Время передачи возмущения

Одной из основных характеристик процесса передачи возбуждения от одной молекулы к другой молекуле, удаленной от первой на фиксированное расстояние, является время передачи возбуждения. При теоретической оценке этой величины обычно опираются на работы Ферстера и Декстера, которые основывались на использовании формулы теории возмущений [c.152]

Пневмотранспорт в горизонтальном и вертикальном направлениях обычно осуществляется при турбулентном режиме газовой фазы. Для передачи турбулентных пульсаций транспортирующего потока транспортируемым частицам и для установления стационарного состояния требуется определенное время, называемое временем релаксации (время, за которое твердая частица полностью воспримет изменения, возникающие в скоростном поле транспортирующего потока). Время релаксации зависит от размера и плотности частиц, а также от степени возмущения потока. [c.57]

Потеря колебательной энергии также происходит при столкновениях. В отсутствие возмущений от близлежащих электронных уровней излучательное время жизни двухатомной молекулы слабо зависит от ее колебательной энергии. Процесс передачи колебательной энергии довольно сложен и сильно зависит от свойств сталкивающихся молекул. За последние годы накопился большой материал по колебательной релаксации. Среди первых, очень важных работ по колебательной релаксации были эксперименты по изучению флуоресценции простых двухатомных молекул, таких, как иод. Излучательное время жизни возбужденной молекулы иода равно около 10 с при давлении постороннего газа порядка 0,01 атм примерно одно столкновение происходит за время жизни [25—28]. Иод имеет низкую энергию диссоциации и несколько низколежащих электронных состояний. Детальная интерпретация экспериментальных данных здесь [c.31]

Формула (60) может быть применена также и к пене. Действительно, предположим, что толщина стенок невелика, а скорости адсорбции и десорбции достаточно велики, в то время как скорости обмена с окружающей средой М и V, наоборот малы, так что поверхностное натяжение на внутренней, непосредственно не возмущаемой стороне пленки совпадает с поверхностным натяжением на внешней. Рассмотрим внутреннюю, замкнутую поверхность верхнего пузыря пены. Пусть в ходе обмена компонентами с окружающей средой, например, в результате испарения растворителя, поверхностное натяжение на внутренней, стороне наружной пленки пузыря упало, в результате чего возник градиент натяжения между возмущенным участком внутренней поверхности и более глубокими, невозмущенными. Этот градиент вызовет на внутренней поверхности поверхностные течения. Ранее мы качественно оценивали эффект передачи движения вглубь пены при установившейся скорости движения поверхности пены и пришли к выводу, что скорости движения должны быстро спадать при удалении- от поверхности пены. Причиной этого является противоположность направлений движения участков поверхности на разных сторонах ряда пленок, разделяющих соседние наружные пузырьки. Однако в условиях, когда поверхностное натяжение падает на [c.174]

Основная часть литературы по релаксации посвящена рассмотрению вопросов передачи электронной зеемановской энергии либо из спиновой системы решеточным колебательным ветвям (этот процесс называется спин-решеточной релаксацией с характеристическим временем Ti), либо между индивидуальными членами спиновой системы (термин спин-спиновая релаксация относится к процессам, устанавливающим равновесные условия в этой спиновой системе) характеристическое время этого процесса равно Гг. В обоих случаях часто неявно предполагается наличие внешнего поля. Мессбауэровские эксперименты обычно выполняются в отсутствие такого поля, и спиновая система тогда представляет собой совокупность уровней кристаллического поля (в различной степени возмущенных локальными полями), которые обсуждались в разд. I, Б. Из этого следует, что спиновая система означает общую совокупность ионных уровней, хотя они могут не точно соответствовать зеемановским уровням. [c.454]

Проанализируем динаМику системы, структурная схема которой приведена на рисунке, при случайных возмущениях расходов и концентраций. Участок трубопровода между регулирующим клапаном и датчиком расходомера представим звеном с чистым запаздыванием т, коэффициент передачи участка контура от датчика расхода до регулятора обозначим через р, коэффициент передачи от регулятора до датчика — через К. Регулятор изодромный Гн — время изодрома, /Ср — коэффициент усиления регулятора Т — эквивалентная постоянная времени пневмопровода и исполнительного механизма. [c.72]

Согласно ГОСТ 13053—67, регламентируется время передачи выходного сигнала Тп.вх- При скачкообразном возмущении сигнала на входе от минимума до максимума и от максимума до минимума на 63% диапазона выходного сигнала т не должно превышать 7 с (при длине линии передачи 60 м с внутренним диаметром трубопровода 6 мм и емкости на конце линии не бопее 50 см ), для датчиков, регулирующих, вычислительных и функциональных устройств, задатчиков, генераторов пневматических импульсов, реле переключения преобразователей усилий и перемещений, переключателей, автоматизированных панелей управления и усилителей мощности. [c.176]

При использовании электронных спектров неизбежно встанет вопрос об их изучении, так как для многих радикалов наблюдаются возмущения их электронного состояния (аномалии в электронно-колебательно-вращательной структуре). Так в спектре радикала Сг, система полос Свана, (видимая область спектра) были обнаружены аномалии во вращательной структуре спектра, заключающиеся в отсутствии излучения с вращательных уровней с квантовыми числами К = 46 и 50. Это говорит о том, что уровени К"= 46 и 50 является метастабильными, т.е. время жизни этих уровней в тысячи раз больше, чем других уровней (если, конечно, не происходит передача энергии с данного конкретного энергетического уровня другим энергетическим уровням других молекул - в данном случае это обстоятельство маловероятно). Был обнаружен также эффект лазерной накачки уровня N =39. [c.100]

Впрочем, аксоны как проводники намного хуже электрических кабелей, и на расстояния, превышающие несколько миллиметров, сигналы путем пассивного распространения передаются неадекватно даже тогда, когда источником сигнала служит длительное возмущение. Еще хуже распространяются на большие расстояния непродолжительные сигналы, так как сдвиг мембранного потендаала, вызванный током, происходит не мгновенно, а требует какого-то времени. Необходимое время зависит от емкости мембраны, т.е. от заряда, который должен накопиться по ту и другую сторону мембраны, чтобы произошло данное изменение мембранного потенциала (см. рис. 18-7). Мембранная емкость обусловливает как замедление пассивной передачи сигналов вдоль аксона, так и искажение их. Например, резкий короткий стимул, приложенный к одной точке, регистрируется на расстоянии нескольких миллиметров уже как плавный, постепенно возрастающий и снижающийся потенциал с сильно уменьшенной амплитудой (см. рис. 18-20). Таким образом, для верной передачи сигналов на расстояния, превышающие несколько миллиметров, аксону необходим (помимо его пассивных кабельных свойств) активный механизм, поддерживающий силу сигнала на всем его пути. [c.91]

Последние два десятилетия ознаменовались переворотом в технике исследования, используемой в органической химии. Широкое внедрение в практику повседневной работы таких методов установления структуры и изучения реакции, как ЯМР-спектроскопия и масс-спектрометрия, позволило по-новому подойти к истолкованию и объяснению ряда теоретических вопросов (реакционная способность молекул и их строение, передача влияния заместителей, механизмы реакций и т. п.). С помощью метода фотоэлектронной спектроскопии было показано, что связи в молекуле метана неравноценны по энергии. Этот экспериментальный факт не мог быть объяснен с помощью приема гибридизации. Все менее и менее стал удовлетворять также химиков-органиков подход к истолкованию реакционной способности молекул, стереохими-ческого хода реакций и тонкого механизма реакций, основанный на концепциях резонанса и мезомерии. Появление нового подхода к истолкованию теоретических проблем органической химии ознаменовала разработка Вудвардом и Гофманом правил орбитальной симметрии, которые сразу привлекли внимание широких кругов химиков-органиков. Эти правила базируются на методе возмущения молекулярных орбиталей (ВМО), который был разработан М. Дж. Дьюаром более двадцати лет назад. Однако метод ВМО был мало известен широким слоям органиков и не находил применения вплоть до 1969 г., когда М. Дж. Дьюар опубликовал свою хорошо известную книгу Теория молекулярных орбиталей в органической химии (книга переведена и опубликована издательством Мир в 1972 г.). В настоящее время очень многие исследователи в области органической химии используют при теоретической трактовке экспериментальных результатов метод ВМО. Нет сомнений, что в ближайшие годы метод ВМО, в основе которого лежат серьезные квантово-механические обоснования, полностью вытеснит теорию резонанса, приводящую в ограниченном числе случаев к формально верным результатам только благодаря чистой случайности. В 1977 г. издательством Мир выпущена монография М. Дж. Дьюара и Р. Доггерти Метод ВМО в органической [c.5]

Характерное время процессов, выводящих молекуляр-систему из равновесного состояния, зависит от конкретного тнпа возмущающего действия и может изменяться Р очень широких пределах. Разберем наиболее простой пример механического возмущения равновесной системы. Проще всего механически подействовать на газ движущимся поршн (рнс. 7). Еслн вдвигать поршень относительно медленно, то система в целом будет оставаться равновесной, давление и температура будут одинаковыми во всех частях сосуда, а распределение частиц по энергиям будет оставаться больцмановским, как и в случае неподвижного поршня. Физически очевидно, что должен существовать диапазон скоростей движения поршия, при которых равновесие в системе не будет успевать устанавливаться. Согласно сформулированному критерию сопоставления характеристических времен, для создания неравновесного распределения поршень должен ударять по молекулам газа чаще, чем они сталкиваются друг с другом. Такая ситуация будет иметь место, если поршень проходит межмолекулярпое расстояние быстрее, чем это делает сама молекула газа. Средняя скорость хаотического теплового движе ни я молекул газа близка к скорости звука в нем, — это естественно, поскольку в идеальном газе нет дальнодействующих сил и передача энергии н импульса происходит только непосредственно при соударениях. Соответственно звук (колебания давления) распространяется в газовой среде примерно с той же скоростью, с какой движутся сами молекулы. Если поршень движется со скоростью, меньшей скорости звука в среде, от него распространяется обычная звуковая волна сжатия. Если же поршень вдвигать в сосуд быстрее скорости звука, то ситуация становится принципиально неравновесной и возникает интереснейшее явление — ударная волна. Основная особенность ударной волны — скачкообразное изменение параметров газа давления, плотности, температуры. На рнс. 7 приведены также профили давления в обычиой звуковой и в ударной волнах. [c.53]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология