Растекание инерционный

Теоретическое описание обеих форм гидродинамического режима растекания (инерционного и вязкого) основано на анализе [c.126]

Отличные о г приведенных выше результаты, полученные при установке плоской решетки с очень большим коэффициентом сопротивления (Ср = = 150), обусловлены влиянием инерционных сил. Струйки тока при растекании по фронту решетки получают направление, обратное направлению входа. Поэтому, выходя из отверстий решетки почти параллельно ее плоскости вблизи передней стенки аппарата, поток резко изменяет свое направление (на 90°) в сторону выхода из аппарата. При таких условиях часть наиболее крупных частиц под действием возникающих на повороте центробежных. . ил выделяется из потока в сторону передней стенки, создавая здесь повышенную концентрацию пыли. [c.314]

Так, авторы [51 в предположении постоянства массы растекающейся капли, равномерного утоньшения пленки жидкости и постоянства градиента скорости по толщине пленки получили для одномерного и двухмерного растеканий х = и г = Лзт /-.. Движение считается квазистационарным, инерционные эффекты не учитываются. [c.62]

При скоростях, соизмеримых со скоростью, определяемой (1), необходимо учитывать инерционные эффекты, которые будут влиять на геометрию растекающейся капли. Ввиду того, что тянущая сила приложена в непосредственной близости к контактной линии, естественно предположить, что слой растекающейся жидкости будет неравномерным по толщине в результате действия инерционных сил, т. е. растекание будет происходить по схеме, изображенной на рис. 1. Возможность подобного характера течения жидкости подтверждается профильной съемкой растекающейся капли [31. [c.62]

Рассмотрено растекание жидкости по поверхности твердого тела с учетом действия инерционных сил. Дан вывод уравнения, описывающего кинетику растекания. Данное уравнение применимо для описания растекания жидкой двуокиси титана по танталу. Рассчитаны значения движущей силы растекания и свободной поверхностной энергии границы раздела жидкой двуокиси титан — тантал. Рис. 2, библиогр. 6. [c.224]

Итак, стремление системы к равновесию за счет убыли свободной энергии приводит к растеканию жидкости по поверхности твердого тела. Силами, препятствующими растеканию жидкости по твердой поверхности, являются инерция жидкости и ее вязкость. Однако относительное значение этих факторов может существенно изменяться. Иногда основное сопротивление при растекании является инерционным [83]. С помощью скоростной киносъемки удалось установить, что в движение вовлекается пе весь объем капли, а только некоторая ее область, примыкающая к подложке, и выявить наличие двух стадий процесса растекания. На второй, более медленной стадии процесса в движение вовлекается вся капля, большее влияние начинает оказывать ее масса, происходит постепенное затухание процесса. Высота поднятия жидкого адгезива в щелях и порах твердой поверхности оценивается па основании равенства массы жидкости ния Рк [58] [c.113]

В инерционном режиме, длящемся также очень недолго (доля секунды), в движение вовлекается не весь объем капли, а слой В (см. рис. 2.9). Приравнивая движущую силу растекания силе инерции, можно получить выражение [c.74]

Как следует из (2.6), вязкость жидкости не влияет на скорость процесса растекания в инерционном режиме, и эксперименты действительно это подтверждают [16]. [c.75]

Кратковременный инерционный режим растекания сменяется вязким режимом, в основном определяющим кинетику процесса. Основная сила сопротивления при растекании в этом режиме — сила вязкого (внутреннего) трения в объеме жидкости [16]. Теоретическое описание вязкого режима основано на анализе общей системы гидродинамических уравнений движения жидкости по горизонтальной твердой поверхности [16, 18]. Используя некоторые упрощающие предположения, для случая одномерного растекания (по узкой прямолинейной полосе), для пройденного жидкостью пути х можно получить [18] [c.75]

Инерционный режим растекания наступает после кинетического режима, когда сопротивление растеканию определяется в основном силами инерции, действующими в объеме жидкости. Инерционный режим представляет одну из форм гидродинамического режима растекания. [c.125]

Основные сведения о растекании жидкостей в инерционном режиме получены при исследовании контакта жидких металлов, шлаков, расплавленных силикатов (эмалей) с тугоплавкими металлами, окислами, карбидами, полупроводниками [183, 192—199, 211 — 213]. Удобный метод экспериментального изучения инерционного (а также кинетического) режима заключается в том, что капля жидкости помещается на горизонтальную пластину далее сверху к вершине капли подводится горизонтально расположенная пластина из изучаемого твердого материала. С помощью профильной киносъемки (сбоку) определяют форму капли в различные моменты времени и размеры смоченной площади на верхней пластине. Такая методика стандартизует начальный момент контакта (краевой угол близок к 180°) вместе с тем, меняя размеры капли. [c.125]

Экспериментальные исследования показали, что при растекании жидкости в инерционном режиме в движение вовлекается не весь объем капли, а только тонкий слой примерно постоянной толщины (слой в на рис. IV. 1) [193, 80 60 194 214]. При перетекании жидкости на верхнюю пластину капля испытывает ко-Рис. IV. 5. Зависимость ра- лебания [211, 212]. Для инерционного радиуса смоченной площади г жима характерны также большие числа [c.126]

В инерционном режиме скорость растекания постепенно уменьшается. В большинстве систем кинетика смачивания характеризуется соотношением — А1, где г — радиус смоченной площади А — коэффициент пропорциональности, зависящий от свойств контактирующих веществ и температуры t — время после соприкосновения капли с исследуемой твердой поверхностью (рис. IV. 5). Поскольку линейная скорость перемещения периметра смачивания непостоянна, растекание в инерционном режиме удобнее характеризовать величиной хю = й пг ) (И, которая имеет смысл скорости смачивания единицы площади твердого тела и может быть названа скоростью покрытия [192—194]. При постоянных условиях (температура, размер капли и т. п.) скорость покрытия имеет постоянное значение для данной системы т = пА). Линейная скорость растекания в инерционном режиме V = ш/2яг. Отсюда следует, что переход от кинетического режима к инерционному происходит при условии < ш/2яг, где Ок — скорость растекания в кинетическом режиме [214]. [c.126]

Следует отметить, что соотношение вида со t может описЫ вать не только инерционный режим растекания, но и некоторые случаи вязкого течения. Поэтому для выяснения механизма течения нужно учитывать и другие особенности. Для инерционного режима характерна кратковременность (доли секунды), тогда как вязкое растекание продолжается обычно значительно дольше. Особенно важно в этом плане влияние вязкости. В инерционном режиме вязкость жидкости, в соответствии с уравнением (IV. 9), не влияет на скорость смачивания. Действительно, данные табл. IV. 2 [c.127]

Вязкий режим представляет вторую форму гидродинамического режима растекания, которая сменяет инерционный режим. Основная сила сопротивления при растекании в этом режиме — сила вязкого (внутреннего) трения в объеме жидкости. [c.128]

Анализ типичной зависимости радиуса смоченной площади г от времени t при растекании капли ртути по твердому металлу (рис. IV.6) позволяет выделить три участка кинетической кривой r = f(t). На первом самом кратковременном участке / г со < .5 этот участок соответствует инерционному режиму (см. IV. 2). На наиболее продолжительной стадии II г = Коэффициент про- [c.129]

Чтобы найти закон растекания r = f t), нужно проинтегрировать это уравнение с учетом начального условия при t = t, г = Г], где время U и радиус соответствуют динамическому краевому углу в момент окончания предшествующего (инерционного) режима. Если Г1 Го (го — радиус основания капли с равновесным краевым углом) и ii к ( к — время окончания растекания), получим [204] [c.157]

Анализ скорости растекания керосина позволяет сделать вывод о том, что процесс растекания характеризуется высоким уровнем нестационарности. По-видимому, на начальной стадии растекания в течение первых 0,5-2 с на процесс растекания существенно влияют инерционные силы и лишь после их преодоления скорость растекания достигает максимальной величины затем ггостепенно скорость растекания уменьшает- [c.113]

В работе [4] рассмотрены границы применимости сделанных допущений и установлено, что предположение о равномерном утоньше-нии растекающейся капли, являющееся следствием пренебрежения инерционными эффектами, справедливо в случае одномерного растекания при [c.62]

Условия стабильности пленочного течения. С понижением плотности орошения толщина пленки уменьшается и при определенном расходе жидкости на поверхности образуются несмоченные участки, т. е. стабильность пленочного течения нарушается. Условия стабильности выявляются из сопоставления силы, обусловливающей растекание жидкости по поверхности (инерционная сила, пропорциональная квадрату скорости движения жидкости), и силы поверхностного натяжения, стремящейся сократить свободную поверхность жидкости (эта сила пропорциональна поверхностному натяжению а). В результате такого сопоставления В. Н. Соколовым и И. В. Даманским получено следующее соотношение для определения минимальной плотности орошения Гмин [c.140]

Рассмотренные выше представления о коэффициенте растека ния справедливы тогда, когда имеет место равновесное или квази статическое растекание. В свою очередь это наблюдается в уело виях изменения межфазных поверхностных натяжений с малой скоростью, когда жидкость успевает деформироваться и принять равновесцое значение утж и Ошг, а инерционными и вязкими силами можно пренебречь. [c.141]

С повышением температуры скорость покрытия возрастает [198, 212]. Например, при контакте жидкого сплава меди (с примесью 12% германия) с металлизированной керамикой ю = 17 и 25 см /с соответственно при 1000 и 1050 °С [198]. Скорость растекания в инерционном режиме тем выше, чем больше коэффициент растекания 5= —2сТшг, где — работа адгезии (см. 1.1). Скорость растекания расплавов, не насыщенных предварительно веществом твердой фазы, значительно выше, чем при растекании расплавов равновесного состава (например, при контакте жидкого олова и оловогерманиевых расплавов с германием [212]). [c.126]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология