Косинус

Закон Ламберта (закон косинусов) — устанавливает, что количество энергии dQ , излучаемое элементом поверхности dFi 4 направлении dF , пропорционально количеству энергии, излучаемой по нормали Еп, умноженному на величину пространственного угла dQ и os ф, т. е. [c.59]

Косинус гиперболический Тангенс гиперболический [c.433]

X Е где косинусы углов между -й осью новой системы [c.44]

Выражения для 5 и Ф значительно упрощаются, если в (111.52) экспоненциальную зависимость и косинус разложить в ряд и получающиеся при этом мнимые члены отбросить. [c.59]

Рис. IX-5. К определению направляющих косинусов.

Из теории а—с коэффициент мощности определяется как косинус фазового угла между напряжением и током, когда существует чистая синусоида для обоих он увеличивается с увеличением температуры. Если изоляционный материал служит диэлектриком конденсатора, то коэффициент мощности является собственным свойством диэлектрика. [c.205]

Косинусы углов а,7 и параметры гибридизации связаны так называемой формулой Ван-Флека (1933 г.) [c.212]

Поскольку 5 ,, 5,, и 5 , как и Н , и определяются в терминах молекулярной системы координат х, у и г, то их можно заменить на те се самые направляющие косинусы. Молекулярная система координат, которая приводит к диагональному виду д-тензор, может п. совпадать с произвольными осями, связанными с морфологией кристалла. Поскольку описываемый эксперимент осуществляется с использованием легко регистрируемых осей монокристалла, приведенное выше уравнение следует переписать в недиагональном виде [c.33]

Рассмотрим более сложный пример, когда в элементарной ячейке имеется винтовая ось второго порядка, такая, как в пространственной группе Р2 /с. Здесь координаты положения (х, у, г) преобразуются в координаты (х, 1/2 + у, 1/2 — г) за счет операции, соответствующей этому элементу симметрии. Можно записать (в этом случае используются только косинусы, поскольку известно, что Р2, /с — центрированная пространственная группа, т. е. уг -> ху/) [c.395]

При использовании тригонометрического тождества для косинуса суммы углов это выражение можно переписать в виде [c.395]

Эти процессы в значительной степени зависят от адсорбционной способности поверхностно-активного вещества и применительно к пластовым системам могут быть качественно и количественно охарактеризованы изменением межфазного натяжения в системе нефть — вода Он-в и косинусом краевого угла смачивания горной породы водой os 0 в зависимости от концентрации ПАВ, например, в воде. [c.67]

Другой физико-химический показатель эффективности действия ПАВ — косинус краевого угла смачивания со5 0 — используют при анализе тройных гетерогенных систем типа жидкость — жидкость — твердое тело, жидкость — газ — твердое тело, при процессе вытеснения нефти это система нефть — вода — горная порода. Использование параметра СО5 0 вызвано тем, что прямое измерение поверхностного натяжения твердого [c.67]

Выразим косинусы через скорость и элементы дуги и их проекции [c.106]

V — v ) . = T)i os о.. + OS -1- 7], OS где 7)3 — нормальная к поверхности твердой частицы составляющая скорости (у — у ) и — соответствующие касательные составляющие вектора (yj — у ) os a.j, os os — направляющие косинусы декартовой системы координат, связанной с точкой поверхности твердой частицы. [c.170]

Это выражение определяет косинус угла рассеяния в лабораторной системе координат в зависимости от косинуса угла рассеяния в системе центра масс. [c.54]

На основании тригонометрической формулы косинуса разности двух аргументов имеем [c.296]

Наиболее простой по форме является лопатка, средняя линия которой представляет собой дугу окружности. Такая лопатка вычерчивается по заданным углам j и j . По теореме косинусов [c.157]

Подставляя (П.4.6) в граничные условия (П.4.4) и используя единственность разложения по полиномам Лежандра и линейную независимость синусов и косинусов с учетом соотношений (П.4.8), получим [c.193]

Определим функцию рассеяния f следующим образом f (т)) йц — доля всех рассеивающих соударений, которые приводят к рассеянию на такие углы в системе С), косинусы которых попадают в интервал между значениями т] и T]-f Т1 , и представим ее в впде ряда [c.53]

Рассеяние изотропно, если среднее значение косинуса угла рассеяния в данной системе координат равно нулю. Это условие для системы центра масс уже использовалось при выборе функции / согласно уравнению (4.22). Вычислим среднюю величину т) в интервале (—1, 1) [c.54]

Пусть f (г ) — функция рассеяния в зависимости от косинуса угла рассеяния в системе центра масс д.чя случая столкновения частицы массой Л/1 с частицей массой [c.112]

См. первый член выражения (5.20).] Здесь [х — косинус угла между направлением движения нейтрона и нормалью к поверхности образца и я з — азимутальный угол направления движения нейтрона около нормали. Интеграл от (5.248) по всем направлениям и по полной поверхности площадки 81 равен /4 5 х,фц. Так как вероятность того, что нейтрон пройдет расстояние 5 без поглощения, равна ехр (—2, ), то для коэффициента прохождения [c.170]

Нетрудно видеть без искусственных преобразований Дюллиена, что среднее значение квадрата косинуса в пространстве со8 6 = /з и теоретическое значение проницаемости зернистого слоя в вязкой области по Дюллиену оказывается равным [c.38]

Аналогично и в выражении (IX,17) величины дх/д1 есть ие что иное, как па-г равляющие косинусы выбранного ианрав- ения I по отношению к осям координат. [c.486]

Модификация метода состоит в том, что введено понятие зона перекрытия . Если прямой шаг оказывается неудачным, то делается обратный шаг. Если и он неудачный, то на зону бросаний накладываются ограничения в виде двух секторов, для которых направление неудачных бросков является осью симметрии, а точка, из которой производятся бросания, служит их центром. Серия бросков из данной точки считается законченной, если вся зона окажется перекрытой. Опытным путем получено, что лучшие результаты получаются для угла закрытия сектора, косинус котрого лежит в интервале от 0,5 до 0,7. Случайные направления генерируются с учетом зоны перекрытия. [c.604]

Определим ф , используя результаты вычислений утечки нейтронов для уравнения (7.4). Если заметить, что ф (ж, х) = и (а , д,) (у. 1), то очевидно, что ф (ж, [х) [х( [х есть число нейтронов, проходящих в единицу времени через единичную площадку, нормаль которой совпадает с осью х, в на-правленни под углом к оси а , косинус которого равен [х, в интервале [х. [c.247]

Наиболее простой вид фуикция имеет при нзотроптюм рассеянии п системе центра масс. 13 этом случае косинус угла рассеяния ц равномерно распределяется в интервале между —1 и 1. Коэффициенты = 0 для всех п, больших О, а пз соотношения (4.19) [c.54]

Следует отметить, что если рассеяние изотропно в системе центра масс, оно все же не изотропно в лабораторной системе косрдинат. Чтобы показать это, вычислим косинус угла рассеяния 0о в лабораторной системе. Угол 0 показан на рис. 4.4 и 4.5. Косинус угла обозначаемый можно [c.54]

Таким образом, с увеличением времени несимметричные компоненты первоначального распределения фо (ж) (выраженные через синусы) уменьшаются более быстро, чем симметричные компоненты (содержащие косинусы). Из этого можно сделать следующий вывод неза1шспмо от начальной формы распределения потока в последующие моменты времени распределение становится все более симметричным, если, конечно, отсутствуют дальнейшие изменения в ядерных характеристиках системы. Этот результат является следствием предположения, что делящееся вещество равномерно распределено по всему объему размножающей сферы, т. е. 2, не зависит от X. Существует еще одно важное следствие, которое может быть выведено из выражения (5.119), а именно всегда существует один член ряда (5.119), который преобладает над другими, и с увеличением времени I этот член один дает все более точную аппроксимацию всего ряда. Докажем это путем следующих рассуждений рассмотрим величину которую запишем в форме [c.143]

Поскольку модель, которая здесь рассматривается, в диффузионной среде имеет вид (5.292) —(5.294), причем граничное условие (5.293) заменяется условием (5.326), то из сравнения выражений (5.326) и (5.327) ясно, что результаты расчета потока в замедлителе и падения потока будут такими же, что и полученные для трех простейших геометрий в выражениях (5.296) — (5.301), только отношение (1—а)/(1+а) следует заменить (1—/1)7(1+/г)-13еличина Д, определяемая выражением (5.324), точно равна величине а, которая применялась ранее и определяется выражением (5.250). Величина /2 — новая, которую следует вычислить для систем различной геометрической формы. Заметим, что /2 — это часть нейтронов, пропускаемых образцом, на который падает ноток нейтронов с изотропным угловым распределением, умноженным иа косинус, что делает его более направленным . [c.180]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология