Газовые от температуры

Каждое индивидуальное вещество, вообще говоря, может в зависимости от температуры и других условий находиться в различных состояниях — твердом, жидком и газовом . Температуры перехода из одного состояния в другое для каждого вещества при определенных условиях (например, давлении) постоянны. По значению температуры перехода можно даже распознавать вещества и устанавливать степень их чистоты. В отличие от индивидуальных веществ неоднородные материалы, т. е. системы, составленные из различных веществ, не имеют определенных температур перехода из одного состояния в другое, поскольку каждая из составных частей переходит в иное состояние при характерной для нее температуре. [c.5]

Можно в уравнениях (1.20) и (1.22) заменить газовую температуру термодинамической [c.45]

Источники низкого давления. При давлении газа менее 1 мм рт. ст. и концентрации заряженных частиц ниже 10 —10 см обычно нет термодинамического равновесия между электронным и атомным газом. При относительно низкой газовой температуре энергия электронов может быть достаточно большой. В этом случае относительные интенсивности спектральных линий могут быть вычислены по формуле, аналогичной (10.8) [c.271]

Уширение линий в полом катоде целиком определяется эффектом Доплера. Температура, измеренная по этому уширению, зависит от конкуренции процессов отвода тепла через газ на охлаждаемую стенку катода и тепловой мощности, выделяемой разрядом. Поэтому она в сильной степени зависит от природы газа — носителя разряда, силы тока в разряде, давления газа и толщины стенок катода. Довольно значительные расхождения результатов измерения температуры, полученные разными авторами, вероятно, объясняются различием в условиях отвода тепла. В качестве иллюстрации на рис. 10.21, б приведены зависимости температуры газа в охлаждаемом жидким азотом (77°К) медном полом катоде. При малых токах ( 5 ма) газовая температура близка к температуре стенок катода. Однако при самых [c.274]

Одно из первых обстоятельных исследований спектроскопических возможностей одноэлектродного индукционного факельного вч-разряда в атмосфере гелия и водорода было выполнено в работе [1261]. Факел формировался на острие молибденового или графитового электрода, который помещали внутри открытой кварцевой трубки, окруженной индуктором. Газовая температура в таком факеле оказалась небольшой (3000°К), но электронная температура— высокой. Благодаря этому в разряде эффективно возбуждались спектры ряда элементов, в том числе трудновозбудимых. Аналогичный источник применяли для определения сравнительно малых концентраций некоторых элементов в растворах [1056]. [c.215]

При смещении в закрытой камере резиновая смесь непосредственно не соприкасается с окружающей средой в результате в смесительной камере сохраняется высокая температура (80—100°). При жестких типах каучука и больших дозировках сажи (в особенности газовой) температура смеси может достигнуть 110° и более. [c.88]

Устройство для сушки средних и крупногабаритных изделий представляет собой камеру, стены которой облицованы теплоизоляционной штукатуркой. Перекрытие в таких камерах делают из железобетона. В качестве сушильных аппаратов применяют вентиляторы и электродвигатели во взрывобезопасном исполнении. Калориферы дЛя нагрева воздуха могут быть паровыми, водяными, электрическими и газовыми. Температура камеры регулируется автоматически. Чтобы обеспечить равномерную температуру во всем объеме сушильной камеры, горячий воздух через систему воздухораспределителей подают в нижнюю зону камеры, а охлажденный воздух выпускают через верхнюю зону. Часть воздуха, обогащенного парами растворителей, по отводящему воздухо- [c.232]

Испарение твердых веществ при помощи импульсного лазера, атомизация в дуге и искре — методы, позволяющие обойти процедуру предварительного растворения проб. Возможность прямого анализа твердых проб может быть реализована также путем использования в качестве атомизатора в ААА охлаждаемого полого катода (ОПК), где образование атомного пара происходит за счет катодного распыления в результате бомбардировки образца положительными ионами. Поскольку основным продуктом катодного распыления являются атомы, то создание атомного пара в ОПК за счет катодного распыления позволит, но-видимому, получить атомный пар, свободный от примесей молекул пробы, и тем самым приблизиться к 100%-ной атомизации. Газовая температура плазмы в ОПК намного ниже, чем в самом низкотемпературном пламени, и составляет 300—400 К. Поэтому абсорбционные линии в ОПК должны быть более узкими, чем в атомизаторах с термическим испарением проб и в пламенах. Это означает, что при одном и том же количестве атомов в абсорбционных объемах сравниваемых атомизаторов атомизатор с ОПК позволит увеличить чувствительность и снизить предел обнаружения ААА. [c.28]

Электронная температура Те и газовая температура Гг, как уже неоднократно отмечалось, являются модулями максвелловских функций распределения частиц по энергиям. Тяжелые частицы с достаточно хорошим приближением описываются максвелловской функцией распределения, в то время как закон распределения электронов нами принимается максвелловским на основании многочисленных экспериментов. Идея нахождения связи Те и Гг состоит в нахождении истинного вида функции распределения электронов по энергиям и сопоставления ее максвелловской функции распределения с модулем Те- Для нахождения функции распределения электронов необходимо составить и решить интегро-дифференци-альное уравнение Больцмана. Подробный вывод этого уравнения, его решение и нахождение связи Те и Гг даются в приложении I, здесь же рассмотрим некоторые основные моменты вывода. [c.27]

Отклонение от равновесного состояния при этом невелико (см. рис. 16, где показана разность между электронной и газовой температурами в зависимости от напряженности поля). Параметром является относительная плотность нейтрального газа п. В данных условиях п = 0,45 и АТ всего около 100° К. [c.224]

Здесь Е — mv l2 — кинетическая энергия частицы, к — постоянная Больцмана, N — число частиц в единице объема, Т — соответственно Те или Га> В зависимости от того, идет ли речь об электронной или газовой температуре. В неравновесной плазме моншо говорить об одновременном сосуществовании нескольких типов частиц, каждая из них характеризуется своей телшературой, например атомной, ионной и электронной. [c.255]

Точность измерения газовой температуры этим способом по литературным данным составляет 10—15% [51, 52]. [c.400]

Неравновесную плазму низкого давления применяют в основном для проведения различных синтезов, при которых недопустима высокая газовая температура. Это процессы получения пленок, травления и модификации поверхности различных материалов. [c.473]

Для системы заданного состава и плотности определяли температуру и давление в точке перехода системы из двухфазной области в однофазную и затем исследовали зависимость давления от температуры в гомогенной фазе (жидкой или газовой). Переход системы из гетерогенной области в гомогенную определяли визуально по исчезновению одной из, фаз — жидкой или газовой. Температуру исчезновения жидкой фазы [c.224]

Сравнивая уравнения (67) и (19), мы видим, что произведение РУ совершенно одинаково зависит и от газовой температуры ( ) и от термодинамической (Т). Следовательно, обе абсолютные шкалы температур — газовая я термодинамическая (Кельвина) — должны считаться идентичными (при одинаковом выборе единицы измерения). [c.29]

Прежде всего можно в уравнениях (20) и (22) заменить газовую температуру термодинамической [c.29]

Оценим, когда становится важной роль электронного удара в заселении вращательных уровней. Расчеты показывают, что, например, в азоте и кислороде при условии равенства электронной и газовой температур это происходит при больших степенях ионизации ( 10 ). В водороде, монооксиде углерода — при степенях ионизации 10 . Таким образом, в обычно применяемой низкотемпературной плазме с относительно небольшой степенью ионизации (10 ) электронный удар практически не влияет на заселение вращательных уровней. [c.261]

Установлено, что в условиях опытов газовая температура в плазме без добавки практически не менялась и равнялась комнатной. Однако добавление к аргону 0,01% циклогексана приводило к резкому изменению параметров плазмы (концентрации и средней энергии электронов, состава ионов). Это связано с изменением механизма ионизации. Для анализа механизма рассчитывали все энергетически возможные процессы [c.269]

Несмотря на простоту технической реализации и получения первичных данных, интерпретация результатов измерений оказывается сложной и часто неоднозначной. Примером может служить термопара, разработанная и используемая для измерения газовой температуры в равновесных системах. При измерениях в неравновесных системах возникает ряд проблем, обусловленных, в частности, тем, что тепловые эффекты на поверхности связаны с передачей на нее энергии не только с поступательных степеней свободы. В общем случае необходимо учитывать перенос энергии внутренних степеней свободы. При этом, хотя задача измерения и усложняется, но при использовании нескольких методик появляется возможность получения информации о таких вели-чинах, как концентрации возбужденных и атомных частиц, коэффициенты аккомодации и др. [c.293]

Из (3.40) следует, что остаточная степень ионизации растет с увеличением начальной температуры электронов, падает с ростом начальной плотности плазмы и характерного масштаба газодинамического времени 1о. При шаровом (К г ), цилиндрическом (К и плоском адиабатическом (К г ) разлете плазмы в вакуум с одинаковой электронной и газовой температурой Т (у — показатель адиабаты) закалка будет наблюдаться в случае шарового разлета при у < 1,3, цилиндрического — при у < 1,27 и, наконец, плоского — при у < 1,18. [c.130]

Неравенство (3.42) означает, что процесс установления единой газовой температуры как для электронов, так и для тяжелых частиц является более быстрым, чем характерное время расширения плазменной струи. Неравенство (3.43) ограничивает сверху начальные степени ионизации, при которых рекомбинационный нагрев практически не дает заметного вклада в кинетическую энергию частиц и не приводит к росту температуры. [c.131]

Сравнение (I. 100а) и (1.19) показывает, что произведение pV соверщенно одинаково зависит и от газовой температуры д, и от термодинамической Т. Следовательно, обе абсолютные шкалы температур — газовая и термодинамическая — должны считаться идентичными, и при одинаковом выборе единицы измерения k — R. Теперь предыдущее уравнение можно записать так [c.45]

Дымососы применяют для отсасывания дымовых газовое температурой до 200°С из топок пылеугольных котлоагрегатов. Поскольку газы содержат твердые частицы золы, вызывающие значительный износ деталей дымососа, лопатки рабочего колеса выполняют утолщенными, а внутреннюю поверхность обечайки корпуса покрывают броневыми листами. Ходовая часть дымососов имеет охлаждающий элемент в виде термомуфты или змеевика охлаждения масла в узле подшипников. Поэтому корпуса подшипников ходовой части дымососов изготовляют в виде литых или сварных коробок, внутри которых находится масло, охлаждаемое проточной водой, циркулирующей по змеевику. [c.150]

Газовая температура в лампе составляет 350-450 К. Это обстоятельство в сочетании с пониженным давлением газа приводит к тому, что основные факторы уширения спектральных Л1ший (эффекты Допплера и Лорентца) здесь значительно меньше, чем в атомизаторе. Если к тому же сила разрядного тока невелика, удается удерживать уширение линий вследствие самопоглощения в допустимых пределах. Например, полуширина резонансной линии Са 422,7 нм составляет 0,0009 нм при токе через лампу 5 мА и 0,0015 нм при токе 15 мА. В некоторых типах ламп интенсршность излучения повышается за счет дополнительного дугового разряда, зажигаемого на выходе из полости катода. [c.827]

В 1шазме тлеющего свечения отсутствует локальное термодинамическое равновесие газовая температура плазмы составляет всего 400-800 К, тогда как температура электронов находится в интервале 8000-10 ООО К. Процесс атомизации, как и в случае полого катода, обусловлен явлением катодного распыления поверхности анализируемого образца в результате ионной бомбардировки и происходит без нагревания образца. Процесс катодного распыления является поверхностным, что дает возможность использовать такой атомизатор не только в обычньтх аналитических целях, но и изучать с его помощью профили распределения элементов по глубине образца. [c.843]

Несмотря на то что выражение (3.39) справедливо как для положительных, так и для отрицательных ионов, в основном оно используется для определения концентрации положительных ионов, температура которых близка к газовой температуре пламени [163, 167]. Некоторые сомнения имеются относительно электронной температуры, которая, по данным Ингельса [75, 76] и Калькота, должна быть значительно выше. Однако Вильямс [77] показал, что утечка тока в системе может приводить к такому же экспериментальному результату, как и высокая электронная температура. Ввиду такой неопределенности концентрацию электронов лучше измерять с помощью резонаторов в СВЧ-диапазоне. [c.232]

Успешно используют для анализа растворов безэлектродный индукционный вч-разряд в атмосфере различных газов [1434, 1125, 1476, 1474, 96, 1328, 662 (стр. 191), 264]. Разряд осуществляют обычно в открытой кварцевой трубке. Отмечается возможность определения очень малых содержаний элементов (0,01—1 мкг1мл), высокая стабильность источника, малая интенсивность излучения фона, отсутствие влияния (или очень слабое влияние) состава пробы на результаты анализа. Этот вид разряда, характеризующийся высокой газовой температурой, симметричным распределением Г и Яе по сгустку плазмы и позволяющий вводить анализируемый раствор потоком газа, минуя электрод, имеет несомненные преимущества перед описанным выше одноэлектродным факельным вч-разрядом [1328]. [c.215]

Химическое и физическое состояние плазмы, излучающей в аналитическом промежутке, не постоянно в пространстве и во времени. Факторы, определяющие излучение, флюктуируют в пространстве и во времени. Такими факторами являются концентрация ионов, атомов, свободных радикалов, образовавщихся из соединений и иногда из молекул, электронное давление, газовая температура, ионно-электронная температура, градиент потенциала, разная по природе и направлению диффузия, например амби-полярная диффузия или диффузия излучения, и т. д. Эти процессы обсуждены в другой книге (разд. 2.2 и 3.7 в [1]). [c.266]

В предыдущем изложении мы не различали температуру термодинамическую — величину, игракщую роль теплового потенциала, и газовую температуру — температуру, отсчитываемую по шкале газового термометра, т. е. термометра, основанного на использовании свойств идеального газа (следовательно, вещества, обладающего двумя свойствами 1) оно удовлетворяет уравнению состояния Клапейрона 2) его внутренняя энергия не зависит от объема). Несомненно, тождество этих температур не является непосредственно очевидным. Покажем, что они действительно тождественны. [c.99]

Весьма распространенный способ экспериментального исследования к. д. р. в газах основан на технике ударных волн [27, 82]. Зная скорость распространения ударной волны в трубке и измеряя плотность электронов в различных точках вдоль трубки в зависимости от времени, можно определить характер распада плазмы. Температура газа за фронтом ударной волны варьируется путем изменения амплитуды ударной волны. Основная трудность использования указанного метода измерений связана с тем, что температура газа, его давление и ионный состав постоянно меняются за фронтом ударной волны, поэтому для получения результатов при постоянных условиях проводится сложный пересчет, основанный часто на неоиравданных допущениях. Поэтому точность метода ударных волн гораздо ниже точности, которую дает исследование послесвечения плазмы. Тем не менее метод ударных волн позволяет исследовать рекомбинацию при высокой газовой температуре, поэтому он получил широкое распространение [27, 82—84, 90]. [c.75]

При сделанном нами выборе величины 100 для разности температур Т — То, соответс1вующих основным точкам, т.е, при выборе градуса Цельсия в качестве единицы температуры, термодинамическая температура совпадает с газовой температурой, измеренной по шкале Кельвина . Если пользоваться градусом Реомюра, т. е. положить [c.64]

В специально сконструированном реакторе одновременно измеряли параметры плазмы, тип радикалов, газофазные продукты, полимерныв продукты, осажденные на подложках. Параметры плазмы и скорость образования полимеров определяли с помощью нескольких электростатических зондов, газовую температуру — термопарами. Радикалы вымораживали в ловушках и идентифицировали методом ЭПР. Хроматографически анализировали газообразные продукты. Полимерные продукты идентифицировали методами ИК-спектроскопии, электронной микроскопии и ЭПР. [c.269]

Исследуем динамику установления равновесия в системе колебательных уровней для моментов времени, начиная с которых на нижних Уровнях устанавливается распределение Тринора /33/. Колебательная Релаксация двухатомного молекулярного газа рассматривается при Постоянной газовой температуре Т для конечного числа уровней N. Населенности Рп колебательных уровней находятся из решения следующей системы уравнений баланса [c.140]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология