Формы разряда переходные

Далее необходимо упомянуть о кистевом разряде, в котором быстро следующие друг за другом обрывающиеся каналы искрового разряда образуют некоторое подобие кисти, и о переходных формах разряда, например о переходной форме между несамостоятельным таунсендовским и тлеющим разрядами. Другая переходная форма имеет место при ограничении тока большим сопротивлением при переходе от тлеющего разряда к дуговому. Характерная черта этой формы разряда — катодное падение, меньшее чем катодное падение тлеющего разряда, и большее, чем катодное падение дугового разряда. На катоде такого разряда имеют место одновременно как процессы, типичные для дугового разряда, так и процессы, типичные для тлеющего разряда. [c.24]

Рис. 192. Чередование светящихся слоёв и переходная форма разряда между таунсендовским и тлеющим в неоне при давлении 40 мм Hg. Изображение негативное. Расстояние между электродами 1 см. Сила тока около 1 ( .А.

При рассмотрении путей управления ходом химических реакций в электрических разрядах следует начать с выбора формы разряда. Специфика электрического и химического действия различных видов разряда, а также наличие многочисленных переходных и промежуточных форм последних позволяют подбором типа разряда предопределить основное направление протекающих в нем химических процессов. [c.372]

Газоразрядной средой служил воздух, осушаемый жидким азотом. Разрядное давление р варьировалось в интервале 1—0,1 мм рт. ст., напряжение на электродах Уг — от 320 до 1000 в. Нормальный и близкие к нему переходные формы разряда реализовались при небольших расстояниях между электродами (20—30 лш) и небольших Уг (320- 500 в), в интервале давлений 0,3—1 мм рт. ст. Приведенная плотность разрядного тока Цр составляла 2-10- —5- 10 з а/см мм рт. ст. [c.182]

Переходная форма разряда (р = 40 мм рт. ст., = = 50 ма-, для метана р=Ю мм рт. ст., г = 300 жа) характеризуется светло-желтым свечением. Смолистые налеты, покрывающие электроды и стенки, легко смываются растворителями. При активной форме разряд горит плотным ярко-желтым пламенем. При этом выделяется значительное количество сажи. Авторы предполагали, что наблюдаемое изменение эффективности действия разряда связано с переходом тлеющей его формы в дугу, имеющую более высокую температуру и, следовательно, более благоприятные условия для развития вторичных реакций с участием свободных радикалов. [c.144]

При наличии во внешней цепи газоразрядной трубки большого сопротивления, порядка нескольких миллионов ом, переход от несамостоятельного к самостоятельному разряду совершается постепенно и можно наблюдать переходную форму разряда. Если ток самостоятельного разряда порядка нескольких микроампер, то разряд называют самостоятельным тихим разрядом. [c.6]

Изучение переходных процессов проводили также в прозрачных оболочках из плексигласа в форме цилиндра и в устройствах, когда взрывчатое вещество (обычно в виде тонкого слоя) зажато между двумя пластинами [15, 16], одна из которых прозрачная (плексиглас). В отличие от рассмотренных выше устройств в последнем случае инициирование взрыва осуществлялось в основном искрой или пережиганием тонкой металлической проволочки, помещенной в ВВ, с помощью конденсаторного разряда. [c.14]

Переходная форма лавинного разряда.......... [c.5]

При прохождении через газотрон тока, сила которого больше, чем сила тока термоэлектронной эмиссии плюс ток положительных ионов (несвободный режим), разряд теряет характер дугового. Возникает переходная форма между тлеющим и дуговым разрядами, сопровождаемая повышением катодного падения потенциала. В результате катод начинает разрушаться и газотрон выходит из строя. [c.317]

Т1 на величину НТ1 Р) п К 1К). Поскольку переход от безбарьерного к обычному разряду в действительности должен происходить при т), то, если ж К сильно отличаются, вблизи этого значения перенапряжения должен существенно изменяться предэкспоненциальный множитель, и мы можем ожидать, что в области перехода от 1 к 3 или 4 поляризационные кривые будут иметь форму, схематически изображенную пунктиром. Особенностью этих кривых является то, что они лежат ниже одной из двух пересекающихся прямых. Как было описано в гл. 2, экспериментально наблюдающаяся форма кривой в переходной области (сплошная линия 1—2) носит иной характер, соответствующий близости величин и К. [c.127]

Наглядное представление об эволюции разряда в различных режимах дают кривые распределения потенциала в полости анода (рис. 5.5). Областям А Mi Б соответствуют стационарный и переходный режимы остальные области соответствуют различным формам второго режима разряда. [c.181]

По-видимому, чаще всего в реальных объектах отдельные углеродные цепочки химически сшиты друг с другом, причем сщивки расположены с той или иной частотой и периодичностью. Если для описания алмазных и фафитных систем понятие межмолекулярных химических связей и соответствующих узлов разветвления (трех-, четырехфункциональных и др.), возможно, не ифает существенной роли, то для описания цепочечных полимеров углерода оно приобретает первостепенное значение. Хотя такие системы формально могут быть зачислены в разряд переходных форм углерода, тем не менее под реально существующими карбиновыми формами углерода (в отличие от идеального а- или / -карбина) следует подразумевать частично сшитые пространственные полимеры регулярного (кристаллического) и нерегулярного строения со значительным преобладанием протяженных фрагментов линейно-полимеризованиого углерода. [c.26]

Переходная форма лавинного разряда. Переход от несамостоятельного разряда к самостоятельному обычно сопровождается резким увеличением силы тока и внезапным появлением свечения газа. Однако, если ввести в цепь очень большое сопротивление, то переход от несамостоятельного разряда к самостоятельному совершается постепенно, и можно наблюдать переходную форму разряда. При сопротивлении порядка 10 ом при малых давлениях, при 11около анода появляется слабое свечение. Это объясняется тем, что около анода в. чавине больше всего электронов и здесь происходит наибольшее число возбуждений частиц газа. При уменьшении внешнего сопротивления с увеличением тока начинается искажение поля пространственными зарядами, и свечение газа начинает распространяться в направлении к катоду. При дальнейшем увеличении силы тока свечение газа начинает распадаться на характерные для тлеющего разряда части и падение потенциала в трубке сосредоточивается в катодных частях разряда. [c.259]

Образование дуги. Если в тлеющем разряде увеличивать силу тока, уменьшая внешнее сопротивление, то при большой силе тока напряжение на зажимах трубки начинает падать, разряд быстро развивается и превращается в дуговой. В большинстве случаев переход совершается скачком и практически нередко вeдet к короткому замыканию. Нри подборе сопротивления внешнего контура удаётся стабилизовать переходную форму разряда и наблюдать при определённых давлениях непрерывный переход тлеющего разряда в дугу. Параллельно с падением напряжения между электродами трубки идёт возрастание температуры катода и постепенное уменьшение катодного падения. [c.324]

Переходная форма разряда от таунсендовского к тлеющему. Переход от несамостоятельного разряда к самостоятельному обычно сопровождается резким увеличением силы тока п резким появлением свечения газа. Однако если ввести в цепь очень большое сопротивление, то переход от несамостоятельного разряда к самостоятельному совершается постепенно, и можно наблюдать переходные формы разряда между таунсендовским и тлеющим разрядами [1283—1285]. При сопротивлении порядка 108 JJ npjj малых давлениях при U = около анода появляется слабое свечение. Это объясняется тем, что около анода [c.448]

Переходные формы разряда имеют место не только при б-разованни термоэлектронной, но и дуги с холодным катодом. В последнем случае автоэлектронная эмиссия и сопровождающее её уменьщение катодного падения начинаются с момента образования достаточно плотного слоя паров около поверхности более или менее легко испаряющегося катода. На переменном токе путём осциллографирования тока и напряжения наблюдался переход из тлеющего разряда в дуговой в течение каждого периода переменного тока [1701]. О переходе тлеющего разряда в дуговой смотрите также [1736—1738]. [c.517]

Прн подборе сопротивления внешней Г1епи удается стабилизировать переходную форму разряда и наблюдать при определенных давлениях непрерывный переход тлеющего разряда в дуговой. [c.11]

Адсорбция деполяризатора на электроде, вследствие повышения его приэлектродной концентрации, приводит к увеличению переходного времени т (особенно при больших плотностях тока) и изменению его зависимости от величины протекающего тока д. Так, если нри электродном процессе, ограниченном диффузией, значение т изменяется пропорционально (1/го) , то при разряде адсорбированного на электроде деполяризатора переходное время пропорционально Иц. В зависимости от обратимости электрохимической стадии и некоторых других факторов разряд адсорбированных частиц может происходить раньше (легче), позже (труднее) или одновременно с частицами, поступающими за счет диффузии. Поэтому на хронопотенциограммах иногда можно различить две ступеньки, отвечающие соответственно процессам с участием адсорбированного на электроде и доставляемого из раствора путем диффузии деполяризатора но чаще наблюдается лишь одна общая ступенька. По форме хронопотепциограмм с постоянным по величине током о не всегда просто определить, легче или труднее вступает в электрохимическую реакцию адсорбированное вещество, между тем это важно для определения количества адсорбированного вещества и особенно существенно для понимания механизма электродных процессов. Решение этого вопроса значительно облегчается, если хронопотенциометрия проводится не с постоянным по величине током, а с током, величина которого изменяется по определенному закону [331]. Известно, например, что при хронопотенциометрии с током, изменяющимся пропорционально квадратному корню из времени [332] (теория метода разработана для цилиндрического и сферического электродов [333]), переходное время для простых диффузионно-ограниченных процессов пропорционально концентрации деполяризатора в растворе, что является большим достоинством метода с аналитической точки зрения. Применение в хронопотенциометрии линейно изменяющегося во времени тока ( о = РО или ступенчато изменяющегося постоянного тока (часть времени подается ток 01, затем это значение скачкообразно изменяется до 02) позволяет установить, [c.65]

Электрические разряды в газах отличаются таким разнообрази- е м, что их классификацию можно осуществить только грубо схематично. Особо важными видами самостоятельного газового разряда являются искровой разряд, тихий разряд, тлеющий разряд и дуговой разряд. Каждый вид разряда может происходить в довольно широкой области напряжения и силы тока в известных границах появление одного или другого вида разряда или одной из многочисленных переходных форм зависит от ряда условий, среди которых большое значение имеют давление газа, размеры электродов и зависящая от них плотность тока. [c.535]

Со стороны химического состава коллоиды представляют большую сложность, т.-е. большой вес частицы и большой частичный объем, отчего и не проникают чрез перепонки и легко (от сложности и полимерности) подвергаются изменениям в физических и химических свойствах они все не обладают резкостью химической энергии, а именно, чаще всего суть слабые кислоты, если относятся к разряду окислов или гидратов, каковы, напр., гидраты молибденовой и вольфрамоввй кислот (гл. 21). Но к числу веществ, могущих, как коллоиды, переходить в водные растворы и из них легко выделяться, а также являться в нерастворимом виде, ныне должно причислить кроме того и разнообразные другие вещества, между которыми особый интерес представляют растворимые серебро и золото (гл. 24) и другие металлы, а потому ныне должно считать, что способность образовать коллоидные растворы не ограничивается определенным кругом соединений, а представляет если не общее, то весьма широко распространенное явление. Можно думать, что коллоиды составляют своего рода переходную форму [c.458]

Во всех рассмотренных до сих пор случаях скорость реакции монотонно возрастала с заполнением, хотя и по различным законам в зависимости от формы изотермы адсорбции. Однако при заполнениях, приближающихся к единице, можно ожидать и обратный эффект — автоблокировку поверхности исходным веществом, если частица в переходном состоянии реакции занимает большую площадь, чем в нормальном адсорбированном состоянии. На рис. 8 дана зависимость от степени заполнения скорости каталитического выделения водорода из растворов ( eH5)2NH + -Ь0,2н. НС1, которая определяется скоростью разряда адсорбированных ионов дифенил аммония (по неопубликованным данным Джапаридзе и Тедорадзе). Для НС1 указанной концентрации в поверхностном слое находятся в основном молекулы основания ( eH5)2NH. Степени заполнения определялись по снижению дифференциальной емкости двойного слоя. Как видно из рисунка, при приближении к 0 = 1 наблюдается, хотя и не очень значительный, но ясно выраженный спад силы тока, иначе говоря, скорость реакции уменьшается при увеличении концентрации реагирующего вещества. Аналогичное явление наблюдается и на фоне 1 н. НС1, хотя [c.315]

Рассмотрим случаи стимулирования коррозии или катодного процесса под влиянием хемосорбирующихся ПАВ молекулярного типа. Типичным примером этого служит действие ацетиленовых соединений при коррозии железа или никеля. Несмотря на вероятность протонирования ацетиленовых спиртов, вкладом в возможное участие в разряде протонированной формы ПАВ можно пренебречь, так как с ростом концентрации ПАВ этот вклад должен был бы возрастать-л при высоких концентрациях ацетиленовые ПАВ не могли бы, быть ингибиторами. Адсорбция ацетиленовых ПАВ, как уже отмечалось, идет с участием л-электронов и вакансий в -зоне переходных металлов, что должрю привести к некоторому г()1-эффекту отрицательного знака, т. е. к ускорению катодного процесса. Однако при адсорбции ацетиленовых ПАВ образуются довольно плотные поверхностные слои, и на занятых местах поверхности металла, т. е. на местах локализации отрицательного фгпотенциала, реакция практически не идет. В связи с этим основной вклад в суммарную скорость процесса вносит реакция на поверхности, свободной от адсорбированных частиц ПАВ. Адсорбция ацетиленовых соединений приводит к изменению степени покрытия поверхности металла водородом, т. е. к изменению энергии адсорбции или энергии связи металл — водород. Очевидно, что в этом случае относительный вклад 0-, т] - и ме-н-эффектов, а также их знаки будут определять ингибирующие или стимулирующие свойства данного ПАВ. [c.86]

Обсуждение. Анализ энергетических кривых позволяет сделать заключение о местонахождении первичного образования лишь некоторой части ионного потока, бомбардирующего катод. Несомненно то, что ионы, обладающие энергией, близкой к величине еУг и образующие острый пи к [4], относятся к числу первичных, возникших в отрицательном свечении. Заметное появление этих ионов наблюдалось уже при слабоаномальном режиме разряда. Но большая часть ионного пучка обладает энергиями, меньшими еУк, и поэто.му их происхождение мол<ет быть двояким как результат первичной ионизации в т. к. п. и как результат превращений, с потерей энергии, ионов, движущихся к катоду со стороны отрицательного свечения. Тот факт, что относительное положение максимума кривых рис. 1 остается практически одним и тем л<е для основных форм тлеющего разряда (нормального, переходного и среднеаномального), позволяет утверждать, что происхождение ионов широкого максимума и место их конечного образования, по-видимому, одно и то же во всех этих случаях. Следовательно, мнение некоторых авторов, что в нормальном разряде ионы образуются главным образом в т. к. п. путем первичной ионизации, а в аномальном — преимущественно в отрицательном свечении [6], вряд ли справедливо. Существенного различия здесь, вероятно, нет. Однако, основываясь только на определенном местонахождении максимального содержания ионов в т. к. п., еще не удается однозначно ответить на вопрос о первичном или вторичном их происхождении. Казалось бы, наличие максимума в области небольших энергий можно объяснить тем, что основным механизмом образования ионов в т. к. п. является первичная ионизация. Но тогда положение этого максимума определялось бы разностью потенциалов для такого расстояния от катода, которое необходимо электронам для набора энергии, соответствующей максимуму функции ионизации (для воздуха - 120 эв), и независимо от величины катодного падения отвечало бы одной и той же энергии ионов. В действительности же энергия ионов в максимуме растет пропорционально Ук. С другой стороны, положение этого максимума отвечает одной и той же точке (сечению) т. к. п., а именно х 0,15 (1, как это следует из простейшей формулы распределения потенциала в т. к. п. й — ширина т. к. п.) [c.184]

Ввиду малого давления газа и, следовательно, относительно небольших мощностей, развиваемых на единицу длины, такие трубки для получения значительных эффектов приходится делать достаточно длинными (до 2 м). В приводимом примере трубка снабжена переходным охлаждаемым водой шлифом 3, к которому удобно присоединяется ловушка 4, погруженная в жидкий азот. Трубка такой конструкции применялась для проведения и изучения ряда реакций, о которых подробнее будет сказано позже. Сила тока в ней 400— 500 ма, рабочее напряжение на электродах 1900—2000 в. Примерная конструкция трубки тлеющего разряда при относительно высоких давлениях (десятки и сотни миллиметров ртутного столба) показана на рис. 11. Здесь охлаждаются проточной водой не только электроды, но и сама трубка, которая без этого перегревалась бы. В данной конструкции трубка имеет малый диаметр, всего 5 мм, сделано это для уменьшения периферических областей, обычно окружающих собственно разряд светящимся облаком, и чаще всего вредных для изучаемой реакции. В случае необходимости средняя часть трубки может быть расширена вплоть до превращения ее в широкий сосуд сферической или иной формы. Пределы очлы тока и напряжения [c.36]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология