Диэлектрический тензор

В работах [58, 59] были предприняты попытки учесть влияние анизотропной среды на ван-дер-ваальсовское взаимодействие однородных тел. Для получения зависимости молекулярной составляющей расклинивающего давления в случае анизотропной черной углеводородной пленки с использованием выражений, полученных в работах [58, 59], необходимо знать конкретный вид тензора диэлектрической проницаемости черной нленки. [c.59]

Тензор диэлектрической проницаемости [c.108]

Диэлектрические свойства твердого тела меняются не только при изменении его плотности, но и при деформациях не влияющих на плотность (чистый сдвиг). Последние приводят к тому, что тела, которые в отсутствие поля изотропны, в результате становятся анизотропными и скалярная диэлектрическая проницаемость заменяется диэлектрическим тензором е . [c.181]

Ограничиваясь лишь членами первого порядка малости по ы,А, представим диэлектрический тензор деформированного тела в виде [c.181]

Рассмотрим теперь более общий случай. Пусть жидкость содержит анизотропные молекулы. Они могут быть и неполярными, как, например, молекулы бензола или фенантрена. Если в области ь появляется анизотропная флуктуация, то диэлектрическая проницаемость этой области представляет собой симметричный тензор второго ранга Этот тензор состоит из скалярной части и симметричного тензо- [c.147]

Входящие в формулу (6.14) величины ai и й2 связаны с тензором диэлектрической проницаемости eik деформированного твердого тела, который в линейном по деформации приближении имеет следующий вид [c.182]

В уравнении (VII. 37) скаляр е слагается из средней диэлектрической проницаемости жидкости и флуктуации Аг скалярной части тензора [c.147]

Флуктуации плотности и концентрации в среднем не нарушают изотропии среды. Анизотропные флуктуации сопровождаются появлением анизотропии диэлектрической проницаемости. В этом случае компоненты симметричного тензора Ае,- не равны нулю [c.147]

Статическая диэлектрическая постоянная в анизотропной среде, каковой является лед I, представляет собой тензор и характеризуется двумя компонентами ец и е . деек величина компоненты е в направлении, параллельном оси С кристалла льда 1/г, г 1 компонента в направлении, перпендикулярном оси С. В жидкой воде величина ед не зависит от направления и ее значение при Т 0°С несколько меньшее, чем величина х во льду I (рис. 52). [c.119]

Диэлектрические свойства выражаются тензором диэлектрической проницаемости е, , связывающим между собой компоненты векторов индукции и напряженности электрического поля в пьезоэлектрике [c.91]

Используют также тензор диэлектрической непроницаемости определяемый соотношением [c.92]

Макроскопическая теория молекулярного взаимодействия плоских частиц. При макроскопическом подходе к рассмотрению молекулярного взаимодействия коллоидных частиц, развитом Лифшицем [54], не предполагается аддитивность дисперсионных сил, которая, как указывалось, имеет место только в сильно разреженных газах [64]. Согласно этой теории, взаимодействующие тела представляются в виде непрерывной среды, обладающей определенной диэлектрической проницаемостью в функции характеристической частоты соо = 2л vo. Притяжение двух макроскопических тел проявляется благодаря длинноволновому флуктуационному полю, существующему в каждой диссипативной среде и за ее границами. Такое флуктуационное поле сохраняется при нулевой абсолютной температуре. Лифшиц вычислил силу взаимодействия двух полупространств 1 и 2 в вакууме О, полагая, что расстояние между телами больше, чем межатомные расстояния. Сила взаимодействия является компонентом максвелловского тензора напряжения к границе раздела и может быть найдена на основе электромагнитной и флуктуационной теорий [65]. [c.41]

Таким образом, сила молекулярного взаимодействия частиц не зависит от температуры . Обобщение уравнения (52) для анизотропных тел, диэлектрическая проницаемость которых представляет симметричный тензор, дано в работе [69]. [c.41]

С учетом нормальной к тангенциальной составляющих тензора диэлектрической восприимчивости. [c.48]

Поскольку тензор комплексной диэлектрической проницаемости связан с тензором проводимости соотпошением [c.128]

Д.ТЯ изотропного распределения частиц по скоростям плазмы, когда тензор диэлектрической проницаемости имеет пид [c.311]

ОТ последнего пространственно временного аргумента. Поэтому оказывается удобным использовать многоиндексные тензоры комплексной диэлектрической проницаемости [c.314]

Вычисление вектора локальной поляризации р(г1) или, что равносильно, тензора диэлектрической восприимчивости х (Г1) является одной из задач теории поверхностных явлений. Из развиваемой нами с А. И. Русановым асимптотической теории поверхностных слоев можно получить формулу, описываюш,ую поведение тензора диэлектрической восприимчивости и (г ) в плоском поверхностном слое полярной жидкости или газа на больших расстояниях от граничной поверхности. [c.249]

Здесь Ит(г1) и у(г2) — тангенциальная и нормальная составляющие тензора диэлектрической восприимчивости ро, Хо и во — соответственно число молекул в единице объема, изотермическая сжимаемость и диэлектрическая проницаемость однородной фазы, прилегающей к поверхностному слою Ео — диэлектрическая проницаемость однородной части адсорбента Го — некоторая постоянная, которая описывает зависимость одночастичной функции распределения в однородной фазе, прилегающей к поверхностному слою, от напряженности электрического поля. [c.249]

Вычисление вектора локальной поляризации р(г1) или, что равносильно, тензора диэлектрической восприимчивости х (г ) является одной из задач теории поверхностных явлений. Из развиваемой нами с А. И. Русановым асимптотической теории поверхностных слоев можно получить формулу, описываюш ую поведение тензора диэлектрической восприимчивости [c.249]

Эта формула определяет тензор диэлектрической проницаемости суспензии 8 ., описывающий оптическую анизотропию суспензии, которая может быть вызвана или течением (эффект Максвелла), или приложенным полем (эффект Керра), или тем и другим вместе. Все эти эффекты для суспензии связаны с ориентирующим воздействием [c.108]

Определим далее, следуя [22], выражение для тензора диэлектрической проницаемости суспензии через характеристики частицы. [c.109]

Выражение (1.5) является универсальной формулой, определяющей тензор диэлектрической проницаемости через моменты функции распределения, и не зависит от того, какая причина вызывает изменения момента. Приведем теперь некоторые частные выражения для тензора диэлектрической проницаемости. [c.110]

Суспензия, помещенная в поле, также становится анизотропной. Из выражений (1.5) и (4.3.2) находим тензор диэлектрической проницаемости [c.110]

При совместном действии потока и поля комбинация выражений (1.5) и (4.2.17) при слабых полях или (1.5) и (4.3.19) при сильных полях приводит к формулам, определяющим тензор диэлектрической проницаемости суспензии в потоке с точностью до членов первого порядка по градиентам скорости и в поле, соответственно слабом и сильном. [c.110]

Изотропная среда. В основе микрорадиоволнового метода исследования напряженно-деформированного состояния изделий, так же как и в оптике, лежит явление искусственного двойного лучепреломления, возникающего в первоначально изотропных диэлектрических материалах и изделиях под воздействием напряжений. При этом диэлектрическая анизотропия описывается диэлектрическим тензором второго ранга и может быть связана с тензором напряжений и деформаций. Из обобщенного закона Гука [172, с. 38] известно, что между напряжениями и деформациями одно- [c.184]

Опишем схематически условия наблюдения эффекта Максвелла и определим основные экспериментально измеряемые величины. Как правило, при изучении разбавленных растворов полимеров динамооптичес-ким методом используют сдвиговой поток (рис.УП. ). Такой поток возникает, например, в узком зазоре между двумя цилиндрами, один из которых вращается, а другой неподвижен. Жидкость просматривается вдоль оси Z, перпендикулярной к плоскости рисунка, а главные оси диэлектрического тензора 1 и 2 при этом не совпадают с осями потока X и у, образуя с ними некоторый угол х Последний назьшают углом гашения он является одной из двух основных величин, экспериментально измеряемых в эффекте Максвелла. [c.191]

Диагональные компоненты диэлектрического тензора, или главные показатели преломления rii, пг я щ = И/. получим из соотношении Ло-рентц-Лоренца для анизотропной среды (и/ +2) = 4тг/3( + [c.195]

Допустив, что растворитель приближенно можно рассматривать как гомогенную 1И изотропную диэлектрическую среду, в которой молекулы растворенного вещества располагаются в сферических яолостях (тогда тензор упрощается до скалярного параметра /е), и что дипольный момент молекул растворенного вещества можно представить как точечный днполь, локалязо- [c.428]

Здесь ео — диэлектрическая проницаемость недеформирован-ного тела, а последние два члена (с двумя скалярными постоянными аь Аг) представляют наиболее общий вид тензора второго ранга, который можно составить линейным образом из компонент тензора [c.181]

Заключение о наличии дефекта в объекте конфоля выносится по пороговой величине изменения интенсивности принимаемого результир)тощего сигнала. При ди-элекфической или иной анизофопии величина сигнала в приемной антенне зависит от угла между плоскостью поляризации излученной электромагнитной волны и направления главных осей тензора диэлектрической проницаемости в данной точке образца. После прохождения волной анизофопного слоя получаем в общем случае волну, поляризованную по эллипсу, которую представляем в виде суммы двух волн, поляризованных по кругу вправо и влево с разными амплитудами [c.439]

Важное значение при описании электрических свойств твердых диэлектриков имеет не только величина напряженности макроскопического электрического поля Е внутри диэлектрика, но и величина электрической индукции (электрического смеш,ения) О. В анизотропных твердых телах электрическая ин дукцм является тензором. Связь между величинами О и Е позволяет определить диэлектрическую проницаемость твердого тела. Для изотропной среды [c.180]

Эту асимптотику удобно записать в терминах тензора диэлектрической восприимчивости X (гх), который определяется как множитель пропорциональности между вектором локальной поляризации Р (гх) и вектором напряженности макроскопического электрического поля внутри однородной фазы а [c.48]

Интегрирование no т со стороны больших значений ограничо-но. минимальной из дпух величин т, ах (к) и 1/со. Отметим еще одну из воз.можных причин обрезания интегрирования по т со стороны больших значений. Именно, из области пзаи.модействпя сталкивающиеся частицы могут выходить под действием электрического поля. Возникающее благодаря дрейфу частиц в электрическом поле ограничение сверху на время взаимодействия сталкивающихся частиц является нелинейным эффектом, обсуждение которого выходит ва рамки настоящего рассмотрения, поскольку использовать понятие тензора диэлектрической проницаемости, строго говоря, можно лишь п таких условиях, когда нелинейный эффект электрического дрейфа несуществен ). [c.294]

Формула (64.9) позволяет записать следующее выражение для диссипативной (антиэрмитопской) части тензора комплексной диэлектрической проницаемости плазмы, состоящей из электронов и одного сорта ионов [c.294]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология