Обертон

Рис. 11. Характеристические частоты обертоиов валентного колебания С—Н, наблюдаемые в инфракрасных спектрах для углеводородов ра,зличыых структур. Область первого обертона 5600—6200 область второго обертона 8100—8800 см .

Предельные углеводороды. Возможность количественного структурногруппового анализа по спектрам поглощения в ближней инфракрасной области впервые была показана Розе в 1938 г. Интенсивности полос обертонов валентных колебаний связи углерод — водород были измерены для ряда к-парафинов, разветвленных парафинов, нафтенов и ароматических соединений. Ввиду того, что ни одна из этих полос не разрешается пол- [c.330]

ЭТИ частоты, относя их к нормальным колебаниям модели молекулы. Одна из трудностей состоит в том, что обычно в инфракрасном спектре, кроме полос, связанных с изменением колебательного квантового числа на единицу (такие частоты называются основными), наблюдаются полосы, возникающие при изменении квантового числа на две единицы (обертоны или гармоники), а также при одновременном изменении квантовых чисел двух или трех колебаний, приводящем к появлению комбинированных полос. Обычно основные частоты интенсивнее обертонов и комбинированных полос, однако это само по себе не является достаточным основанием для выбора основных частот. [c.301]

В спектре наблюдаются полосы VI — основная полоса (основной тон) — первый обертон — второй обертон. [c.35]

Гидроксильная группа имеет первый обертон валентного колебания при 1,4 х [193, 197]. Исследования в области обертонов требуют больших количеств вещества, так как интенсивности полос поглощения в атой области малы. [c.133]

V = Частота ч называется фундаментальной или основной частотой. Обертоны обладают меньшей интенсивностью и не всегда наблюдаются. Поэтому поправка на ангармоничность колебаний большинства многоатомных молекул неизвестна. Для каждого из активных колебаний в спектре наблюдается своя фундаментальная частота. Так, в ИК-спектре паров НгО наблюдаются три полосы, максимумы которых отвечают фундаментальным частотам (см ) VI =3651,4 V2 = 1595 и vз = 3755,8, в ИК-спектре СОа — две полосы в частотами (см 1) ма =667 и vз = 2349,3 (колебание с частотой VI активно в СКР). В спектрах наблюдаются и составные частоты, равные разности или сумме фундаментальных частот. В спектрах КР многоатомных молекул фундаментальные частоты v проявляются в виде стоксовых и антистоксовых линий, смещенных на расстояние от реле- [c.174]

Графики (рис. 3—9) показывают наиболее употребительные характеристические полосы для парафинов, нафтенов, олефинов, ароматических соединений и смешанных непредельных углеводородов. Они в общем охватывают область от 600 до 2000 см . Полосы, относящиеся только к валентным колебаниям С—Н, представлены на даух графиках. На одном пз них (рис. 10) показаны основные частоты (от 2800 до 3300 см ) колебаний этого типа, на другом (рис. 11) — первый и второй обертоны этого колебания в областях от 5600 до 6200 см и от 8100 до 8800 см . [c.321]

Наименьшая, низшая частота собственных колебаний называется основной, остальные частоты — высшими (обертонами)-, их принято располагать в порядке возрастания. Совокупность всех частот образует спектр собственных частот системы. [c.59]

Лауэр и Розенбаум [27] успешно применили валентные колебания С—Н в области первого обертона для получения количественных сведений [c.333]

Из двух методов, получивших признание, в одном используется основное валентное колебание связи СН в диапазоне 3,4 а в, другом второй обертон этого же колебания в области 1,2 ц. Этот метод дает много меньшую интенсивиость и менее детальную структуру полосы поглощения. [c.386]

При переходе молекул с нулевого энергетического уровня на колебательный квантовый уровень о= 1 в спектре поглощения получается полоса, которая обусловлена поглощением, связанным с основным тоном колебательного спектра молекулы. При переходе на уровень, для которого и = 2, 3 и т.д., получается первый, второй и т. д. обертоны. Таким образом, [c.70]

При переходе молекул на уровень у = 2, наблюдается полоса меньшей интенсивности, чем фундаментальная полоса, которая называется первым обертоном [c.9]

На основании экспериментально полученных волновых чисел основного тона и первого обертона можно определить молекулярные константы и л . [c.9]

В 1924 г. французский физик Луи де Бройль (р. 1892 г.) выдвинул дополнительную гипотезу, что все материальные объекты обладают волновыми свойствами. Де Бройль размышлял над моделью атома Бора и задавал себе вопрос-в каком из явлений природы естественнее всего происходит квантование энергии Несомненно, оно имеет место при колебаниях струны, закрепленной на обоих концах. Скрипичная струна может колебаться только с некоторыми определенными частотами она издает основной тон, когда вся колеблется как единое целое, а также обертоны с более короткими длинами волн. Колебание с длиной волны, при которой амплитуда не становится равной нулю одновременно на обоих концах закрепленной струны, не может осуществляться (рис. 8-15). (Точка струны, в которой амплитуда стоячего колебания равна нулю, называется узлом, а точка с максимальной амплитудой колебания-пучностью.) Таким образом, наличие особых граничных условий, требующих неподвижности крайних точек струны, приводит к квантованию колебаний (т. е. к отбору допустимых колебаний). [c.353]

Как видно, первая полоса в спектре имеет частоту, близкую к предсказываемой теорией гармонических колебаний со . Она и наиболее яркая, так как это наиболее вероятный переход. Ее называют основной частотой, фундаментальной частотой или основным тоном по аналогии с акустикой. Вторую, третью и другие частоты называют обертонами. Интенсивность последовательно спадает с ростом о. Разность частот между двумя соседними полосами уменьшается и все они сходятся к частоте Мтах, отвечающей v ax- Из (48.9) следует [c.162]

О, О для СО2, имеют очень малую интенсивность, за исключением, как это уже упоминалось, больших давлений, когда возникает наведенный давлением (столкновениями) диполь. По этой причине симметричные молекулы двухатомных газов О3, N3. Нз и др. в таблице не представлены. Полосу, для которой единственное ненулевое значение б,- 2, называют обертоном такие полосы часто настолько слабы, что ими можно пренебречь. Полоса, для которой имеются два или более ненулевых значения б/, называют комбинационной полосой примером может служить полоса 9,4 мкм СОа- [c.490]

Еще в 1938 г. было установлено [134], что в области второго обертона валентных колебаний СН (1,1—1,25 х) связи СН, входящие [c.240]

Область 2000—1650 см . Все рассматриваемые соединения имеют в этой области спектра слабые полосы, соответствуютцие обертонам и комбинированным частотам внеплоскостных СН-коле-баний. [c.137]

В некоторых случаях частоты, запрещенные согласно правилам отбора в основных переходах, могут быть активны в обертонах или комбинированных полосах. Когда это имеет место, значения основных частот не могут быть определены непосредственно, но могут быть вычислены на основании частот оберхонов и комбинированных полос. [c.301]

Общей трудностью, с которой приходится сталкиваться при анализе как инфракрасных спектров, так и спектров комбинационного рассеяния, является невозможность предсказать при помощи правил отбора интенсивность полос поглощения или линий в спектре. Отдельные полосы или линии могут быть настолько слабыми, что наблюдать их практически невозможно. В спектре комбинационного рассеяния интенсивность обертонов и комбинированных линий всегда значите.чьио слабее, чем в инфракрасном спектре. [c.301]

Юнгом, Дювалем и Райтом [52] было обнаружено, что эти полосы являются строго характеристпчнымя для числа и положения заместителей в бензольном кольце и практически не зависят от природы заместителя. Этот спектр поглощения, по-видимому, дополняется частотами обертонов и комбинационными частотами. Обычно с уменьшением числа водородных атомов в кольце вид спектра упрощается. Общий характер поглощения в этой области имеет белее важное значение, чем простое указание положения спектральных полос и приближенные значения интенсивностей. Рис. 7, воспроизводимый из работы Юнга и других [52], дает наглядную картину полос поглощения в области 5—6 л для бензолов с различным типом замещения. [c.327]

Валентные колебанпя связи углерод — водород также дают обертоны н комбинированные частоты. Ови могут быть использованы для аналитических целей. Частоты первого и второго обертонов приведены на рнс. 11 вместе со структурами, которым они прнппсываются. Область первого от 5600 до 6300 см [c.330]

Сопоставление молярных коэффпциоитов поглощения для валентных кожюанпй связи углерод—водород в области второго обертона [c.331]

Наименьшая частота oii называется основной, а остг1Льиые — высшими или обертонами. Как мы видим, число частот системы равно числу ео степеней свободы. Совокупность всех частот <о называется спектром системы, аналогично световому спектру. [c.569]

В спектре поглощения Р Вг, растворенного в неполярном растворителе, обнаружены основная полоса поглощения, более интенсивная, и первый обертон, менее интенсивный. Их волновые числа соответственно равны 663,6 10 и 1318,2-10 м" . Определите частоту колебазия атомов в молекуле и коэффициент ангармоничности. [c.38]

По волновым числам максимумов поглощения основной полосы и первого обертона молекулы i i 0 (2,142-10 и 4,258-10 м odY-ветственно) определите собственную частоту колебания (м- ) и коэффициент ангармоничности молекулы. [c.39]

Вибрационное горение (1961) -- [ c.44 ]

Основы аналитической химии Часть 2 Изд.2 (2002) -- [ c.284 ]

Физические методы в неорганической химии (1967) -- [ c.209 ]

Новейшие методы исследования полимеров (1966) -- [ c.70 ]

Руководство по аналитической химии (1975) -- [ c.219 ]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология