Вектор вспомогательный

Чтобы найти вторую ось новой системы координат, определим вспомогательный вектор Л 2, который получим из >41, заменив одну из его составляющих нулем А (0 —0,3). Определим проекцию А на А . На рис. У1-15 видно, что составляющими вектора-проекции будут [0-0,8 + (—0,3) X [c.221]

Р — направлению вспомогательного вектора, определяемому алгоритмом, если в процессе поиска обнаруживается овраг. [c.136]

Ясно, что >0 = 0. Пусть параметром ветвления множества Лц был параметр б , причем схемы множества А характеризуются тем, что для них б = 1, а для схем множества Л2 б = О, тогда = б = = 1 , В = б, = 0 . Пусть на первом уровне вершина А — оптимальная , а ее параметром ветвления является параметр б . Пусть схемы множества Л характеризуются тем, что для них б = 1, а для схем множества А б = 0. Тогда В — б/ = 1, б = 1 , Оо = = б = 1, бг = 0 . Поскольку множества Лз и Л2 совпадают, то 3 = ву В дальнейшем нам понадобится вспомогательный вектор [c.200]

Введем вспомогательный вектор у, компоненты которого равны [c.208]

Правило ветвления. Множество Ар. разбивается на два подмножества, в схемах одного из которых будет присутствовать некоторый (например, /г-тый блок), а в схемах другого — отсутствовать (назовем этот блок блоком ветвления). Это значит, что схемы одного множества будут характеризоваться тем, что для них б = 1, для схем же другого множества б = 0. Введем вспомогательный вектор ri, компоненты которого равны [c.209]

Будем исходить нз предположения, что фазовые ограничения (1,11) отсутствуют, а параметры а удовлетворяют условиям (VI, 26). Структурные параметры б введем также, как и в предыдущем случае [см. выражение (VI, 37)1. Введем также вспомогательный вектор у, компоненты которого определяются следующим образом [c.210]

Вспомогательная векторная диаграмма отражает последовательность накопления и расхода энергии маховиком. Общая высота векторной диаграммы определяет величину результирующего вектора, выражающего наибольший итог алгебраической суммы последовательно добавляемых площадок, или, иначе говоря, предельное изменение кинетической энергии маховика на протяжении одного оборота вала. Чем больше результирующий вектор, т. е. результирующая избыточная площадка диаграммы, тем большим требуется маховик. [c.177]

Длины волн белого света имеют значения приблизительно (400—800)-10 мкм. Получающаяся в кристалле разность хода для лучей одних волн равна четному, для других — нечетному числу полуволн. Поэтому волны одной длины (одного цвета), входящие в состав белого света, при интерференции уничтожаются, другие, наоборот, усиливаются В результате отношение интенсивностей различных цветов становится иным, чем в белом свете, и кристалл кажется окрашенным. Каждой разности хода соответствует определенная интерференционная окраска, по которой определяют оптическую индикатрису кристалла. Индикатриса характеризует оптическую анизотропию кристалла и представляет собой вспомогательную поверхность, каждый радиус-вектор которой соответствует показателю преломления кристалла для световой волны, распространяющейся в направлении этого вектора. В общем случае эта поверхность имеет форму эллипсоида. Условно кристаллы называют положительными, если индикатриса имеет форму вытянутого эллипсоида (рис. VI. 14, а) и отрицательным, если индикатриса сплюснута (рие. VI. 14, б). При последовательном прохождении луча через стандартный кристалл с известным знаком двулучепреломления и сферолит наблюдается измене- [c.176]

Отметим, что вспомогательный вектор Рщ, исключенный из базиса, в дальнейшем не имеет смысла вводить ни в один из последующих базисов. В результате четвертой итерации в базисе не остается искусственного вектора, поэтому элементы девятой строки табл. 23 равны нулю. [c.146]

На рис. 4-6 показан вектор, повернутый на угол а в плоскости ху. Координаты результирующего вектора связаны с координатами исходного вектора следующим образом ((5-вспомогательный угол, введение которого пояснено на рис. 4-6) [c.191]

Обозначим символом и вспомогательный вектор и положим его равным первому вектору-столбцу матрицы У [c.550]

Рассчитаем новое приближение вспомогательного вектора [c.550]

Свойства атомных объектов в квантовой механике описываются с помощью вспомогательной величины — волновой функции клп вектора состояния ). Волновая функция, описывающая состояние движения одной частицы, является, вообще говоря, комплексной однозначной и непрерывной функцией радиуса-вектора г и времени t. Волновая функция чр(г, t) удовлетворяет некоторому дифференциальному уравнению, которое и определяет характер движения частицы. Это уравнение носит название уравнения Шредингера. Оио играет в квантовой механике такую же роль, как уравнения Ньютона в классической механике. [c.15]

В предыдущих параграфах мы отмечали, что состояние квантовой системы определяется вспомогательной величиной — волновой функцией (или вектором состояния) ф. Основным постулатом квантовой механики является утверждение, что задание [c.49]

Для вывода правил действия проекций Ьх, Ьу, Ьг оператора на обобщенные сферические функции предположим, что вспомогательная частица, которую мы вводили для получения равенства (44,6), жестко закреплена с телом тогда оператор 7 будет действовать только на функции (6ф]/т). В этом случае при вращении системы осей т вокруг единичного вектора п [c.201]

Здесь введены относительные константы < = /h/ jm и W, a также константы = w и вспомогательные вектора [c.28]

Тогда из (Vni,15) и (VIH,16) найдем производные вспомогательного вектора г [c.199]

Определение ц возможно по МВ-спектрам (см. ФХ 2.2.5.S), а также по ориентации дипольных молекул в неоднородном электрическом поле (метод молекулярных пучков). У многоатомных молекул с известными углами между связями ц приближенно разлагается с помощью векторов на отдельные моменты связей или моменты групп для определенных атомных группировок. Измерение ц служит вспомогательным средством структурных исследований (например, при различении щс- н гранс-форм). Значения дипольных моментов молекулы ц имеют порядок 10" единиц СГСЭ (или [c.418]

Переходя к решению вспомогательной статической задачи, аппроксимируем искомые компоненты вектора перемещений выражениями [c.147]

Заметим, что ес.пи во вспомогательной задаче зоны оказываются вырожденными (как это, например, имеет место в переходных металлах), то как известно [13, И], функция X представляет собой г-мерный вектор (г — кратность вырождения), а операторы Wo и т — соответствующие матрицы, [c.143]

X(i+i) — X = 1. Изменение порядка распределения резервных элементов в процессе оптимального поиска в данном методе не допускается. Предлагаются [231] различные вспомогательные процедуры, такие, как метод распределения остатка средств, или уменьшения излишне высокой надежности , свертка последних шагов и другие методы, повышающие чувствительность метода наискорейшего спуска и уменьшающие неопти-мальность получаемых с его помощью векторов состава поэлементного резерва ХТС. [c.207]

Заметим, что и Z действуют тождественно на векторах с нулевыми значениями q-битoв, взятых наирокат. Поэтому решающую роль играет онератор, действующий иа вспомогательный q-бит, который также ие меняется после всего вычисления. [c.71]

Рассуждение о распределении вероятностей на квантовых состояниях носило вспомогательный характер. Задача состоит в том, чтобы обобщить понятие квантового состояния так, чтобы оно включало в себя классические распределения вероятностей. Получеппый памп ответ (последнее выражение в (9.2)) зависит лишь от матрицы илот-ности, поэтому мы можем постулировать, что обобщённые квантовые состояния и матрицы плотности — это одно и то же (такая аксиома не противоречит физическим наблюдениям). Если состояние задается одним вектором р = Ю( )> то оно называется чистым, если состояние задается общей матрицей плотности, то оно называется сметанным. [c.78]

Естественно, что поскольку решетку можно построить на любых трех трансляциях, не лежащих в одной плоскости, то и параллелепипедаль-ные системы могут быть выбраны для данной структуры бесконечно разнообразными способами. В нашем примере (рис. 73, а) вспомогательные линии —ребра параллелограмма (в пространстве — параллелепипеда) — построены на трансляциях t и 5. Конечно, систему вспомогательных линий можно было бы провести в направлениях любых двух векторов t, не лежащих на одной прямой, например 1 и 4 (рис. 73, б). [c.54]

Рис. 21.10. Образование HSV-вектора с помощью рекомбинации. Проводят котрансфекцию кдетки-хозяи-на плазмидой, которая содержит терапевтический ген, фланкированный последовательностями ДНК из вспомогательных областей HSV-генома, и ДНК HSV дикого типа. HSV-геном реплицируется в клеточно1М ядре по типу катящегося кольца , при этом между фрагментами ДНК HSV, входящими в состав плазмиды, и ДНК HSV дикого типа может произойти рекомбинация (штриховая линия). Молекулы ДНК HSV дикого типа и рекомбинантного HSV упаковываются в вирусные частицы, высвобождающиеся из клетки после лизиса. Вирусы размножают и проводят скрининг бляшек для идентификации рекомбинантных HSV. Полученные HSV-векторы хранят в условиях, исключающих их загрязнение HSV дикого типа.

В гл. 10 рассмотрены вопросы регулирования модуля и вектора тяги как для РДТТ, так и для ЖРД. Заключительная часть книги (гл. 11 и 12) посвящена применению ЖРД и РДТТ для осуществления космических полетов и содержит анализ ряда космических программ. Рассматриваются, в частности, двигательные установки ракеты-носителя Ариан и воздушно-космического самолета (ВКС) Спейс Шаттл , двигатели межорби-тальных транспортных аппаратов и вспомогательные двигательные установки космических орбитальных станций, обсуждаются достижения Японии в области ракетного двигателестроения. [c.14]

В поворотных системах весь двигатель, сопло или выхлопные патрубки турбины установлены в подшипниках и могут поворачиваться в пределах какого-то угла с изменением направления вектора тяги. Это наиболее распространенный способ управления (маршевые двигатели Н-1 и F-1 ракет-носителей семейства Сатурн , маршевый двигатель ВКС Спейс Шаттл SSME, RL-10, ЖРД с центральным телом), так как характеризуется минимальными потерями удельного импульса. Газовые рули и дефлекторы изменяют направление движения газового потока на выходе из сопла. Они доказали свою высокую надежность, но подвержены сильной эрозии и их применение приводит к потерям осевой тяги. Вторичньш впрыск рабочего тела (газа или жидкости) через стенку расширяющейся части сопла в основной поток продуктов сгорания приводит к возникновению косых скачков уплотнения, вызывающих изменение направления истечения части газа. Вспомогательные управляющие сопла постепенно эволюционировали к ЖРД малой тяги, которые также используются для управления космическим аппаратом и регулирования скорости полета при выключенном маршевом двигателе. Маленькие верньерные ЖРД применялись на ракетах Тор и Атлас . Они же используются в системе реактивного управления ВКС Спейс Шаттл . [c.201]

На рис. 118 изображена кормовая сборка ТТУ и показано расположение агрегатов системы управления вектором тяги, а на рис. 119 показано устройство гибкого соединительного узла сопла. Соединительный узел представляет собой оболочку из гибкого эластичного материала с 10 стальными кольцевыми прокладками дугообразного сечения. Первое и последнее армирующие кольца прикреплены к неподвижной части сопла, которая соединена с корпусом двигателя. Исполнительные механизмы поворотного сопла работают от вспомогательного энергоблока [114]. Он состоит из двух отдельных гидронасосных агрегатов, которые передают гидравлическую энергию на рабочие сервоцилиндры, причем один обеспечивает поворот сопла в плоскости скольжения, а другой — в плоскости бокового разворота (рис. 120). Если один из агрегатов отказывает, гидравлическая мощность другого увеличивается и он регулирует отклонение сопла в обоих направлениях. Начиная с операции отделения ускорителя вплоть до его входа в воду, приводы поддерживают сопло в нейтральном положении. Сервоцилиндры ориентированы наружу под углом 45° к осям тангажа и рыскания летательного аппарата. Отметим, что вспомогательный энергоблок, питающий приводы системы управления вектором тяги в рассматриваемом РДТТ, работает на жидком однокомпонентном топливе — гидразине, который подвергается в газогенераторе каталитическому разложению на катализаторе в форме алюминиевых таблеток, покрытых иридием. [c.205]

Способ инжекции в сопло РДТТ вспомогательного рабочего вещества для управления вектором тяги был предложен в конце 1940-х гг. и начал применяться в серийных летательных ап- [c.205]

Согласно техническому заданию, требовалось спроектировать двигатель и выбрать соответствующие материалы, способные выдерживать механические деформации, вызываемые внутренним давлением, перегрузками, тепловыми потоками из камеры и динамическими эффектами, создаваемыми потоком продуктов сгорания. Задавались следующие выходные параметры двигателя полный импульс вдоль оси сопла (16,8- 17,7) X ХЮ Н-с диаграмма тяги, как показано на рис. 142 диаметр приблизительно 1 м длина 7,52 м угол отклонения сопла 14014/ +20 масса топлива около 7350 кг масса корпуса около 1030 кг. Полная масса, включающая вспомогательные устройства (юбки, систему отделения и пиротехнические устройства), не должна превышать 9000 кг, а время работы двигателя должно составлять от 26 до 31,5 с. Двигатель (рис. 143) имеет цилиндрический стальной корпус с эллиптической диафрагмой в кормовой части, через которую заливается заряд ТРТ. Утопленное фенол-углеродное сопло установлено под большим углом относительно оси двигателя, таким, что вектор тяги при выгорании проходит через центр масс ракеты-носителя. Термоизоляция двигателя имеет переменную толщину и химически связана с металлическим корпусом РДТТ. [c.233]

Рассмотрим вертикальные осесимметричные колебания конструкции, т. е. примем = ди 1д(р = 0. Решим вспомогательную задачу об осесимметричном напряженном деформированном состоянии упругого цилиндра, работающего параллельно со слабо нелинейной пружиной. Цилиндр и пружина установлены на неподвижном основании. Вдоль оси цилиндра действует постоянная единичная сила Р- . Параметры материала упругого цилиндра выбираем равными соответствующим параметрам вязко-упругого цилиндра, реологические свойства материала которого не учитываем, т. е. в рассматриваемой вспомогательной задаче ищем вектор-функцию и = и , г , зависящую от г и z и удовлетворяющую следующим условиям Uz — = О при z = 0 dujdr = = О при Z — Н. При этом выполняются соотношения Коши и справедлив принцип возможных перемещений [c.147]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология