Состояние движения

Известно [153], что при значениях параметров, равных бифуркационным, идеальный процесс, описываемый динамической системой, теряет свойство грубости , т. е. устойчивости к малым изменениям вида дифференциального уравнения или, иначе говоря, к.малым изменениям самой математической модели. Это означает, что при малых изменениях коэффициентов дифференциального уравнения (расходов фаз) изменяются основные свойства этого процесса. В нашем конкретном случае исчезает свойство иметь установившееся состояние движения частиц при заданных расходах фаз. Для того чтобы перейти в новое установившееся состояние, необходимо изменить один из расходов, а это в свою очередь приводит к нарушению принятого условия стационарности идеального процесса, описываемого динамической системой. [c.96]

Нагревание всякого тела усиливает в нем молекулярное движение. Как описано в разд. 15-1, Лавуазье и Дальтон считали теплоту флюидом, который может быть извлечен из атомов в результате трения. Вопреки такой неправильной точке зрения теплота характеризует состояние движения молекул и атомов, которое ускоряется механическими силами трения, К таким выводам привели эксперименты, продемонстрировавшие эквивалентность механической работы и теплоты эти выводы получили дальнейшее подтверждение в кинетической теории газов, а впоследствии были распространены на молекулярную теорию жидкостей и твердых тел. [c.53]

Обратимся теперь к третьему виду энергии тело обладает им вследствие того, что его атомы и молекулы находятся в состоянии движения, хотя само тело может оставаться неподвижным. Проявлением этого молекулярного движения является теплота, а его интенсивность измеряется температурой тела. Как было изложено в гл. 3, применяемая нами температурная шкала основана на закономерности расширения идеального газа, а теплота измеряется в тех же единицах, что и работа или энергия. Количество теплоты, необходимое для повышения температуры 1 моля вещества на 1 К, называется теплоемкостью этого вещества и измеряется в джоулях на кельвин и на моль (Дж К моль ). [c.53]

I. В изолированном атоме существуют такие состояния движения электрона, в которых он не излучает энергии. Эти состояния называются стационарными. Каждое такое состояние характеризуется определенной энергией Е , где п — целое число, нумерующее возможные стационарные состояния. [c.11]

Физики и химики часто употребляют выражения электронное облако , распределение электронной плотности и т. п. Мы тоже будем их использовать. Однако следует помнить, что электронное облако — это не наглядный образ самого электрона, размазанного в пространстве, а наглядное изображение распределения вероятности его возможной локализации в различных пространственных областях, т. е., в конечном счете, электронное облако характеризует состояние движения электрона. [c.35]

Иными словами, состояние движения частицы, описываемое волновой функцией [c.108]

Итак, если неравенство (54) выполнено, то можно говорить об адиабатическом ( подстраивающемся ) движении, если же частота внешнего поля со сравнима с собственной частотой сор (случай резонанса), то состояние движения частицы изменяется и она переходит на другой энергетический уровень. [c.109]

Совершенно аналогичные результаты получаются при вычислении сумм по состояниям движения, параллельного двум другим координатам. Поскольку движения вдоль всех трех координат независимы, полная сумма по состояниям поступательного движения частицы в потенциальном ящике выразится произведением [c.223]

На рис. VI. 13 показаны ной энергии молекулы как Сумма по состояниям движения запишется [c.225]

Под псевдопотенциалом подразумевается эффективный периодический потенциал, изменяющий состояние движения электронов в расплаве. Электроны проводимости отталкиваются от электронных оболочек [c.53]

Принцип Франка — Кондона (разд. 2.7) применим и к безызлучательным переходам, что более подробно будет обсуждаться в разд. 4.5. В самом деле, в процессе изменения электронного состояния движение ядер проявляется не очень сильно. Если две потенциальные кривые пересекаются, то оба состояния имеют равную полную (электронную+колебательную) энергию при одном и том же межъядерном расстоянии. (Если же потенциальные кривые не пересекаются, то либо должно изменяться межъядерное расстояние, т. е. должен нарушаться принцип Франка — Кондона, либо происходить мгновенное нарастание кинетической энергии.) Поэтому безызлучательные переходы происходят при значениях межъядерного расстояния и энергии, соответствующих точке пересечения двух кривых потенциальной энергии (точка X на рис. 3.3). Действительная скорость пересечения определяется частично тем, является ли безызлучательный переход разрешенным или нет, и частично перекрыванием зависимостей вероятности для колебательных [c.53]

Материю нельзя представлять себе неподвижной, пребывающей в состоянии покоя она находится в непрерывном движении, изменении, развитии. - Движение есть способ существования материи. Нигде и никогда не бывало и не может быть материи без движения... Материя без движения так же немыслима, как и движение без материи . Состояние движения присуще как всей материи в целом, так и каждой мельчайшей частице ее материя и движение вечны. [c.4]

Волновые функции электронов проводимости ортогональны волновым функциям внутренних электронных оболочек атомов. Поэтому электроны проводимости испытывают отталкивание от ионов. Но вместе с тем электроны притягиваются положительным зарядом ионов. Отталкивание почти полностью компенсирует притяжение. В итоге эффективный потенциал, изменяющий состояние движения электрона (рассеивающий потенциал, или псевдопотенциал ), мал по сравнению с энергией электронов проводимости. [c.167]

Еще в 1886 г. Д. И. Менделеев высказал предполо-женне, что на поверхностях соприкосновения изменяются расположение и состояние движения атомов в молекулах, благодаря чему нарушается стойкое равновесие в последних. Работами М. Д. Зелинского было установлено, что если над нагретым углем пропустить ацетилен, то он превращается в бензол [c.146]

В силу соотношения неопределенности Ал Ард >й покоящиеся частицы (Ах = 0) не могут иметь определенного, равного нулю импульса. Поэтому в действительности самое низкое энергетическое состояние движения есть особое состояние движения, так называемое нулевое движение. Оно не имеет дискретных характеристик, квазичастицы при этом отсутствуют. Его называют основным состоянием системы, вакуумом движения. [c.14]

I Из представлений о молекулярном строении вещества вытекает, что гомогенная реакция в идеальном газе происходит при столкновении двух или трех молекул соответствующих реагентов. Это столкновение, а также последующая реакция описывается квантовомеханическим уравнением Шредингера, в котором в качестве независимых переменных фигурируют координаты всех электронов и ядер, составляющих взаимодействующие молекулы. Если процесс столкновения достаточно медленный, так что решение нестационарного уравнения Шредингера пренебрежимо мало отличается от решения стационарного уравнения Шредингера и кинетическая энергия каждого ядра мала по сравнению с кинетической энергией электронов ), то можно считать, что ядра движутся по поверхности потенциальной энергии. Величина этой энергии определяется состоянием движения электронов, которое соответствует мгновенному положению ядер. [c.499]

При тепловой обработке материалов, во взвешенном состоянии движения газов и материалов органически связаны между собой и их следует рассматривать совместно. Это вытекает из двух главных условий, определ-яющих тепловую работу взвешенного слоя. [c.514]

Состояние движения, при котором ламинарный поток сменяется турбулентным, называется критическим и значение комплекса (2320), соответствующее этому состоянию, также называется критическим. [c.37]

При установившемся состоянии потока скорость не зависит от времени и является лишь функцией координат. Поэтому для установившегося состояния движения изменение скорости в направлении соответ-ствуюш.йх осей по длине грани параллелепипеда может быть представлено в виде частных производных, умноженных на длину ребер [c.41]

При неустановившемся состоянии движения скорость является ([ ункцией времени и пространства координат), а потому изменение скорости должно быть выражено так [c.41]

При установившемся состоянии движения потока приращение в элементарном объеме распределяемого между фазами компонента должно равняться разности между количеством этого компонента, введенным и в . веденным с потоком через грани параллелепипеда. [c.461]

По уравнению неразрывности потока прн установившемся состоянии движения имеет место равенство [c.462]

Чтобы определить число и характер определяющих критериев, Гурвич, пользуясь обычной методикой современной теории моделирования, анализирует систему фундаментальных дифференциальных уравнений, могущих описать с. известной полнотой явления, протекающие в топочной камере, но не поддающихся интегрированию (уравнения сплошности, состояния, движения потока и частиц топлива, энергии, материального обмена, горения при гомогенных и гетерогенных реакциях и, наконец, лучистого теплообмена). [c.273]

Получить точное решение этого урапнения, включающее решения всех состояний движения сервомеханизма в обоих направлениях, при изменении направления движения очень трудно [12]. Введение различных упрощений приводит либо к точным решениям только для некоторых частных случаев, либо к численным решениям, которые можно осуществить на цифровой или аналоговой вычислительной машине. Для этой цели вме- [c.96]

В потоках жидкостей и газов имеет место теплообмен между стенками канала или обтекаемого тела и находящейся в состоянии движения жидкой или газообразной средой. Тепловой поток к стенке по нормали к ней определяется соотношением [c.99]

Пусть ЛВ(рис. 9) является границей раздела двух сред — жидкости (внизу) и насыщенно. о пара (вверху). Ось х совпадает с направлением нормали от пара к поверхности жидкости. Пар может быть в состоянии движения или покоя. Предположим далее, что температура будет меняться только в направлении оси х. [c.181]

Частицы жидкости покидают лопатки мешалки с абсолютной скоростью с, направленной под углом а к окружной скорости и. Состояние движения жидкости на выходе из мешалки описывает так называемый треугольник скоростей (рис. II1-21 и III-22). [c.112]

Автоколебания возникают в нелинейных системах за счет сил, зависящих от состояния движения самой системы размах автоколебаний не зависит от начальных условий (см. гл. 15 и 16). Автоколебания ЛМН возбуждаются при наличии обратной связи между деформацией и напряжением. Соотношение между ними изменяется в зависимости от состояния активности системы. Но-видимому, в ЛМН имеется элемент-преобразователь , реагирующий на механические события и контролирующий состояние сократительной системы. Этот элемент локализован в миофибриллах, что доказывается наличием автоколебаний и у препаратов ЛМН, отмытых глицерином. [c.411]

Таким образом, для каждого фиксированного Я, т. е. для каждой фиксированной ядерной конфигурации, собственная функция Фт( 1/ ) гамильтониана описывает состояние движения электронов в поле неподвижных ядер. Собственные значения гамильтониана Й , т. е. ет к), называются электронными термами молекулы. Каждый электронный терм представляет собой энергетическую гиперповерхность в ЗК-мерном пространстве ядерных координат. [c.111]

В случае катализа, по Д. И. Менделееву, ...атомы одного из тел, например А, приходят в такое состояние движения, что между ними в точке касания начинается новообразование или реакция. Если тело А однородно, то оно может разлагаться или подвергаться изомерным превращениям. Если тело А есть смесь двух или нескольких веществ, между ними в точках касания к телу В может происходить реакция или распадения, или соединения, или замещения, или тот и другой вид реакций, т. е. наступает так называемое химическое равнсвзсие . Вещество В при этом не подвергается видимому химическому превращению. [c.123]

Некоторые сведения о строении атомов. Атомная система, состоящая из положительно заряженного ядра и отрицательно заряженной оболочки, устойчива лишь в состоянии движения. Движение электронов в электростатическом поле ядра и оболочки описывается в квантовой механике функцией или так называемой волновой функцией. Последняя в случае устойчивого атома зависит только ot пространственных координат, например х, у, г, и может быть найдена в вИде так называемой собственной функции путем рещения некоторого дифференциального уравнения в частных производных (независимого от времени уравнения Шредингера). Обычно существует большое число таких решений, н каладой собственной функции соответствует определенное собственное значение энергии Однако бывает и так, чto одному собственному значению соответствует несколько различных собственных функций. Этот случай называется вырождением. Собственное значение энергии и соответствующая собственная функция каждого электрона определяют его состояние (орбиту) в атоме. Наглядная интерпретация собственных функций, по Борну, заключается в следующем квадрат значения х, у, г), умноженный на элемент объема = йхйуйг в точке х, у, г, т. е. представляет собой критерий ве- [c.47]

Прежде всего следует рассматривать любую термодинамическую систему как совокупность какого-то числа различных частиц (агрегатов молекул, молекул, атомов, электронов и т. д.). Для решения конкретных задач термодинамики иногда нет никакой необходимости знать, сколько и какие, именно частицы составляют систему, но, строго говоря, именно совокупность частиц и образует всегда любую реальную систему. Частицы эти находятся в состоянии движения, и, следовательно, если их массы покоя не равны нулю, то они обладают некоторым количеством кинетической энергии. Кроме того, они взаимодействуют как друг с другом, так и (в некоторых случаях) с наложенным на систему внешним полем (электрическим, магнитным, гравитационным и др.), т. е. эти частицы обладают некоторым запасом потенциальной энергии. В самом общем виде момшо определить энергию системы как сумму потенциальной и кинетической энергии всех составляющих ее частиц. Это опре- [c.9]

Электропроводность вещества зависит от концентрации носителей тока и их подв1[жности. Характерная особенность чистых электрон пых полупроводников — быстрое увеличение концентрации проводя щих электронов с ростом температуры. Причина этого состоит в еле дующем. Спектр значений энергии изолированных атомов дискретен Если есть N изолированных атомов, то все они могут иметь одинаковую энергию. Электроны, принадлежащие разным изолированным атомам, могут находиться в одинаковых квантовых состояниях. В жидкости или кристалле атомы взаимодействуют друг с другом. В результате этого взаимодействия состояния движения электронов, одинаковые в изолированных атомах, становятся различными. Дискретные энергетические уровни изолированных атомов преобразуются в энергетические зоны. Между зонами находятся области запрещенных состояний. Это запрещенные зоны. Если все уровни в зоне полностью заняты электронами, зона называется валентной. Зона, где не все уровни заняты, называется зоной проводимости. Так как уровни энергии в зоне очень близки, электроны зоны проводимости, получая даже небольшие порции энергии, могут изменять свои состояния, в том числе скорость и направление движения. При наложении внешнего электромагнитного поля электроны зоны проводимости, взаимодействуя с этим полем, будут менять состояние своего движения. Возникает электрический ток. [c.163]

Для того чтобы избежать двухзначности функции со (q), иногда рассматривают вдвое более широкий, чем (134), интервал значений q, простирающийся от —я/а до -)-я/а. При этом во внутреннем интервале (134) откладываются значения т , а во внешнем (от —п/а до —я12а и от п12а до nia ) — значения ш+, соответствующие значениям q из этого интервала. В результате получается однозначная функция со q), изображенная на. рис. 45. Такой способ изображения возможных состояний движения цепочки, очевидно, физически эквивалентен ранее описанному (см. рис. 43). В случае равенства масс атомов разрыв между ветвями исчезает и кривая на рис. 45 приобретает вид кривой, приведенной на рис. 41 для одноатомной цепочки (для которой период а равен расстоянию между соседними атомами а ). Запре- [c.111]

Молекулы газа при температуре Т находятся в состоянии движения, причем различные молекулы в данный момент времени имеют разные скорости V и разные кинетические энергии поступательного движения У2lnv (где т — масса молекулы). Установлено, что средняя кинетическая энергия молекулы 72 [и ]ср одинакова для всех газов при одной и той же температуре и эта энергия возрастает с повышением температуры, причем пропорционально абсолютной температуре Т. [c.637]

Полученньсе уравнения представляют собой дифференциальные уравнения движения идеальной жидкости при установившемся состоянии движения или так называемые дифференциальные уравнения движения Эйлера. Каждый член этих уравнений имеет размерность силы (давления), отнесенной к 1 жидкости. [c.41]

При установившемся состоянии движения жидкости на выделенный цилиндр в сечении I—I будет действовать сила а в сечении 2—2 сяла [c.60]

Величина коэффициентов теплопроводности газов на порядок меньше теплопроводности жидкостей. Поэтому газы обладают самой низкой теплопроводностью из всех веществ. Низкий коэффициент теплопроводности теплоизоляционных материалов (диатомито вые земли, шлаковая вата, торф, пробка) обусловливается их пористостью. Поэтому тепловой поток в таких материалах является в основном процессом теплопередачи через воздух, заключенный в порах. Твердое вещество таких материалов не позволяет воздуху приходить в состояние движения от разности температур, а тем самым и предотвращает передачу дополнительного количества тепла конвективными токами. Закон Фурье для процессов теплопередачи весьма напоминат закон Ома для электрического тока. В этом можно легко убедиться, если уравнение (1-6) написать в следующей форме [c.27]

Это условие характеризует и ограниченную точность информации, которую можно получить о частице. Например, если с помощью прибора удалось зафиксировать точно положение частицы в пространстве, то эта фиксация связана с неконтролируемым воздействием прибора на состояние движения частицы, и скорость ее илн кшнульс становятся полностью неопределенными. Максимальная информация в принципе достижима лишь с точностью [c.183]

Уравнение (39) показывает, что энергия в рассматриваемом примере оказывается квантованной величиной и соответственно кваптованпо состояние движения электрона. [c.189]