Тепловая мощность катода в ВДП

При горении дуги прямой полярности имеет место интенсивная термоэлектронная эмиссия с вольфрамового катода. При обратной полярности интенсивность эмиссии значительно уменьшается из-за снижения температуры катода. Поэтому при обратной полярности напряжение на дуге выше, чем при прямой, а следовательно, выше и тепловая мощность дуги. [c.294]

Подчеркнем, что проведенный выше анализ показал, что основные параметры, определяющие конструкцию и производительность вакуумной дуговой печи тепловая мощность, выделяющаяся на катоде, Рк.т, тепловая мощность, выделяющаяся на аноде. Рт а, весовая скорость плавки О и мощность дуги Рд, пропорциональны рабочему току печи. [c.194]

Уширение линий в полом катоде целиком определяется эффектом Доплера. Температура, измеренная по этому уширению, зависит от конкуренции процессов отвода тепла через газ на охлаждаемую стенку катода и тепловой мощности, выделяемой разрядом. Поэтому она в сильной степени зависит от природы газа — носителя разряда, силы тока в разряде, давления газа и толщины стенок катода. Довольно значительные расхождения результатов измерения температуры, полученные разными авторами, вероятно, объясняются различием в условиях отвода тепла. В качестве иллюстрации на рис. 10.21, б приведены зависимости температуры газа в охлаждаемом жидким азотом (77°К) медном полом катоде. При малых токах ( 5 ма) газовая температура близка к температуре стенок катода. Однако при самых [c.274]

Этот эффект можно было бы объяснить механизмами, предложенными для неполярных кристаллов [10]. Однако, иа наш взгляд, для рассматриваемого здесь случая полярных кристаллов логичнее предположить следующую модель. Если направление полярной оси кристалла совпадает с направлением приложенного поля, то инжектируемые из контакта, служащего катодом, электроны создают приконтактную область, заряженную отрицательно. На контакте, служащем анодом, происходит экстракция носителей. При продолжительном воздействии поля концентрация инжектированных в кристалл через катод носителей растет, что создает контактную разность потенциалов в приконтактной области, уменьшающую проводимость (рис. 3, кривая J, участок ОА). Переключение полярности поля ведет к тому, что контакт, являвшийся катодом, становится анодом, и из него начинается экстракция накопившихся носителей, благодаря чему происходит увеличение выделяемой тепловой мощности или кажущейся проводимости кристалла. Амплитуда изменения выделяемой мощности увеличивается в этом случае вследствие униполярности кристалла (рис. 3, второй участок кривой J). [c.84]

При обратной полярности интенсивность термоэлектронной эмиссии резко падает из-за уменьшения эмиссии металла катода с относительно низкой температурой. Поэтому при обратной полярности напряжение на дуге выше, чем при прямой, а следовательно, выше и тепловая мощность дуги. Повышенное напряжение дуги при обратной полярности при одинаковой силе тока равносильно тому, что условное сопротивление дуги при обратной полярности больше, чем при прямой. Так как при переменном токе полярность меняется каждую половину периода, условное сопротивление дуги также из-384 [c.384]

Уширение линий в полом катоде целиком определяется эффектом Доплера. Температура, измеренная по этому уширению, зависит от конкуренции процессов отвода тепла через газ на охлаждаемую стенку катода и тепловой мощности, выделяемой разрядом. Поэтому она в сильной степени зависит от природы газа — носителя разряда, силы тока в разряде, давления газа и толщины стенок катода. Довольно значительные расхождения результатов измерения температуры, полученные разными авторами, вероятно, объясняются различием в условиях отвода тепла. В качестве иллюстрации [c.269]

Этот анализ аналогичен анализу теплового баланса электрода (катода), с той разницей, что потери с боковой поверхности вследствие передачи тепла не излучением, а теплопроводностью пропорциональны не четвертой, а первой степени температуры рассматриваемого элементарного объема. При этом также учтены соображения о незначительности конвективного теплообмена в лунке. Анализ приводит также к выводу, что глубина лунки Н при данных размерах печи пропорциональна скорости плавки, т. е. току или мощности дуги. Из этого следует, что установившийся процесс кристаллизации слитка может начаться только тогда, когда лунка достигнет глубины Я, соответствующей данной мощности. [c.198]

Строго говоря, белый шум нереализуем физически, но можно получить очень хорошее приближение к нему Например, флуктуирующий ток в электронной лампе дает очень хорошее приближение, так как его спектр мощности по существу равен константе в интервале от О до 100 Мгц Этот шум, называемый обычно дробовым, создается в результате случайной эмиссии электронов с катода лампы Другим физическим примером шума, являющегося приблизительно белым в щироком диапазоне частот, служит тепловой шум Этот шум представляет собой напряжение (или ток) в проводнике, обладающем сопротивлением Я, вызванное тепловым движением электронов. Его спектр мощности почти постоянен в широком диапазоне частот и равен [c.273]

Фирма Лурги (ФРГ) [86, с. 271-281] испытала электролизер с анодом из оксидов металлов, катодом из никеля, стабилизированного керамикой, при температуре 1270 К. Получена плотность тока 1,5 к А/м при напряжении 1 В и 3,5 к А/м при напряжении 1,33 В. Расход энергии, кВт ч/м , составляет электрической - 2,6 низкотемпературного тепла (на испарение воды) -0,6 высокотемпературного (1000°С) тепла в первом случае - 0,5. Расход энергии при плотности тока 3,5 к А/м составил 3,2 электрической и 0,6 кВт ч/м низкопотенциальной тепловой, Блок мощностью 300 Вт испытывался 2500 ч [175, с. 68]. [c.173]

При нагреве в электролите выделение тепловой энергии происходит на поверхности погруженной в ванну детали, а от поверхности тепловой поток распространяется в глубь детали. Поэтому характер нагрева детали зависит от мощности, выделяющейся на поверхности катода, и времени нагрева. Изменяя напряжение на электродах, плотность тока и время нагрева, можно в определенных пределах изменять характер нагрева детали по толщине или диаметру. Таким путем достигают или преимущественно поверхностного нагрева, или сквозного нагрева для той части детали, которая погружена в электролит. [c.107]

При промышленном осуществлении анодной защиты оборудования следует выделить пусковой период, когда проводят первоначальную пассивацию аппарата, и период эксплуатации. В стационарных условиях эксплуатации (при неизменных уровне электролита, тепловом и гидродинамическом режимах) для поддержания установившегося пассивного состояния поверхности требуются сравнительно малые защитные токи, которые могут быть вычислены как произведение плотности тока в пассивном состоянии (/п) на величину смоченной поверхности. Изменения условий эксплуатации (при колебаниях температуры, уровня электролита, состава раствора и т. п.) могут приводить к изменениям защитного тока в широких пределах. Поэтому необходимо иметь по крайней мере 5—10-кратный запас мощности приборов защиты по сравнению с потребляемой ими мощностью в стационарном режиме эксплуатации. Начальная пассивация сразу всей поверхности защищаемого оборудования требует весьма больших токов (в несколько сот ампер), поскольку для полной пассивации активного металла необходимо в течение некоторого времени пропускать ток максимальной плотности (/ р). Для снижения пускового тока до приемлемой величины следует постепенно заполнять аппарат электропроводящей средой при включенном регуляторе потенциала, применять низкие температуры, перемещать катод вблизи защищаемой поверхности, применять среды, способствующие самопассивации металла, использовать конструкции аппаратов с коническими или сферическими днищами, т. е. наиболее простой формы, без карманов, конструктивных зазоров и т. п. [c.264]

Ванна должна допускать регулирование мощности для поддержания нормального теплового режима. Такое регулирование достигается изменением междуэлектродного расстояния, влекущим за собой изменение напряжения на ванне. Таким образом, или аноды, или катоды в ванне должны быть подвижными. [c.600]

Стабилизация разряда стенками разрядной камеры. Последний способ стабилизации разряда в тепловых генераторах плазмы состоит в стабилизации стенками (рис. П.З). Дуга устанавливается между катодом и анодом, положение которого фиксируется. Между электродами помещается несколько цилиндрических водоохлаждаемых электрически изолированных от электродов вставок. Так фиксируется положение конца дуги. Описанная ситуация отличается от той, которая возникает при газовой стабилизации дуги, показанной на рис. П.2, когда ничего не делается для фиксации положения конца дуги в сопловом электроде. В канале заданного диаметра можно найти такую точку 2 на его оси, в которой вкладываемая мощность на единицу длины канала полностью передается [c.28]

Подсчитывают тепловую мощность катода Ртепл.к по выражению (7-20). [c.226]

Лампы R54, R55, Ro6 включаются точно так же, как лампы Rol, R52, Ro3. Они введены для того, чтобы иметь включение по мостовой схеме. Если изменяется постоянное напряжение, то начальное напряжение на R52 не меняется, так как изменение напряжения на катоде лампы R63 оказывает равное воздействие на катод лампы Ro4, Так как обе батарейные лампы Rol и Ro6 не имеют одинаковых кривых (характеристик), то при больших колебаниях постоянного напряжения изменяется начальное напряжение. Эти колебания не принимаются во внимание при стабилизировании постоянного напряжения с точностью 1 %. Для того, чтобы иметь хорошую нулевую линию сопротивления, W7, W8, W10, W23, W24 должны быть очень хорошего качества. Рекомендуется даже применять проволочные сопротивления, но необходимо следить за хорошим их охлаждением. Б связи с изложенным выше самописец Hu2 был так переделан, что он имел постоянное сопротивление в 20 ом п его чувствительность могла изменяться тремя положениями переключателя S8. Это соответствовало при полном отк.лонении пера самописца со шкалой 2 мв начальному напряжению в 1, 0,3 и 0,1 в. Таким образом, если входное сопротивление W1 выбрать порядка IQi ом, то соответствующие этим областям напряжений токи будут 10 , 3x10 и 10 а. Компенсация основного тока и установление пера самописца на точку нуля осуществляется с помощью потенциометра W8. Необходимо, чтобы этот потенциометр подходил по тепловой мощности к лампам Rol и R56. Катоды этих ламп при регулировании этим потенциометром находятся под разными потенциалами, так при начальном напряжении il в на лампе Hul выходное напряжение на лампе Hu2 равно нулю. Одновременно с этим происходит выравнивание колебаний в работе ламп Rol и R52. Как входная лампа может использоваться любая лампа DF96, без особых требований при подборе ее. Присоединение к сетке лампы Rol должно быть хорошо изолировано, для чего в ламповой панельке делается сверление, в которое вставляется штифт с надетой на него небольшой буксой, к которой и присоединяется сетка. Лампа Rol перед установкой в панель была очищена абсолютным спиртом. [c.99]

Рассмотрев методы измерения температуры катодов, определим мощность накала, необходимую для доведения катода до требуемой рабочей температуры. Эта мощность определяется, с одной стороны, тепловым излучением катода и, с другой сто-ррны, потерями тепла путём теплопроводности через держатели катода. Потери вследствие конвекции и прочие потери из-за теплопроводности отсутствуют, канечно, у катодов, работающих JB вакууме. [c.199]

Рассмотрим теперь энергетический баланс слитка (анода) при илавках на слиток и в гарниссаж. Выше было показано, что доля мощности, выделяющаяся на аноде, практически постоянна и не зависит от абсолютного значения мощности печи. С другой стороны, тепловые потери ванны (анода) определяются перегревом зеркала ванны над температурой плавления. Так как мощность, выделяющаяся на аноде, затрачивается на дополнительный перегрев л<идкого металла, поступающего с электрода (катода), и компенсацию тепловых потерь ванны, которые, как выяснилось в процессе исследований, ири данных размерах печи и их соотношениях мало зависят от мощности, рост абсолютного значения мощности, выделяющейся на аноде, должен сопровождаться ростом температуры поверхности зеркала ванны. В связи с этим данные о величине пов, приведенные в табл. 7-2, следует рассматривать как примерные. [c.197]

Специальный разд. 5.1 этой работы посвящен вопросам адсорбции и десорбции водорода на никелевых ДСК-электродах при различных температурах и давлениях. Этими опытами удалось установить, что неупорядоченная решетка никеля Ренея способна поглощать водород В таких огромных количествах, что почти полностью образуется метастабильное соединение N11 1,2. При этом ионы водорода так плотно упакованы, что их внутреннее давление можно оценить в несколько тысяч атмосфер [25] (см. разд. 5.12). Такая большая способность к аккумулированию интересна не только с научной точки зрения, но имеет также и практическое значение. Благодаря этой способности водородные ДСК-электроды могут удовлетворять требованию — отдавать при пиковых нагрузках мощности, составляющие несколько сотен процентов от основной нагрузки. Это представляет определенное преимущество по сравнению с обычной тепловой или атомной электростанцией, где требуется создание дополнительной пиковой мощности и организация распределения нагрузки. В этом же разделе обсуждается возможность использования насыщенных водородом ДСК-электродов в сочетании с подходящим кислородным (или воздушным) катодом в качестве аккумулято- [c.29]

Рассеяние энергии и контроль температуры подложки. Хотя ионное распыление представ.ляет собой по существу низкоте.мпературный процесс, однако побочным его результатом является выделение значительных количеств энергии, которое может привести к существенному и, как правило, нежелательному повышению те.мпературы в распылительной системе, еслп, конечно, не будут приняты меры по эффективному отводу избыточной тепловой энергии. На выброс распыляемого. материала и вторичных электронов идет менее I % всей прикладываемой мощности. Около 75% остальной, непроизводительной мощности выделяется в виде теп.ла на катоде при бомбардировке его ионами и быстрыми нейтральными атомами. Кроме того, мощность передается вторичным электронам, когда они ускоряются в катодном темном пространстве, а затем переходит в тепло при соударениях этих электронов с подложкой. Если же на подложку подать достаточно большой отрицательный потенциал, чтобы отталкивать быстрые вторичные электроны, подложка разогреется еще сильнее, поскольку будет в этом случае притягивать соответствующее число положительных ионов. Таким образом. [c.423]

Петерс и Мантелл установили также, что относительные количества тепла, выделяемого на ка годе и подложке, зависели от концентрации кислорода. При более высоки.х концентрациях кислорода на аноде выделялось большее количество тепловой энергии, чем га катоде. В зависимости от условий распыления от 35 до 60% полной подводимой к системе энергии не выделялось ни на одном из электродов, а шло, по-видимому, на разогрев распыляюш,его газа. В присутствии кислорода относительное количество тепла, рассеиваемого н > аноде, при повышении полной прикладываемой мощности, также несколько увеличивалось. Все эти данные согласуются с моделью, согласно которой образующиеся на катоде отрицательные ионы ускоряются в катодном темном пространстве, проходят область отрицательного свечения и, обладая значительной энергией, бомбардируют анод и подложку. [c.439]

Вьшускаемые в настоящее время отечественные разрядные насосы включают несколько промышленных серий. Важнейшая конструктивная особенность насосов самой ранней из них - серии НМДО (насосы магниторазрядные диодные охлаждаемые) - применение перфорированных катодов и водяное охлаждение анода. Это дает примерно двукратное увеличение быстроты действия по инертным газам, уменьшает локальный разогрев электродов, сопутствующее ему повышенное тепловое газовьщеление и позволяет заметно увеличить мощность, рассеивае- [c.201]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология