Лассо

Ласса кристаллов кремния 0,95 кг, масса расплава 1,05 кг, состав которого 24% кремния. Кристаллизация системы, содержащей 60% кремния, закончится при температуре эвтектики 845 К. Состав последней капли расплава соответствует эвтектическому, 10% кремния. [c.228]

Смолисто-асфальтеновые вещества, содержащиеся в нефтях, относятся в основном к лассу гетероциклических соединений, в которых кроме углерода и водорода содержатся кислород, сера и во многих случаях — азот. Содержание смолисто-асфальтеновых веществ в легких нефтях обычно не превышает 4—5%, а в тяжелых 20%. Однако в тяжелых высокосмолистых нефтях смолисто-асфальтеновых веществ может содержаться 60% и более (ильская и хаудагская нефти). По принятой классификации смолисто-асфальтеновые вещества делят на следующие компоненты [c.27]

Примером такого подхода может служить работа Ласса и Амундсона (1968 г.) по каталитическим реакторам с псевдоожиженным слоем. [c.20]

Случай модели четвертого порядка был описан Лассом и Амундсоном (1968 г.). Они исследовали модель реактора с псевдоожиженным слоем катализатора, представив ее уравнениями (1,14) и (1,15). Для стационарного состояния [c.43]

Результаты исследования проточного реактора с перемешиванием (см. раздел Анализ моделей из двух уравнений , гл. II), которые показывают, как критерий единственности может быть использован для сокраш,ения трудоемких численных работ, имеют аналогию в области исследования систем с распределенными параметрами. Ласс и Амундсон (1967 г.) впервые показали удобство использования теоремы о среднем значении в таких задачах. [c.137]

Иногда желательно иметь удобный критерий, который был бы менее жестким, чем неравенство (VI, 676). Ласс (1968 г.) сформулировал требования, которые дают такие условия. Он доказал (см. приложение Б), что неравенство может выполняться, если [c.139]

Этот анализ был представлен Лассом и Амундсоном [1967 г. (а)]. [c.140]

Тад - То) й= 4дт г,д (Q + Тад - Т ) что можно упростить [Ласс (1968 г.)] [c.141]

Так как условие (VI, 856) является достаточным, но не необходимым, оно не содержит всех параметров, обеспечивающих единственность. В своих работах Ласс (1969 и 1971 гг.) исследовал этот вопрос подробно и показал, что единственности можно достигнуть выполнением следующего условия [c.143]

Ласс и Амундсон [1967 г. (Ь) ] показали, что для случая, когда [c.152]

И, как установили Ласс и Ли (1968 г.), пропорциональна разности энтальпий. [c.160]

Аппроксимационные профили могут быть вычислены из этих уравнений при известных коэффициентах а, и Ь . В работе Ласса, на которую мы уже ссылались (она повторена в приложении Б), показано, что эти константы зависят только от выбора точек коллокации и от значений х (г) в этих точках [c.205]

Ласс и Ли (1968 г.) применили теорему Ильина, Калашникова и Олейника (1962 г.) к модели частицы катализатора. Принцип максимума дает ограничение траекторий широкого класса параболических дифференциальных уравнений в частных производных. Среди задач, рассматриваемых в данной книге, эта теорема особенно часто используется при рассмотрении уравнения (VH, 21), которое может быть записано в виде [c.211]

Все сказанное в данном разделе может быть непосредственно применено к возмущениям, которые вначале находятся по обе стороны стационарного состояния. Ласс и Ли показали, что переходные состояния этой категории обычно приходят в единственную область устойчивости после того, как пройдет достаточно много времени. [c.214]

Исследование трубчатого реактора идеального вытеснения с рециклом с помощью совместного решения уравнений реакции и рецикла может быть с успехом перенесено на адиабатические системы. Это впервые было сделано Лассом и Амундсоном (1967 г.). Начнем с рассмотрения разновидности уравнения (VI, 216) для адиабатического случая [c.221]

Рис. 1Х-3. Множественные стационарные состояния адиабатического трубчатого ре актора 3,00 с рециклом [Ласс и Амундсон (1967 г.)].

М - средняя молекулярная ласса [c.35]

Во лзтором 1 лассе фракционировки некоторые из комионеитов исходной системы в результате процесса ректификации практически полностью переходят лнбо в дистиллят, либо в остаток, поэтому их концентрацин в одном нз целевых продуктов оказываются равными нулю. [c.307]

Атомы или группы атомов, замещающие водород в углеводо- одной основе, образуют функциональные или характе-истические г р у п п ы, обусловливающие общие химиче-кие свойства неществ, принадлежащих к одному и тому же лассу производных углеводородов. Ниже приведены общие фор- улы н пазвання некоторых классов органических соединений, в скобках — формулы и названия функциональных групп). [c.465]

I, 2, Л — температура выкипания 10% бензина при содержании С , равном 0 5 н 7% (Ma J 4, 5, 6 — давление насыщенных паров при 38 С при содержании углеводородов i, равном 7, 5 и 0% (>ласс.) 7, в — нормы стандарта на летние и зимние виды автомобильных бензинов. [c.175]

Lassaigne for nitrogen проба Лассе-ня на азот азотсодержащие органические вещества при нагревании с металлическим натрием образуют Na N, который может быть обнаружен по синему окрашиванию при обработке водной вытяжки сернокислой закисью железа, хлорным железом и НС1 [c.391]

Рассмотренные выше модели, учитывающие явления на границе раздела фаз, достаточно универсальны. Например, Кардосо и Ласс (1969 г.) при некоторых упрощающих допущениях использовали уравнения (1,15) для описания характеристик газофазной реакции, катализируемой нагретой проволокой. Читатели, заинтересованные в дальнейшем изучении моделей многофазных систем, могут найти обсуждение адиабатических плотных слоев в одной из работ Льк> и Амундсона (1962 г.) продольная дисперсия учитывается ими в другом исследовании (1963 г.). Сложный случай двух жидких фаа подробно рассмотрен Шмитцем и Амундсоном (1963 г.). [c.21]

Пример 11-6. Используя приводимые ниже данные Ласса и Амундсона (1968 г.). рассчитать минимальную теплоотдачу, которая будет гарантировать единственность стационарного состояния согласно неравенствам (II, 83) и (II, 88). Как занижены эти определения, если принять во внимание, что система имеет три стационарных сзстояния лри и/ дСр) = 1,60 [c.45]

Данные Ласса и Амундсона Ао = 5-10 БТЕ/(ч-°Р) о=2,4-1С фут /ч С( = 2,32-10" моль/фут 7 о= 600 °Я 1/= 120 фут (газ внутри твердых частиц катализатора) У = 700 фут (промежуточный ожидающий газ) 9=7,5-106 футл/ц. р=15 000 С =0,025 БТЕ/(фут -°Р) ДЯ= 8-10 БТЕ/моль [c.45]

Ван Хирден (1958 г.) предложил использовать уравнение (11,101) в случае автотермических систем с псевдоожиженным слоем. Эта идея может быть проверена с помощью модели, разработанной Лассом и Амундсоном (см. гл. I). Из четырех уравнений стационарного состояния (И,71) только (11,716) требует видоизменения в случае автотермических систем [c.50]

Как И ранее, для вычислений следует использовать рис. II-5. Заметим, что единственное стационарное состояние можно обеспечить, выбирая частицы катализатора достаточно малого размера (если другие параметры фиксированы). В работе Ласса и Амундсона [1967 г. (Ь)], которые впервые представили эти результаты, разработаны аналогичные соотношения для других пространственных решений и приводится сравнение с более ранним исследованием Вейза и Хикса (1962 г.). Наиболее полное изучение параметрической чувствительности, проведенное Дроттом и Арисом (1969 г.), показывает, что степень надежности, связанная с неравенством (У1, 85), не [c.142]

Исследование этой проблемы в случае сферической геометрии было проведено Ли и Лассом (1970 г.) при использовании семи членов разложения методом Галеркина для средних значений чисел Льюиса. Согласно Макговину, неустойчивость обнаруживается при малых значениях числа Льюиса. Для D/a < 0,5 переходные состояния системы оказывались колебательными, а для D/a = 0,1 было получено единственное, но неустойчивое стационарное состояние. Как следует из более раннего доказательства Гаваласа (1968 г.), стационарное состояние неустойчиво для любых чисел Льюиса, если оно неустойчиво для Dia = 1. К счастью, большинство используемых на практике катализаторов имеют числа Льюиса, достаточно большие для того, чтобы исключить неустойчивость. [c.175]

Рис. VIII-23. Профили стационарных состояний рис. VI-IO с областями асимптотической устойчивости, полученными с помощью принципа максимума [Ласс и Ли (1968 г.)].

Некоторые результаты, полученные Лассом и Амундсоном, представлены на рис. IX-3. Вычисления проводились при следующих значениях параметров к Ыи == Т1 г = 2,5 моль/фут СД (АЯ11р) =35 т]о + С,, = 3 моль/фут Нетрудно заметить, что реакционная линия приближается к адиабатической асимптоте, тогда как в изотермическом случае нет такого естественного ограничения. Для 0,43 0,60 существуют три стационарных состояния. [c.222]

Рис. 5.4. Кривые распределения интснсиапо-стей пиков ионов по числу углеродных атомов о ласс-спектрах гексадекана (I) и 2-метил-пентадскана (2).

Пестициды химия, технология и применение (1987) -- [ c.161 ]

Энциклопедия полимеров Том 3 (1977) -- [ c.173 ]

Энциклопедия полимеров том 1 (1972) -- [ c.173 ]

Энциклопедия полимеров Том 1 (1974) -- [ c.173 ]

Энциклопедия полимеров Том 3 (1977) -- [ c.173 ]

Пестициды и регуляторы роста растений (1995) -- [ c.29 , c.91 ]

Справочник по пестицидам (1985) -- [ c.7 ]

Химические средства защиты растений (1980) -- [ c.0 ]

Химия и технология пестицидов (1974) -- [ c.0 ]

Пестициды (1987) -- [ c.161 ]

Химические средства защиты растений (1980) -- [ c.0 ]

Агрохимикаты в окружающей среде (1979) -- [ c.236 ]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология