Холодильные агенты сжатие адиабатическое

На рис. XVH-6 дано изображение цикла идеальной компрессионной холодильной машины на диаграмме р—i. На этой диаграмме холодопроизводительность Qo и затрата работы L изображаются прямолинейными отрезками, что упрощает их определение по сравнению с определением по диаграмме Т—S, в которой значения Q и L находит путем измерения соответствующих площадей. Отрезок I—2 — адиабатическое сжатие паров холодильного агента в компрессоре / отрезок 2—3— конденсация этих паров в конденсаторе // отрезок 3—4— расширение жидкого холодиль- [c.655]

Расчет теоретического цикла холодильной машины сводится к определению теоретической холодопроизводительности 1 кг холодильного агента qo, удельной холодопроизводительности Кт, количества циркулирующего холодильного агента О, величины работы адиабатического сжатия А1 и других величин. [c.10]

Цикл идеальной машины. В идеальной компрессионной холодильной машине (рис. ХУП-5, а), цикл работы которой соответствует обратному циклу Карно, компрессор I засасывает пары холодильного агента, сжимает их до заданного давления, при котором они могут быть сжижены охлаждением водой, и нагнетает пары в конденсатор II. На диаграмме Т—5 (рис. ХУП-5, б) процесс адиабатического сжатия паров изображается вертикальной линией (адиабатой) 1—2. Сжатие сопровождается нагреванием паров-от температуры Го (точка 1) до температуры Г (точка 2). Для того чтобы цроцесс сжижения в конденсаторе // происходил при постоянной температуре Г, процесс сжатия паров, как показано на [c.655]

Воздушная холодильная машина. В воздушной холодильной машине в качестве охладителя или холодильного агента используют атмосферный воздух. Принцип действия ее осно ван на том явлении, что при расширении сжатых газов одновре менно с падением давления наблюдается и значительное пони жение температуры газа, а круговой процесс ее состоит в том что воздух адиабатически сжимается в компрессоре до 4—5 а,т затем охлаждается до возможно низкой температуры водой после чего направляется в особую камеру, где быстро расши ряется, и вследствие этого его температура понижается. Полу ченный таким образо.м воздух с низкой темтературой может [c.268]

Пример VI-7. Холодильная установка, в которой этилен используется как холодильный агент, работает в следующем цикле 1) этилен в состоянии насыщенного пара под давлением Pi = 2 ат (точка /) адиабатически сжимается до Р2 = 8 ат (точка 2) 2) в конденсаторе при постоянном давлении р2 = 8 ат этилен переходит в состояние кипящей жидкости (точка 3) 3) сжиженный этилен расширяется, проходя дроссельный клапан, до давления pi = 2 ат (точка 4) 4) далее испарение этилена проводится при pi = 2 ат до полного его превращения в сухой насыщенный пар, и цикл замыкается в точке 1. Рассчитать работу сжатия и количества теплоты, отводимое в цикле, на 1 кг этилена. [c.141]

Величина работы адиабатического сжатия в цилиндре компрессора на 1 кг холодильного агента определяется по формуле (2) адиабатическая мощность сжатия на 1 кг холодильного агента в час составит [c.11]

В процессе 1—2 затрачивается работа в компрессоре на адиабатическое сжатие холодильного агента. [c.16]

Рассмотрим термодинамические свойства холодильных агентов, влияющие на эффективность теоретического цикла. потерь, вызванных заменой влажного хода сухим, на цикл зависит от положения правой пограничной кривой, показателя адиабаты к и теплоемкости перегретого пара Ср. Протекание правой пограничной кривой в тепловой диаграмме характеризуется теплоа нроетыо (чем-медаше эта величина, тем ближе пограничная кривая к адиабате и меньше потери). У фреонов-12, -22 и -502 правая пограничная кривая гораздо круче, чем у аммиака, показатель адиабаты и теплоемкость пара меньше, поэтому температура конца адиабатического сжатия и соответственно потери от сухого хода значительно меньше. [c.14]

После промежуточного охлаждения пар адиабатически сжимается в компрессоре высокой ступени (процесс 3 —4 ). Сжатый пар конденсируется (процесс 4 —5) и в состоянии 5 поступает к регулирующему вентилю РВ, где дросселируется до давления ро (процесс 5—6). Холодильный агент в состоянии 6 поступает в испаритель И и дает холодильный эффект. [c.39]

В теоретическом процессе сжатия холодильного агента в компрессоре, где отсутствуют потери и сжатие пара адиабатическое, затраченная мощность определяется по формуле [c.20]

Тепловую напряженность компрессора оценивают по температурам масла в картере, обмоток встроенного электродвигателя, холодильного агента во всасывающем и нагнетательном трактах, а также непосредственно после нагнетательного клапана. Измерение указанных температур осуществляют с помощью термоэлектрических преобразователей, термопреобразователей сопротивления или жидкостных термометров в широком диапазоне режимов с целью выяснения наиболее напряженных в температурном отношении. При анализе тепловой напряженности компрессора используют температурный коэффициент км отражающий отклонение действительной температуры нагнетания от адиабатической температуры конца сжатия = (<нагн — [c.218]

Температура нагнетания зависит в основном от температуры кипения, конденсации и величины перегрева пара на всасывании. Чем выше температура конденсации и ниже температура кипения, больше перегрев пара на всасывании, тем выше температура нагнетания. При нормальной работе компрессора действительная температура нагнетания близка к теоретической, получающейся при адиабатическом сжатии сухих насыщенных паров холодильного агента, так как количество тепла, подводимого к пару в процессе сжатия и отводимого от компрессора в охлаждающих устройствах, приблизительно равно. [c.50]

Работа, затрачиваемая на адиабатическое сжатие 1 кг холодильного агента, равна [c.99]

При движении поршня от НМТ к ВМТ уменьшается объем рабочей полости и происходит сжатие паров холодильного агента. Процесс сжатия в реальном компрессоре протекает по политропе с переменным показателем. Температура пара в конце процесса сжатия значительно отличается от температуры при адиабатическом сжатии. [c.101]

I и ь, — энтальпия холодильного агента в начале и конце адиабатического сжатия (определяется из диаграммы i — log р). [c.56]

Цикл идеальной холодильной машины. Сжатие паров холодильного агента в цикле идеальной компрессионной машины происходит адиабатически, при постоянной энтропии 5" = oпst, т. е. без теплообмена с окружающей средой. За счет затраченной работы сжатия АЬ. энергия хо.лс-дильного агента увеличивается и температура его повышается от до Т (см. диаграмму на рис. 498). [c.717]

Рве. УП-7. Зависимость адиабатической работы /ад и температуры конца адиабатического сжатия 2ад от молекулярной массы холодильных агентов среднего давления (/о = = —40°С к = 40°С <в = <1 = 15 С). [c.200]

Температурный коэффициент т м (формула (33)] отражает отклонение действительной температуры нагнетания i j от температуры в конце адиабатического сжатия [9]. Для анализа рабочих процессов компрессоров со встроенными электродвигателями иногда также целесообразно пользоваться коэффициентом Тцм. в котором за температуру всасывания принимается температура пара после электродвигателя (рис. VII- ). Температурный коэффициент зависит от режима работы и конструктивных особенностей компрессора (рис. VII-11). При использовании холодильных агентов с низкими j,/uB коэффициент t j относительно меньше. [c.202]

Компрессор КМ засасывает влажный пар холодильного агента из испарителя при давлении ро в состоянии / и сжимает его адиабатически до давления (состояние 2), на что затрачивается рабога Al . При сжатии температура пара повышается от То до Тк- Сжатый пар нагнетается в конденсатор КД, где он в результате охлаждения водой или воздухом переходит из состояния сухого насыщ,енного пара в жидкость, т- е. конденсируется (процесс 2—3). Жидкость в состоянии 3 поступает в расширительный цилиндр Р.Ц., где адиабатически расширяется до состояния 4 при этом давление падает от Рк Аор , а температура понижается от до Го. В процессе расширения рабочее тело производит работу Л/ра-ш. В состоянии 4 ХОЛОДИЛЬНЫЙ агент поступает в испаритель И, расположенный в охлаждаемом объекте. В испарителе холодильный агент кипит, забирая тепло от охлаждаемой среды, и переходит из состояния 4 в состояние 1, а затем он вновь засасывается компрессором. [c.15]

Здесь = 12 — 1—работа адиабатического сжатия на единицу массы холодильного агента, вт/кг и, 2 — энтальпия хладагента в начале и в конце процесса адиабатического сжатия, вг/кг 4, 5 — энтальпия хладагента при входе и выходе из испарителя, вт/кг. Значения I находятся из диаграмм (см. рис. ХП1-11,б и Х1П-12). [c.789]

Сжатие паров холодильного агента в компрессоре с давления Ро до давления сопровождается возрастанием их внутренней энергии, давления и температуры. Температура конца сжатия паров в компрессоре зависит от свойств холодильного агента и возрастает с увеличением отношения давлений и и температуры паров на входе в компрессор, достигая в аммиачных компрессорах 100—120° С, а во фреоновых — 60—80°. Удельной работой компрессора /км называется работа, затрачиваемая на отсасывание, сжатие и нагнетание 1 кг паров холодильного агента. Для процессов сжатия, протекающих без теплообмена с окружающей средой (такие процессы называются адиабатическими), удельная работа компрессора может быть вычислена как разность энтальпии паров на выходе из компрессора и входе в него [c.32]

Адиабатическая мощность — теоретическая мощность, необходимая для адиабатического сжатия Од кг холодильного агента с параметрами / 0А11. ко, 1 До давления Рком 2 [c.28]

Здесь (=12 — 1—работа адиабатического сжатия иа единицу массы холодильного агента, вт1кг 1, 2 — энтальпия хладагента в начале и в конце процесса адиабатического сжатия, вт//сг 4, 6 — энтальпия хладагента прн входе и выходе из испарителя, ет/кг. Значения I находятся из диаграмм (см. рис. XIII-1.6 и Х111-12). [c.789]

Диаграмма цикла одноступенчатой холодильной машины в координатах Т — S и Р — i приведена на фиг. 108. Расчет цикла производится исходя из следующих предпосылок процессы кипения и конденсации осуществляются при постоянных давлениях и температурах <омпрессор идеальный — без теплообмена, трения, дроссельных потерь, мертвого пространства и утечек сжатие адиабатическое в трубопроводах состояние холодильного агента не изменяется. [c.407]

При рассмотрении теоретического процесса в цилиндре компрессора и построении его индикаторной диаграммы (рис. 5, а, б) принимают, что с началом движения поршня из левого крайнего положения вправо открывается всасывающий клапан и холодильный агент всасывается в цилиндр. Всасывание (линия а—1) происходит при постоянном давлении Ро, равном давлению в испарителе 1, из которого засасывается холодильный агент, а заканчивается, когда поршень 4 достигает своего крайнего правого положения. Всасывающий клапан 7 при этОлМ закрывается. В процессе всасывания паров холодильного агента в цилиндр компрессора остается постоянным не только их давление, но также температ фа и плотность. При обратном движении поршня — справа налево — в цилиндре происходит адиабатическое сжатие (линия 1—2) холодильного агента. Он сжимается до давления Рк, равного давлению в конденсаторе. При этом давлении открывается нагнетательный клапан, через который пары холодильного агента при дальнейшем движении поршня влево вытесняются из цилиндра (линия 2—Ь). Этот процесс протекает при постоянном давлении Рк, равном давлению в конденсаторе. Принимают также, что когда пор- [c.16]

В диаграмме TS адиабатический процесс сжатия изображается вертикальной прямой 1—2 (рис, 56), поскольку при отсутствии теплообмена сжимаемого холодильного агента с окружающей средой 5 = onst. Из первого закона термодинамики, выраженного через энтальпию, следует, что удельная работа, затрачиваемая на осуществление адиабатического процесса сжатия, может быть определена, как разность энтальпий в точках 2 и 7 [c.100]

Двухступенчатое сжатие с двойным регулированием и неполным промежуточным охлаждением. Схема и цикл в даграммах 5—Т и /—lgp показаны соответственно на рис. 19, а, б, в. Процесс сжатия в машине происходит следующим образом. Жидкий холодильный агент в количестве О из КД поступает в ПО, где в процессе 5—5 переохлаждается. Переохлажденная жидкость дросселируется в процессе 5 —5" первым регулирующим вентилем РВ1 до промежуточного давления рпр. Полученный влажный пар со степенью сухости л 5" поступает в промежуточный сосуд ПС, где отделяется Сх сухого насыщенного пара от О (1—х) жидкости, которая дросселируется вторично в процессе 6—6 и испаряется в И при и в процессе 6 —1, отнимая тепло Со от охлаждаемой среды. Образующийся нар засасывается ЦНД и сжимается (процесс V—2) до промежуточного давления рпр. Сжатый пар с температурой перегрева и давлением рпр охлаждается в водяном ПХ. Перед входом в ЦВД пар из ПХ (состояние 3) смешивается с паром, отделенным в ПС (состояние 3 ), образуя состояние 3". Таким образом, в ЦВД пар сжимается в адиабатическом процессе 3"—4", после чего поступает в КД, где охлаждается и конденсируется в процессе 4"—5. [c.40]

Рассмотрим двухкаскадную машину (рис. 27), нижний и верхний каскады которой представляют собой отдельные холодильные машины. В И нижнего каскада холодильный агент кипит при постоянных /о и давлении ро, отнимая тепло от охлаждаемой среды в процессе 4 —1 (рис. 27, б). Образующийся пар (состояние 1) засасывается КМнк и адиабатически сжимается в процессе 1—2. Сжатый пар (состояние 2) охлаждается и конденсируется в КД в процессе [c.50]

Для определения состояния холодильного агента в конце сжатия (точка 2) проведем сначала линию s = onst из точки 1 до пересечения с линией давления в точке 2ад. При расчете цикла удобно пользоваться адиабатическим коэффициентом т1ад — отношением работы в адиабатическом процессе сжатия /ад к полной работе компрессора / [c.129]

Пароэжекторные холодильные машины работают так же, как и абсорбционные, с затратой тепловой энергии. Холодильным агентом является вода, которая охлаждается частичным испарением при вакууме (около 3- 8 мм рт. ст. или 400-Ь 1650 н м ). Принципиальная схема пароэжекторной холодильной машины показана на рис. 135, а. Для создания вакуума в И применяется эжектор (рис. 135, б), состоящий из сопла 1, камеры смешения 2 и диффузора 3. В паровом котле получается рабочий пар с давлением р, который поступает в сопло эжектора. При расширении пара в сопле до давления ро потенциальная энергия преобразуется в кинетическую энергию движущейся струи рабочего пара, которая в камере смешения увлекает холодные пары, поступающие из И и смешивается с ними. Смесь паров с давлением ро поступает далее в диффузор, где в расширяющейся части за счет снижения скорости движения происходит сжатие смешанного пара до давления конденсации Рк- Затем пар конденсируется в /(Д. Полученная жидкость делится на два потока. Один поступает в И через РВ при давлении ро, а другой насосом перекачивается в паровой котел, на что затрачивается работа н. На рис, 135, в показан теоретический цикл в диаграмме 5—Т линия 1—2 — адиабатическое расширение сухого рабочего пара в сопле эжектора от давления пара в котле р до давления в испарителе ро линия 2—4 — смешение рабочего пара (состояние 2) с сухим насыщенным паром из И (состояние 4), 6 — точка смеси линия 5—7 —сжатие смеси рабочего и холодного паров в диффузо- [c.213]

Для определения состояния холодильного агента в конце сжатия (точка 2 на диаграмме i—р) проведем сначала линию S = onst из точки 1 до пересечения с давлением р в точке 2ад-При расчете цикла удобно пользоваться адиабатическим к. п. д. [c.184]

Работу компрессионной холодильной машины можно представить и в диаграмме u—р состояния вещества, отнесенной к 1 кг холодильного агента (рис. 4,6). Линией 1—2 в ней изображен iipoue адиабатического сжатия. Линия 2—3 — это процесс уменьшения удельного объема V при постоянном давлении р с отводом тепла, т. е. процесс конденсации. При падении давления жидкости в расширительном цилиндре (линия 3—4 ) работа расширения выражается площадью 3—4—4. Для определения работы всего цикла ее надо вычесть из работы компрессора, выраженной площадью 1—2—3—4. Линия 4 —/ характеризует процесс расширения холодильного агента при постоянном давлении ро с подводом тепла, т. е. процесс испарения. [c.13]

Тепловой эквивалент работы теоретического компрессора, отнеселппли к 1 кг холодильного агента, равен приращспнт ч. тальпии пара в адиабатическом процессе его сжатия. [c.14]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология