Энергия отдачи ядра

Приближенно величина энергии отдачи ядра Е может быть найдена из соотношения [c.145]

Какой процент от всей энергии распада составит кинетическая энергия отдачи ядра радона-222 в реакции 22б а—>- Не + 222 п, если кинетическая энергия испускаемых а-частиц 4,878 Мэв [c.54]

Энергия отдачи ядра не учитывается, так как она обычно пренебрежимо мала по сравнению с [c.27]

В актах излучения и поглощения 7-квантов необходимо учитывать еще отдачу ядра. При переходе ядра из возбужденного состояния с энергией в основное (энергия которого ео принята равной нулю) 7-квант приобретает энергию е , меньшую, чем е , на величину e энергии отдачи ядра, т. е. < е . [c.394]

Определить энергию отдачи ядра кадмия-108, если энергия р-частиц при распаде ядра серебра-108 составляет 1,77 Мэе. [c.10]

Определить энергию отдачи ядра кадмия-108 при его Y-превращении с возбужденного уровня, если энергия у-кванта равна 0,62 Мэе. [c.10]

Мэе, откуда энергия отдачи ядра ТЬС" составит [c.145]

При переходе ядра атома с возбужденного энергетического уровня на основной благодаря размытию возбужденного уровня спектр энергий у Квантов перехода имеет вид, показанный на рис. 5.14,0. Если ядро источника не связано с другими ядрами, то энергия перехода р распределяется между энергией у-кванта и энергией отдачи ядра, испускающего у-квант, Еу [c.111]

Энергия связи поглощенного нейтрона составляет около 8,5 Мэе. Эта энергия выделяется при переходе возбужденного ядра в основное состояние. Считая, что происходит испускание фотона с максимальной энергией, получаем энергию отдачи ядра йода [c.291]

Определить энергию отдачу ядра цинка-65, если энер- [c.9]

Определить энергию отдачи ядра фосфора-32, [c.56]

Если протекание ядерной реакции связано с выделением энергии, то она высвобождается в основном в форме кинетической энергии продуктов реакции (основную часть энергии уносит вылетающая частица, и небольшую часть получает ядро — это так называемая энергия отдачи ядра). [c.60]

Энергия части-цы+энергия отдачи ядра, Мзв [c.21]

Предположим, что энергией отдачи ядра можно пренебречь и что вся энергия превращения выделяется в виде кинетической энергии нейтронов. Эта энергия эквивалентна уменьшению масс ( дефекту масс ) в процессе реакции [c.60]

Излучающее ядро должно испытывать отдачу с импульсом, равным и противоположным импульсу испущенного фотона соответствующая энергия отдачи ядра отбирается от Е . Как было показано в разделе Д гл. VII, энергия отдачи определяется формулой [c.450]

Отметим, что энергию отдачи атома, в состав которого входит ядро отдачи, можно принять равной энергии отдачи ядра, так как массы атома и ядра практически равны между собой. [c.156]

Допустим, что три ядра равной массы испытывают радиоактивное превращение, испуская первое — а-частицу, второе — р-частицу, третье — у Квант, Энергии частиц и у-квантов равны между собой. В каком случае энергия отдачи ядра будет выше [c.162]

Определить энергию отдачи ядра брома-82, полученного по реакции Вг (п, ) Вг, считая, что при этом происходит испускание двух квантов в одном направлении. Энергия связи нейтрона в ядре брома равна 8 Мэв. [c.55]

Излучение или поглощение гамма-квантов атомными ядрами сопровождается изменением энергии излучения на величину энергии отдачи ядра [c.93]

Поэтому резонансное поглощение на линиях естественной ширины должно было бы практически полностью отсутствовать. Ликвидация отдачи, а следовательно, и возможность наблюдения ядерной гамма-резонансной флуоресценции связаны с взаимодействием ядер в твердых телах. Спектр колебаний атомов в твердом теле (фононный спектр) можно при этом описать на основе картины набора осцилляторов в потенциальных ямах с характеристическими частотами, кратными некоторой частоте (Оа. Переход осциллятора с более высоких уровней на более низкие сопровождается поглощением фононов, т. е. исчезновением их из колебательного спектра кристалла. Противоположный процесс связан с возбуждением (испусканием) фононов, т. е. с появлением их в колебательном спектре. Число фононов данного сорта определяется как строением кристалла, так и его температурой. При предельно низких температурах (Т = 0) в решетке твердого тела происходят лишь нулевые колебания со спектром характеристических частот, который зависит от строения кристалла и может быть охарактеризован некоторой средней энергией колебаний йшср [14]. Пока энергия отдачи ядра при излучении или поглощении гамма-квантов меньше энергии связей атомов в кристаллах (исчисляющейся электронвольтами), разрыва этих связей не происходит. В этом случае все возбуждения, связанные с импульсом отдачи, который неизбежно приобретается ядром при излучении или поглощении гамма-кванта, становятся коллективными. Все осцилляторы остаются в своих потенциальных ямах. Они могут лишь переходить при этом с одного энергетического уровня на другой. Поэтому передачи импульса отдельным осцилляторам не происходит импульс отдачи воспринимается всей решеткой как целым. Однако часть энергии ядерного перехода может передаваться осцилляторам, т. е. расходоваться на возбуждение фононов . Таким образом, разрывается характерная для гамма-перехода в свободном ядре однозначная связь энергии и импульса отдачи. Лишь в том частном случае, когда возбуждения фононов не происходит, т. е. все осцилляторы остаются на тех же энергетических уровнях, подобная однозначная связь восстанавливается — и энергия и импульс делятся теперь между гамма-квантом и кристаллом как целым. Импульс отдачи свободного ядра mv практически равен импульсу отдачи кристалла MV М — масса всего кристалла), но это значит, что энергия отдачи кристалла MV I2 в М1т раз меньше энергии отдачи одиночного свободного ядра, т. е. энергия отдачи 7 криот становится ничтожно малой, гораздо меньше естественной ширины линии Г. В спектрах излучения и поглощения появляются линии, не смещенные по энергии благодаря отсутствию отдачи. Именно эти линии оказываются к тому же неуширен-ными вследствие когерентности электромагнитных волн и интерференционных явлений при 7 = 0. Или иначе для кристалла как целого выполняются и столь жесткие условия, как /Икрист <С г (ШТ) (или / крист < г (Г/е), где е — энергия нулевых колебаний, а поэтому всегда D = < Г). [c.22]

Новый метод исследования поля лигандов использует явление поглощения (или, наоборот, эмиссии) атомными ядрами Т -квантов. Наиболее существенное отличие этого метода от электронной спектроскопии состоит в проявлении очень резкого резонансного максимума, соответствующего энергетическим переходам при излучении. Уже относительное изменение энергии на 10 2 7-кванта достаточно для того, чтобы подавить резонанс. Однако это означает, что энергия отдачи ядра при поглощении у-кванта изменяет условия резонанса и подавляет его. Е 1958 г. Мёссбауэр при исследовании ядер Чг нашел условия ядерного резонанса с отдачей на весь кристалл. Энергия отдачи в условиях проявления эффекта Мёссбауэра вследствие прочной связи всех атомов в кристалле достаточно мала для того, чтобы обеспечить возможность резонансного поглощения 7-лу-чей. Тем самым становится возможной -спектроскопия с высокой разрешающей способностью. Даже эффект Допплера, обусловленный перемещением источника уизлучения со скоростью [c.128]

В 1958 г. Р. Л. Мессбауэр открыл излучение без отдачи энергии и резонансное поглощение улучей ядрами в твердых телах (рис. 31.11). Природа этого эффекта заключается в следующем. Испускание и поглощение квантов ядром сопровождается изменением энергии перехода при учете энергии отдачи ядра Ец, которую можно рассчитать по формуле [c.745]

Техника ядерной резонансной флуоресценции начинает разрешать вопрос о том, как замедляются атомы в жидких и твердых телах. Предположим, что ядро испускает у луч, энергия которого равна разности ядерных уровней минус энергия отдачи ядра. Эта потеря энергии на отдачу смеш,ает у Луч до энергии, слишком низкой для осуш,ествления ядерной резонансной флуоресценции при взаимодействии у-луча с поглотителем — идентичным ядром. Однако, если ядро, испускающее у-луч, движется по направлению к поглотителю благодаря предыдущей или у Эмиссии, допплеровское смещение может компенсировать потерю на отдачу, и происходит флуоресценция. Такие измерения флуоресцентного выхода для излучателей в различной окружающей обстановке в соединении со знанием времени жизни возбужденного состояния нри у-раснаде могут дать информацию о протекании процесса замедления [91]. [c.123]

Известно, что энергия химической связи составляет от 1 до 5 эв (от 20 до 100 кал моль). Энергия отдачи ядра йода, равная 315 эв, примерно в сто раз больше, чем нужно для разрыва связи С —Л (точно 2 эв). Следовательно, все активные атомы йода-128 переходят в другую форму связи. Однако незначительную часть активного йода-128 вновь находят связанной в форме органического соединения. Это явление объясняется наличием вторичных реакций, например рекомбинации остатков С2Н5—и Л—, а также изотопного обмена йода (см. разд. 31). Возобновление молекулы СзН Л в значительной степени зависит от условий опыта природы и полярности растворителя и др. [c.291]

Если количественный перенос вещества не является необходимым, тонкие однородные образцы можно приготовить одним из методов, описанных в разделе, посвященном способам приготовления мишеней напылением в вакууме, электроосаждением, методами электрофореза или электрораспыления [1, 2, 26]. Напыление путем испарения с накаленной проволоки можно использовать для прдготовления образцов из большинства элементов. В некоторых случаях процесс можно проводить даже на воздухе например, при нагревании таких летучих элементов, как полоний или астатин, их можно сконденсировать непосредственно на подложке, расположенной над нагреваемым объектом. В большинстве случаев используют простые вакуумные установки. Применение установок с хорошо продуманной конструкцией испарителя и приемника позволяет производить перенос радиоактивного вещества преимущественно в заданном направлении и, таким образом, избежать потерь. Конденсацию вещества можно проводить даже на тонкой полимерной пленке, если в условиях напыления она не разрушается теплом, исходящим от накаленной проволоки. При использовании метода напыления желательно сначала нагреть проволоку до температуры несколько более низкой, чем необходимая для испарения наносимого материала. Таким образом избавляются от летучих примесей и только после этого помещают подложку образца в нужное положение и доводят температуру до необходимого уровня. Специальные методы получения тонких радиоактивных препаратов разработаны для тех случаев, когда соответствующий изотоп образуется в ходе радиоактивных превращений, в особенности при а-распаде. В этом случае энергию отдачи ядра, образующегося приа-распаде, используют для отделения дочернего продукта от исходного вещества и для его переноса на расположенную рядом пластину-коллектор. Аналогично энергию отдачи можно использовать для перенесения продуктов ядерной реакции из тонкой мишени на фольгу-коллектор, расположенную по ходу пучка, выходящего из облучаемой мишени. Такого рода методы особенно широко используются при исследовании короткоживущих изотопов трансурановых элементов, образующихся при облучениях на ускорителе. [c.411]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология