Электростатика и диэлектрики

Для объяснения структурных особенностей тонких прослоек воды, ограниченных монослоями диполей, привлекается нелокальная электростатика (раздел 9). Этот подход учитывает не-локальность действия на среду электрического поля, а именно влияние на состояние диэлектрика напряженности электрического поля не только в данной точке, но и в ее окрестности. Этот эффект оказывается особенно значительным в случае воды в тонких прослойках, вызывая появление в них сил отталкивания гидрофильных поверхностей (структурные силы). Их действием удается количественно объяснить устойчивость тонких слоев воды между бислоями липидов, являющихся физической моделью биологических мембран. [c.117]

Такая нелокальная зависимость является проявлением пространственной дисперсии диэлектрического отклика среды, в отличие от временной или частотной дисперсии [432]. Ядро определяется корреляцией флуктуаций поляризации среды,присущих данному диэлектрику. Для больщинства систем, рассматриваемых обычно в электростатике, пространственная дисперсия играет гораздо меньщую роль, чем временная. Это связано с тем, что для обычного диэлектрика флуктуации поляризации в соседних точках пространства довольно слабо связаны друг с другом. Поэтому ядро /С(г, г ) интегрального оператора в (9.11> существенно убывает уже на расстояниях, сравнимых с атомными размерами. В этом случае Е г ) выходит из-по интеграла по [c.154]

Это весьма общее соотношение электростатики (10]. Оно справедливо для любого изотропного диэлектрика, причем не только в тех случаях, когда поле 8 постоянно, но и когда оно переменно. Поэтому в уравнении (П.З) фигурирует не 8 , а е. [c.39]

Границей между проводниками и диэлектриками в электростатике принято считать удельное объемное сопротивление, равное 10 Ом-м, Неметаллическое оборудование считается электростатически заземленным, если сопротивление растеканию тока на землю с любых точек его внутренней и внешней поверхности не превышает 10 Ом-м при относительной влажности воздуха не выше 60 % Измерение сопротивления производят с помощью измерительного электрода, площадь соприкосновения поверхности которого с оборудованием равна 25 см . [c.59]

Ориентационные составляющие связаны с присутствием постоянных диполей в молекулах некоторых из компонентов диэлектрика. Индукционные составляющие обусловлены электронной и атомной поляризуемостью молекул. Вывод на основе законов электростатики приводит к следующему общему выражению макроскопической поляризуемости сферического образца [26] [c.251]

Диэлектрическая поляризация Р численно равна поверхностной плотности индуцированных электрических зарядов диэлектрика в плоскости, перпендикулярной напряженности поля Е. Согласно законам электростатики [c.15]

Резервуар, содержащий заряженную изолирующую жидкость, действует как клетка Фарадея. Метод измерения зарядов, получаемых диэлектриком, помещенным в фарадеевскую клетку, находит применение и в работах в области электростатики [51]. Следует учитывать, что индукция в фарадеевской клетке происходит мгновенно. [c.172]

Согласно законам электростатики поле, созданное индуцированными диполями равно —4пр. Следовательно, для поля внутри диэлектрика [c.7]

Для исследования пробоя полимеров в неоднородных полях применяют электроды с малым радиусом кривизны — игольчатые или сферические. В этом случае и нелинейно возрастает с увеличением расстояния между электродами и ростом радиуса кривизны электрода, а также зависит от полярности электродов (г7 р при отрицательной полярности иглы выше, чем при положительной, как и для неполимерных диэлектриков). Рассчитанное по ф-лам электростатики значение макс у поверхности острия выше Е , определенной в однородном поле. Это объясняется ослаблением напряженности поля у острия вследствие инжекции носителей зарядов из электрода или возрастанием электрич. проводимости полимера в сильных электрич. полях. Зависимость i/ p от полярности электродов м. б. обусловлена в основном ударной ионизацией электронами. [c.472]

Итак, обсуждение электрического поля на поверхности иона начнем с рассмотрения следующей схематической модели иона. Допустим, что ион можно трактовать как заряженную сферу. Внутри этой сферы нет зарядов и она наполнена материальной средой, сходной по своим свойствам с окружающим ион диэлектриком — растворителем. Из электростатики известно, что потенциал внутри заряженной сферы Ф оказывается во всех точках величиной постоянной, выражаемой следующим уравнением [c.102]

Выход из этого затруднения долгое время искали в том, что приписывали ионам размеры, большие, чем размеры молекулярных или атомарных ионов, т. е. принимали эти ионы за комплексные. Согласно этим представлениям, нейтральные частицы удерживаются около иона так называемыми поляризационными силами. В приближающейся к иону частице под действием поля иона происходит смещение положительного и отрицательного зарядов образуется диполь. Из электростатики известно, что общий электрический момент единицы объёма диэлектрика равен [c.276]

Задача теории диэлектрической релаксации сводится к вычислению комплексной диэлектрической постоянной (мы ограничимся изотропными средами), которая по аналогии с обычной диэлектрической постоянной связывает комплексную диэлектрическую индукцию с переменным электрическим полем E t) = = а,ехр(—Ш) соотношением D = е (/), причем, как и в электростатике /) = + 4яР, где Р — поляризация, т. е. средний момент единицы объема диэлектрика Р = M/v. [c.214]

Глава IV ЭЛЕКТРОСТАТИКА И ДИЭЛЕКТРИКИ [c.78]

Из электростатики известно (см., например, [27]), что для полой проводящей сферы и проводящего шара и шара из диэлектрика при равномерном распределении заряда потенциал и напряженность поля вне фигуры на расстоянии г >а (а — радиус фигуры) равны соответственно [c.50]

Мы можем теперь сделать попытку приближенного теоретического расчета величин L+ и L . Согласно электростатике, при введении электрически заряженного тела радиуса г со сферически симметричным распределением заряда е в пределах расстояния г от центра в диэлектрик с диэлектрической постоянной В выделяется количество энергии, равное Это выражение дает [c.397]

Из электростатики известно, что напряженность поля Е в диэлектрике может быть выражена через Е и Р уравнением [c.279]

Таким образом, мы приходим к заключению, что в интересующем нас случае реальных коллоидных систем с раствором электролита в качестве дисперсионной среды, когда для расчета возникающего при перекрытии ионньЕХ атмосфер взаимодействия необходимо использовать функцию Ре, совмещение условий постоянства заряда и изопотенциальности поверхности невозможно. В этом состоит глубокое различие между данным случаем и классической электростатикой, когда рассматриваются проводящие частицы, погруженные в жидкий диэлектрик. [c.190]

Большие возможности для очистки рабочих жидкостей от частиц загрязнений заложены в применении сильных электрических полей. Реактивное топливо, моторное масло, жидкость гидравлической системы являются типичными диэлектриками, а частицы загрязнений в них обычно несут на себе заряп. Если жидкость вместе с находящимися в ней частицами загрязнений подвергнуть силовому воздействию электрического поля, то частицы, следуя законам электростатики, начнут совершать движение, которым можно управлять осаждать на поверхность электродов, отделять от основного потока жидкости, вызывать укрупнение, седиментацию, Находясь в электрическом поле, частицы поляризуются, а величина заряда на них, как правило, повышается, что интенсифицирует прсщесс. Эта физическая закономерность - движение заря- [c.9]

С и м о н е и к о И, Б. Задачи электростатики в неоднородной среде. Случай тонкого диэлектрика с большой диэлектрической постоянной, I,—, Диф. ураииения, 1974, 10. № 2, с. 301—309. [c.349]

Как было показано Фрумкиным [1—3], этот же результат может быть получен из электростатики, если отождествить процесс адсорбции нейтральных молекул с раздвижением обкладок конденсатора и с заменой в нем одного диэлектрика другим. В самом деле, при замене воды на органическое вещество при Ф=сопз1 с обкладок конденсатора следует освободить следующее количество электричества (С,,—С )ф. Необходимая для этого работа равна (Со- С )ф . С другой стороны, при замене диэлектрика происходит уменьшение энергии двойнослойного конденсатора на величину /2( 0—С")ф2. Таким образом, в результате этих двух противоположных эффектов работа замены диэлектрика будет равна [c.62]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология