Мишени материалы

Мишенный материал — обогащённый изотоп Z = 96) — был [c.54]

В течение 240 дней, теряя при этом 0,48 г 226 2, как мишенного материала (рис. 18.3.5). [c.381]

Когда источник излучения получают облучением, только крайне малый процент атомов мишени превращается в радиоактивные. Следовательно, если нужно получить радиоактивный источник с высокой удельной активностью, необходимо отделить радиоактивные атомы от всего облученного материала. Часто это не слишком сложная проблема. Если порядковый номер конечного ядра отличается от порядкового номера ядра-мишени, то возможно простое химическое отделение. Это отличие всегда возникает, когда либо бомбардирующая, либо испускающаяся частица заряжена. Если же порядковый номер не изменяется, то необходимо использовать абсолютно другой подход. Например, если нужно получить по (7, р)-реакции из Те, то сурьма может быть легко отделена от облученного теллура химическими методами. Однако, если нужно получить Те с помощью (у, п)-реакции из Те, то химические методы уже не применимы. [c.419]

Постоянство интенсивности потока нейтронов нарушается, если основной материал облучаемой мишени имеет высокое сечение ядерной реакции с нейтронами и последние сильно поглощаются поверхностными слоями мишени. [c.355]

Как было установлено, мищени из платины или сплава золота с палладием удовлетворяют требованиям обычной практики приготовления образцов для РЭМ. Можно использовать мищени из большинс-тва других благородных металлов и их сплавов, а также из таких элементов, как никель, хром и медь. Коэффициенты распыления разных элементов различны, и это следует иметь в виду при расчете толщины покрытия. При распылении мишени из углерода возникают трудности, так как, хотя и возможно очень медленно распылять мишень ионами аргона, скорость распыления падает довольно быстро. Такое уменьшение обусловлено либо присутствием форм углерода, имеющих энергию связи выше энергии ионов аргона, либо тем, что худшая проводимость углерода приводит к зарядке и понижению скорости распыления. Утверждение, что углерод можно распылять при низких напряжениях в диодном распылителе, по-видимому, является ошибочным. Осадки углерода , которые получаются, вероятнее всего, представляют собой углеводородные загрязнения, разлагаемые в плазме, а не материал, распыляемый из мишени. По-видимому, вероятность того, что будет разработан простой метод получения покрытия из алюминия распылением, мала. Окисный слой, который быстро образуется на поверхности алюминия, препятствует распылению при низких ускоряющих напряжениях, а довольно плохой вакуум затрудняет осаждение металла. Для получения детальной инфор- [c.203]

Если плотность лазерного излучения достаточно велика, то материал, на который сфокусировано излучение, будет испаряться независимо от его физических свойств. Количество вещества мишени, испаряемое под действием одиночного лазерного импульса, а также параметры образующегося кратера (его диаметр, форма, глубина) сильно зависят от свойств образца и его поверхности, а также от плотности мощности лазерного излучения. Взаимодействие лазерного излучения с веществом мишени имеет сложный характер, что подробно рассмотрено в ряде монографий. [c.75]

Если радиоактивный изотоп получен по ядерной реакции, идущей без изменения заряда ядра (п, -у п, 2л п, п у, п с1, Н й, р изомерный переход), то отделение его от материала мишени может основываться лишь на эффекте отдачи, в результате которого ири соответствующем подборе мишени часть атомов радиоактивного элемента получается в отделимой от материнского вещества химической форме (иное соединение, иное валентное состояние). [c.592]

Здесь звездочкой отмечено возбужденное состояние ядра. Для разделения изотопов йода 1 и 1 в качестве мишени используется йодистый этил. Образующийся атом после испускания -кванта приобретает настолько большую кинетическую энергию отдачи, что вылетает из молекулы и оказывается в свободном состоянии, т. е. может быть отделен от материала мишени. [c.592]

Образование нелокализованных электронных пар характерно и для органических соединений, в которых есть сопряженные двойные связи (так называются двойные связи, чередующиеся с единичными), например бутадиен-1,3, или дивинил СНа=СН—СН=СН2, гекса-триен-1,3,5 СНг=СН—СН=СН—СН=СНа и др. Особенно интересны вещества, молекулы которых содержат системы сопряженных двойных связей (полиены, красители, некоторые полимеры и др.). Их электропроводность лежит в интервале проводимости полупроводников и достигает значения порядка 10" oм м , а в ряде случаев-доходит до 0 ом -см . Проводимость в этих соединениях имеет электронный характер, носителями тока являются нелокализованные р-электроны, очень подвижные, принадлежащие всей системе в целом. Некоторые органические полупроводники используются уже сейчас. Например, фталоцианин меди нашел применение в качестве материала для фотопроводящих мишеней в передающих телевизионных трубках (видиконах). [c.99]

Из изложенного следует, что взрыв не произойдет в отдельных кусках взрывчатого материала , масса каждого из которых меньше критической. Наоборот, если такие куски очень быст-р о соединить вместе, то взрыв тотчас же произойдет (так как необходимые для начала развития лавины отдельные нейтроны всегда имеются благодаря существованию самопроизвольного деления). Именно на этом и было основано инициирование взрыва первой атомной бомбы производился выстрел одной ее частью как снарядом в другую часть как в мишень. [c.525]

Было установлено, что рентгеновские лучи, испускаемые рентгеновской трубкой, дают линии определенной длины волны, характерные для материала мишени, используемой в этой трубке. Мозли измерил длины волн рентгеновского излучения многих элементов и установил, что их изменение происходит вполне закономерно. Длины волн двух главных рентгеновских линий элементов от алюминия до цинка (за исключением газа аргона) приведены на рис. 4.1. [c.78]

Выше упоминалось, что мобильные элементы вызывают генетическую нестабильность поблизости от участка своей локализации. Эта особенность легко объясняется уже известными нам свойствами IS-элементов и транспозонов бактерий, На рис. 80 показано, что получится при перемещении в пределах одного репликона транспозона типа ТпЗ, т.е. с репликативным механизмом транспозиции. В зависимости от того, как внесены разрывы в ДНК-мишень, получится либо делеция, либо инверсия генетического материала между местом расположения транспозона и мишенью его перемещения. По-сути дела, образование делеции напоминает процесс распада коинтеграта, но поскольку одна из образовавшихся молекул ДНК не имеет ориджина репликации, она утрачивается. Если происходит инверсия, то на обеих ее границах оказывается по копии транспозона в инвертированной друг относительно друга ориентации. Таким образом, образование делеций и инверсий характерно для репликативг ного механизма транспозиций. [c.120]

Одно из главных достоинств метода заключается в том, что он обеспечивает сплошной слой покрытия даже на тех частях образца, которые не находятся на линии прямой видимости от мишени. На рис. 10.11 сравниваются главные способы нанесения покрытий. Сплошной слой получается, поскольку распыление происходит при сравнительно низком вакууме. В этом случае атомы мишени испытывают множественные соударения и двигаются во всех направлениях по мере того, как достигают поверхности образца. При этом структуры с глубоким рельефом или с явно выраженной сетчатостью поверхности покрываются адекватно. Такая способность атомов мишени заворачивать за угол особенно важна при нанесении покрытий на непроводящие биологические материалы, пористые керамические образцы и волокна. Полное покрытие достигается без вращения или наклона образца и при использовании лишь одного источника напыляемого материала. При условии, что ускоряющее напряжение имеет достаточно высокое значение, можно распылить слой ряда непроводящих материалов, например щелочногалоидных соединений, и окислов редкоземельных металлов, имеющих высокие коэффициенты вторичной электронной эмиссии. Подобным образом можно распылять вещества, которые диссоциируют при испарении. Контроль толщины пленки сравнительно прост, и можно проводить распыление мишеней большой площади, которые содержат достаточное количество материала для многих серий осаждения. Не возникает трудностей с большими скоплениями материала, оседающего на образце, и образцы можно с большим удобством покрывать сверху. Поверхность образца можно легко очистить перед нанесением по- [c.204]

Активационный анализ основан на превращении стабильного нуклида (А) определяемого элемента в радионуклид (В), называемый индикаторным радионуклидом (ИРН), с помощью ядерной реакции. Реакция индуцируется при воздействии на материал мишени бомбардирующих частиц (х), которыми могут быть нейтроны, заряженные частицы (протоны, дейтроны, тритоны, Не и альфа-частицы) или гамма-кванты. Ядерная реакция может быть представлена в следующем виде [c.93]

Выше отмечалось, что элементы 107-111 были синтезированы в реакциях холодного слияния . К сожалению, эти реакции не могут использоваться в случае СТЭ. Дело в том, что компаунд-ядро с Z 114 было бы нейтроннодефицитным, и продукты испарения нейтронов расположились бы далеко от границы предсказываемого острова стабильности сверхтяжёлых элементов. Отметим, что никакие варианты слияния стабильных и даже долгоживущих изотопов не могут привести к ядрам на вершине острова стабильности. Необходимо стремиться подойти как можно ближе к границам этой неизвестной области с тем, чтобы войти в зону действия сферической оболочки N = 184. Нуклиды с высокими числами нейтронов могут в принципе быть получены при использовании изотопов тяжёлых актинидов с Z = 94-98 в качестве мишенного материала и редкого изотопа Са в качестве налетающей частицы. [c.51]

Первые эксперименты по синтезу этих изотопов были проведены в Дубне в 1998-99 гг. с использованием газонаполненного сепаратора ядер отдачи. Тонкий слой (около 0,35 мг/см ) мишенного материала из обогащённо- [c.53]

Синтез ещё более тяжёлых изотопов в реакциях слияния с ионами 4 Са ограничивается наличием мишенного материала. Изотоп 24Эс[, который используется в качестве мишени в экспериментах по синтезу ядер с Z = 118, очевидно является последним в ряду актиноидов. В то же время, согласно микроскопическим моделям типа Хартри-Фока-Боголюбова или релятивистской модели среднего поля движение в сторону более тяжёлых ядер с Z 120 ведёт к изменению распределения плотности вещества в объёме ядра (т.н. ядра-пузыри ). У этих ядер также ожидается повышенная стабильность [28. [c.59]

В процессе нанесения покрытия катодным распылением может происходить значительное повышение температуры образца. Источниками тепла служат излучение от мишени и электронная бомбардировка образца. Вначале происходит быстрое повышение температуры, которая затем выравнивается и в зависимости от природы покрываемого материала может вызывать термическое повреждение. В зависимости от ускоряющего напряжения и тока разряда температура может стать до 40 К выше температуры окружающей среды. Однако, как указано ранее, эффекта нагрева можно полностью избежать при использовании модифицированного диодного распылителя с охлаждением, где подвод тепла, обусловленный электроцной бомбардировкой, составляет лишь 200 мВт, или частично его уменьшить, работая с обычным диодным распылителем в импульсном режиме при низкой входной мощности. [c.206]

Элементарные частицы образуются в природе при столкновениях их друг с другом и ядрами атомов, при радиоактивном распаде атомных ядер, а тахже при распаде самих элементарных частиц (см. табл.). Некоторые элементарные частицы пол> ают искусственно в ускорителях заряженных частиц (синхрофазотрон, или синхроциклотрон, мощность млрд. эв) протоны и другие частицы приобретают высокие энергии и направляются на мишень (материал металл, углерод и др.) в результате взаимодействия частиц высоких энергий с ядрами атомов мишени образуются различные элементарные частицы. [c.523]

В первых опытах по искусственному расщеплению ядер использовались а-частицы. Выходы таких реакций были чрезвычайно малыми. Например, из 100 000 а-частиц, проходящих через облучаемый материал, приблизительно только одна вызывала расщепление атомного ядра. Небольшие выходы объясняются отталкиванием одноименно заряженных ядер мишени и а-частиц. Отталкивание растет с увеличением порядкового номера бомбардируемого элемента. Поэтому а-частицы, получаемые от природных радиоактивных элементов (с энергией 2—7 МэВ), уже не расщепляли элементы, следующие за кремнием. Для осуществления ядерных превращений с более тяжелыми ядрами потребовались частицы с большими энергиями, Для расщепления ядра урана нужны а-частицы с энергией больше 20 МэВ. Создание различного рода ускорителей (циклотро- [c.416]

Сульфиды АзаЗз и ЗЬгЗз используют для образования тонких диэлектрических пленок при изготовлении пленочных конденсатрров в микросхемах. По данным некоторых исследователей, именно эти сульфиды являются наиболее технологичным материалом для получения диэлектрических пленок термическим испарением в вакууме, так как высокая упругость их паров достигается при сравнительно низкой температуре (400—500° С). Хорошие диэлектрические свойства в пленках имеет стибнит ЗЬгЗз малую проводимость (4-10 ом-см), значительную диэлектрическую проницаемость (а = 18—20), большую светочувствительность и др. Поэтому его в настоящее время наиболее широко применяют как материал для создания фотопроводящих тонких (2—3 мкм) слоев мишеней передающих телевизионных трубок (видиконов), в которых используется внутренний фотоэффект. Как материалы для изготовления мишеней видиконов интересны некоторые халькогенидные стекла, (гл. IX, 5), селениды мышьяка, сурьмы и их комбинации ЗЬ Зз ЗЬгЗез, АзаЗз-Аз Зез и др. [c.303]

Эти проблемы, наряду с другими не менее важными, такими, как кратковременные и отдаленные побочные эффекты лекарств, их транспорт к мишеням (поврежденным органам и тканям), пролонгирование действия, совместимость с другими лекарствами, аллергические эффекты и т.д., и т.п., были в центре внимания исследователей на протяжении всей эры химеотерапии. В результате был накоплен громадный фактический материал, позволяющий значительно облегчить первичную оценку соотношений структура/активность внутри серии родственных соединений. [c.510]

Соличеств интерпретация данных о рассеянии быстрых ионов проще, чем в случае медленных ионов, и проводится с применением резерфордовского закона рассеяния, когда эффектом экранирования ядер электронами можно пренебречь Частица, отраженная от пов-сти твердого тела, обладает большей энергией, чем частица, отраженная от внутр слоев мишени Потери энерги . связаны с электронным и ядерным торможением внутри твердого тела Т к сечение рассеяния невелико, часть ионов, проникнувших в глубь мишени, двигается по прямой испытывая в осн электронное торможение После соударения с атомом, в результате к-рого направление движущегося иона меняется на угол > 90° (обратное рассеяние), он под действием электронного торможения опять по прямой направляется к пов-сти материала Т обр, фиксируя спектры энергетич потерь обратнорассеянных ионов, можно без разрушения образца получить информацию о распределении определяемого элемента по глубине Напр, используя рассеяние а-частиц с энергией 10 Дж, можно исследовать слои тотщиной в доти мкм с разрешением по глубине 20 нм без послойного травления, к-рое необходимо в случае использования медленных ионов Разрешение по глубине зависит от массы и энергии первичных ионов, массы атомов материала и энергетич разрешения регистрирующей аппаратуры По величине потерь энергии можно определять также толщину пленок иа подложках [c.258]

Мишенью действия М. в клетке являются гл. обр. ДНК и, возможно, нек-рые белки. К последним относят в осн. белки, играющие структурную роль в организации генома или тфинимающие участие в репликация (самовоспроизведении молекулы нуклеиновых к-т), рекомбинации (перераспределении генетич. материала родителей в потомстве) или шпа-рации (восстановлении поврежденной структуры ДНКУ [c.151]

Применеше. Аморфный С. входит в состав светочувствит. слоев в ксерографии. Серый С.-полупроводниковый материал (для диодов, фоторезисторов, мишеней видиконов и др.), пигмент для стекла, присадка к стали, добавка к сере при вулканизации, его используют для получения разл. катализаторов, гербицидов, инсектицидов, лек. препаратов, пигментов и т.д. [c.312]

Форма континуума зависит главным образом от величины приложенного высокого напряжения. На рис. 8.3-8 показан спектр рентгеновской трубки с родиевым анодом, работающей при 45 кВ. Тормозной континуум достигает максимума при 1,5Лтш (или при 2/3 тах)- Общая интенсивность континуума растет с ростом атомного номера мишени и линейно зависит от величины тока трубки. Толщина бериллиевого окна влияет на низкоэнергетическую часть спектра. Правильный выбор материала анода и рабочего напряжения позволяет оптимально возбуждать определенный набор элементов с помощью непре-рьшного излучения, а также с помощью характеристических линий трубки. Для возбуждения элементов с большим Z следует использовать большое ускоряющее напряжение. [c.70]

Метод МСВИ основан на бомбардировке поверхности пучком ионов с энергиями от 0,2 до ЗОкэВ и анализе ионов, испускаемых из материала мишени. Наиболее часто используют пучки первичных ионов Аг+, Ga" ", Oj i s" " и 0 . Обычно различают два варианта МСВИ [c.358]

Первая и вторая стадии протекают во время действия лазерного импульса, а условной границей между ними является момент до-стиженр.я температуры плавления одного из компонентов. Иа нагрев поверхностного очага до температуры плавления расходуется нег кого больше половины энергии импульса, причем вклад теплового эффекта реакции в общий тепловой баланс несуществен. На второй стадии процесса оставшаяся энергия импульса расходуется в основном на плавление материала в поверхностном очаге. Третья стадия характеризуется переходом реакции в режим самораспространения. После окончания импульса останавливается продвижение фронта расплава. В очаге происходит охлал(-дение, а затем и кристаллизация. При этом освобождается энергия, которая путем теплопроводности передается в более глубокие слои образца. После прогревания слоя до необходимой глубины происходит вспышка реакции и ее распространение по мишени. В случае других экзотермических реакций для обеспечения инициирования необходимо формирование глубокого прогретого слоя. Итак, к моменту зажигания должен сформироваться достаточно глубокий прогретый слой вещества, который обеспечивает дальнейшее протекание реакции по всему объему образца. За время действия миллисекундного лазерного импульса подготовка прогретого слоя не успевает завершиться, и требуется дополнительный тепловой источник. [c.105]

Смотреть страницы где упоминается термин Мишени материалы: [c.138] [c.499] [c.54] [c.382] [c.383] [c.386] [c.32] [c.499] [c.92] [c.421] [c.355] [c.123] [c.94] [c.251] [c.30] [c.128] [c.186] [c.199] [c.209] [c.213] [c.357] [c.83]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология