Сопротивление турбулентному

Для нешарообразных частиц коэффициент сопротивления турбулентному движению определяется по следующей эмпирической формуле [c.111]

Сопротивление турбулентному движению................. [c.10]

Анализ полученных данных также показал, что чем меньше показатель фазы растворения, тем присадка быстрее обеспечивает максимальное снижение гидравлического сопротивления турбулентного потока. [c.221]

По мере возрастания числа Ке в местном сопротивлении развивается турбулизация потока возникают беспорядочные перемешивания частиц жидкости, отрывы потока от стенок и вихреобразования. При значениях числа Не, меньших Не р для равномерного потока в трубопроводе, создаваемая местным сопротивлением турбулентность гасится силами вязкости на последующем участке стабилизации потока и в трубопроводе продолжает сохраняться ламинарный режим. При Не > Ке р поток полностью становится турбулентным в пределах этого режима зависимость от Не является значительно более слабой. Для местных сопротивлений с фиксированной точкой отрыва потока, в которых потеря напора в основном обусловлена вихреобразованиями, практически можно принимать значения постоянными во всей области турбулентного режима. Так, потеря в случае внезапного расширения трубопровода при Не > 3000 с достаточным приближением выражается формулой [c.148]

По физическому смыслу отдельные слагаемые знаменателя (1.37) соответствуют относительным диффузионным сопротивлениям турбулентного ядра потока — 5 (1 + 1п 6), переходного [51п(1-Ь 5Рг)] и ламинарного (5Рг) слоев. [c.39]

Сопротивление турбулентному движению [c.41]

Высокомолекулярные соединения при весьма низких концентрациях приводят к снижению сопротивления турбулентному течению жидкости Ц—3]. Несмотря на перспективность использования этого эффекта в технике, попытки подбора синтетических материалов не дали приемлемых результатов, что связано с относительно малой эффективностью предлагаемых полимерных добавок и недостаточной изученностью природы явления. Для решения этой проблемы необходимо исследовать вещества, выделяемые гидробионтами при движении в водной среде, и выяснить механизм их действия. [c.125]

Среди природных высокомолекулярных веществ большой интерес представляют собой слизистые вещества, покрывающие тело рыб. Полагают 41, что не только совершенная форма последних, но и слизь, находящаяся на поверхности, играет важную роль в преодолении сопротивления среды. Кроме того, было показано, что небольшие добавки слизистого вещества приводят к значительному снижению сопротивления турбулентного течения воды [51. Для познания механизма указанного эффекта необходимо было выяснить, оказывает ли влияние данное природное высокомолекулярное соединение на закономерности течения жидкости. [c.125]

Проведенные исследования показали, что слизистое вещество рыб обеспечивает некоторую стабилизацию ламинарного течения до более высоких чисел Ке- Когда же течение жидкости становится турбулентным и вещество уже не изменяет сам характер потока, оно оказывает влияние на величину эффективной турбулентной вязкости , уменьшая ее. Возможно, что этим обеспечивается снижение гидродинамического сопротивления турбулентному течению жидкости при добавке в нее слизистого вещества. [c.128]

Аналогия Кольборна. Рассмотрим безразмерное уравнение сопротивления турбулентному потоку в трубе (гл. VII) [c.360]

Можно иначе подойти к рассмотрению процесса диффузии через турбулентную зону и ламинарный слой. Заменим мысленно турбулентную зону условным дополнительным ламинарным слоем толщиной Дх. Этот слой оказывает такое же диффузионное сопротивление, с тем же падением концентрации (с — с ), но в нем происходит молекулярная диффузия. Другими словами, заменим общее сопротивление турбулентной и ламинарной зон сопротивлением эквивалентного пограничного слоя толщиной х (рис. 11-2) и будем считать, что оставшаяся часть турбулентного слоя сопротивления не оказывает. Основная трудность заключается обычно в определении толщины слоя Хь равной сумме [c.564]

При внезапном изменении сечения трубопровода коэффициент сопротивления турбулентному потоку определяется по графику рис. 8.2 в зависимости от отношения [c.257]

Сравнение полученной формулы с экспериментальными данными показало, что в отличие от сопротивления трению тепловое сопротивление турбулентной пленки несколько вьппе теплового сопротивления такого же слоя жидкости в эквивалентном однофазном потоке [79]. Данное обстоятельство может быть учтено, если за основу вместо формулы (2.191) для эквивалентного однофазного потока использовать формулу, полученную из расчетов теплообмена свободно стекающей пленки под действием силы [c.117]

Понимая, что теория проницания в своем первоначальном виде непригодна для описания массообмена при турбулентном движении фаз, Коларж [29, 30] предпринял попытку связать время контакта т с характеристическими параметрами турбулентности в потоке, обтекающем твердую поверхность. Основной постулат теории Коларжа состоит в допущении, что перенос массы и тепла с твердой поверхности в объем лимитируется сопротивлением турбулентных пульсаций масштаба Яо, равного внутреннему масштабу турбулентности (т. е. такому критическому размеру турбулентных пульсаций, при котором начинают сказываться вязкие силы). Если предположить, что турбулентные вихри масштаба вплотную подходят к стенке и что перенос внутри таких вихрей осуществляться посредством нестационарной молекулярной диффузии, то для коэффициента массоотдачи получится выражение [c.175]

Величина Р носит название суммарного коэффициента массообмена. Величина — представлет собой сопротивление турбулентного переноса. [c.61]

По мере возрастания Re в местном сопротивлении развивается турбулизация потока возникают беспорядочные перемешивания частиц жидкости, отрывы потока от стенок и вихреобразования. При значениях Re, меньших его критической величины Кскр для равномерного потока в трубопроводе, создаваемая местным сопротивлением турбулентность гасится силами вязкости на последующем участке стабилизации потока и в трубопроводе продолжает сохраняться ламинарный режим. При Re>Reup поток полностью стано- [c.111]

Гидравлическое сопротивление турбулентного газопромывателя равно 500—1200 мм вод. ст. Расход воды на 1 м очищаемого газа составляет 0,25—1,25 л. В производстве ацетилена турбулентные газопромыватели наиболее широко применяются при окислительном пиролизе под давлением и электрокрекинге. Методика расчета турбулентных газопромывателей разработана институтами ПИИОгаз и Гипрогазоочистка [c.328]

Концепция Кармана получила особенно широкое распространение в теории теплопередачи. Фактическое выражение для потока при наличии буферного слоя несколько сложнее, чем (25,4). Однако в предельном случае Рг 1 формулы Прандтля и Кармана совладают. Это совпадение имеет простой смысл при Рг 1, т. е. малых значениях коэффи ч1ента диффузии, как это особенно ясно видно при переходе от (25,3) к (25,5), медленной тaдlieй прохождения вещества является прохождение им ламинарного подслоя. Диффузионное сопротивление турбулентного погранслоя, а также буферного слоя при [c.151]

Шервудом было экспериментально подтверждено, что между турбулентной диффузией и градиентом концентрации существует связь tw -grad с (где w—скорость диффузии), а также, что скорость турбулентной диффузии не зависит от природы газа. Коэффициент турбулентной диффузии оказался постоянным в поперечном сечении канала на расстоянии 80—90% по ширине его особенно для больших чисел Re. Это позволило С. А. Гольденбергу принять усредненный коэффициент переноса по сечению трубы. Экспериментальными исследованиями было установлено, что ядро турбулентного потока оказывает значительное сопротивление турбулентному переносу. [c.61]

Для 10° мол<ио вычислять сопротивления таким же образом, как и для случая вне-заппого расширения. Для плавного расширения вдоль кривизны (рис. 1-26,6) и при угле расширения (5 от 7 до 35° сопротивление турбулентному потоку воды выражает эмпирическое уравнение [c.51]

Величина а называется частным коэфициеитом теплопередачи (иногда называют коэфициент теплоперехода ) и включает в себя сопротивление ламинарного пограничного слоя, сопротивление буферного слоя, находящегося между ядром и пограничным слоем, и сопротивление турбулентного ядра потока. [c.181]

Центробежная сила, действующая на крупную частицу, движущуюся в среде Ж1ИДК0СТИ различного с ней удельного веса, приводит частицу к определенной конечной скорости, при которой сила сопротивления, оказываемая жидкостью, становится равной центробежной силе, движущей частицу. При этом предпо-ла/гается, что размер частицы и скорость ее осаждения настолько велики, что сопротивлением трения среды можно пренебречь по сравнению с гидравлическим сопротивлением турбулентного движения. Обозначая последнее через Rt, а центробежную силу частицы через F, имеем [c.439]