Куэтта ламинарное течение

При ламинарном течении Куэтта элементы среды перемещаются по непересекающимся траекториям, ориентированным вдоль поверхности цилиндров. В зазоре устанавливается практически линейное распределение скоростей. Обмен количеством движения носит молекулярный характер и имеет малую интенсивность. Обычно подобное течение имеет место при движении высоковязких сред в кольцевом зазоре. [c.69]

В разделе рассматривается общая теоретическая задача теплообмена между стенкой и химически реагирующим газом приводятся основные дифференциальные уравнения они упрощаются и классифицируются их решения. Затем внимание сосредоточивается на трех случаях, имеющих особую практическую важность ламинарное течение вблизи передней критической точки, турбулентное течение Куэтта и теплопроводящая ячейка. Все эти случаи характеризуются вырождением дифференциальных уравнений в частных производных в обыкновенные. Обсуждение и решение уравнений дается для каждого случая в новой унифицированной форме и дополняется графическим представлением. Цель этого раздела состоит в том, чтобы установить общность и различие между разными случаями для их простого качественного понимания и быстрых количественных вычислений. [c.185]

Температура и концентрация в химически реагирующем газе при стационарном состоянии могут быть выражены как функция единственной пространственной переменной для следующих аэродинамических систем ламинарное или турбулентное течение Куэтта (современное название застойной пленки Нернста) системы с радиальной симметрией двухмерные и осесимметричные ламинарные течения вблизи передней критической точки . Конечно, должны быть заданы граничные условия (например, постоянство температуры стенки). [c.190]

Задача. Наконец, мы снова рассмотрим ламинарное течение вблизи передней критической точки по схеме, показанной на рис. 2. Будет показано, что независимо от различий в определениях Л и функции Ф, условия ПОЧТИ те же, что и для турбулентного течения Куэтта. Поэтому изложение будет кратким. [c.204]

С помощью критерия Та можно выделить следующие режимы течения в кольцевом зазоре 1) Та < 41,3 — ламинарное течение Куэтта 2) 41,3 < Та < 400 — ламинарное течение с вихрями Тейлора 3) Та > 400 — турбулентное течение. [c.69]

Та<41,3 — ламинарное течение Куэтта [c.78]

Рассмотрим установившееся движение, которое благодаря высокой вязкости жидкости и малости зазора можно рассматривать как ламинарное течение Куэтта. [c.166]

Последние соотношения совпадают с результатами, полученными Кларком ) для ламинарного течения Куэтта [c.251]

Согласно Куэтту течение в подшипниках скольжения ламинарное при Ре < 1900 и турбулентное при Ре > 1900 (более высокие предельные значения относятся к течению в трубах). Радиальные подшипники с гидродинамической смазкой рассчитывают с помощью метода последовательного приближения или метода вариации путем оптимизации конструктивных и эксплуатационных факторов для достижения малого износа в эксплуатации и благоприятных энергозатрат с учетом имеющихся масел и их вязкости. Число Зоммерфельда, вычисленное по уравнению (19), показывает, относится ли подшипник к категории высокооборотных (низкая нагрузка Р, высокая частота вращения п) при 5о < 1 или к категории высоконагруженных при 5о > 1 (высокая нагрузка, низкая частота вращения) [c.36]

Обсуждение. Как следствие подобия между основными характеристиками функций Ф для течения Куэтта и для ламинарного течения вблизи передней критической точки, замечания, сделанные в разделе II,Ж, также справедливы и здесь. Все различие сводится к точным формам кривых и деталям связей между д"ь и Анот, Ahet и т. д. [c.205]

Для практики знание сопротивления движению жидкости и давления в ней еще более важно, чем знание режима течения. В стационарных потоках Пуазейля и Куэтта переход от ламинарной к турбулентной форме течения сопровождается резким увеличением сопротивления примерно в полтора раза. В отличие от этого образование вихрей Тэйлора, турбулизация потока Громеки и нарушение устойчивости некоторых других ламинарных течений происходят без существенного изменения сопротивления. Лишь в процессе развития таких вихревых или турбулентных потоков становится заметным изменение зависимости сопротивления от скорости потока. [c.85]

Первое экспериментальное изучение перехода к турбулентности в плоском течении Куэтта было предпринято Рейхардом [Rei hard, 1956 ]. В качестве рабочей жидкости в установке использовалось масло. Он установил значение числа Рейнольдса Re = 460, при котором в случае достаточно больших возмущений на входе в канал ламинарное течение поддерживаться не может. Летессер и Чу [Leuthesser, hu, [c.98]

При проведении экспериментальных исследований по оценке распределения временц пребывания в реакторах, в которых движение потока может быть представлено в виде отдельных струй, существенными становятся условия организации ввода трассера и замера его концентрации на выходе из аппарата. К классу таких систем относятся системы с ламинарным движением жидкости, системы с Пуазейлевым потоком, системы с потоком Куэтта, а также реакторы полной сегрегации. Струйное течение можно рассматривать как систему полной сегрегации относительно отдельных струй, при этом предполагается, что перемешивание жидкости между струями невелико и происходит лишь за счет молекулярной диффузии. [c.70]

В статье Д. Б. Сполдинга изложены основные сведения о теплообмене при наличии химических реакций в газовой фазе и на поверхности тела. В целях простоты и наглядности анализ проведен для идеально-диссоциирующего газа (несколько видоизмененная модель Лайтхилла) при значении числа Льюиса, равном единице. Рассмотрены лишь простейшие случаи теплообмен в неподвижном газе, теплообмен при ламинарном пограничном слое вблизи передней критической точки и теплообмен при турбулентном течении Куэтта. [c.4]

Форма готового продукта существенно зависит от типа течения осадителя. При движении раствора полимера в спутном потоке в аппарате струйного типа (течение Пуазейля) вследствие симметричности профиля скоростей ванны полимерная струя и капли, образующиеся в результате распада струи, сдвигаются к центру потока, что приводит к получению ВПС в основном волокноподобной формы. При получении ВПС в аппаратах ротационного типа (течение Куэтта) несимметричность профиля скоростей приводит к уплотнению струи и элементов ее распада и в дальнейшем к получению продукта преимущественно пленочной формы. При критических величинах числа Тейлора в ротационных аппаратах наблюдается возникновение интенсивных вихрей в потоке (переход к неустойчивому ламинарному режиму), что в свою очередь приводит к получению [c.138]

В реальных технических устройствах переход от ламинарного режима течения к турбулентному происходит в некотором диапазоне чисел Рейнольдса. В пределах этого диапазона различные пространственные области могут быть заполнены как турбулизо-ванной, так и ламинарно движущейся жидкостью явление перемежаемости). Кроме того, для некоторых течений, относящихся преимущественно к системам с мягким возбуждением, этот диапазон сопровождают различные сопутствующие явления. Так, при движении жидкости в зазоре между вращающимися с разной угловой скоростью концентрическими цилиндрами (течение в аппарате Куэтта) между ламинарным и турбулентным режимами наблюдается промежуточный режим вихрей Тейлора — система торообразных опоясывающих внутренний цилиндр вихревых жгутов с попарно противоположной закруткой [69, 81]. При движении плохообтекаемых тел в промежуточном для чисел Рейнольдса диапазоне между стоксовским ламинарным обтеканием и обтеканием с полностью турбулизованным следом наблюдаются такие интересные последовательно развивающиеся явления как отрыв ламинарного пограничного слоя и образование замкнутой вихревой области, обтекание с упорядоченно сходящей системой вихрей, турбулизация и присоединение пограничного слоя и связанный с [c.178]

Вернемся. теперь к обсуждению процессов, происходящих в зоне ламинарно-турбулентного перехода в пограничном слое (см. рис. 1.1). Поскольку для интенсивно исследуемых в настоящее время сравнительно простых течений (каким, например, является сферическое течение Куэтта [265]) размерность аттрактора растет с увеличением числа Рейнольдса, трудно ожидать, что в таких сложных течениях,. какими являются течения в пограничных слоях, аттрактор при К оо будет обладать какими-либо простыми свойствами и его размерность будет невысока. Вероятнее всего, что размерность аттрактора в развитом турбулентном течении в пограпичном слое при К оо будет стремиться к бесконечности, что в конечном итоге соответствует обычным оценкам числа степеней свободы в турбулентном течении [272]. Поэтому из нерешенных [c.247]

Эксперименты Куэтта [ ouette, 1890] проводились с целью определить вязкость воды. Он использовал установку, состоявшую из двух коаксиальных вертикально поставленных круглых цилиндров с узким зазором между ними. Внешний цилиндр вращался и увлекал течение, тогда как у внутреннего стационарного цилиндра измерялось значение крутящего момента, с помощью которого легко рассчитывается вязкость жидкости, если считать, что течение ламинарное, а концевые эффекты малы. Куэтт обнаружил явление увеличения вязкости воды при Re = 480, которое можно объяснить переходом к турбулентности. Значение числа Рейнольдса перехода в этой геометрии зависит от отношения радиусов внешнего и внутреннего цилиндров или ширины канала и его кривизны [Ландау, Лифшиц, 1986] [c.97]