Процесс сжатия

Рис. 2.1. Политропные процессы сжатия и расширения реального газа

Исходя из уравнений изменения внутренней энергии газа в пузыре и в системе камера-пузырь и уравнений сохранения массы и предполагая, что процесс сжатия-расширения в камере протекает адиабатически, а в пузыре - изотермически, для Рк ( ) можно получить следующее уравнение [75] [c.54]

Политропный кпд процесса сжатия определяется, как обычно [43] [c.58]

Пример 2. Атмосферный воздух сжимают до 1,2 ата. Подсчитать а) температуру воздуха после сжатия б) количество тепла, которое выделяется в процессе сжатия в) какова затрата работы на сжатие воздуха. Давление атмосферного воздуха Pi = l ата. [c.132]

Разность энтальпий и разность энтропий в конце и начале процесса сжатия для идеального газа [8] [c.58]

Таким образом выражения для определения политропного КПД адиабатных процессов сжатия и расширения с потерями полученные в предположении постоянства теплоемкости поли-тропного процесса, являются универсальными для любых газов, включая идеальный как частный случай [c.59]

Рис. 2.4. Процесс сжатия в рабочем колесе

Заметив, что для кусочно-политропного процесса сжатия в ступени потерянная работа вычисляется по формуле (2.31), запишем е учетом (2.28) [c.69]

Рис. 2.6. Элементарные процессы сжатия н расширения

Для процесса сжатия в адиабатном пото х с потерями и подводом энергии извне, происходящего, например, в рабочем колесе компрессора (рис. 2.6, а), КПД определяется выражением Иг V 1рс с1с V йр- У[-а с1а [c.75]

Если скорость движения в процессе сжатия газа не изменяется или является пренебрежимо малой, то выражение упрощается [c.75]

Процесс сжатия в адиабатном, энергетически изолированном потоке с потерями, происходящий, например, в диффузоре, определяется уравнениями (2.50) и (2.51) прн dl = 0 [c.75]

Заметим, что в обоих случаях КПД будет величиной положительной, так как в процессе сжатия dp > О, но dX О, а в процессе расширения, наоборот, dp < О, а Я. > 0. [c.76]

Определение параметров по давлению и энтропии. Часто возникает необходимость определения термодинамических параметров вещества в конце изоэнтропного процесса сжатия или расширения. При этом в искомой точке обычно известны давление и энтропия. Рассмотрим процедуру, которая позволяет решить эту задачу [c.110]

В области изменения параметров состояния, где происходит процесс сжатия, реальный газ аппроксимируется некоторым гипотетическим идеальным газом с индивидуальной шкалой условных температур Ту = гТ. [c.116]

В результате расчетов установлено, что особого внимания заслуживает вопрос об определении условного показателя изоэнтропы. Обычно [18, 48] его определяют вдоль изоэнтропного процесса сжатия по формуле, полученной непосредственно из уравнения (3.39) [c.117]

В принципе можно рассчитывать так же и процессы с отводом теплоты, но для этого должен быть заранее известен закон, по которому она отводится в процессе сжатия или расширения. Практически наиболее удобно такие процессы рассматривать как политропные. Если же закон, по которому отводится теплота, можно представить только в зависимости от термодинамической температуры, то применение метода условных температур себя не оправдывает, так как в процессе расчета на каждом шаге необхо-ди.мо обращаться к уравнению состояния, чтобы перейти от условной температуры к термодинамической. [c.120]

Рассмотрим наиболее характерные для лопаточных машин поли тройные процессы сжатия и расширения, соответствующие адиа батным течениям с внутренне необратимыми потерями. На рис. 3.I и 3.10 для сравнения изображены эти процессы в идеальном газе у которого ку > 1 (рис. 3.9, а и 3.10, а), и в идеальном газе у которого ку < 1 (рис. 3.9, б и 3.10, б). Одноименные точки для обоих газов обозначены одинаково. Так как при ку > 1 характер изменения параметров в этих процессах хорошо известен, все пояснения будут относиться к газу с /г, < 1. [c.120]

В процессе сжатия 1—2 (рис. 3.9, б) условная температура Ту уменьшается, а условная энтропия Sy, как обычно, увеличивается, так как теплота, эквивалентная энергии, затраченной на преодоление потерь, подводится к газу. Условная температура в конце действительного сжатия 2 будет ниже, чем в конце изоэнтропного [c.120]

Рнс. 3.9. Процессы сжатия в газах а — > 1 б — < I [c.121]

Изоэнтропный (адиабатный) и политропный КПД процесса сжатия определяются но обычным ( юрмулам [c.122]

Обобщая полученные результаты и опираясь на многочисленные расчеты, следует сказать, что, заменяя в некоторой области диаграммы реальный газ идеальным, у которого / у < I, мы получаем значения КПД, удовлетворяющие нас по точности совпадения с действительными значениями. То обстоятельство, что при йу < 1 в процессе сжатия i) o < ( ,, а в процессе расширения 1]пол > 4s. > огя в реальном рабочем веществе все будет наоборот, может быть препятствием к применению метода условных температур только при ky <<С 1. Однако, как показывает опыт, даже для такого вещества как R12, обладающего высокой сжимаемостью, средние значения показателя изоэнтропы ky, определенные по формулам (3.47) и (3.48) для конечных интервалов давлений, становятся меньше единицы только в области, близкой к критической точке, и отличаются от нее не более чем на 2—4 %. При таких близких к единице значениях ky изоэнтропный и политропный КПД практически совпадают независимо от того, будет k , больше единицы или меньше ее. [c.123]

Компрессорами называют машины, н которых в процессе сжатия происходит охлаждение рабочей среды. Степень сжатия в компргссорах (отношение абсолютного давления иа пагпетапии Рк к абсолютному давлеп1гю на всасывании рц) превосходит 3,5 (е = = р1.7р 1>3,5). Развиваемое компрессором давление доходит до 100 МПа и более. [c.183]

Второй эффект, принятый во внимание Уэббом, связан с явлением электрострикции, т, е, сжатия, наблюдаемого при растворении, В результате электрострикции объем раствора становится меньше, чем сумма объемов чистого растворителя и растворенного вещества. На процесс сжатия расходуется некоторое количество энергии. Учет обоих эффектов приводит к тому, что величины энергий и теплот гидратации, вычисленные по формуле Борна — Уэбба, уменьшаются и приближаются к опытным, В теории Уэбба растворитель по-прежнему рассматривается ка ч непрерывная среда и не учитывается ни строение его молекул, пн структура жидкости. [c.56]

Компрессия и конденсация — процессы сжатия газа компрессорами и охлаждения его в холодильниках с образованием двухфазной системы газа и жидкости. С повышением давления и понижением температуры выход жидкой фазы возрастает, причем сконденсировавшиеся углеводороды облегчают переходлегких ком — понентов в жидкое состояние, растворяя их. Обычно применяют многоступенчатые (2, 3 и более) системы компрессии и охлаждения, используя в качестве хладоагентов воду, воздух, испаряющиеся аммиак, пропан или этан. Разделение сжатых и охлажденных газов осуп1,ествляют в газосепараторах, откуда конденсат и газ направля — ют на дальнейшее фракционирование методами ректификации или абсорбции. [c.203]

Вопрос о столкновенршх таких молекул сильно усложняется благодаря наличию сил притяжешш. Если рассмотреть эту проблему более детально, то становится ясно, что, как и в случае газов, для любого физртческого процесса (сжатие, внутреннее трение, диффузия) должно существовать свое [c.424]

В практике технических расчетов уравнения работы изотермического сжатия или расширения (38) и (38а) занимают очень незначительное место, так как все процессы сжатия фактически протекают настолько быстро, что температура газа при этом не остается постоянной, а сильно изменяется. В практике расчетов уравнение изотермы широко применяют только в форме уравнения Ьойля, на котором мы подробно останавливались выше (стр, 45). [c.69]

Примепеинс каждого из уравнений определяется характером поставленной задачи и требуемой точностью расчетов. При расчете процессов сжатия перегретого пара при средних и малых давлениях и илотиостях, не превышающих критической плотности, инженерная точность вполне может быть обеспечена с помощью уравнений Битти—Бриджмена, Старлинга, БВР. Существенным преимуществом этпх уравнений является возможность расчета параметров смесей реальных газов, которые часто являются рабочими веществами компрессоров в химическом и нефтехимическом производствах. Если необходима высокая точность расчетов, то применяют уравнения Боголюбова—Майера, Клёцкого и др. Отметим, что по существу почти псе известные уравнения состояния являются математическими аппроксимациями двумерных термодинамических поверхностей, описывающих термические свойства реальных газов. Поэтому точность р—V—Г-зависимостей определяется главным образом степенью полинома, который входит в уравнение состояния. Так, уравнение Битти—Бриджмена является уравнением третьей степени по температуре и плотности, уравнение БВР — пятой степени по плотности и третьей степени по температуре, уравнение Старлинга — пятой степени и по плотности и по температуре. В некоторых случаях таких значений степени недостаточно для получений нужной точности, тогда принимают уравнение Боголюбова—Майера, которое теоретически представляет собой бесконечный ряд по степеням температуры и плотности. Однако на практике даже для прецизионного описания термических свойств редко приходится применять степени выше восьмой. [c.18]

Рассмотрим адиабатны 1 процесс сжатия с потерями. В адиабатно-изолированной машине вся потерянная работа подводится к газу в виде теплоты лн-к- Такой процесс можно условно представить как обратимый политропный, в котором подведенная теплота подв = Ят-к 1461. Полная работа сжатия равна разности энтальпий в конце и начале процесса [c.57]

Ступени холодильных центробежных компрессоров состоят из ряда последовательно соединенных элементов, причем в однях происходят процессы сжатия, в других — расширения, а в третьих плотность существенно не меняется. Так, во входном устройстве промежуточной ступени поток движется с увеличением скорости. Это соответствует конфузорному течению, или процессу расширения, при котором плотность падает. В рабочем колесе за счет подвода механической энергии плотность обычно увеличивается [c.60]

КПД элементарных процессов. КПД элементарного процесса 3 зависимости от характера процесса (сжатия или расширения) эпределяется по-разному (рис. 2.6). [c.75]

Так как в адиабатных, энергетически изолированных потоках энтальпия тор.можения постоянна, то выражения для КПД (2.57) и (2.58) можно упростить, заменив в них число Маха коэффициентом скорости. В этом случае КПД процесса сжатия [c.76]

МЕТОД УСЛОВНЫХ ТЕМПЕРАТУР ДЛЯ АНАЛИТИЧЕСКОГО РАСЧЕТА ПРОЦЕССОВ СЖАТИЯ И РАСШИРЕНИЯ РЕАЛЬНЫХ ГАЗОЗ [c.113]

Удельный объем берется в этом случае в точке пересечения линии S = onst, выходящей из точки в начале процесса, и изобары Pi в конце процесса сжатия. Наиболее точные результаты дает расчет по значению k y, определенному по формуле (3.46), если процесс изоэнтропный или близкий к нему. При отклонении процесса от изоэнтропного погрешность возрастает. [c.117]

Погрешность может быть уменьшена, если при определении рассматривать интервал изменения параметров не вдоль изоэнтропы, а вдоль линии действительного процесса сжатия. При этом расчетная зависимость для определения к представляет собой уравнение (3.43), решенное относигельио числа изоэнтропы [c.117]

Ден Г. Н., Бухарин Н. Н. Метод условных температур для аналигиче-ского расчета процессов сжатия реальных газов. — Холодильная техника, 1974,, № 4, с. 37—40. [c.210]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология