Шиллер

Затем определяем критерий Шиллера по формуле (2-9), так как К < 8,5 [c.59]

К тиксотропным системам близко примыкают тактоиды и слои Шиллера. Под тактоидами подразумевают дисперсии, имеющие участки с хорошо выраженной периодичностью в расположении параллельно ориентированных относительно друг друга анизодиаметрических частиц. Явление анизотропной ориентации частиц было обнаружено на золях Ре(ОН)з, на ряде других неорганических и органических дисперсий, а также на биоколлоидах — колониях вирусов и бактерий. Причиной образования анизотропных областей в таких системах является равновесие между молекулярными силами притяжения и электростатическими силами отталкивания, действующими между частицами, являющимися обычно диполями. [c.318]

Слои Шиллера представляют собой коллоидные осадки, состоящие из пластинчатых частиц, которые расположены в горизонтальных плоскостях, обычно отделенных друг от друга расстояниями в несколько тысяч ангстрем. Характерное строение слоев Шиллера определяется соотношением силы электростатического отталкивания заряженных частиц и силы тяжести. Структуры, близкие к слоям Шиллера, могут возникать под действием и других внешних полей — центробежных, электрических и магнитных. [c.318]

Доказательство существования единственного интегрирующего множителя, общего для всех тел, было дано Н. Н. Шиллером (1896 г.) его идеи получили развитие в работе Каратеодори (1909 г.). Другой способ обоснования энтропии и абсолютной температуры был разработан в исследованиях К. А. Путилова (1937 г.) (см. [А-34]). [c.85]

Соотношение между давлением пара над горизонтальной поверхностью жидкости и давлением пара при действии какой-либо силы, из которого в качестве частного случая вытекает уравнение (VII, 39), было предложено Н. Н. Шиллером (1894 г.). [c.221]

Влияние кривизны поверхности конденсированной фазы на давление насыщенного пара. Давление насыщенного пара зависит от кривизны поверхности конденсированной фазы. Если жидкость или твердое вещество существуют в виде мелких капель или частиц, то давление насыщенного пара будет тем больше, чем меньше радиус кривизны сферической частицы. В этом случае связь давления насыщенного пара с радиусом кривизны описывается уравнением Томсона — Шиллера [c.120]

Так, уже давно были известны ориентированные структуры — так называемые слои Шиллера и тактоиды. Первые получаются при оседании золей окислов железа и ванадия. Оседаю- [c.282]

Для определения длины начального участка можно пользоваться следующей приближенной формулой Шиллера, выражающей эту длину, отнесенную к диаметру трубы, как функцию Не [c.81]

Другая формула для а, выдвинутая Прандтлем и Карманом, была успешно применена к течению в трубах с числами R до 1,8-10 (Никурадзе, Шиллер и др.). Она имеет вид [c.92]

Предложил Ф Кремер [II Проверили. Ч. Овербергер и А. Шиллер [21 [c.25]

Следует отметить, что, как показывает содержание предыдущего параграфа, критерий направления процессов и постулат о существовании и возрастании энтропии в основных важнейших чертах вытекают из молекулярно-статистических соображений. Поэтому (а также на основании изложенного выше) не следует считать проблему аксиоматики второго закона термодинамики (т. е. проблему формулировки его в совершенно общей форме в пределах члсто термодинамического метода и оторванно от методов и нoJЮжeний статистической физики) существенной научной проблемой. Учитывая это, лишь кратко остановимся на одном виде аксиоматики второго закона термодинамики, предложенной в близких формах Шиллером (Киев, 1895) и Каратеодори (1911). Их аксиоматика не связана с тепловыми машинами и коэффициентом полезного действия последних. [c.109]

Кирстен и Шиллер (567) приводят формулу вида [c.241]

Для сферических частиц при малых значениях Не может быть использован закон Стокса при средних —уравнение Шиллера и Науманна и нри больших значениях — закон Ньютона. Таким образом [c.60]

Возможные определения культуры и подходы к ее изучению. Культура как предмет анализа в философских системах прошлого культурологическая концепция И. Г.Гердера и теория культурной деградации 1.-)К. Руссо. И.Кант о сущности культуры. Полемика И.Г.Гердера и И.Канта. Идеи Ф. Шиллера о сущности культурного развития и его этапах. Теория игры, ее значение для обоснования культурологических теорий Ф. Шиллера. Типология культуры Г.В.Гегеля. Теория культурной антропологии Э. Б. Тайлора. Функциональная теория культуры Б.К.Малиновского. Структурная антропология К. Леви-Стросса. Этологические концепции культуры К. Лоренц. Фриш, Тинберг. [c.36]

Зачатки предрелигиозного сознания анимизм, тотемизм, фетишизм, магия, ритуал. Генезис морали. Канибализм и Формирование нравственных табу. Искусство как первая Форма мышления, общения, выражения потребностей - анималистический и антропоморфный циклы искусства. Теории происхождения искусства игровая /Шиллер, Хейзинга/, магическая /Рей-нак/, трудовая /Бюхер/, биологическая /Дарвин/, психоаналитическая /Фрейд/. Проблема соотношения материального и духовного в первобытную эпоху. [c.37]

Существование тактоидов и слоев Шиллера, а также обратимо набухающих монтмориллонитовых глин. В работах Хачису и Фуру-сава (1962, 1963, 1966) доказано наличие сил притяжения между микроскопическими пластинками трехокисн вольфрама. Получена цветовая интерференция между временно ассоциированными парами пластинок. При этом цвета изменялись с содержанием электролита в растворе именно в том направлении, как ожидалось согласно современной теорпи, по которой существует равновесие между силами притяжения п отталкивания. [c.81]

При попытках перейти от лабораторных опытов по получению ацетилена в многотрубчатом реакторе к работе в крупном масштабе встречаются почти непреодолимые затруднения. Процесс Вульфа, к разработке которого приступили в начале двадцатых годов нашего столетия, сперва пытались проводить в трубчатом реакторе. Хаше [1] описал положение, которого достигло технологическое оформление этого процесса к 1942 г., а Коберли, Богарт и Шиллер [2] сообщают об усовершенствованиях, введенных за последние несколько лет. [c.273]

В области квадратичного закона сопротивления (2-10 < Res 2-10 ) коэффициент сопротивления не зависит от числа Re и принимается равным 0,48. За скачком сопротивления (Re >2-10 ) коэффициент сопротивления с 0,2. Для облегчения расчетов Шиллером был предложен метод, получивший свое развитие в работах М. В. Кирпичена, С. Н. Сыркина, Д. Н. Ляховского и др. [c.56]

На то обстоятельство, что наличие или отсутствие интегрирующего множителя в уравнении для ЙС зависит от числа степеней свободы системы, первыми обратили внимание Шиллер и К- Кара-теодори и поставили вопрос о более строгом обосновании второго начала термодинамики. Ведь анализ вопроса проведен как раз для системы с двумя степенями свободы, т. е. заведомо обладающей таким множителем. Поэтому сейчас можно сказать, что метод Карно—Клаузиуса позволил скорее предвидеть, чем строго обосновать важнейший для термодинамики результат — существование энтропии как функции состояния. [c.48]

Так, уже давно были известны ориентированные структуры — так называемые слои Шиллера н тактоиды. Первые получаются при оседании золей окислов железа и ванадия. Оседающие пластинчатые частицы располагаются близ диа сосуда в виде горизонтальных слоев. Эти красиво окрашенные (вследствие интерференции) слои отстоят один от другого на расстоянии 10 см. Увеличение концентрации электролита приводит к сближению слоев это позволяет предполагать, что взаимодействие между частицами соответствует второму минимуму. Применение теории Дерягина с учетом силы тяжести (действующей в паправлепии лон-доповских сил) количественно согласуется с экспериментом. [c.276]

Образовав производный критерий A5Re2(pi/p2)VFi"=Ar (критерий Архимеда) и учтя, что Ar=/ (S h) (критерий Шиллера), заменим критерием S h критерий Д в системе (3-49) [c.103]

Для этой цели Тзенг Ю-Суеном и А. Шиллером предлагались также меламино-формальдегидные смолы. Меламин (1,3,5-триамино- [c.200]

Этот расчет был выполнен Л. Шиллером [Л. 56]. Кривую распределения скоростей он строил из двух парабол, соединенных прямой. Вершина. каждой из ветвей парабо/ лежит на границе пограничного слоя (рис. 6-18). Скорост , основного ядра потока за пределами попр нивддгр сло5 13 195 [c.195]

Зависимость времени диэлектрической релаксации для льда I от температуры (Оти и Коул, 1952) и зависимость времени упругой деформации Шиллер (Раннел, 1969) для льда I (рис. 23) показывают, что время диэлектрической релаксации больше в 1,45 раза во льду I, чем время упругой релаксации, в то время как энергии активации обоих процессов практически одинаковы. [c.59]

Курс коллоидной химии 1974 (1974) -- [ c.282 ]

Курс коллоидной химии 1984 (1984) -- [ c.276 ]

Химики (1984) -- [ c.0 ]

Руководство по электрохимии Издание 2 (1931) -- [ c.173 , c.230 ]

Химическая термодинамика (1950) -- [ c.5 ]

Выдающиеся химики мира Биографический справочник (1991) -- [ c.0 ]

Выдающиеся химики мира (1991) -- [ c.0 ]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология