Скорость абсолютная удара

Из приведенных рассуждений ясно, что скорость разрушающего удара зависит от механических свойств и плотности разрушаемой частицы и не зависит от ее размеров. Формулы (V, 6) и (V, 7) получены для измельчения ударом материалов, близких к абсолютно упругим. При измельчении вязких материалов эти формулы, хотя они и раскрывают взаимосвязь основных факторов, влияющих на процесс измельчения, не дают точных результатов, поэтому [c.134]

Первые две величины Ор и Е) встречаются в формуле (1,59) для определения расхода энергии на измельчение абсолютно упругих или близких к ним материалов, критическая скорость свободного удара ьр устанавливает зависимость менаду диаметром и частотой вращения ударных элементов в измельчителях ударного действия со свободным ударом [c.245]

Рассмотрим соударение двух тел 1 я 2 массами и /н. , причем тело 2 соединено с упругой связью (пружиной) — рис. 3.26, в. Полагая, 4 10 удар является абсолютно неупругим и скорость тела 1 в момент удара равна и , из условия сохранения количества движения =-- Шу пь, Юх найдем скорость совместного движения тел [c.90]

Твердые аэрозольные частицы, как правило, испытывают несколько соударений со стенками камеры энергетического разделения, прежде чем происходит процесс сепарации. Для учета этого явления обычно вводится коэффициент отражения частицы при ударе а, который изменяется в пределах 0<а<1,иа = 0 при абсолютно неупругом ударе и а = 1 — при абсолютно упругом. После взаимодействия аэрозольной частицы со стенкой аппарата радиальная составляющая скорости изменяет свое направление, и отраженная частица движется от периферии к центру. При этом скорость радиального смещения будет убывать из-за центробежной силы и силы сопротивления [c.316]

Одним из основных условий нормальной работы измельчителя является обеспечение таких скоростей соударения частиц материала, при которых они будут разрушаться. Для абсолютно упругих и близких к ним материалов (горные породы) скорость соударения частиц, при которой они начнут разрушаться, может быть определена из выражения (У,7) или опытным путем, так как в струйном противоточном измельчителе процесс измельчения осуществляется свободным ударом. В формуле (У,7) сОу — результирующая скорость соударения двух движущихся навстречу друг другу частиц. В случае противоточного струйного измельчителя скорости движения соударяющихся частиц Шд равны между собой, и в момент удара минимальная скорость [c.228]

Рис. 2. Абсолютно неупругий удар шаров с массой т, и т, V, и Ут - скорость шаров до удара

При увеличении открытия лопаток направляющего аппарата при неизменном напоре (рис. 49, б) увеличивается расход воды и происходит поворот вектора Ко в положение а о, а вектора VI в положение 1 . Здесь имеет место одинаково направленный поворот векторов абсолютных скоростей до и на входной кромке лопастей. Вследствие этого значительно уменьшается удар при входе на лопасти рабочего колеса, а следовательно, уменьшаются потери энергии, связанные с ним. В этом состоят преимущества направляющего, аппарата с поворотными лопатками. [c.73]

Таким образом, при подводе воды к рабочему колесу по рассматриваемой схеме только половина всей энергии используется полезно, а другая половина расходуется на потери. При этом четверть всей энергии остается в уходящем потоке, другая четверть расходуется на удар при входе в канал. Действительно, абсолютная скорость на выходе из канала при Ра = 180° по величине равна [c.83]

В работах [113, 114] сделана попытка теоретического решения уравнения движения полидисперсных частиц с учето.м перераспределения скоростей при соударениях частиц, а также с учетом изменения концентраций и фракционного состава материала. Рассмотрен случай установившегося движения полидисперсного материала, состоящего из сферических частиц с произвольной зерновой характеристикой по фракциям y = f(d) [ИЗ]. Тормозящим воздействием ударов о стенки и вращением частиц автор пренебрегает, а соударения считаются абсолютно упругими. Справедливо полагая, что соударения частиц в широком диапазоне полидисперсности приво- [c.161]

Различия в значениях абсолютных с и относительных w скоростей в разных точках канала между соседними лопатками приводят к повышению (в сравнении со средним значением) давления в зонах, где лопатки набегают на жидкость в рабочем колесе, и к понижению (именно в этом — опасность ) там, где они убегают от жидкости (т.е. за лопаткой). Это может повлечь за собой уменьшение давления в некоторых точках сечения всасывания (за лопаткой) ниже давления насыщенных паров р,, соответствующего температуре / перекачиваемой жидкости, и тогда жидкость закипит. Образовавшиеся пузырьки пара, перемещаясь вместе с жидкостью, попадают ближе к выходу из колеса — в зону более высокого давления — и конденсируются. В освобождающиеся при этом полости ( пустоты ) устремляется жидкость и с большой силой бьет по лопаткам, причем с очень высокой частотой — сотни ударов в секунду. При работе насоса в таком режиме возникает явление, получившее название кавитации (см. разд. 3.1.3). Работа центробеж- [c.313]

Реактор Р служит для изменения крутящего момента на гидротрансформаторе, т.е. для получения на выходном валу момента М2, отличного от входного момента Му. Для более подробного рассмотрения рабочего процесса в гидротрансформаторе на рис. 3.3,6 приведена условная развертка его колес. На этой развертке показана траектория движения частицы жидкости через его рабочие колеса. По рис. 3.3,6 видно, как частица жидкости перемещается вдоль криволинейной лопатки насосного колеса от точки 1 к точке 2. В точке 2 она срывается с насосного колеса, имея абсолютную скорость 2, и с такой же скоростью ударяет в точке 2 по лопатке турбинного колеса. Затем частица жидкости перемещается вдоль криволинейной лопатки турбинного колеса, от точки 2 к точке 3. А в точке 3 срывается с турбинного колеса, имея абсолютную скорость V . С такой же скоростью Кз частица воздействует в точке 3 на лопатку реактора. Далее рассматриваемая частица перемещается вдоль криволинейной лопатки реактора от точки [c.89]

Согласно этой теории газообразное вещество состоит из очень большого числа мельчайших частиц — молекул, которые находятся в быстром и непрестанном хаотическом движении. Для простоты рассуждения можно молекулы рассматривать как абсолютно упругие шарики. Молекула движется прямолинейно до тех пор, пока не столкнется с другой молекулой или со стенкой сосуда, в котором заключен газ. После удара движение молекулы изменяется по направлению и, по скорости. Вследствие этих [c.32]

Закон Шарля и Гей-Люссака имеет столь же простое объяснение. Если абсолютная температура увеличивается вдвое, то скорость молекул возрастает в 2 раза. Это приводит к увеличению числа ударов молекул о стенку в / 2 раза большему, чем прежде, причем сила каждого удара возрастает в /2 раза, и, таким образом, само давление удваивается при увеличении вдвое абсолютно температуры. [c.252]

При проектировании отводящих устройств следует учитывать увеличение ширины входа рабочего колеса по отношению для снижения потерь на удар принимать число лопаток направляющего аппарата, не равное числу лопастей рабочего колеса, во избежание резонансных явлений увеличение входного угла лопаток направляющего аппарата рассчитывать по отношению угла абсолютной скорости на выходе из рабочего колеса вследствие имеющегося отклонения потока и вихревых шнуров за рабочим колесом. Для размеров направляющих аппаратов общеприняты такие соотношения [c.82]

Если на участке всасывания лопастного насоса абсолютное давление перекачиваемой жидкости окажется ниже давления насыщенных паров этой жидкости при данной температуре, внутри жидкости начнут образовываться пузырьки пара. При дальнейшем движении жидкости внутри насоса давление ее начинает повышаться и пузырьки подвергаться сжатию. Под влиянием сжатия происходит конденсация пара частицы жидкости, стремясь заполнить освобождающийся объем, с большой скоростью ударяются друг о друга. При этом в жидкости возникают местные ударные давления, достигающие нескольких сотен атмосфер. Явление парообразования с последующим захлопыванием пузырьков -при выносе их в зону повышенного давления носит название кавитации. В лопастном насосе кавитация вызывает шум, сотрясение установки, нагрев жидкости. Частицы жидкости, ударяясь не только одна о другую, но и об элементы насоса, вызывают местные разрушения металла (эрозию), а выделившиеся из жидкости при кавитации газы способствуют коррозии. При интенсивной кавитации насос может быть выведен из строя в течение нескольких часов работы. По этой причине допускать работу насоса при кавитации нельзя. [c.69]

При увеличении скорости пара в колонке может наступить момент, когда поток пара подвешивает воду, препятствуя ее движению вниз, и тогда деаэрационная колонка заполняется по всему сечению водой, образуется водяная пробка. По мере накопления воды вес ее становится больше динамического напора пара, в результате вода проваливается в низ колонки. Образование водяных пробок и их провалы сопровождаются гидравлическими ударами и нарушением работы колонки. Такое явление наблюдается, главным образом, в нижней части колонки, где скорость пара, а следовательно, и его Динамический напор наибольшие. Предельная скорость пара зависит от давления — с увеличением давления она уменьшается. Это объясняется тем, что динамический напор пР пропорционален абсолютному давлению пара Рабо- Поэтому [c.67]

Кинетическая теория дает простое объяснение закону Бойля. Молекула при ударе о стенку сосуда, в котором находится газ, отражается от стенки, передавая ей импульс (количество движения) таким образом, удары молекул газа о стенку создают давление газа, которое уравновешивается внешним давлением, оказываемым на газ. Если объем уменьшается вдвое, то каждая молекула ударяется о стенку сосуда вдвое чаще, а следовательно, давление увеличивается в два раза. Закон Шарля и Гей-Люссака имеет столь же простое объяснение. Если абсолютная температура увеличивает- ся вдвое, то скорость молекул возрастает в ]/ 2 раза. Это приводит к уве- I личению числа ударов молекул о стенку в ]/2 раза большему, чем прежде, причем сила каждого удара возрастает в]/ 2 раза, и, таким образом, само давление удваивается (У 2 X ]/"2 = 2) при увеличении вдвое абсолютной температуры. На основании того, что средняя кинетическая энергия молекул газа одинакова для всех газов при данной температуре, можно объяснить также и закон Авогадро. [c.290]

Потери давления на удар при выходе с колеса можно умень шить при установке плоского щита или лопаточного направляюще го аппарата. Эти потери обычно меньше для колес с лопатками загнутыми назад, чем для колес с лопатками, загнутыми вперед так как в первом случае абсолютные скорости выхода меньшие [c.33]

Допустим, что газ находится под небольшим давлением и при достаточно высокой температуре, поэтому его можно рассматривать как идеальный. Предполагается, что газовые молекулы движутся беспорядочно, хаотично, т. е. не имеют преимущественных направлений. При беспорядочном движении молекулы газа сталкиваются и ведут себя при этом, как абсолютно упругие шары. Силами межмолекулярного притяжения в идеальных газах пренебрегают. Газовая молекула от одного столкновения до другого движется прямолинейно. От удара скорость и направление прямолинейного движения молекулы изменяются. [c.235]

Поступая далее во вращающееся рабочее колесо, жидкость меняет направление движения и, делая плавный поворот на 90 , входит в ограниченные лопатками криволинейные каналы в радиальном направлении с абсолютной скоростью входа Во избежание значительных потерь энергии необходимо, чтобы жидкость поступала в колесо без ударов, т. е. чтобы скорость входа г весьма мало отличалась от скорости подхода Уо обычно полагают [c.30]

Во избежание ударов и связанных с этим потерь напора при входе жидкости в сборную камеру абсолютная скорость выхода жидкости из колеса должна совпадать по величине и направлению со скоростью движения жидкости в камере, т. е. должна быть параллельна элементу стенки камеры в каждом ее сечении. Отсюда вытекает необходимость придания сборной камере спиральной формы поэтому ее часто называют также спиральной камерой. [c.31]

Двухмассовая система. Элементарная теория удара твердых тел классической механики основана на допущении, предложенном Ньютоном, что относительная скорость соударяющихся материальных точек после удара пропорциональна их относительной скорости перед ударом. Коэффициент пропорциональности, в этом случае называемый коэффициентом восстановления, определяют опытным путем. Коэффициент восстановления к в зависимости от свойств соударяющихся тел изменяется от О до 1. Значение к = О соответствует абсолютно неупругому удару, когда после удара относительная скорость соударяющихся тел равна нулю, т. е. тела движутся совместно. При к I удар является абсолютно упругим, относительная скорость соударяющихся тел сохраняет свою величину, но меняет знак. При значениях к, отличных от О и 1, удар называют не вполне упругим. [c.89]

Абсолютно упругий и абсолютно неупругий удары являются идеальными предельными случаями. При соударении реальш>1х тел всегда имеют место и упругие и остаточные деформации и поэтому удар будет частично неупругим. При абсолютно упругом ударе относительная скорость шаров после удара равна по величине и направлена противоположно их относительной скорости до удара. При абсолютно неупругом ударе эта относительная скорость после удара равна нулю, так как и, = и, = 0. При частично неупругом ударе относительная скорость после удара (и, - и,) равна некоторой доле относительной скорости до удара (у, - V,) е [c.31]

Известно, что обязательной стадией всех химических реакций, протекающих в присутствии гетерогенных и гомогенных катализаторов, а также хемосорбции и физической адсорбции является соударение молекул или ионов реагирующих веществ, субстратов, хемосорбатов и физических адсорбатов с катализаторами, ферментами, сорбентами [15]. Теоретически удары можно делить на абсолютно упругие и абсолютно неупругие [16]. При абсолютно упругом ударе шаров тепло не возникает, так как сохраняется вся механическая энергия системы. При абсолютно неупругом ударе (рис. 2) шары деформируются и возникающие между ними силы взаимодействия будут тормозить ударяющийся шар и ускорять ударяемый до тех пор, пока скорости обоих шаров не сравняются. В этот момент суммарная кинетическая энергия обоих шаров уменьшается по сравнению с первоначальным ее значением до удара, так как часть ее будет затрачена на преодоление сопротивлений и перейдет в различные другие формы энергии, в том числе в тепло, энергию пластических деформаций и т.д. [c.30]

В виде трех взаимноперпендикулярных потоков одинакового числа молекул вдоль ребер куба. Сосредоточим внимание на одном из таких потоков, в котором участвует треть всех молекул в сосуде /3, двигающихся горизонтально между стенками А я В. Сколько раз за 1 с каждая молекула из этой группы ударится о стенку В После первого удара молекула до второго удара должна долететь до противоположной стенки А и вернуться, т. е. преодолеть расстояте 21. Так как за 1 с молекула пролетает расстояние и, то за 1 с она успеет удариться о стенку В и 21 раз. После каждого удара, являющегося упругим, молекула сохраняет абсолютную величину скорости, но меняет ее направление на обратное (—и). Если масса одной молекулы равна т, то ее импульс, равный произведению массы на скорость ти. после удара изменится на величину ти—т(—и) =2ти. Умножив эту величину на число ударов одной молекулы о стенку и на число всех двигающихся к стенке В молекул (п/3), получим общее изменение импульса за 1 с [c.114]

При пиролизе тепловым ударом спекающейся фенолформальдегидной смолы прп температурах 800—1200° С найдена величина энергии активации, равная примерно 15 Кй ал/л40ль. Такая же величина найдена и для теплозащитного материала АГ-4, изготовленного на стеклоткани с этой же смолой в качестве связующего. В работе американских авторов [30] при пиролизе теплозащитного материала из стеклоткани и фенольной смолы тоже найдена величина Е, равная примерно 15 ккал1молъ. Все это говорит о том, что во всех указанных случаях имелся один и тот же процесс — диффузия газов пиролиза фенолформальдегидной смолы через пленку полукокса в условиях избыточного давления газопаровой смеси, что и обеспечило во всех случаях одинаковую относительную скорость газовыделения. По абсолютной величине эти скорости могли различаться, однако ири расчете Е используют не абсолютную скорость, а отношение скоростей при разных температурах. Оно, вероятно, имело одинаковое значение во всех случаях пиролиза фенолформальдегидной смолы. [c.149]

И. П. Лычкин [23], теоретически исследуя влияние формы межфазной поверхности, нашел, что на выпуклой поверхности скорость абсорбции выще, чем на плоской. К. Н. Шабалин [24] также считает, что абсорбция каплей протекает с большей интенсивностью, чем пленкой жидкости. В силу этого выход жидкости на стены обычно рассматривается, как отрицательное явление [4]. Однако Ю. А. Головачевский. [12] отмечает, что дробление жидкости о стены может в отдельных случаях интенсифицировать процесс абсорбции. Из материалов V.3 видно, что наиболее тонкое диспергирование жидкости происходит при ее ударе о преграду. Сравнение данных по абсорбции фтористого водорода в скруббере диаметром 1 м при работе центробежных и цельнофакельных форсунок (см. рис. V.3 и V.9) показывает, что в первом случае абсолютная величина Kv больше, нежели во втором. Это следует объяснить тем обстоятельством, что из центробежных форсунок практически весь абсорбент вылетает под углом к вертикальной оси форсунки и в колонне небольшого диаметра быстро достигает стен, обладая при этом еще достаточной скоростью. Дробление жидкости о стены увеличивает при этом поверхность массопередачи. Кроме того, должен иметь место дополнительный эффект абсорбции в момент образования новой поверхности. При цельнофакельных форсунках часть жидкости летит вертикально вниз и не достигает стен вообще, либо достигает их при небольшой скорости, что в значительной мере ослабляет вышеуказанный "Эффект. С другой стороны, при увеличении диаметра скруббера значительная часть жидкости, распределяемой через центробежные форсунки, будет подходить к стенам аппарата с низкой скоростью. В этом случае эффект образования вторичных, капель может не компенсировать выход жидкости из процесса. Поэтому в скруббере диаметром 2,3 м некоторое преимущество оказывается уже на стороне цельнофакельных форсунок [15]. [c.233]

В принципе с этой целью можно было бы метать гранулы с заданной скоростью и наблюдать их поведение при встрече с массивной твердой преградой. Однако в таком случае требуется варьировать скорости в очень широком интервале значений, до нескольких десятков и даже до ста метров в секунду, появляется необходимость учета сопротивления воздуха, возни кают трудности в оценке скорости разлета осколков, оказывается невозможным проанализировать значение анизометричности и анизотропности гранул, скажем, таблеток, и др. Сопоставление возможных вариантов испытаний (см. также [52]) с учетом требований получения объективной абсолютной характеристики прочности материала при ударе, простоты и универсальности аппаратуры лриводит к выводу о целесообразности избрать в качестве основного метода разбивание гранул на наковальне при заданной энергии падающего бойка. [c.43]

Допустим, что под поршнем в непроницаемом для тепла цилиндре в начальный момент процесса находился кристалл (или вообще конденсат), охлажденный до абсолютного нуля. Спросим себя, имеютсяч ли какие-либо физические основания к тому, чтобы кристалл этот стал нагреваться, когда, постепенно повышая давление на поршень, мы подвергнем кристалл равновесному адиабатному сжатию. Если при абсолютном нуле частицы кристалла неподвижны (а внутриатомные движения в данном случае нас не интересуют), то поршень, перемещаемый бесконечно медленно, будет, оттесняя, только сближать частицы, расположенные в узлах кристаллической решетки, преодолевая действующие между ними силы отталкивания, и не видно, чтобы он мог сообщить этим частицам какую-либо скорость колебательного движения. Действительно, откуда могло бы возникнуть ускорение частиц, если с самого начала опыта они не имели некоторой хотя бы малой скорости, с которой ударялись бы об оттесняющий их поршень. [c.184]

Диффузия и эффузия (истечение под давлением через узкие отверстия) есть непосредственно наблюдаемое проявление невидимого движения молекул газа. Поэтому скорости диффузии и эффузии газов, как я абсолютные скорости движения их молекул, обратно пропорциональны квадратным корням из молекулярных весов. Теплопередача же через слой газа осуществляется путем отнятия тепла от теплой стенки ударяю-[цимися о нее молекулами газа и передачу приобретенного этими молекулами избытка кинетической энергии через столкновение соседним молекулам газа и т. д., пока таким эстафетным порядком этот избыток [c.195]

Однако, когда частица начнет двигаться, давлеппе спереди увеличится, а позади — уменьшится, и разность этих двух давлений, умноженная па S, даст сопротивление газа, которое эквивалентно силе трепня F. Относительная скорость движения частпцы а по отношению к молекуляр-но.му потоку, направленному вправо по абсолютной величине, равна й—V, а по отношению к потоку, направленному влево, равна — гг+г . РТмпульс, сообщаемый одной молекулой прп зеркальном отражении, равен 2т и—v) ири ударе слева и 2т(й +г ) прп ударе справа. Количество ударившихся молекул в потоке, нанравленпонг вправо, [c.268]

У центробежных нагнетателей кожух имеет спиральную форму ( улитку , рис. П-З, а), а у осевых — цилиндрическую форму (обечайку, рис. П-З, б). У осевых нагнетателей, в связи с тем что жидкость при прохождении через них не изменяет направления движения, роль кожуха гораздо более ограничена, чем у центробежных нагнетателей. Для уменьшения потери на удар при выходе потока из колеса в спиральный кожух в некоторых конструкциях применяют выходные направляющие аппараты. Простейшим аппаратом такого рода является плоский безлопа-точный диффузор — плоский щит (рис. П-4). Он состоит из двух неподвижных, устанавливаемых в кожухе за колесом дискообразных плоскостей, цилиндрические сечения которых даже при постоянной ширине диффузора с увеличением радиуса также увеличиваются, а следовательно, скорость выхода и потеря давления при выходе уменьшаются. Между этими плоскостями для улучшения диффузорного эффекта могут быть установлены лопатки, входной участок которых должен быть направлен в соответствии с направлением векторов абсолютной скорости (рис. П-5). Такое устройство называют лопаточным направля ющим аппаратом. [c.28]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология