Земанский

Здесь, по возможности, использованы новые данные, опубликованные в последние годы. Более ранние данные см. в книге Митчелла и Земанского [238]. [c.317]

В работе [1118] для первого из этих процессов были получены приблизительно одинаковые значения для СО и N2. Различие же приблизительно в 20 раз (ссо = 21 nJ, полученное Земанским [1721], в работе [1444] объясняется тем, что в случае СО во втором из указанных процессов возможно образование комплекса Hg O, распадающегося на Hg и колебательно-возбужденную молекулу СО v = 20), что не имеет места в случае Nj. [c.318]

Рис. 88, Тушение флуоресценции натрия парами иода, углекислым газом, водородом и аргоном (по данным различных авторов, см, Митчелл и Земанский [191]).

Вторая особенность книги заключается в оригинальном подходе к изложению основных термодинамических понятий, таких, как обратимость, энергия, свободная энергия, энтропия и т. п. Несмотря на то что химическая термодинамика как специальная отрасль термодинамики насчитывает по крайней мере семьдесят лет существования, изложение общих положений и понятий термодинамики до сих пор часто ведется на языке технической термодинамики с привлечением примеров, иллюстрирующих работу тепловых машин и холодильников. По едкому замечанию американского термодинамика М. Земанского, и сама техническая термодинамика излагается таким образом, что создается представление, как будто бы единственная работа во вселенной — это та работа, которую совершает газ или пар, расширяющийся в цилиндре под поршнем или у лопастей турбины . Но значительно хуже, когда такой ограниченный подход механически используется и для толкования основ термодинамики при изложении химической термодинамики. Такая практика, к сожалению, еще часто встречающаяся, в последнее время резко осуждается. Так, например, в предисловии к недавно опубликованной книге [c.5]

Теорию в этой книге автор рассматривал в большей степени с умозрительной, а не с математической точки зрения. Спектроскопист-теоретик может найти дополнительный материал в таких работах по атомной спектроскопии, как, например, книга Митчелла и Земанского . [c.8]

Формула (4.41) по существу представляет разложение в степенной ряд контура, близкого к допплеровскому [ср. с формулой (4.2)]. Первые два члена разложения (4.41) даны Митчеллом и Земанским [1], следующие три оценены в работе [2], и, наконец, все выражение приведено Харрисом [14]. Функция Р ) протабулирована в работе [15]. При использовании первых трех членов разложения (4.41) точность результата получается порядка 0,08% и даже выше, если 0<а<0,2. Численные значения ехр (— ) и коэффициентов а, а , а и а" в разложении (4.41) затабулированы в [14] в зависимости от величины изменяющейся в диапазоне 0< <12. Эти данные воспроизведены в табл. 4.2. Для больших значений /а хорошее приближение представляет упоминавшаяся ранее асимптотическая форма. [c.55]

Ряд (4.45), представляющий удовлетворительное приближение при относительно малых значениях а, был использован Митчелом и Земанским [1] для определения Рщ1Р при а = 0,5 1,0 и 1,5. Численные значения P li/P для различных значений а в зависимости от g приведены в табл. 4.3. [c.59]

При прохождении света через атомный пар световая энергия избирательно поглощается при длинах волн, соответствующих переходам атомов с основного уровня в одно из верхних возбужденных состояний. Это явление составляет основу атомно-абсорбционного анализа. При обратном переходе, т. е. при переходе атома из возбужденного состояния в основное, поглощенная световая энергия излучается в виде квантов его резонансной линии, что также может быть, как это показано в недавно опубликованных работах [54, 55], использовано для аналитических целей. Свойства атомов, возбужденных светом, а также особенности применяемой для этого аппаратуры подробно рассмотрены в монографии Митчела и Земанского Резонансное излучение и возбужденные атомы [56]. Авторы этой монографии, равно как и авторы работ, результаты которых в ней рассматриваются, применяли для создания атомного пара элементов специальные кварцевые или стеклянные кюветы. Вместе с тем флуоресценция атомов имеет место и в пламени, что впервые было показано в [57] авторам этой работы удалось обнаружить слабую флуоресценцию паров лития, натрия, кальция, стронция и бария при распылении в воздушно-пропановое пламя концентрированных растворов этих элементов. [c.237]

В 1934 г. Митчелл и Земанский [280] отметили, что в электрических разрядах может проявляться процесс стимулированного излучения, связанный с заселенностью п верхних уровней. Если в системе имеет место инверсная заселенность, другими словами, п"<п , то будет наблюдаться отрицательное поглощение, [c.204]

Возбужденные атомы ртути, находящиеся в состоянии при соударении с молекулами газа могут либо нотзрять энергию в 4,88 эл. вольт и перейти в нормальное состояние, либо потерять энергию в 0,22 еУ и перейти в метастабильное состояние По данным Земанского [8], [c.220]

Отношение естественной ширины к допплеровскому уширению в резонансных линиях поглощения составляет 0,0014 (20°), 0,0063 (160°) и 0,042 (200°) для ртути, натрия и кадмия соответственно (табл. 2-1). В некоторых случаях естественным уширением можно пренебречь. Однако Митчел и Земанский [12] отметили интересное влияние поглощения на относительное значение двух типов уширения. В случае слабого поглощения при низких давлениях в малом слое р = 10 —мм рт. ст., I = = 0,1—3 см), когда произведение к 1 [т. е. 1п (/о//)1 равно 3, краями линии можно пренебречь и линию можно считать допплеровской (рис. 2-11). Однако при сильном поглощении (р = 10 —10 мм рт. ст.), когда ко1 порядка 3000, в центре линии наблюдается полное поглощение и становится важным поглощение на краях. Далее можно показать, что поглощение на краях определяется естественной шириной линии [12]. [c.49]

Больше всего работ, по сравнению с другими атомами, проведено по первичным процессам возбужденных атомов ртути. Поэтому используем атом ртути как модельную систему, а при необходимости распространим обсуждение на другие атомы металлов и благородных газов. Обсуяедение, за небольшим исключением, будет ограничено обычными температурами и газовой фазой, так как имеется очень мало исследований в других условиях. К недавним обзорам по реакциям, фотосенсибилизированным ртутью, относятся статьи [15, 37]. Ссылки на ранние работы, особенно по реакциям углеводородов в газовой фазе, сенсибилизированным металлами, обширный обзор и критический анализ содержатся в монографии Стейси [38] (см. также теоретические работы [39] и [40]). Процессы физического тушения рассмотрены в монографии Прингсгейма (1949) [13], Митчела и Земанского (1934) [12]. Общий обзор дан в книгах Боуэна (1946) [14], Нойеса и Лейтона (1941) [И] и Роллефсона и Бартона (1939) [41]. [c.56]

Цветанович [37] рассмотрел два метода и ввел понятие сечений, определенных по методу I и методу II . Первые значения были взяты из оригинальной работы Земанского (1930) [43]. Вторые получены пересчетом первых с использованием теории диффузии излучения Сампсона (1932) [44] они приведены в монографии Митчела и Земанского (1934) [12]. Значения сечений Oq для азота, полученные двумя методами, равны 0,19 и 0,27 А соответственно. Сампсон определил для N2 значение o q = 0,33 А из независимого эксперимента, применив обработку по методу II. Вообще значения, определенные по методу II, оказываются в 1,43 раза больше, чем определенные по методу I [43] (табл. 2-3). К сожалению, в многочисленной литературе часто не указывается четко, по какому методу определено сечение, и в результате возникает путаница. [c.60]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология