Эффективная вязкость жидкостей

Графическая интерпретация этих уравнений приведена на рис. 5.24. Эффективная вязкость жидкости, подчиняющейся идеальному степенному закону, определяется по уравнению [c.192]

Если эффективная вязкость жидкости т] велика, а характерные размеры твердых частиц d малы, то из (3.129) следует, что, начиная с некоторого /ц, коэффициент / будет весьма велик. Отсюда следует, что Vl мало будет отличаться от v . Этим объясняется допущение о малой значимости в уравнениях движения (3.124), (3.125) сил инерции относительного движения для включений. Кроме того, при описании движения двухфазной смеси принимается, что дополнительная сила давления, возникающая за счет мелкомасштабных возмущений около включений, близка к нулю, так как мелкомасштабные возмущения гасятся вязкостью жидкой фазы. [c.191]

При этом возможны два подхода. Либо нахождение эффективной вязкости жидкости по кривым течения или математическим зависимостям при заданном значении среднего градиента скорости, либо при соответствующей записи числа Рейнольдса для данного типа неньютоновской жидкости. Рассмотрим оба случая. [c.127]

Расчет сопротивления каналов при турбулентном режиме течения. Поскольку в этом случае существенные скорости сдвига возникают в тонком пристенном слое жидкости, в котором напряжения примерно равны напряжению на стенке То, то расчет гидравлических потерь по длине канала можно проводить по формуле Дарси — Вейсбаха (2.2.12.10). Расчет коэффициента гидравлического трения при этом можно проводить по формуле Альтшуля (2.2.6.27), предварительно определив эффективную вязкость жидкости Уэ, с учетом скорости сдвига в пристенном слое. Итак, для нахождения эффективной вязкости жидкости следует решить совместно систему уравнений (2.2.6.21), (2,2.6.23), (2,6.1,9) и (2.6.1.10). Поскольку вязкость при турбулентном режиме течения относительно слабо влияет на гидравлические потери, то для ее расчета можно применить приближенное уравнение [c.135]

Все известные аналитические решения получены в предположении постоянства градиента давлений и неизменности профиля скоростей. В действительности эти допущения нельзя считать полностью правомерными. Условие постоянства градиента давлений может соблюдаться только в случае изотермического течения, когда температура и, следовательно, эффективная вязкость жидкости у стенки неизменны. Аналогичным образом только в случае изотермического течения можно ожидать постоянства профиля скоростей. Эти предположения хорошо подтверждаются результатами численного интегрирования уравнений (П.З) и (П.10), приведенными 134 [c.134]

Экспериментальное определение значения [dw/dr)i сводится к измерению мощности Ny при перемешивании любой неньютоновской жидкости с известным законом течения (213) при частоте вращения Пу, к вычислению значения эффективной вязкости жидкости из известного для данной конструкции аппарата уравнения мощности (191) для ньютоновской жидкости [c.178]

Измерения вязкости растворов высокомолекулярных веществ, а также ряда коллоидных растворов, суспензии и эмульсий показали, что вязкость этих систем не является постоянной величиной она зависит от условий измерений, в первую очередь от скорости движе-иия жидкости в вискозиметре. Вычисленная по уравнению Ньютона вязкость в этом случае является чисто условной величиной и называется эффективной вязкостью. Жидкости, не обладающие постоянной вязкостью, называют неньютоновскими или аномальными. [c.127]

Эйнштейн вывел формулу для эффективной вязкости жидкости, содержащей во взвешенном состоянии шарообразные твердые частицы, занимающие часть ф объема системы [c.122]

Теперь можно определить эффективную вязкость жидкости т) как отношение напряжения сдвига и скорости сдвига [c.18]

В случае неньютоновских жидкостей математический анализ течения резко осложняется нелинейностью реологической зависимости, а в случае сложного сдвига еще и тем, что эффективная вязкость жидкости становится функцией обеих компонент течения. Поэтому достаточно полное решение для аномально-вязких сред, [c.179]

Пусть 0, 1, 2 — соответственно толщины слоев чистой жидкости, чистой жидкости и образовавшейся смеси вместе взятых и всего слоя массы (см. рис. 3.14). Рассмотрим установившееся осесимметричное течение в ортогональных осях х , х , связанных с ротором, при следующих допущениях эффективная вязкость жидкости достаточно велика, что позволяет пренебречь силами инерции относительного движения в результате больших угловых скоростей вращения ротора линии тока почти конгруэнтны образующей ротора, т. е. толщина пленки значительно меньЕге соответствующего радиуса конического кольца ротора, т. е. Н > 2 силы тяжести и силы Кориолиса малы по сравнению с центробежными силами и Рг 1=х , Ь=х ) (см. рис. 3.14). С учетом принятых допущений приведенные выше уравнения движения чистой жидкости (3.112) и двухфазной смеси (3.113)—(3.117) при- [c.190]

Силу межфазовбго взаимодействия в уравнениях (3.115), (3.116) в первом приближении можно представить в виде fl2 = =/ (Vi—Vj), где f=f (а , ri, d) — коэффициент межфазового взаимодействия, Tj — эффективная вязкость жидкости, d — характерный размер включений. Анализ размерностей показывает, что [c.191]

Робертсон и Стифф предложили реологическую модель с тремя константами, которая позволяет рассчитать эффективную вязкость жидкости у стенки бурильной трубы или в кольцевом пространстве по данным, полученным с помощью ротационного вискозиметра. Потери давления в этом случае подсчитываются по уравнению Пуазейля, в которое подставляется значение эффективности вязкости . [c.196]

Эта величина является, с учетом соотношения (11.58), функцией 6. Из уравнений Козени — Кармана (11.54) и (11.63) может быть определено изменение т /ш по уравнению (II. 54). Сравнение изменения этих величин по различным теориям в интересующей нас области значений е приведено на рис. И. 13. Следует отметить, что Хоукслей [56] вычислял сопротивление движению шара по закону Стокса, с учетом того, что эффективная вязкость жидкости повышается из-за появления срезывающих напряжений при наличии движущихся соседних частиц. Зависимость (II. 64) дает наилучшее совпадепие с уравнением Козени — Кармана и, следовательно, с экспериментальными данными (см. раздел 11.5). [c.49]

Существуют лишь приблизительные решения, основанные на упрощающих допущениях, для этого фундаментального уравнения гидродинамики, которое описывает распределение скорости и давления в подшипнике с бесконечной шириной. Оно предполагает ньютоновские характеристики текучести и ламинарное течение, несжимаемость и постоянную вязкость среды, а также малые силы инерции частиц жидкости во время ускорения в сужающемся зазоре. Согласно уравнению (17), эффективная вязкость жидкости и ее скорость в смазочном зазоре ответственны за образование несущей смазочной пленки. Толщира и динамическое давление смазочной пленки являются результирующими параметрами (рис. 20). [c.35]

Все коэффициенты этого ф8) нения однозначно определяются параметрами невозмущенной нити. Если t 6, как это можно ожидать для относительно медленно развивающихся возмущений весьма толстых жидких нитей даже с сильными ПАВ, то уравнение (1.4.1 совпадает по форме с уравнением для вязейх струй в отсутствие ПАВ бЗ.Нали-чие ПАВ в этом случае сказывается практически.лишь на общем снижении величины поверхностного натяжения по сравнению со случаем чистого растворителя да на некотором повышении эффективной вязкости жидкости за счет поверхностной вязкости. Однако если > 6, меняется знак перед производной Ц в уравнении (1.4.17), что [c.188]

Вначале такая аппроксимация использовалась для опи( ання закона фильтрационного сопротивления в переходной области между линейным и квадратичным законом сопротивления при этом а <С 0. Впоследствии, однако, такая аппроксимация почти везде уступила место двучленной аппроксимации, рассмотренной выше. В последнее же время степенной закон фильтрации вновь приобретает самостоятельное значение, поскольку он хорошо описывает движение ряда неньютоновских жидкостей, в том числе растворов и расплавов по.ли-меров, в пористой среде. Для таких жидкостей характерно псевдо-пластичоское поведение, когда эффективная вязкость жидкости падает по мере увеличения скорости деформации и показатель а. положителен. [c.224]