Зоны в сплаве

Тщательные рентгеновские и электронномикроскопические исследования показали, что зоны могут иметь как равноосную (сферические зоны в сплавах Си — Со, А1 — 2п, А1—и т. д.), так и пластинчатую форму (пластинчатые зоны в сплавах Л1 — Си). Равноосные зоны возникают в тех случаях, когда различия в атомных диаметрах достаточно малы (примерно меньше 3%) и поэтому образование зон не сопровождается упругими искажениями кристаллической решетки. Пластинчатые зоны возникают в противоположных случаях, когда различия в атомных диаметрах компонентов достаточно велики. Последнее, в частности, имеет место в наиболее детально изученном сплаве А1 — 2 ат. % Си, в котором различие в атомных диаметрах компонентов составляет 12%. Пластинчатые зоны в этом сплаве, обогащенные атомами Си, расположены по плоскостям (100 кубической матрицы. По различным оценкам, их толщина составляет несколько межатомных расстояний. [c.233]

Коэффициенты диффузии цинка и эффективная толщина обедненной цинком зоны в сплаве 5п0,12п [74] [c.76]

Размеры начальных зон изменяются в зависимости от условий закалки, температуры гомогенизации и скорости охлаждения. Например, диаметр зоны в сплаве А1 — 10% 2п (грубо рассчитанный по диаметру кольца) [c.61]

Герольд [293] предполагает другую структуру зон в сплавах,. Л1 — Си — М , сходную с таковой в богатом магнием сплаве-А1 — 2п — Mg (см. [151]), — Прим. ред. [c.85]

То есть типа зон в сплаве А1 — Си. — Прим. ред. [c.113]

Путем сравнения скорости образования зон в сплавах А1 — Си и Л1 — Ад при разных температурах старения от —50 до 40° С [90, 199] было найдено, что энергии активации составляют соответственно И и 10 ккал. [c.114]

В этом параграфе будут рассмотрены некоторые свойства, изменяющиеся при появлении зон в сплаве они сопоставлены с теми же свойствами сплавов, содержащих истинные выделения. [c.124]

В соответствии с изложенной теорией упрочнение должно быть тем более значительным, чем больше разность диаметров растворенных атомов и атомов растворителя. Так, упрочнение в сплаве А1—Ад гораздо меньше, чем в сплавах А1 — Си или Си — Ве. Однако оно существует (см. фиг. 44), хотя относительная разность диаметров атомов алюминия и серебра равна лишь 0,005. Таким образом, напряжения, препятствующие движению дислокаций, определяются не только размерами атомов. Однако заметим, что- корреляция между упрочнением и размерами зон в сплаве А1 — Ад выражена гораздо менее отчетливо, чем в сплавах А1 — Си и А1 — 2п. Так, при возврате или аналогичных термических обработках твердость может уменьшаться, тогда как размеры зон при [c.137]

Более сложно зафиксировать диффузионную зону в сплавах, у которых электроотрицательный компонент преобладает. Как показывают расчеты, толщина такой зоны невелика. Поэтому дифракционные методы будут полезны лишь при условии многократного прохождения рентгеновского или элек-тройного пучка через слой взаимодиффузии компонентов.. Решению этой задачи косвенно способствует сам процесс СР подобных сплавов благодаря вторичному эффекту развития поверхности. Поэтому поверхностные слои сплавов исследовали после интенсивного анодного травления, режим которого исключал ионизацию электроположительного компонента. Подобным методом установлено, в частности, что состав поверхностного слоя сплава СиЮАи меняется непрерывно, так как интенсивность линий золота на рентгенограммах сплава постепенно увеличивалась, а линий меди — снижалась [10]. Как показали эксперименты с вращающимся дисковым электродом с кольцом и прямой химический анализ среды, золото в раствор действительно не переходило. [c.44]

Заключение о важной роли транспортных процессов в кинетике СР сплавов не является, тем не менее, общепринятым.- Остановимся на экспериментальны исследованиях, результаты которых свидетельствуют, казалось бы, об отсутствий диффузионной зоны В сплавах, подвергнутых селективному растворению. К примеру, при изучений поверхностного слоя сплавов систем Mg—Сс1 (11- 51 ат.% Mg [52]) и Мп—Си (25 и 50 ат.% Мп [56]) методом рентгеновского микроанализа в их спектре не обнаружены линии, отвечающие составам, промежуточным между исходным и чистым электроположительным компонентом. Зафиксированы лишь, ийтенсивные линии меди и кадмия. Аналогичным образом на электронных дифрактограммах а-латуни после травления в 2%-ном ЫН4С1 за,регистрированы только рефлексы чистой меди [53]. [c.44]

Чтобы объяснить экспериментальные данные, необходимо предположить, что в зоне имеются также смещения атомов. Кроме того, как это следует из общей теории, должна существовать корреляция между беспорядком в замещении и беспорядком в смещениях. На основании наблюдений можно сделать вывод, что зона является местом скопления атомов меди, которые сильно нарущают правильность структуры матрицы. Таким образом, зоны в сплаве А1 — Си являются зонами с искажениями. В пользу такой гипотезы говорит также то, что атомы меди значительно меньще по размеру, чем атомы алюминия. [c.68]

Зоны, похожие на зоны в сплаве А1 — Си, наблюдались и в ряде других систем, например в сплаве Си—Ве, который также является одним из наиболее важных стареющих сплавов [133—137] 2. На стадии предвыделения зоны в Си — Ве параллельны плоскостям 100). Искажения значительны вследствие большой разницы размеров атомов Си и Ве. Однако искажения правильности структуры существенно отличны от искажений в зонах А —Си распределение интенсивности рассеяния вдоль оси [100] не такое, как в А1 — Си. В начале предвыделения интенсивность штрихов по <100> примерно равномерна 3. Затем появляется размытый максимум, соответствующий межплоскостному расстоянию, [c.75]

Для тройных сплавов А1 — Си — Mg и А1 — Mg — Zn картина еще не вполне ясна, так как имеются сомнения относительно формы зон. В сплаве А1 — Си — Mg Лямбо [144] Не обнаружил рассеяния от зон под малыми угла1ми. Этот результат объяснить довольно трудно. Если бы в зоне присутствовала медь, то это привело бы к заметному различию электронной плотности для матрицы и золы. Трудно предположить, что вклад меди примерно компенсируется нарушением плотной упаковки аследотвие больших размеров атомов магния. Возможно, зоны настолько малы, что интенсивность рассеяния вблизи центра лежит ниже доступного для наблюдения уровня . [c.85]

Заметим, что описанные выше зоны в сплавах А1 — как раз и представляют собой комплексы, которые рассматривает Делингер. [c.102]

Наиболее простой случай представляют собой зоны в сплаве А1 — 2п. Здесь нарушения геометрической правильности структуры матрицы малы кроме того, внутри центрального богатого цинком ядра зоны, по-видимому, отсутствует какой-либо особый ближний порядок. Рост такой зоны происходит в результате двух видов диффузии восходящей диффузии атомов цинка, которая увеличивает центральное ядро, и нормальной диффузии, при которой атомы цинка могут перемещаться в направлении к окружающей ядро оболочке. Следует считать, что зародыш зоны состоит из нескольких атомов цинка. Пр[1 наличии восходящей диффузии атом цинка, попавший на край обогащенного ядра, с большой В1ероятностью может остаться там, так как в этом положении он обладает низкой энергией. Наоборот, при нормальной диффузии вероятности данного и обратного переходов равны между собой. [c.109]

Отсюда следует, что нормальный механизм диффузии неприменим для объяснения образования зон. Ягодзин-ский и Лавес [121] первыми обратили внимание на это несоответствие в случае зон в сплаве А1 — Си. Они пришли к выводу, что зоны возникают не в результате существенной сегрегации атомов, а обусловлены локальными нарушениями геометрически правильного расположения атомов. Однако было показано (см. 18), что их модель, в которой предполагается очень ограниченная диффузия, находится в противоречии с рентгенографическими данными. Постараемся теперь выяснить причину наблюдаемого значительного ускорения диффузии. [c.112]

Джемисон [218] с помощью рассеяния рентгеновских лучей под малыми углами исследовал структуру зон в сплаве А1 —Ад после облучения. Он нашел, что облучение вызывает замедление роста зон при термической обработке, следующей за облучением. В некоторых случаях на рентгенограммах рассеяния под малыми углами после облучения наблюдалось исчезновение кольца рассеяния, характеризующего зоны в сплаве А — Ад. Это, по-видимому, указывает на изменение распределения атомов серебра в сегрегациях. [c.126]

Для пластинчатых зон в сплаве А1 — Си подобный эффект не наблюдается. Если монокристалл, содержащий зоны Гинье — Престона, подвергнут растяжению, то центральные полосы, характеризующие зоны, не изменяются. Этот результат подтверждается данными электронномикроскопических наблюдений Томаса и Нат-тинга [241]. Когда в сплаве имеются зоны Гинье — Престона тина I, видимые линии скольжения удалены друг от друга, но, когда образуются зоны типа II, линии скольжения вообще не видны. При наличии б -фазы некоторые из частиц выделений деформируются (перерезаются) линиями скольжения. [c.140]

Борелиус установил также, что если сплав выдерживается при температуре 100° С, то электросопротивление уменьшается, стремясь к определенному пределу. После обработки при 250° С сопротивление снова уменьшается. Полученные результаты показывают, что образование зон в сплавах А — Ag приводит к уменьшению электросопротивления чем больше размеры зон, тем сильнее падает сопротивление. Еще большее влияние оказывают выделения. Эти данные в основном согласуются с результатами рентгенографического определения структуры, хотя имеются и некоторые противоречия. Так, Борелиус пришел к выводу, что в процессе холодного старения имеются отдельные стадии однако рентгенографические исследования обнаруживают лишь непрерывный рост зон без резких изменений структуры. [c.143]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология