Продольное пульсаций

Градиент продольной составляющей скорости у шероховатой, стенки уменьшается, а пульсация турбулентных скоростей усиливается. Отметим, что усиление продольных пульсаций ско рости значительно опережает (рис. 5) усиление поперечных пульсаций в соответствующих точках. [c.15]

I — продольные пульсации 2 — поперечные пульсации 3 — осредненные скорости и/ц. [c.717]

С увеличением диаметра образца в пламени исследованных соединений, которое остается коническим, происходят продольные пульсации, и высота пламени периодически меняется. При дальнейшем увеличении диаметра образца пульсации не прекращают- [c.13]

Продольные пульсации потока в трубе приводят к существенному увеличению коэффициента теплоотдачи из-за периодического разрушения пограничного слоя флуктуациями скорости. Одновременно эти флуктуации вызывают повышение коэф-, фициента гидравлического сопротивления. [c.119]

Следовательно, возможные перемещения дисперсной фазы в поперечном направлении не приводят к появлению дополнительных пульсаций (как это было в случае продольных пульсаций). [c.159]

В экспериментах использовались частицы меди диаметром 70 мкм при массовой концентрации М = 0,2. Обнаруженное влияние частиц на распределения осредненных и пульсационных скоростей несущего воздуха было незначительным и находилось в пределах погрешности экспериментов. Это объясняется относительно малой концентрацией дисперсной фазы. Несмотря на это, присутствие частиц оказывало влияние на спектр продольных пульсаций газа, подавляя низкочастотные составляющие (рис. 5.37). [c.159]

Выражение для продольной пульсации найдено. Не меньший интерес представляет задача о величине поперечных пульсаций V, в которых проявляется поперечное перемешивание молей (так как в условиях плоскопараллельного течения пульсационное движение есть единственная форма поперечного перемещения). [c.198]

Продольные пульсации давления в потоке, движущемся по трубе, вызывают чередующиеся замедления и ускорения потока в зависимости от фазы полного цикла пульсации. [c.26]

Продольные пульсации давления в потоке, движущемся по трубе, вызывают чередующиеся замедления и ускорения потока в зависимости от фазы полного цикла пульсации. Так, если колебания давления происходят по закону синусоиды. (рис. 5-15), то на участке AB скорость потока выше значения Wq, определяемого расходом и поперечным сечением канала, а на участке DE — ниже этого значения. Очевидно, что участки АВ и DE (рис. 5-15) соответствуют ускорению потока, а участок B D—замедлению потока. [c.228]

Мы рассмотрели пример возникновения продольной пульсации скорости. Проводя аналогичные рассуждения, можно прийти к выводу о существовании и поперечных пульсаций скорости и. Так как в жидкости при турбулентном движении возникают вихри различной интенсивности, то понятно, почему нельзя заранее рассчитать мгновенную скорость потока в точке. Суммарная пульсационная составляющая скорости, осредненная по времени, равна нулю, т. е. Zu — Lv =0. Однако Zu v ФO. [c.45]

Введенная таким образом величина характеризует продольные пульсации скорости (на связи продольных и поперечных пульсаций мы остановимся ниже). Статистические моменты этой величины [c.13]

Рис. 1.13. Осциллограммы продольной пульсации скорости в турбулентном пограничном слое на расстоянии у = 15 от стенки [1.49] при а = О (а) х = 6 (б) <г(гк)тш при Тк опт (в)

Рис. 1.14. Условно-выборочное осреднение продольной пульсации скорости и [1.49] при х = О, у = 15 (а) и при X = (5 —без поправки на случайность фазы (б) и с поправкой (в)

Особенность метода состоит в том, что он отличается простотой, поскольку для его реализации требуется измерение во времени мгновенного значения только продольной пульсации скорости вблизи стенки. В соответствии с [1.33] выброс регистрируется в том случае, если отношение амплитуды [c.31]

Учитывая, что процесс обновления подслоя носит периодический (в среднестатистическом смысле) характер, можно ожидать, что автокорреляционная функция продольной пульсации скорости вблизи стенки будет иметь второй (после начального момента г = 0) максимум, соответствующий периоду Тв между соседними выбросами. Этот метод определения Тв был применен в опытах [1.24, 1.35]. Однако при обычном (длительном) осреднении этот максимум автокорреляционной функции очень слабо выражен. Это иллюстрируется на рис. 1.22а, где приведена автокорреляционная функция Ни т), [c.38]

Рис. 1.22. Автокорреляционная функция Яи(т) продольных пульсаций скорости при длительном осреднении [1.24] (а) и автокорреляционные функции пульсаций скорости Яи(т) и

Рис. 1.29. Влияние длины / и диаметра (I нити термоанемометрического датчика на максимальное значение продольной пульсации скорости /(Уоо в турбулентном пограничном слое при = 17, Ре = 2620 [1.73] / — = Пт(11у = 0,012 2 — 0,025 5 — 0,099

Коэффициент корреляции продольных пульсаций скорости измерялся с помощью двух термоанемометрических датчиков, один из которых был неподвижен (ж1 =0) и находился глубоко в вязком подслое, на расстоянии от обтекаемой стенки у =0,1 мм, а другой перемещался относительно первого как вдоль (по оси х), так и поперек (по оси у) потока. [c.101]

Рис. 2.2. Коэффициент пространственно-временной корреляции продольных пульсаций скорости Я на разных расстояниях у2 от обтекаемой стенки при фиксированных значениях Х2

Необходимо иметь в виду влияние частоты флуктуаций на результаты измерений. Для выявления этого влияния были проведены измерения коэффициентов корреляции продольных пульсаций скорости в условиях, когда электрические сигналы предварительно пропускались через фильтр нижних частот с частотой среза /ср = 200 Гц. На рис. 2.5 а приведено сравнение [c.104]

Энергетический спектр продольных пульсаций скорости и представляет собой распределение по частотам доли энергии приходящейся на [c.110]

Рассмотрим механизм связи между осредненными параметрами течения в турбулентном пограничном слое и процессами обновления подслоя с учетом результатов измерения вероятностно-статистических характеристик продольных пульсаций скорости. [c.120]

Используя значения Ат в качестве параметра в решении этого уравнения, удалось рассчитать и сравнить с экспериментом распределение средней и средАе-квадратичной скоростей продольных пульсаций в пристенной области. Проведенные расчеты показывают скорее качественное, чем количественное, совпадение экспериментальных и теоретических результатов, весьма чувствительное к значениям введенных эмпирических постоянных. Однако глубокая связь между нестационарным полем концентраций и структурой турбулентности в подслое, вскрытая в работе [28], не была использована и сама эта работа, по-видимому, осталась неизвестной авторам дальнейших работ по теории массопередачн. [c.175]

При распределении скоростей, соответствующем рис. 6-1, частицы жидкости, поступающие в рассматриваемый слой снизу, имеют положительную поперечную пульсационную скорость и создают в ней отрицательную продольную пульсацию. Напротив, частицы, поступающие-сверху, имеют отрицательную поперечную пульсацию и создают положительную продольную пульсацию. Поэтому произведение и У <0. Из-за наличия пульсаций возникает сила со стороны веррсней части потока в положительном направлении оси х, дающая дополнительное напряжение трения т. В результате верхняя часть ускоряет нижнюю, а нижняя часть создает сопротивление для верхней. [c.93]

При исследовании выгорания топлива в промышленных условиях приходится сталкиваться с дополнительными осложнениями, вносимыми аэродинамикой затопленной или раскрученной турбулентной струи в стесненном объеме топки. При отборе проб недогоревшего топлива иа определенной точки факела отсасываются частицы, которые горели в неопределенных температурных условиях нри разном времени пребывания в факеле до момента отсоса. Этому способствуют поперечные и продольные пульсации турбулентной струи. Кроме того, при расширении струи происходит подсос горячих газов, вместе с почти полностью сгоревшими частицами угля, за счет рециркуляции газов ив горячей зоны факела. Эти частицы недожога смешиваются с вновь поступающим свежим топливом. [c.126]

Рассмотрим данные работы [22] по профилям пульсационных скоростей несущей фазы гетерогенного потока для случая, когда присутствие частиц не оказывает влияния на профиль осредненной скорости газа (см. рис. 4.2 и рис. 4.3). Результаты измерений продольной и поперечной составляющих пульсационной скорости несущего газа приведены на рис. 4.7 и рис. 4.8 соответственно. Из рис. 4.7 можно сделать следующие выводы 1) все использованные в экспериментах частицы уменьшали интенсивность продольных пульсаций несущего воздуха практически по всему сечению трубы (в области О r/R 0,9 — 0,95) 2) максимальное гашение пульсаций наблюдалось вблизи оси трубы 3) степень подавления продольных пульсаций скорости возрастает с увеличением массовой концентрации частиц и уменьшением их инерционности. [c.104]

Выявленный в эспериментах эффект превышения пульсаций скоростей частиц над пульсациями несущей фазы впервые был предсказан теоретически в работе [27]. Данный эффект выявлен также в работах [28, 29], посвященных моделированию динамики частиц методом крупных вихрей при течении в канале и в однородном сдвиговом слое. Превышение пульсаций скорости частиц над пульсациями несущего газа получено в работе [30] при анализе движения частиц в неоднородном турбулентном потоке с использованием кинетического уравнения для функции плотности вероятности скоростей частиц. Рост интенсивности пульсаций скорости частиц по мере приближения к стенке был зафиксирован экспериментально в [18, ЗГ. В работе [23] также выявлено превышение продольных пульсаций скорости частиц стекла диаметром 100 мкм над пульсациями скорости несущего воздуха практически по всему сечению трубы при малой концентрации дисперсной фазы. В этом исследовании была обнаружена сильная зависимость продольных пульсаций скорости частиц от локальной концентрации дисперсной фазы в условиях существенно неравномерного распределения последней по сечению трубы. [c.109]

Вест и Тейлор [5-19] изучали теплоотдачу при нагревании воды в трубе диаметрам 50 мм в области Re=(3- 8,5) 10 при продольных пульсациях низкой частоты ( 1,7 гц), которые создавались плунжерным насосом без воздушного колпака, использовавшимся для циркуляции воды в системе. Интенсивность пульсаций регулировалась при помощи промежуточного сосуда, установленного на нагнетательной линии, в котором над зеркалом жидкости существовало воздушное пространство интенсивность пульсаций оценивалась величиной отношения максималь-наго и минимального объемов воздуха а в промежуточном сосуде за полный цикл это отношение изменялось в пределах от 0= 1,02 до а= 1,56. Установлено, что отношение (aja), где ап, а— коэффициенты теплоотдачи при наличии и отсутствии пульсаций соответственно, и Re = idem, медленно возрастает в области а = = (l-i-l,l), затем начинает быстро увеличиваться и достигает максимума (ап/а= 1,6- 1,9) при а= I,4-i-1,42, после чего вновь [c.229]

Линке и Хуфшмидт [5-21] теоретически проанализировали влияние продольных пульсаций, происходящих по закону синусоиды, на теплоотдачу и потерю иаиора при ламинарном и турбулентном течении в трубе. Авторы вводят понятие о квазиста-ционарном пульсационном потоке, для которого скорость изменяется цо закону [c.230]

Превращения энергии в турбулентном потоке осуш ствляются схематически следующим образом. Крупн масштабным пульсациям непрерывно передается эне ГИЯ усредненного движения жидкости. Отбор этой эне ГИИ производится продольными пульсациями скорост от последних кинетическая энергия передается к крупн масштабным поперечным пульсациям. Кинетическ энергия от продольных пульсаций к поперечным перед ется посредством пульсаций давления, приводящ к возникновению мгновенных градиентов давлена а следовательно, и движению жидкости в перпендиь лярном направлении к исходному движению. [c.72]

Так как скорости сравнительно крупномасштаб турбулентных пульсаций (т. е. не в непосредствен близости к твердой стенке) одинаковы, как у попе ных, так и продольных пульсаций (и во всяком слз одного порядка величины), то Шгх——хи и а —уу [c.76]

Первая ив этих областей, называемая областью разутого турбулентного движения, или турбулентным >ром, расположена на сравнительно большом удалении обтекаемой твердой поверхности, т. е. при этой области средняя скорость течения жидкости рас-)еделена по логарифмическому закону, а скорости по- речных и продольных пульсаций одинаковы и равны [c.83]

Здесь ш зс — предельная скорость жидкости, обусловл ная завихренностью. Константа интегрирования пр ставляет собой значение при т->оо и в рамках номерного рассмотрения не определяется. В двух- 1 трехмерном случае, когда происходят взаимные г вращения поперечных и продольных пульсаций, при при больших I кинетическая энергия сохраняется, ) занная константа должна равняться поперечной с рости пульсации со знаком минус , т. е. —ш. [c.108]

Результаты практического применения описанного приема для определения оптимального значения времени задержки г [1.49] иллюстрируются на рис. 1.14. На рис. 1.14а приведена кривая, являющаяся результатом условновыборочного осреднения продольной пульсации скорости, и 0,1)), при условии что регистрация и детекция происходят в одной и той же точке (ж = О, у " = 15). На рис. 1.146, где приведено условное среднее значение и 6,Ь)), [c.27]

Если построить fu f) в зависимости от 1п/, то площадь под опытной кривой будет соответствовать полной энергии продольной пульсации скорости. Такой способ представления энергетических спектров удобен тем, что позволяет легко определить наиболее энергосодержащий диапазон частот по [c.110]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология