Атомы отдачи импульсы

При прохождении галогенного атома отдачи через окружающую среду, в которой массы большинства атомов значительно меньше его собственной массы, атом отдачи теряет при каждом столкновении лишь небольшую долю своей энергии и скорости. Только при соударении с атомом примерно равной массы атом отдачи может передать ему значительную часть своего импульса и энергии. Таким образом, после столкновения с атомами водорода и углерода у галогенного атома отдачи остается настолько большая скорость, что он может выйти из-пространства, в котором произошло столкновение и образовались свободные радикалы и другие остатки молекул, и поэтому вероятность соединения галогенного атома с этими остатками мала. [c.207]

Предположим, что мы обладаем способностью видеть отдельный атом натрия благодаря свету, который он испускает. Это дает возможность определить положение атома на X см от некоторой начальной точки с ошибкой, которую молшо вычислить следу ющим образом. Испускаемые атомом кванты света с длиной волны 5893 А обладают импульсом тг =/г/Х=1,111 х X 10 - г-слг./сек. Лтом, испускающий такой квант, должен испытывать отдачу [c.177]

Все эти факты могут быть объяснены на основании предположения о том, что между атомами отдачи и атомами окружающих молекул происходят упругие столкновения, - типа столкновений между твердыми шарами. Испытывающий отдачу атом галоида имеет значительно большую массу, чем любой другой атом в молекуле галоидозамещенного углеводорода. Таким образом, только столкновение с галоидным атомом в молекуле галоидного соединения может привести к почти полной передаче импульса и энергии при однократном столкновении. [c.216]

Как следует из теории упругих столкновений, значительная или полная передача импульса может происходить лишь при столкновении атомов отдачи с атомами одинаковой или близкой массы. Действительно, нетрудно показать, что энергия Ем, которой обладает атом после упругого одиночного лобового столкновения с другим атомом, связана с его первоначальной энергией соотношением [c.261]

Баркас, Карлсон, Гендерсон и Мур [В 13] осуществили выделение атомов отдачи брома, образующихся из бромистого этила по реакции ( , п). Эти исследователи применяли -(-излучение, возникающее при облучении лития протонами. Энергия отдачи атомов брома, образующихся в результате этой реакции, может быть приближенно вычислена из уравнения 7, в котором не учитывается импульс, передаваемый атому у-квантом [c.213]

При низких энергиях падающих фотонов электроны выбиваются из атомов преимущественно под прямыми углами к направлению движения фотона, но с увеличением энергии электроны начинают выбиваться главным образом в направлении движения фотонов. Поскольку должны выполняться законы сохранения энергии и момента количества движения, то атом, с оболочки которого вырван электрон, также получает некоторый импульс (атомы отдачи). Таким образом, фотоэффект невозможен на свободных электронах. [c.48]

В большинстве случаев энергия химических связей составляет 1—5 эв (20 ООО—100 ООО калЫолъ). При любой ядерной реакции, сопровождающейся захватом нуклонов или более тяжелых частиц, а также при вылете этих частиц из ядра с энергиями выше 10 кэв кинетическая энергия, сообщаемая ядру дочернего продукта, значительно превышает энергию химической связи . При захвате тепловых нейтронов, т. е. в тех случаях, которые наиболее широко применяются для разделений по методу Сцилларда — Чалмерса, нейтрон не сообщает ядру энергии, достаточной для разрыва какой-либо химической связи. Однако захват нейтрона почти всегда сопровождается испусканием у-кванта. В результате этого процесса ядру сообщается некоторая энергия отдачи. 7-Квант с энергией Еу имеет импульс ру = Еу с. Согласно закону сохранения импульса, атом отдачи должен обладать таким же импульсом, и, следовательно, энергия отда- [c.213]

Каждый элементарный акт превращения атомного ядра (связанный с ядерной реакцией синтеза изотопов или их распадом) опровождается испусканием кванта или какой-либо частицы. При этом вследствие закона сохранения импульса возникающее ядро (и весь атом, в состав которого входит это ядро) приобретает ямпульс, равный по величине импульсу вылетевшей частицы или у-кванта. Такие ядра называют ядрами отдачи. [c.155]

В результате поглощения ядром какой-нибудь частицы или фотонов из соединения вследствие импульса отдачи освобождается атом. Такое явление наблюдается в том случае, если в молекулу входят радиоактивные атомы. Поскольку возникающие таким образом атомы обладают большой кинетической энергией и энергией возбуждения, они очень реакционноспособны. Эти атомы при столкновениях вызывают ионизацию других атомов, диссоциацию молекул с образованием свободных радикалов и атомов и, когда их энергия в результате столкновений становится меньше энергии диссоциации молекул, сами вступают в химические реакции. Впервые такие атомы, возникающие в результате захвата ядром нейтронов, в 1934 г. наблюдали Сцил-лард и Чалмерс. Они предложили процесс диссоциации молекул под влиянием подобных атомов использовать для отделения получающегося радиоактивного изотопа от исходного. Этот метод оказался применимым к целому ряду элементов, [c.341]

Более сложно протекает эманировапие твердых тел. Здесь действуют два механизма. С одной стороны, выходу атома радона за пределы поверхности тела способствует импульс отдачи, возникающий при распаде радия и вылете а-частицы. Энергия отдачи очень велика если б вся она обратилась в тепло, то непосредственно после своего возникновения атом радона нагрелся бы приблизительно до миллиарда градусов С другой стороны, имеют значение общие для всех газов процессы диффузии и адсорбции, также определяющие скорость ухода радона в окружающее пространство. [c.188]

Химия горячих атомных процессов. В реакции (п, [) ядро мишени испытывает отдачу со значительной кинетической энергией, так как 5 в процессе испускания у-лучей импульс сохраняется. Кинетическая энергия ядра отдачи обычно гораздо больше, чем энергия связи, так что ядро, испытываюш ее отдачу, покидает молекулу и разрывает связи в других молекулах по мере того, как оно расходует свою избыточную энергию. Частица, испытываюш ая отдачу в результате внутренней конверсии и процесса Оже, может быть многократно ионизирована. Такой атом, обладающий гораздо большей энергией, чем тепловые энергии, называется горячим атомом . Так как химическое состояние ядер меняется нри поглощении нейтронов, то с помощью химических методов они могут быть отделены от материала мишени. Нанример, когда иодис- тый этил облучается медленными нейтронами, то реакция (п, [) с в иодистом этиле дает Энергия отдачи атома достаточна для разрыва связи С—I. Атом или ион обладает высокой энергией по сравнению с энергиями химических связей и поэтому он отделяется от молекулы иодистого этила. Такой горячий атом испытывает превращения разных типов. Он может терять кинетическую энергию нри нескольких столкновениях, не вступая в реакцию с другой молекулой иодистого этила. Если горячий атом образует молекулы или НР , то его можно отделить от иодистого этила путем экстрагирования раствором едкого натра. Этот метод получения почти совершенно чистых радиоактивных изотопов известен под названием реакции Сциларда — Чалмерса. Горячий атом или ион реагируя с молекулой иодистого этила, замещает водород или заставляет молекулу разрываться на осколки. Если молеку--лярный иод добавляется до облучения, то вероятность возвращения Р н органическое соединение очень сильно уменьшается в связи с этим молекулярный иод называется акцептором радикалов . [c.742]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология