Способ сравнения воли

Способ сравнения станций можно с успехом применять и к изучению поверхностных вол н. В качестве примеров можно сослаться на [1436], где использовано выражение, эквивалентное (48), в предположении Ср — С для волн Релея, и на (1440), где использовались волны Лява и Ре.пея, а левая часть формулы представляла собой отношение наблюденного и теоретического спектров (для заданной модели очага). Спектральными средствами изучались также поглощающие свойства почвенных слоев, что может иметь прикладное значение. Например, были определены экспериментально параметры поглощения волн сдвига и Лява в почвенных слоях 1836, 8371. [c.327]

Удобный метод идентификации линий спектра описан в статье, указанной в ссылке 3. Кроме того, полезные таблицы длин волн приведены в приложении к источнику, указанному в ссылке 2. Необходимо идентифицировать как можно больше линий опектра это достигается или непосредственным сравнением с прилегающими спектрами, расположенными на той же самой пластинке, или проектированием на планшет, как это описано в ссылке 3, или другим способом, который предложит преподаватель. Будет полезна дисперсионная кривая спектрографа (использование под руководством преподавателя). Она дает приблизительное значение длин воля, расположенных на расстоянии, измеренном от одного из краев пластинки. Поокольку две пластинки попадают в кассете неточно водно и то же положение, то для установления шкалы расстояний может служить обращающий на себя внимание [c.328]

Узость И неустойчивость рынков сбыта продуктов коксования углей вытекает из особенностей капиталистического способа праиз вол ства, обусловленных его экономическим-и законами, причем на развитии отраетей иромышлакности, связанных с кок-оаванием углей, узость рынков сказывается особенно сильно. Это в основном объясняется чрезвычайно интенсивным процессом концентрации производства кокса, последствием которого было раннее возникновение монополий по сравнению с другими отраслями промышленности. [c.24]

Зависимость поглощения от частоты в коре и верхней мантищ до глубины 150 км в южной части Курильской островной дуги определена подобными способами по волнам Р и 5 в диапазоне частот 1—30 Гц с использованием более чем 700 наблюдений близких землетрясений с одной станцией [72]. Использовались амплитудные спектры, осредненные по группам близких землетрясений, имеющих одинаковую глубину эпицентра и энергию. Спектры, полученные с помощью многофильтрового анализатора, сопоставлялись с различными временами запаздывания волн 5 отно сительно воли Р. В интервале глубин 70—100 км обнаружено аномально высокое поглощение, особенно волн 8. Способ сравнения частот использует преимущественно наклоны спектральных кривых, но его можио изменить так, чтобы использовать прн вычислениях весь спектр. Тогда мож1Ю сравнивать формы спектров данной волны на дашгой станции. Полезно сравнивать наблюден- [c.322]

Внешняя граница земного ядра. Способ сравнения станций успешно применяются также для изучения объемных воли, дифрагированных на внешней границе ядра. Используя профиль станций, расположенных приблизительно в одном азимуте относительно источника, можно исключить влиян1 я источника и пути пробега в мантии вплоть до ядра. Далее, подбирая станции, на которых регистрируются похожие характеристики коры и мантии, можно исключить ( >акторы, действующие на восходящем участке сейсмического луча при прохождении через мантию и кору. Остаются только факторы, связанные с границей ядра, т. е. геометрическое расхождение на сфере и поглощение на внешней гран[ це ядра. К этому случаю негюсредственно применима формула (47) [c.327]

ДЛЯ ПЛОСКИХ молекул, принадлежащих точечной группе >з/1 и группам более высокой симметрии. Здесь fxx и /L — главные моменты инерции в основном колебательном состоянии постоянная Dj всегда положительна для молекул типа симметричного волчка [135]. Это легко объяснить с точки зрения классической теории, так как при Dj < О должно происходить сжатие скелета молекулы под действием вращения, а не центробежное растяжение. Для молекул типа вытянутого симметричного волчка, принадлежащих точечной группе Сз , fxx > zz и постоянная Djk положительна, тогда как для молекул типа сплющенного симметричного волчка 1°хх < /гг и Djk отрицательна. Для плоских молекул, принадлежащих точечной группе >3/1 и группам более высокой симметрии, постоянная Djk всегда отрицательна, поскольку каждая из этих молекул представляет сплющенный симметричный волчок llx < /L- Значения Djk, полученные таким способом Тюлиным и Субботиным [136], приведены в пятом столбце табл. 8. Эти авторы вычислили также скорректированные на основании теории Тюлина и Татевского [134] значения Во и Dj (см. два последних столбца табл. 8). Сравнение неисправленных значений Bq, полученных при помощи графического анализа (см. второй столбец), со значениями Во, полученными при обработке первоначальных данных по методу наименьших квадратов и исправленных согласно Тюлину и Татевскому [134] (см. щестой столбец), показывает, что разница обычно незначительна и того же порядка величины, что и первоначальная ощибка определения So. Большие отклонения имеют место для значений Dj. Отрицательные значения Dj, представленные в последнем столбце табл. 8, не связаны с поправкой Тюлина и Татевского. По-видимому, они являются результатом анализа первоначальных данных по методу наименьших квадратов, а не графического анализа, который приводит к положительным значениям. Эта аномалия, как полагают, обусловлена пренебрежением членами более высокого порядка в выражении (626) для вращательных уровней F J,K) [136, 137]. [c.236]

В самом деле, пусть погрешность аппроксимации энтальпии для атомарного хлора С1 и хлороводорода НС1 при 1 = 3000° К равна 80 дж1моль. Эта цифра не позволяет сказать, велика или мала погрешность. Погрешности в процентах — 0,05% для С1 и 17% для НС1 — скорее вводят в заблуждение, чем по воляют сделать вывод о точности анпроксимации. Правда, можно использовать Ят°—Яо° вместо /т°, тогда теплота образования не будет вносить таких искажений, однако и при этом мало что изменяется по сравнению с первым способом оценки. [c.101]

Последнее условие приблизительно выполняется для резонансных явлений. Их периодные спектры имеют экстремумы, соответствующие тем же периодам, что и максимальные амплитуды на амплитудно-периодных спектрах. Если только значения экстремальных периодов надежны, то спектры периодов можно использовать вместо амплитудно-периодных спектров. Преимущество периодных спектров заключается в относительной простоте их определения по сравнению с истинными спектрами, что важ ю в тех случаях, когда нет возможности применить более сложные способы, основанные на использовании вычислительных машин. В качестве типичного примера можно указать резонансные (вертикальные) колебания слоев зе.мной коры под воздействиел сейсмических ВОЛ , в этом случае экстремальные периоды характерзгы для каждого отдельного района, и они позволяют вычислять мощности слоев (см. раздел 7.1) или же классифицировать различные районы по степени их сейсмичности в инженерных целях. Изучение колебаний водной поверхности озер или полузакрытых водоемов (заливы) л ожет служить еще одни.м при.меро.м успешного использования периодных спектров вместо истинных амплитудно-пер иод иых спектров. [c.16]

При сравнении этих способов изучения механизма очага установлено, что первый способ ограничен в применении. За исключением очень редких случаев, когда изучение топографии морского дна возможно, этот способ примени.м только при расположении эпицентра землетрясения иа суше. Чтобы иметь возможность оценить эф([)ект землетрясения, требуется детальное знание ландшафта до возникновения разрыва. Первый способ применим только к достаточно сильным землетрясениям, т. е. к крупным мелко( ю-кусиым землетрясениям. Даже в этих случаях требуется осторожность при интерпретации поверхностных смещений от землетрясения через параметры механизма очагов, расположенных обычно на глубине 10—30 км. Вывод о различии между смещениями на поверхности и истинными смещениями в очагах подтвержден п [120]. Спедует сказать, что первый способ, несомненно, имеет большую ценность для геологии и при сейсмостойком строительстве, но только второй способ. может дать точное знание механизма очага. Спектральный анализ сейсмических воли находит полезное при.менение только во втором способе. Второй способ применяется много лет для изучения первых вступлений у волны Р и других воли и поляризации волн, не нуждаясь в спектральном анализе. течение последних 10—15 лет наблюдается большой прогресс в исследовании механизма очага. Этот прогресс связан как с теоретическими исследованиями характера упругого изучения для [c.335]

Описанный способ использован при обработке воли Р (S) с периодами 20—100 с, зарегистрированных многочисленными станциями, которые были распределены равномерно вокруг эпицентра глубоко( юкусного (h — 350 км) землетрясения в море Банда 21 марта 1964 г. (140 1, Из сравнения с теоретическими моделями найдено, что механизм очага ближе всего к действию двойной пары сил. Редуцированным спектрам наилучшнм образом удовлетворяла временная функция смещения в очаге, имеющая ( х)рму ступени. Эта форма временной функцни источника подтверждается данными по волнам Лява и Релея (292, 788) [c.339]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология