Конвекция у при кипении

Конденсация Конвекция Кипение, конвекция Конвекция Конденсация Конвекция Конденсация Конвекция Кипение Конвекция [c.350]

При этом, если конвекция вынужденная, то коэффициент теплоотдачи а зависит от режима движения жидкости, характеризуемого величиной Ке. При свободной же конвекции, кипении жидкостей и конденсации паров а зависит от температуры стенки, через которую происходит передача тепла. Для всех перечисленных случаев получены многочисленные формулы, позволяющие вычислить а. Пользование формулами для вынужденной конвекции не представляе Е труда. [c.326]

Теплоотдача к кипящему агенту в трубном пространстве осуществляется путем ядерного кипения и двухфазной конвекции в зоне кипения жидкости. В начале зоны кипения пузырьки пара, оторвавшиеся от стенок трубки, тонкой цепочкой движутся в ядре потока вверх. Такой гидродинамический режим называется пузырьковым потоком. В этой области теплопередача происходит только за счет кипепия и практически не зависит от двухфазной конвекции. По мере увеличения паросодержания (доли отгона) тонкая цепочка пузырьков пара увеличивается в объеме и сливается в большие стержни (поршни) пара, которые двигаются вверх в ядре потока. Такой гидродинамический режим называется стержневым потоком. В этой области теплопередача происходит как за счет кипения, так и за счет двухфазной конвекции. При дальнейшем увеличении паросодержания стержни пара сливаются в сплошной поток, несущий в себе капли жидкости. У стенок трубок остается тонкая пленка жидкости, которая имеет форму кольца (если смотреть в торец трубки). Такой гидродинамический режим называют кольцевым потоком. В этой области теплопередача практически осуществляется только двухфазной конвекцией. Влияние кипения на теплопередачу невелико. [c.97]

Многократное повышение объема пузырьков после их отрыва от поверхности нагрева свидетельствует о том, что тепло от поверхности нагрева сообщается главным образом жидкости, в которой дальше распространяется путем конвекции и только от жидкости сообщается пузырькам пара. Это количество значительно больше того количества тепла, которое может быть сообщено пузырьку в момент его возникновения. Значит и при кипении тепло передается тем же способом, что и при передаче тепла в одной фазе (жидкости), т. е. тепло в основном распространяется теплопроводностью и конвекцией. [c.107]

Увеличение пузырьков пара перед отрывом, а также подъем их в жидкости приводит в движение определенные столбики жидкости, которые вызывают циркуляцию и перемешивание жидкости во всем объеме и вдоль поверхности нагрева. Этим определяется в основном степень интенсивности передачи тепла от поверхности нагрева к жидкости. Поэтому при кипении в большом объеме жидкости, т, е. при естественной конвекции, коэффициент теплоотдачи а тем больше, чем больше частота образования пузырьков и чем больше количество центров парообразования на поверхности нагрева. Ввиду того, что частота отрыва пузырьков и количество центров парообразования зависят от разности температур поверхности теплообмена и жидкости, коэффициент теплоотдачи при кипении жидкости является функцией этой разности температур или теплового напряжения поверхности нагрева, [c.108]

Поскольку анализируются условия, определяющие начало пузырькового кипения, его влияние на коэффициент теплоотдачи будет незначительным и плотность теплового потока дл, входящую в правую часть формулы (7.67), можно выразить через коэффициент теплоотдачи при конвекции [c.241]

Отметим, что противопоставление коэффициентов теплоотдачи при вынужденной конвекции в потоке жидкости и при кипении не означает, что в последнем случае перенос тепла отличается по механизму от переноса конвекцией. Дело в том, что изменяется структура конвективных токов вблизи поверхности теплообмена, хотя конвективная природа переноса сохраняется. Образующийся при этом пристенный слон жидкости пронизан конвективными тока- > ми, формирующимися вследствие образования, роста и отрыва паровых пузырьков. В этом смысле и используется термин теплоотдачи при кипении. [c.243]

В работе [17] приводится интерполяционное соотношение для плотности теплового потока д в условиях совместного влияния кипения и конвекции [c.243]

В котором кроме изменения коэффициентов теплоотдачи при кипении и конвекции в потоке учитывается изменение разности температур на участке интерполяции. [c.243]

Заслуживает внимания соотношение, предложенное Ченом [170] для области совместного влияния кипения и конвекции [c.247]

Хладагенты жидкие Кипение и конвекция 58,0 [c.349]

Конвекция, конденсация, кипение Конвекция [c.350]

Область пузырькового режима кипения, в котором теплоотдача определяется конвекцией жидкости вследствие интенсивного движения паровых пузырей, характеризуется значительным увеличением коэффициента теплоотдачи а с ростом температурного напора, равного Дг = ст — ипс (где ( т-—температура стенки (па, —температура насыщения). [c.574]

При объемном кипении смачивающих стенку чистых жидкостей в обычных условиях естественной конвекции 9кр можно определить по следующей формуле [УИ-г] [c.575]

При пузырьковом режиме кипения в большом объеме (в условиях естественной конвекции) для всех жидкостей, смачивающих поверхность нагрева, и [c.575]

В области свободной конвекции жидкость может находиться при температуре насыщения или при более низкой температуре. Температурный градиент у поверхности можно установить из данных по однофазной свободной конвекции (см. 2.5.7). Остальные области кривой кипения будут рассмотрены более детально. [c.369]

Табл и ц а 2. Коэффициенты и показатели степени, используемые в различных корреляциях для пузырькового кипения в условиях свободной конвекции [уравнение (9)], разработанных в СССР [c.371]

В [И[ получена следующая корреляция, описывающая данные при кипении в условиях свободной конвекции воды, органических жидкостей, хладагентов и жидких металлов [c.371]

Таблица 3. Простые размерные уравнения для теплоотдачи при пузырьковом кипении в условиях свободной конвекции [46]

При <0,15 не следует пользоваться табл. 6. Для очень малых нагревателен силы поверхностного натяжения намного больше инерционных и гидродинамическая теория для критического теплового потока при кипении в большом объеме неверна. В действительности при очень низких <0,01 отсутствуют пузырьковое кипение и максимум и минимум на кривой кипения. Тогда кривая кипения имеет участок свободной конвекции, переходящий непосредственно в область пленочного кипения (рис. 8). [c.375]

Теплообмен при естественной конвекции происходит значигельно чаще и играет более важную роль, чем это. можно было бы предположить. Сюда относится не только вся область отопительной техники, но и все так называемые потери в окружающую среду трубопроводов, теплообменных сосудов, содержащих горячие жидкости, обмуровки котлов, машин и т. д. Во всех указанных случаях, конечно, может более или менее сказаться влияние излучения, которое должно быть отдельно учтено в расчетах. Теплообменом при естественной конвекции следует также считать нагрев жидкости в сосудах до наступления кипения, если жидкость при этом не перемешивают. Примером в данно.м случае. могут служить варочные котлы на пизоваренных заводах и т. д. [c.34]

В последнее время три изучении процесса теплообмена при парообразовании в условиях направленного движения поверхность теплообмена стали разбивать на две области. В первой области влияние парообразования мало и передача тепла осуществляется путем конвекции здесь теплообм еи обусловливается собственно движением жидкости. Во второй области определяющее влияние на процесс оказывает образование и движение пузырей, т. е. решающее значение приобретает процесс кипения. Следовательно, общие закономерности процесса определяются соотношением интенсивности обеих форм движения. [c.125]

В целом поведение жидкости при кавитации аналогично ее кипению. При малых амплитудах наблюдается кавитация в объеме, аналогичная пузырьковому кипению порогу кавитации соответствует начало кипения. При больших амплитудах колебаний вблизи излучающей поверхности ее поведение напоминает пленочное кипение в условиях свободной конвекции. Порядки величин критической плотности теплового потока (кризиса режима кипения) и акустического "второго порога кавитации в воде близки ( 10 Вт/м ). Отсюда следует,- что к объяснению критических явлений при кавитации возможно следует подойти с позиций термодинамик и и гидродинамическЪй теории устойчивости. Существующие же объяснения пока противоречивы и исходят из других посылок [26]. [c.62]

Выражения вида (7.22) нашли применение при обобщений экс периментальных данных в области совместного влияния кипения и вынужденной конвекции и будут рассмотрены ниже. Заметим, что применение для расчета выражения (7 22) требует знания границы пузырькового кипения. Его достоинством является выпол нение предельных переходов в случае, когда одна из составляющих становится много больше другой. Так, если Оцв > ип то аэфф- - акв1 [c.223]

Для участка развития кипения в потоке жидкости значения а могут быть также вычислены по формулам Лабунцова [97], имеющим вид интерполяционных зависимостей. Для области О < Окп/акв < 0,5 теплоотдача определяется конвекцией в вынужденном потоке жидкости [c.242]

При увеличении массовой доли пара в потоке, движущемся в обогреваемом канале, могут быть достигнуты условия, когда пузырьковое кипение будет оказывать все меньщее влияние на коэффициент теплоотдачи по сравнению с влиянием конвекции в двухфазном потоке. При этом меняется механизм парообразования в потоке, а следовательно, и механизм теплопередачи. Если на участке кипения пар образовывался в виде пузырьков, то на участке конвективной теплоотдачи двухфазного потока происходит преимущественное испарение жидкости с имеющейся в потоке границы раздела фаз. Визуальные и кинематографические исследования позволили установить наличие участка, на котором пузырьковое кипение подавляется и может быть подавлено полностью. Этот режим теплоотдачи иногда называют испарением при вынужденной конвекции [105]. Важно подчеркнуть, что теплоотдача на этом участке полностью определяется конвективными токами, формирующимися при движении двухфазного потока. [c.244]

Шроком и Гроссманом [II]. Она позволяет вычислять значения коэффициента теплоотдачи в области совместного влияния кипения и конвекции [c.247]

Это уравнение вместе с уравнення н баланса энергии (2) и (3) составляет исходную систему уравнений для расчета изменения температур и Т - Подобный расчет демонстрируется ниже на конкретном примере. На рис. 4 изображено двухтрубное устройство для охлаждения воды с находящимся во внутренней трубе испаряющимся фреоном. В режиме кипения при вынужденной конвекции индивидуальный коэффициент теплоотдачи растет с ростом паросо-держання х. В качестве грубого приближения можно принять линейную связь между <х., и л. Уравнение баланса энергии имеет вид [c.78]

Интенсивность теплоотдачи выражают обычно через коэ( х()ициент теплоотдачи а. В процессах конвекции он представляет собой отношение плотности теплового потока д к разности температур поверхность — жидкость ДГ. Преобразуя теперь уравнение (5) для получения простого выражения для а, заметим, что коэф(])ициент теплоотдачи нри кипении в условиях свободной конвекции сам является (функцией плотности теплового потока д. Таким образом. [c.370]

Многие из имеющихся корреляций для теплоотдачи при пузырьковом кипении в условиях свободной конвекции основываются на упрощенной модели процесса кипения и включают ряд безразмерных групп. Соответствующие характеристики размеров и скоростей, такие как отрывной диаметр пузыря или скорость его роста, используются нри состаилспии этих безразмерных групп. Одна и них нредлояа на Розспау (5 [c.370]

Влияние некокденсируюш/ гося газа. Присутствие нс-коидсисирующсгося газа, растворенного в жидкости, оказывает влияние на кривую кипения вблизи начала пузырькового кипения. Газовые пузыри могут появиться на поверхности нагрева при температуре, меньшей температуры, соответствующей насыщению. Это воздействие на точку начала парообразования можно учесть включением в анализ, описанный в п. А, парциального давлопня неконденсирующегося газа. При низких тепловых потоках сразу же после начала дегазации дополнительная конвекция, вызванная газовыми пузырями, увеличивает теплоотдачу по сравнению со случаем без наличия газа. Однако этот. эффект исчезает при высоких тепловых потоках, когда устанавливается полностью развитое пузырьковое кипение. [c.374]

Влияние гравитационного ускорения. Повышение гравитащюниого ускорения оказывает небольшое воздействие в области полностью развитого пузырькового кипения, 1г немногие корреляции учитывают этот эффект. Повышение ускорения, однако, усиливает интенсивность свободной конвекции и поэтому нри низких тепловых потоках, где существенна свободная конвекция, вызванная пузырями, происходит некоторое увеличение теплоотдачи. [c.374]

С. Критический тепловой поток. Кривую, показанную на рис. 1, можно получить полностью в условиях, когда задается температура поверхности нагрева. Однако во многих практических случаях плотность теплового потока является независимой регулируемой переменной. При этом области свободной конвекции АВ и пузырькового кипения В С кривой кипения в основном сохраняются без изменения. Если плотность теплового потока станет выше, чем в точке О, то температура поверхности резко повысится по сравнению со значением в точкеД до следующей стабильной точки в области пленочного кипения (около 1150°С). Во многих практических случаях этого скачка температуры достаточно, чтобы вызвать повреждение поверхности нагрева. Термин пережог часто используется для этого явления. [c.374]

Обычно температура поверхности при пленочном кипении высока, и теплота может передаваться излучением. В ,39] предлои<ена следующая аппроксимация для учета эффектов конвекции и излучения [c.378]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология