеемана и Пашена-Бака) и в электрическом поле (эффект Штарка) оказывает неоценимую помощь при анализе спектров ионизированного газа. Детальный анализ особенностей спектров атомов и небольших молекул можно найти в книгах Герцберга [1—3] [c.66]

Как было указано в 7 гл 1, Лоренц на основании классической электронной теории предсказал открытое затем Зееманом расщепление спектральных линий в магнитном поле. К тем же результатам, что и классическая электронная теория, приводит и теория Бора. В том же параграфе было рассмотрено влияние внешнего магнитного поля на орбитальное движение электрона в атоме и показано, что спектральная линия, возникающая при переходе электрона между двумя стационарными орбитами, расщепляется при воздействии внешнего магнитного поля Н на три поляризованные определенным образом компоненты. Средняя компонента совпадает по частоте с первоначальной линией, а две других симметрично сдвинуты относительно нее на величину [c.331]

Для учета спектральных помех и неселективного поглощения применяют так называемый корректор фона. В качестве корректора фона обычно используют оптическую схему со вспомогательным источником сплошного спектра - дейтериевой лампой. В последнее десятилетие широкое распространение получил метод коррекции фона, основанный на эффекте расщепления спектральных линий в магнитном поле (эффект Зеемана). [c.19]

В отс тствии поля все т-уровни с одинаковыми п, I п ] энергетически совпадают, но магкитиое или электрическое поле устраняет это вырождение, что ведет к расщеплению спектральных линий в магнитном поле эффект Зеемана) и в электрическом ноле (эффект Штарка). Все детали обоих эффектов могут быть вычислены в полном согласии с опытом. [c.99]

Существенно отметить, что и полумодельное представление, и теория Шредингера приводят к нормальному зеемановскому расщеплению спектральных линий в магнитном поле при пренебрежении спиновым моментом электрона. Первоначальные наблюдения Зеемана, казалось, подтвердили выводы Лоренца для желтых линий натрия, представляющих собой компоненты дублета и для которых, как теперь [c.333]