Потери диэлектрические при прохождении тока

Измерение характеристик полимеров, определяющих их поведение в переменных электрических полях (диэлектрическая проницаемость и тангенс угла диэлектрических потерь), представляет собой более трудную экспериментальную задачу, чем измерение величины пробивного напряжения или сопротивления прохождению постоянного тока. Однако основное внимание уделяется все же измерению характеристик полимеров под действием переменного напряжения. Это обусловлено, в частности, тем, что именно эти характеристики в большинстве случаев определяют выбор материала для различных практических целей. В высокочастотном электронном оборудовании чрезвычайно важно, насколько это возможно, снизить диэлектрические потери. По некоторым данным , тангенс угла диэлектрических потерь у полиолефинов удается снизить до 0,00004. Иногда для снижения емкостных потерь используются пенопласты. В последнее время опубликован ряд сводных таблиц- в которых приводятся многочисленные данные по диэлектрическим свойствам большого числа полимерных материалов. [c.122]

Диэлектрическая проницаемость и тангенс угла диэлектрических потерь, как и электрическое сопротивление, измеряемое при постоянном напряжении, очень чувствительны к присутствию влаги в полимере. Однако несомненное преимущество метода диэлектрических измерений для обнаружения влаги по сравнению с ранее рассмотренным методом измерения статического сопротивления состоит в том, что тангенс угла диэлектрических потерь и электрическая емкость образца в отличие от сопротивления чувствительны к присутствию влаги даже в том случае, если влага не образует сплошного слоя проводимости (резко снижающего сопротивление при прохождении постоянного тока), а только абсорбируется на наполнителе или на границе раздела между двумя компонентами в системе. [c.152]

Поверхностное сопротивление. 2. Вкутреннее сопротивление. 3. Сопротивление прохождению тока. 4. Испытание на прохождение тока при помощи тлеющей ламиочки. 5. Испытание при помощи острия. 6. Испытание на нагревание под напряжением. 7. Напряжение пробоя. 8. Диэлектрические потери. [c.740]

О величине поляризации судят по диэлектрической проницаемости (е ) и тангенсу угла диэлектрических потерь (tg5). Прохождение тока по поверхности или через объем полимерного тела оценивают по удельному поверхностному (р ) и удельному объемному (р,,) электрическим сопротивлениям, являющимся обратными величинами по отнощению к удельной поверхностной и объемной проводимости. [c.149]

Показателем, характеризующим способность диэлектрика рассеивать подведенную к нему энергию, служит тангенс утла диэлектрических потерь tgпрохождении тока через полимер с высоким значением tg

значительное количество энергии рассеивается, что может вызвать разогрев диэлектрика и даже его тепловое разрушение. [c.134]

Показателем, характеризующим способность диэлектрика необратимо рассеивать энергию электрического поля в виде теплоты, служит тангенс угла диэлектрических потерь tg 8. Чем больше tg5, т.е. чем больше диэлектрические потери, тем хуже диэлектрик. При прохождении тока через полимер с высоким значением tgS вьщеляется значительное количество тепла, что может вызвать не только разогрев диэлектрика, но даже его тепловое разрушение (тепловой пробой). [c.139]

При компьютерной обработке результатов за искомое значение температуры можно принимать ее среднее значение по площади или выбранному участку объекта. Следует иметь в виду, что температура на поверхности фарфоровых покрышек определяется как нагревом обмотки вследствие прохождения электрического тока, так и диэлектрическими потерями в изоляции, которые характеризуются тангенсом угла потерь tg5. Для того, чтобы оценить вклад tg5, следует выполнить тепловизионные измерения без нагрузки, то есть при нахождении объекта только под рабочим напряжением. [c.300]

Диэлектрические потери г"— это энергия, которая рассеивается, диссипирует в полимерном диэлектрике при прохождении через него электрического тока. Диссипация внешней энергии сопровождается нагревом физического тела. [c.151]

Диэлектрические потери. Диэлектрическими потерями называют ту часть электрической энергий, которая при прохождении переменного тока через материал превращается в теплоту. Величина потерь возрастает с увеличением напряжения на обкладках конденсатора, силы тока и OS0 (0 — угол сдвига, фаз между током и напряжением). Угол 0 у идеального диэлектрика равен 90°, а у реальных — меньше 90° на величину б, поэтому диэлектрические потери принято измерять величиной рассеянной мощности, отнесенной к единице объема, а чаще всего углом сдвига фаз б — углом диэлектрических потерь или тангенсом этого угла. [c.175]

Мы видели, гго положительные лучи состоят из ионов. Ионы представляют счбпй атомы, которые потеряли электроны и таким образом приобрели один и.ти более положительных зарядов в зависимости от числа потерянных э.тектронов. Некоторые атомы способны приобретать один или несколько электронов, становясь вследствие этого отрицательными ионами. Причины этого будут разобраны ниже. Многие неорганические соединения растворяются в воде и других растворителях с высокой диэлектрической постоянной н образуют растворы, проводяище электричество. Теперь мы знаем, что проводимость таких растворов обусловлена присутствием ионов, отделяющихся друг от друга в процессе растворения. При прохождении тока через раствор ионы передвигаются по направлению к электродам, на которых они разряжаются. (На электродах могут происходить и [c.22]

Расчеты, проведенные на основании экспериментальных данных, показывают, что природа описанного явления не определяется ни джо-улевой теплотой, выделяющейся при прохождении тока через жидкий диэлектрик, ни диэлектрическими потерями в стекле прибора. С момента наложения поля повышается общий коэффициент теплопередачи жидкости, залитой в прибор, в силу чего она получает от теплоносителя термостата дополнительную теплоту. [c.166]

Как известно из электротехники, в материале, находящемся в электрическом поле конденсатора, возникают диэлектрические потери Рд за счет прохождения тока смещения. Величина этих потерь выражается равненнем P = ш tg8i7" [вт], (4-43) [c.220]

Классическая теория постоянного или выпрямленного электрического тока в электролитах основана на предположении квазистационарных процессов. С одной стороны, квазистационарные процессы играют важную роль в познании прохождения электрического тока жидких веществ, обладающих свойствами е, ц и V. С другой стороны, быстропеременные во времени процессы, взаимосвязанные с электромагнитным излучением источника и взаимодействием с веществом на границе раздела фаз металл-электролит, зависящие от концентрации по времени, изменяющей электропроводность, зависящие от концентрации, плотности тока и поляризации , а также существование изменяющегося двойного электрического слоя на границе раздела двух фаз позволяют рассматривать электродную систему как бесконечно изменяющуюся в пространстве и времени под воздействием постоянно действующего возмущения. Рассматривая такую систему, отметим, что между электродами п электролитом происходит обмен энергии, имеет место переход материн иоп частицы с электрода в электролит и из электролита в электрод. Почи), ижу во всяком потоке электромагнитного излучения заключается не только определенная энергия, но и определенный импульс, всегда совпадающий с направлением излучения, то, следовательно, квант энергии заключает в себе определенный квант импульса, который и сообщает материальной частице толчок, совершая таким образом работу выхода материальной частицы. При переходе заряженной частицы с поверхности электрода в электролит происходит потеря (отражение) энергии, зависящая от диэлектрических и магнитных свойств среды, под влиянием которых существует та или иная контактная разность потенциалов электрод—электролит. С точки зрения волновой теории отражение происходит без изменения длины волны. Исходя же из квантовой теории длина волны может изменяться, если изменится размер кванта энергии. [c.60]

Основными электрическими величинами, характеризукщими д иэлектрические свойства материалов, которые определяют выбор изоляции в сойременной электротехнической практике, являются -удельное объемное сопротивление, удельное поверхностное сопротивление, электрическая прочность, электрическая проницаемость, диэлектрические потери и тепловые характеристики изоляционного материала (диэлектрика). Диэлектрики представляют весьма значительное сопротивление прохождению электрического тока и используются в электротехнике для образования электрической Изоляции между проводящими частями электрических устройств, а также для получения определенной величины электрической емкости в электрических конденсаторах. Диэлектрики разделяются на гетерополярные (ионные), молекулы которых относительно легко диссоциируют на противоположно заряженные части (ионы), и гомеополярные, не расщепляющиеся на ионы. В свою очередь гомеополярные диэлектрики разделяются на ди-польные и нейтральные. Молекулы дипольных диэлектриков являются несимметричными. Нейтральные диэлектрики приобретают наведенный дипольный момент лишь при наложении внешнего электрического поля. Дипольный момент м молекулы равен произведению суммы всех входящих в состав молекулы положительных или же отрицательных электрических зарядов на расстояние между центрами тяжести положительных и отрицательных зарядов в молекуле. Единица для измерения [х — дебай равна про изведению СОЗЕ единиц заряда на 1 см. [c.150]