Коэффициент Лесли

Экспериментальные измерения коэффициентов Лесли [c.198]

Для возникновения неустойчивости нужно, чтобы он превышал единицу. Для МББА, предполагая, что отношение между коэффициентами Лесли близко к значению, приведенному для ПАА, находим 3,2. [c.230]

Коэффициенты Лесли, введенные в разд. 5.1. [см. (5.27)1, связаны с определенными локальными корреляциями в жидкости. Их температурная зависимость имеет две простые особенности [c.247]

Если фазовый переход нематик — изотропная жидкость является почти переходом второго рода, то имеется определенная связь между пятью коэффициентами Лесли, определенными ниже Тс, и тремя коэффициентами трения, определенными выше Тс уравнениями (5.104) и (5.105). Мы покажем здесь это для коэффициента Yi = 7з — Тг- Рассмотрим ситуацию без течения (Лар = = 0), когда молекулы враш,аются с постоянной скоростью й, = OS i, Пу = sin 0)i, Wz = 0. [c.253]

Как часто бывает, скорость релаксации минимальна для значения I, при котором интенсивность максимальна (Z = 0). В целом мы видим, что исследования ширины линии для к, параллельного qo, дают два соотношения для коэффициентов Лесли [см. (6.58) и (6.62)]. [c.295]

Экспериментально определяют не коэффициенты Лесли а коэффициенты вязкости при течении НЖК с постоянным градиентом скорости (или с постоянной скоростью сдвига), а также коэффициент вязкости, описывающий поворот директора. [c.13]

Для измерения вязкости являющихся жидкостями нематиков пригодны все методы, применяемые при работе с обычными жидкостями и перечисленные, например, в [28]. Вследствие простоты наибольщее распространение получили методы, связанные с измерением времени протекания НЖК по капилляру при заданной скорости сдвига. Оказалось, что из-за анизотропии измеряемая величина вязкости чувствительна к большому количеству параметров, не всегда принимаемых во внимание в обычной вискозиметрии. Это — скорость сдвига, ориентация молекул на стенках капилляра, внешнее магнитное или электрическое поле, изменение которых приводит к изменению эффективной вязкости вследствие изменения ориентации молекул в потоке. Поток может стать неоднородным даже при очень малых скоростях сдвига при определенном соотношении коэффициентов Лесли. В то же время анизотропия свойств НЖК приводит к возможности использования иных методов регистрации вязкости, например, различных оптических и емкостных. Вязкость является комплексной частью модуля сдвига, поэтому для ее измерения могут применяться ультразвуковые методы. Наличие анизотропии распространения и поглощения ультразвука приводит к отличию значений вязкости, измеряемых ультразвуковым и капиллярным методами. К ультразвуковому методу примыкает определение коэффициентов вязкости НЖК при измерении спектра неупругого рассеяния света на приповерхностных волнах. [c.18]

Изменение эффективного поля при релаксации функции распределения (см. (3.4.25)) впервые было учтено применительно к задаче о релаксации намагниченности суспензии магнитных частиц [181]. В связи с этим отметим, что выводы [175,178,179] по своему виду и способу получения аналогичны сделанным ранее выводам [181, 182]. В [181] уравнения Лесли-Эриксена получаются в нулевом приближении разложения по отношению характерных времен ориентационной релаксации и движения директора. Такое рассмотрение аналогично модели магнитной жидкости с внутренними вращениями [183], которая позволяет путем соответствующего определения функции состояния — химического потенциала во внутреннем ориентационном пространстве — находить зависимость вращательной вязкости магнитной жидкости от напряженности магнитного поля Н. Не давая уравнения движения директора, за исключением мелких деталей совпадающего с (3.4.28), приведем выражения для коэффициентов Лесли щ и Цветкова 71 с учетом интегрирования по ориентациям е [c.93]

Выражения для коэффициентов вязкости можно получить, записав макроскопический тензор напряжений, который вычисляется путем усреднения микроскопического тензора напряжений. Удобно представить микроскопический тензор в виде суммы его симметричной и антисимметричной частей. Коэффициенты Лесли аг, а , а + е, 2 + 0 3 входят в симметричную часть, которая может быть вычислена без решения уравнения Фоккера-Планка. Для усреднения антисимметричной части микроскопического тензора необходимо знать соответствующую неравновесную функцию распределения, являющуюся решением следующего уравнения [c.95]

Здесь г 1 представляет собой коэффициент вязкости, равный раз-кости коэффициентов Лесли з—осг. При рассмотрении зависимости ф от Z и времени t хорошим приближением служит уравнение [c.399]

Коэффициенты а обычно называются коэффициентами Лесли. Имеется шесть коэффициптов а, связанных одним соотношением (5.34) (впервые выведенным Пароди [5]). Таким образом, динамика несжимаемого нематика описывается пятью независимыми коэффициентами, каждый из которых имеет размерность вязкости. Для нескольких примеров, известных в настоящее время, эти пять коэффициентов оказываются сравнимой величины, как правило, между 10 и 10 1 пуаз. Значения для МББА приведены в табл. 5.1. [c.192]

Как связаны измеренные величины Ца, Цы Цс с коэффициентами Лесли Чтобы найти эту связь, возвратимся к соотношению (5.31), выражающему вязкое напряжение через тензор скорости сдвига А ц и эффективную скорость директора N = = dn/dt — (о) X п). В данном случае dn/dt = О вдоль каждой линии потока и ( = VaTot V просто выражается через градиент скорости. [c.199]

Как мы увидим, этот результат остается правильным и для нематика, причем т] теперь будет определенной комбинацией коэффициентов Лесли. Как правило, при р = 1 г/см , о)/2я = 10 и 1] = 0,1 пуаз получаем 6 — 4 мкм. С другой стороны, в экспериментах Месовича пластина колебалась очень медленно (со 0), толщина б была больше размеров образца и градиент скрости был одним и тем Hie во всех точках нематика. [c.203]

Затухание капиллярных волн зависит от коэффициентов Лесли в частности для тангенциальных (или конических) граничных условий на новерхпости раздела затухание зависит от угла между направлением распространения волны д и осью нематика п. [c.207]

Эти коэффициенты трения весьма тщательно исследовала на МББА группа Кастлера [14]. Они дают определенную комбинацию коэффициентов Лесли (см. табл. 5.1). [c.207]

Можно вызвать движение в нематической жидкости соответствующим внешним полем, зависящим от времени. В движение могут быть вовлечены директор (вращение оптической осп), или центры тяжести молекул (гидродинамический поток), или и то и другое. Поля могут быть электрическими или магнитными. Однако в большинстве встречающихся на практике случаев взаимодействие между нематиком и электрическим полем включает весьма специфические процессы переноса заряда. По этой причине все электрические эффекты позже будут отдельно обсуждаться в этой главе (см. разд. 5.3). Сейчас мы ограничимся относительно простым случаем магнитного поля Н t). Мы также предиоложпм, что Н однородно в пространстве. Эти ограничения справедливы для многих возможных экспериментов, представляющих интерес либо для измерения определенных коэффициентов Лесли, либо для исследования некоторых замечательных магнитооптических эффектов. Здесь мы кратко обсудим несколько типичных примеров. [c.210]

Таким образом, в настоящее время эксперименты по рассеянию света дают нам три соотношения между пятью неизвестными коэффициентами Лесли плюс еще одно приближенное соотношение (для т)поперечн. изг)- Интересное сравнение между этими результатами и данными Месовича [23—25] по т]с проведено Гарвардской группой [6, 7]. Используя в качестве исходных значений ilb- Лс плюс значения группы Орсе для Yi, они нашли [c.220]

В целом эти исследования в переменных полях вблизи критического напряжения Ус хорошо согласуются с моделью Хельфриха [58]. Из этих данных, вероятно, можно извлечь некоторую информацию о коэффициентах Лесли ). [c.237]

Рассмотрим выражения (1.1.7) и (1.1.8) подробнее. Как следует из выражения для четвертый член в правой части определяется только полем скоростей жидкости и не содержит никакой информации о директоре. Коэффициент 4 является аналогом изотропной вязкости, он всегда положителен. Члены с угловой скоростью директора Nj содержат коэффициенты вязкости 2 и 3. Для нематиков, состоящих из удлиненных стержнеобразных молекул, эти коэффициенты отрицательны, что соответствует увеличению, а не уменьшению деформации директора в потоке жидкости (подробнее см. ниже). Оба коэффициента и з входят в члены, не содержащие скоростей и их градиентов, т.е. связаны только с переориентацией директора. Особенно это относится к их комбинации 71 = аз — 2, называемой также вращательной вязкостью НЖК или коэффициентом вязкости Цветкова. Как мы увидим ниже, вращательная вязкость описывает случай поворота директора в отсутствие каких-либо течений. В НЖК коэффициенты 5 и uq имеют разные знаки, причем 5 > О, а е < 0. Коэффициент а соответствует деформации растяжения. Для нематиков, состоящих из удлиненных стержнеобразных молекул, он отрицателен. Кроме того, из неравенств, связанных с ростом энтропии (типа (1.1.5)), следуют такие сотношения между коэффициентами Лесли [c.10]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология