Лармора

Метод ЯМР основывается на следующем эффекте. Если система, обладающая ядерным спином, находится в тепловом равновесии с окружающей средой и располагается в сильном постоянном магнитном поле, то при наложении слабого радиочастотного поля с резонансной частотой (частотой Лармора) ядро индуцирует сигнал величиной [139] [c.108]

В классической механике показано, что момент сил, действующих на магнитный момент, наклоненный под произвольным углом >0 к направлению магнитного поля Яо, вынуждает его прецессию вокруг поля Яо с частотой Лармора [c.254]

Рассмотрим движение ядерного диполя в магнитном поле без учета его свойств как микрочастицы, т. е. с классической точки зрения. Пусть вращающееся ядро ориентировано под углом 9 к направлению приложенного поля Яо- Это поле будет действовать на магнитное ядро так, чтобы уменьшить угол 0. Однако поскольку ядро вращается, то суммарным результатом будет то, что ядерный магнит начнет прецессировать вокруг направления магнитного поля Яо. Это поведение ядра аналогично прецессии вращающегося гироскопа, или волчка, когда он под действием силы тяжести стремится опрокинуться в гравитационном поле Земли. Угловую скорость этой прецессии со можно определить из уравнения Лармора [c.16]

Высокотемпературная плазма является генератором лучистой энергии. Спектр ее существенно отличается от спектра абсолютно черного тела. В спектре плазмы присутствуют тормозные излучения, обусловленные торможением электронов в поле ионов, рекомбинационное излучение, обязанное процессу образования нейтральных атомов нз ионов и электронов, а также излучение возбужденных ионов и атомов. Кроме того, упомянутое выше ларморов-ское вращение электронов в магнитном поле приводит к так называемому бетатронному излучению. [c.678]

В общем случае, когда Я не перпендикулярно к плоскости орбиты, действие поля состоит, как показал Лармор [2], в возбуждении прецессии орбиты вокруг поля (см. рис. 126, б) век- [c.295]

При наложении внешнего статического магнитного поля Но) такие магнитные ядра, как протон Н, претерпевают прецессию, частота которой (соо или vo) определяется уравнением Лармора-. [c.310]

Для описания взаимодействий внутри спиновой системы вводят также другую постоянную времени релаксации Т2, характеризующую время, за которое теряется когерентность прецессии ядерных спинов, т. е. происходит из расфазировка. Согласно теореме Лармора магнитный диполь, помещенный в магнитное поле величиной Но под некоторым углом к его направлению, совершает прецессию вокруг направления поля с круговой частотой o = YЯo Каждый магнитный диполь в системе взаимо-,действующих спинов находится не только в приложенном поле [c.252]

Под влиянием внешнего магнитного поля Яо электроны в атомах прецессируют вокруг направления поля с частотой Лармора [c.62]

X- или г/-компоненты и лежит вдоль оси г. Индивидуальные моменты прецессируют вдоль оси г, причем частота классической прецессии Лармора соо = уЯо в угловых единицах. [c.410]

Периодическое изменение свойств воды с ростом напряженности поля можно объяснить закономерностью Лармора, согласно которой прецессия электронов в магнитном поле линейно связана с его напряженностью. По мере изменения напряженности магнитного поля и следовательно его частоты могут периодически возникать резонансные системы. В физике твердого тела установлено, что магнитные свойства твердых тел находятся в немонотонной осциллирующей зависимости от [c.94]

Расчеты Г. А. Семенова для напряженности поля 7,96-10 А/м (1000 Э) и скорости воды 1—3 м/с показали, что радиусы циклотронной окружности (Ларморов-ский радиус) иона кальция и сульфатного иона равны соответственно 0,17 и 0,4 мкм. При таких радиусах возможна флуктуация концентрации ионов. [c.103]

Ось протона, обладающего спином (вектор углового момента), действительно вращается относительно направления поля с такой же частотой, известной как ларморов-ская частота. Угол между вектором углового момента и Нд постоянен, так что компонент углового момента вдоль [c.344]

Парамагнитная частица — протон, электрон — зто элементарный магнитный момент т, осуществляющий Ларморов-скую прецессию вокруг оси, параллельной Яд. Это же справедливо и для суммарного магнитного момента М (рис. 3.7). [c.47]

Эксперимент по импульсному ЯМР можно представить в несколько упрощенной форме, используя представления о вращающейся системе координат [1]. Это позволяет провести более наглядное объяснение действия 90°- и 180°-импульсов и процессов спин-решеточной и спин-спиновой релаксации. Во вращающейся системе координат лабораторная система координат вращается с частотой Лармора шо, соответствующей напряженности внешнего магнитного поля Но. ВЧ-поле (Я1), осциллирующее на частоте шо во вращающейся системе координат, будет, следовательно, постоянным. [c.215]

Что называется частотой Лармора [c.206]

Эффект Фарадея, так же как и показатель преломления прозрачной среды, связан с наличием интенсивных электронных полос поглощения в ультрафиолетовой области. Зависимость между этими величинами дается теорией дисперсии. Классическая теория эффекта Фарадея [140] основана на классической теории эффекта Зеемана и связана с теоремой Лармора, определяющей влияние магнитного поля на классическое движение электронов. Эта теория, однако, носит сугубо приближенный характер. Квантовомеханическая трактовка эффекта Фарадея [141] является частью общей теории дисперсии, в которой учи- [c.379]

Исследование ЯМР, следовательно, представляет собой раздел радиочастотной спектроскопии и определение резонансного сигнала можно осуществить при помощи телевизионной техники. Рассматриваемое резонансное явление описывается так называемым ларморов-ским уравнением [c.225]

Если вектор М направлен под углом а к оси 2, совпадающей с направлением поля В (рис. 1.2), то при круговом движении (прецессии с ларморо-зой частотой компоненты Мц =Мг и [c.13]

Условием, необходимым для поглощения энергии ВЧ-поля, является перпендикулярное расположение магнитного вектора Н по отношению к полю Но и синфазное вращение частицы с частотой Лармора. Несмот- [c.55]

Н шкала ХС формируется из частот для свободных ядер протонов Н+ и ядер атома водорода, входящих в какую-либо молекулу. Первая частота — это обычная частота Лармора прецессии ядер Н+ в магнитном поле Яо VG= (11н//й)Яо, где 11н — магнитный момент ядра атома водорода / — спин ядра Й — постоянная Планка. В поле Но= Т значение го = 42,578 мГц. Это и есть первая фундаментальная частота в шкале химических сдвигов — частота свободных ядер. Важным моментом является то, что она зависит от напряженности магнитного поля и не зависит от материала, в котором находятся ядра. Однако исследования сигналов ЯМР показали, что частоты, на которых происходит поглощение, для одного и того же ядра зависят от того, в какой молекуле оно находится и от его месторасположения в ней. Разница частот обычно незначительна по сравнению с величиной резонансной частоты, но тем не менее при современной разрешающей способности спектрометров ее можно обнаружить. Наблюдение резонанса ядер протонов, входящих в молекулу, при частоте, отличной от резонансной частоты ядер Н+, обусловлено экранированием ядра от внешнего поля. Физический смысл экрапировапия обычно связывают с правилом Ленца, по которому внешнее магнитное поле возбуждает ток, магнитное поле которого компенсирует приложенное поле. Таким образом, эффективное поле, действующее на ядро, равно [c.68]

При помещении в-ва в магн. поле в электронной оболочке каждого из атомов, в силу закона электромагнитной индук-Щ1И, индушсруются дополнительные (к токам, обусловленным движением электронов по атомным орбиталям) микроскопич. круговые токи, к-рые создают в каждом атоме дополнительный (к собственному) магн, момент, направленный противоположно внеш. магн. полю. Эти дополнит, токи обусловлены тем, что электроны в атомах приобретают дополнит, вращательное движение (наз. прецессией Лармора) вокруг оси, проходящей через центр атома и совпадающей с направлением магн. поля, что и приводит к появлению добавочного магн. момента. Поскольку этот момент направлен навстречу полю, всегда отрицательна. В общем случае Xd слабо зависит от напряженности магн. поля и т-ры. [c.43]

С другой стороны, если шп , то tgS приближаете к бесконечности и 0 = 90°. Йэфф равно тогда Bi, и вектор прецессирует с частотой oj вокруг направления B , т. е. вокру оси х (рис. VII. 2, б). Таким образом, .i переходит из основноп состояния в возбужденное. Поскольку Во Вь ситуация, опи санная в случае (2), представляет собой типичное резонансно явление, так как малое периодическое возмущение приводи к большому изменению. Система, однако, испытывает воздейст вие возмущающего поля только в том случае, когда ларморов частота и частота w одинаковы. [c.230]

Наконец, мы покажем, что полученные выше уравнения Блоха могут быт1 распространены на случай обмена, в котором участвуют более двух позици с различными частотами Лармора. Предполагая обмен между тремя пози циями с ларморовыми частотами oi, Шг и Шз, получим для адиабатическогс прохождения [c.430]

Поэтому в спектре атома водорода в дополнение к исходным линиям при наличии магнитного поля должен появиться ряд новых линий, расположенных по обе стороны от основных. Это связано с тем, что m и т могут принимать как положительные, так и отрицательные значения. Более того, линии должны располагаться на равных расстояниях, пропорциональных напряженности магнитного поля Н. Эти факты были открыты Зееманом еще в 1896 г. Интересно, что величина разделения линий еЯ/4лгИеС не содержит постоянной Планка. Вот почему классическая электромагнитная теория света смогла объяснить эту величину. Лармор показал, что задачу можно решить, если использовать аналогию с движением вращающегося волчка при действии небольшой по величине внешней силы. Движущийся по орбите электрон ведет себя подобно волчку — исходная частота движения электрона по орбите остается почти неизменной, однако плоскость орбиты прецесси-рует. Лармор показал, что частота, отвечающая прецессионному движению, равна еН/ пт с. Однако классическая теорпя не была в состоянии объяснить число спектральных линий, возникающих в магнитном поле. Перед тем как перейти к другим темам, укажем еще на одно важное обстоятельство. Из уравнения (108) видно, что в общем случае может иметь 2/с2 + 1 различных значений, а wij может иметь 2/ -fl значений. Поэтому переходы между двумя состояниями, описываемыми с помощью чисел f j и / j, могут осуществиться 2k - -i) (2/q + l) способами. Одиако на опыте найдено значительно меньше линий, чем следовало ожидать пз уравнения (110). Это означает, что некоторые из возлюжных переходов фактически являются запрещенными. Дальнейшие опыты показали, что волновые числа, соответствующие наблюдающимся на опыте линиям, можно найти, если предположить, что возможны только такие переходы, при которых т изменяется на единицу или остается постоянным. Это дает нам первое эмпирическое правило отбора, а именно [c.122]

Внесем частицу с магнитным моментом (г в постоянное магнитное поле напряженностью Но. Магнитный момент будет пре-цессировать вокруг направления поля с частотой Лармора, равной [c.335]

Теорема Лармора. Поведение системы, обладающей магнитным моментом М и пропорциональным ему механическим моментом Р (в нашем случае этот коэффициент пропорциональности равен гиромагнитной цостоянной у), при наложении на эту систему магнитного поля можно представить себе как круговые движения [c.17]

Несмотря на казалось бы убедительные приведенные выше данные по самодиффузии воды в растворах электролитов, вряд ли можно однозначно говорить о разрыхляющей или связывающей способности именно данного иона, а не всей соли. В этом смысле очень характерны эксперименты по исследованию диа- и парамагнетизма отдельных солей в кристаллическом состоянии и в растворе. Заметим, что диамагнетизм является неотъемлемым свойством любых атомов (а, стало быть, и молекул) и основан на теореме Лармора. Теорема Лармора утверждает, что в присутствии магнитного поля Н угловые скорости всех электронов изменяются на одну и ту же величину. Иными словами, вся совокупность электронов прецессиру-ет как целое вокруг направления поля Н с постоянной угловой скоростью UU = еН/2тс. И в присутствии поля атом приобретает магнитный момент [c.151]

Ядра взаимодействуют со своим окружением, называемым в случае жидкостей и твердых тел решеткой. Релаксация обусловлена несколькими механизмами взаимодействия, относительный вклад которых различен для разных молекул и систем. Все эти механизмы имеют общую основу релаксация данного ядра вызывается флуктуирующими (или быстро меняющимися) локальными магнитными или электрическими полями. Эти локальные поля возникают в результате молекулярных движений, причем различные компоненты молекулярного движения вызывают флуктуации разной частоты. Те компоненты молекулярного движения, которые флуктуируют на частотах, близких к частоте возбуждения ядра (или частоте Лармора), одновременно наиболее важны и в релаксацпн этого ядра. Существенно более быстрые флуктуации не дадут заметного эффекта. [c.19]

Присоединенных к квадруиольным ядрам, когда изменяющееся скалярное взаимодействие в соответствующей шкале времени оказывается мало влияющим на Ту, но существенно сказывается на Т2 (флуктуации магнитного поля иа частотах, которые много меньше частоты Лармора, не влияют на спин-решеточную релаксацию, но существенно влияют на спин-спиновую релаксацию). Примером такого соединения является о-дихлорбензол, где времена релаксации ядер в связях С—С1 [c.239]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология