Баренблатта

Были предложены и более сложные критерии разрушения, например в теории Мора. Большое распространение получил энергетический критерий прочности Гриффита, который будет обсуждаться далее. В связи с важностью временного эффекта прочности механиками был построен ряд новых теорий прочности, учитывающих этот эффект (теории Ильюшина, Работнова, Новожилова, Баренблатта, Салгаиика, Качанова, Москвитина и др.) [4.1—4.7]L Некоторые из них будут рассмотрены в этой главе. [c.66]

Баренблатт Г. И. Математическая теория равновесных трещин, образующихся при хрупком разрущении.—В кн. Проблемы механики сплошных сред. М.—Л., Изд-во АН СССР, 1961, с. 29—44. [c.186]

Г. И. Баренблатт, применяя анализ размерностей, показал, что нелинейное уравнение Лейбензона при определенных начальных и граничных условиях имеет точное решение. Это имеет важное значение, так как полученное точное решение может служить эталоном для сравнения с ним приближенных решений. [c.189]

Г. И. Баренблаттом показано, что в такой постановке задача автомодельна, т.е. давление зависит от некоторого единого комплекса, включающего в себя обе переменные-г и I, а дифференциальное уравнение в частных производных (6.26) приводится к обыкновенному дифференциальному уравнению, которое легко интегрируется. Чтобы установить, от каких аргументов будет зависеть давление, проведем анализ размерностей. Распределение давления в пласте зависит, как следует из постановки задачи, от пяти определяющих параметров (п= 5) г, Г, р , к/ 2цто), О.тРлт Цт кИ). [c.189]

За период с 1965 по 1968 гг. в зарубежной и отечественной литературе появилось достаточно много работ, посвященных эффекту снижения с помощью полимеров турбулентного трения при течении жидкости вдоль твердых стенок. Активными исследованиями данного вопроса в нашей стране в это, время занимались А. М. Полищук, В. Н. Калашников, Ю. Д. Райский, А, 3. Тем-чин, Г. И. Баренблатт и др. [c.207]

Решение уравнения (7) будем искать методом интегральных соотношений, предложенным Г. И. Баренблаттом [3], при следующих начальных и граничных условиях [c.110]

В качестве других подходов к теории квазихрупкого разрушения поликристаллических металлов необходимо указать на работы, решающие задачи о предельном равновесии хрупких трещин [20—22], в которых исследованы конечность напряжений в вершине трещины, структура вершинной части трещины и др. Теоретическая модель Г. И. Баренблатта [22] основана на условии конечности напряжений и построена на таких гипотезах, как малость области, на которой действуют межчастичные силы сцепления, по сравнению с размерами трещины, а также независимость формы трещины в вершинной области от действующих нагрузок. Условие распространения трещины формулируется исходя из гипотезы плавности смыкания ее берегов и решения Снеддона, при этом вводится модуль сцепления К- Построенная Г. И. Баренблаттом модель сводится к критериям распространения трещин на основе анализа интенсивности напряжений. [c.26]

Френкель Эллиот , Баренблатт и др. рассмотрели условия, при которых трещина Гриффита будет расти или смыкаться. На рис. 6 изображены построенные по уравнению (Г 7) кривые зависимости энергии образца от длины трещины при двух напряжениях 01 (кривая 1) и 32>а 1 (кривая 2). Условие разрушения, по Гриффиту, удовлетворяет равенству д Х /дс=0, т. е. [c.18]

В данной постановке задача такого рода решалась Баренблаттом [77], которым были получены аналитические выражения для координаты переднего фронта газа X (t) ж для распределения давления р (х, t) = роФ (I), где =——параметр автомодельно- [c.67]

Вопрос об устойчивости одномерной при этом остается. В этом вопросе благодаря совместной работе с Баренблаттом удалось развить новые методы [20], отличающиеся изяществом и применимые также к другим типам задач [21]. [c.580]

Метод интегральных соотношений, преЛлс(женный Г. И. Баренблаттом, по аналогии с методами пограничного слоя в потоке вязкой жидкости позволяет получить приближенные решения некоторых задач нестапионарной фильтрации упругой жидкости с нужной точностью. Метод основан на следующих предпосылках. [c.167]

Вытеснение нефти водой в неоднородных и трещиноватых пористых средах с учетом капиллярной пропитки малопроницаемых зон и блоков можно описать усредненно с использованием так называемой модели среды с двойной пористостью, предложенной Г. И. Баренблаттом и Ю. П. Желтовым в 1960 г. Модель среды с двойной пористостью была применена к задачам двухфазной фильтрации в неоднородных и трещиновато-пористых средах. При этом для задач вытеснения с учетом капиллярных сил был получен тот же качественный вывод, что и из сделанного выше анализа микромеханизма вытеснения протяженность стабилизированной зоны тем больше, чем выше скорость вытеснения. [c.70]

Наличие оптимальной скорости вытеснения из однородных пористых сред установлено на основе различных теоретических моделей двухфазной фильтрации. Одна из них использована в работе В. Н. Мартоса и В. М. Рыжика, в которой, во-первых, было установлено, что кривая зависимости протяженности стабилизированной зоны от скорости вытеснения имеет минимум и, во-вторых, что для описания двухфазной фильтрации введена зависимость вида функции капиллярного давления от скорости фильтрации, Более сложная модель неравновесной двухфазной фильтрации, также показывающая немонотонную зависимость нефтеотдачи от скорости, предложена Г. И. Баренблаттом и В. М. Ентовым. [c.93]

Баренблатт Г. И. О некоторых приближенных методах в теории одномерной неустановнвшейся фильтрации жидкости при упругом режиме. Изв. АН СССР, отн, № 9, 1954. [c.112]

Теоретические основы формирования и развития трещин гидроразрыва в зависимости от физической сущности жидкости гидроразрыва (фильтрующаяся, нефильтрующаяся) были разработаны С.А. Христиановичем, Г.И. Баренблаттом и Ю.П. Желто-вым. [c.202]

Детали этой процедуры изложены в книге Зельдовича, Баренблатта, Либровича и Махвиладзе [1980]. Поэтому укажем лишь те результаты, которые потребуются далее. Чтобы упростить окончательные соотношения, [c.216]

Резкий скачок температуры приводит к локальному возрастанию податливости, однако затем из-за практического отсутствия переноса тепла вдоль образца дальнейшая деформация начинает осуществляться за счет растяжения уже существующей шейки без образования новой. При этом податливость образца мала и поэтому напряжения монотонно возрастают до тех пор, пока не будет достигнуто критическое значение — предел текучести , при котором происходит срыв — скатаообразное возрастание скорости образования шейки (т. е. перехода неориентированного полимера в ориентированное состояние) в десятки раз с очень резким, отвечающим такой повышенной скорости, скачком температуры на десятки градусов и столь же резким падением нагрузки из-за размягчения материала. Это явление может многократно повторяться, приводя к автоколебательному механизму распространения шейки. Теоретически возможность такого неизотермического автоколебательного механизма образования шейки и границы соотношений параметров процесса растяжения, отвечающие этому механизму, рассмотрены в работе Г. И. Баренблатта (см., Механика твердого тела , 1970, № 5, с. 121). Этот случай периодического адиабатического режима образования шейки тесно примыкает к представлениям о роли тепловых эффектов, рассмотренных в данном разделе, но, к сожалению, он не затрагивается автором монографии. — Прим. ред. [c.272]

Мусхелишвили один из первых обратил внимание на сингулярность решения задачи о распределении напряжений в трещине с острой вершиной. Согласно формуле (4.4), при х = 0, т. е. в вершине микротрещины, Оу = оо (рис. 4.15), и, следовательно, трещина при любой нагрузке будет разрушать образец. Опыт, однако, показывает, что трещина будет расти только при значении Оу, большем некоторого порогового значения (безопасного (То при термофлуктуационном разрушении и критического 0,1 при атермическом разрушении). Баренблатт [4.27] устранил это противоречие, учтя молекулярные силы сцепления, действующие между стенками трещины вблизи ее вершины. Эти силы направлены противоположно растяжению. Поэтому вблизи вершины трещины кривая 1 в действительности не идет вверх, а загибается, и в вершине трещины (х=0) напряжение становится равным о. [c.73]

Кроме модели трещины Баренблатта в качестве примеров можно привести модель Леонова — Панасюка [4.5] и модель Дагдейла i[4.32] , описывающие две фазы разрушения. Вначале элемент среды переходит в некоторое промежуточное состояние (например, образуется зона пластичности в металлах или зона высокоэластичности в полимерах), а затем уже происходит окончательное разрушение. [c.79]

Обзор теорий распространения трещин в хрупких и квази-хрупких телах был сделан Баренблаттом [4.83] и Эрдоганом [4.84]. Рассматривался динамический аспект проблемы с точки зрения механики сплошной среды и классической термодинамики. Теоретический анализ показал, что в упругом теле скорость роста трещины нормального разрыва или поперечного сдвига не может превышать скорость Vr распространения поверхностных волн Рэлея, составляющую 0,8—0,9 от скорости поперечных волн uq. Однако в особых случаях (действие излучения лазера) трещину ведет ударная волна, и тогда скорость ее роста лежит в сверхзвуковом диапазоне [4.85]. [c.97]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология