Разность температур, изменение ее при

Средний температурный напор. Для характеристики движущей силы процесса теплопередачи необходимо знать разность температур потоков, обменивающихся теплом. Схема изменения разности температур потоков вдоль поверхности теплообмена показана на рис. 87. Из рисунка видно, что в тепло-обменных аппаратах разность температур и температура потоков непрерывно изменяются, поэтому в расчетах в качестве Ai принимается ее среднее (А ср) или среднелогарифмическое (Ai p ig) значение. Величина Ai -p — это средняя движущая сила процесса теплопередачи. Она называется средним температурным напором. [c.158]

Рис. 87. Изменение средней разности температур потоков в теплообменных аппаратах

Расчетная разность температур при постоянстве температуры одного из теплоносителей. Если с одной стороны поверхности нагрева теплообменника конденсируется применяемый для нагрева пар (в нагревателях, которые обогреваются паром) при постоянном давлении, то его температура не меняется. В данном случае даже при изменении температуры другой среды нет различия между прямотоком и противотоком (фиг. 13). [c.16]

При изменении температуры во времени или при наличии разности температур в реакционном пространстве расчеты реактора необходимо проводить, учитывая не только проектное уравнение, но и уравнение теплового баланса. Оба эти уравнения связаны со скоростью превращения, которая становится функцией степени превращения и температуры. [c.332]

Здесь Ко — коэффициент, учитывающий наличие люков, не используемой тарелками части колонны (Ко=1.18) Цк —стоимость материала колонны, тыс. руб,/т Рп —плотность пара, кг/м нип — допустимая скорость пара в свободном сечении колонны, м/с т) — к. п. д. тарелки g — масса тарелки, отнесенная к 1 м ее поверхности, т/м р — плотность материала корпуса колонны, т/м Я — расстояние между тарелками, м г — удельная теплота испарения дистиллята. кДж/т 0 — продолжительность работы установки, ч/год Ц,- —цена теплоносителя, используемого при эксплуатации кипятильника и цена хладоагента в дефлегматоре, тыс./руб. т Дй,- — изменение энтальпии теплоносителя и хладоагента, МДж/т К1 — коэффициент теплопередачи в кипятильнике и дефлегматоре, МВт/(м -К) А ср — средняя разность температур при теплопередаче, С. [c.104]

Изменение температуры калориметра в опыте обычно бывает небольшим. Чаще всего оно составляет 1—3°, а иногда бывает еще меньше. Поэтому ртутные термометры, предназначенные для измерения температуры калориметра, должны обладать высокой чувствительностью. В большинстве случаев точность результатов, полученных при калориметрических измерениях, определяется точностью, с какой может быть измерена разность температур (изменение температуры калориметра в опыте). [c.70]

Если изменение температур по поверхности теплообмена протекает приблизительно линейно, то можно говорить о среднеарифметической разности температур. В этом случае [c.13]

При теплообмене в прямотоке (фиг. 10) кривые изменения температур обоих теплоносителей сближаются и разность температур по поверхности теплообмена неуклонно уменьшается. При этом [c.14]

Удельный вес, удельный объем. Из таблицы IV видно относительно большое изменение удельного веса воды при различных температурах, что имеет большое значение для естественной циркуляции воды в системе отопления. Разность удельных весов определяется разностью температур нагретой и охлажденной воды она создает в системе циркуляции естественное движение. Скорость циркуляции прямо пропорциональна разности удельных весов циркулирующей воды. [c.289]

Изменение а в зависимости от величины Я при разности температур = 5° С приведено на фиг. 31, где дана графическая интерпретация уравнений (96) и (98). [c.85]

В области 3, изображенной па фиг. 47, происходит новое изменение режима кипения, и при дальнейшем увеличении разности температур коэффициент теплоотдачи практически не изменяется. [c.110]

Зависимость изменения тепловой нагрузки от разности температур наглядно изображена на фиг. 48. Критическая величина разности температур определяет одновременно и критическую величину тепловой нагрузки. Эта величина в значительной степени зависит от свойств жидкости и давления. В табл. [c.111]

Теплообмен в реакторе можно осуществить при постоянной скорости теплопередачи. Такой способ теплообмена применяется, например, в трубчатых реакторах, обогреваемых пламенем и горячими топочными газами (рис. И1-2,а). В этом случае коэффициент теплопередачи изменяется мало, а разность температур настолько велика, что изменение температуры реагентов лишь незначительно влияет на АТ. [c.96]

Для нагревания жидкости до температуры кипения в каждом аппарате и полного выравнивания температур греющего теплоносителя и жидкости (т. е. случая, не имеющего практического значения) необходима некоторая минимальная разность температур. Эта разность зависит от повыщения температуры кипения жидкости в каждом из последовательных аппаратов. Изменение температуры кипения обусловлено увеличением содержания КОН в растворе, [c.396]

Факторы, ограничивающие возможность масштабирования трубчатых реакторов. Наиболее важными факторами, накладывающими ограничения на масштабирование с сохранением частичного подобия, являются возрастание сопротивлений движению потока и, в случае контактных реакторов, увеличение разности температур в слое катализатора. При использовании уравнений изменения масштаба, приведенных в этом разделе, сопротивления в образце возрастают по сравнению с сопротивлениями в модели согласно следующим приближенным зависимостям (турбулентное движение) [c.470]

Средняя разность температур. Возможные схемы теплообмена представлены на рис. 162. На рис. 163 представлены кривые изменения температуры при параллельном токе и противотоке. Из этого рисунка видно, что при параллельном токе конечная температура нагреваемого потока ниже конечной температуры греющего теплоносителя t , при противотоке конечная температура нагрева та может быть выше конечной температуры греющего теплоносителя. При одних и тех же температурных условиях t , Tj, х ) в случае [c.267]

Из этого уравнения можно найти величину Ас / 1, если известны другие данные, т. е. температура в отдельных частях слоя. Если можно измерить температуру слоя катализатора и температуру теплоносителя в наружной рубашке, например через каждые 5 см в осевом направлении, то таким путем можно определить разность температур t2— о и рассчитать изменение энтальпии потока при [c.173]

Температуру хладоагента, а также давление можно рассчитывать при помощи уравнений для нисходящей разности, пренебрегая изменением давления вдоль радиуса. Соответствующие уравнения имеют вид [c.194]

Непосредственные измерения (к сожалению, не очень точные) показывают, что изменение температуры по высоте слоя обычно близко к экспоненциальному, а средняя разность температур — к среднелогарифмической 1 1 . Это положение, однако, не оправдывается при малых Ке и Г" -> 0, что в сочетании с трудностью точного замера АТ на выходе из слоя может приводить к большим ошибкам. [c.458]

При анализе влияния высоты слоя Н на теплообмен необходимо исключить балансовые коэффициенты теплоотдачи, антибатно изменяющиеся с Н. Зависимость истинных hp от Н возможна как результат отклонения расчетной разности температур от реальной. Не исключены также случаи, когда эта зависимость связана с изменением качества псевдоожижения по высоте слоя. [c.462]

Изменение условий обычно связано с повышением (понижением) температуры (что не всегда желательно) и ростом капитальных и энергетических затрат. Поэтому обычно на первой стадии проводится разделение смеси на газовую и жидкую фазы (что при большой разности температур не представляет труда) с последующей раздельной их переработкой. Причем газовая фаза в дальнейшем может быть разделена как ректификацией (при повышенном давлении), так и другими способами (абсорбцией, мембранными процессами, адсорбцией и т. д.). Выбор того или иного способа будет опять определяться в значительной степени свойствами смеси. [c.96]

Правильный выбор критерия оценки достоверности данных является важным этапом в организации экспериментальных исследований и последующей обработке результатов. Помимо очевидных признаков реалистичности данных (например, монотонности зависимости давления пара от температуры, изменения плотности от давления, концентрации компонента от О до 1 в мольном измерении и т. д.) используются признаки, основанные на аналогии изменения свойств. Например, разность между теплопроводностями насыщенных жидкости и пара при данной температуре изменяется линейно с энтальпией парообразования при той же температуре [3]. [c.183]

Если для теплоотвода испотьзуются кипящие хладоагенты, то изменение температурных режимов в отдельных секциях (являющихся самостоятельными аппаратами и имеющих одинаковые удельные интенсивности теплоотвода Ко Ру = onst) производится регулированием разностей температур изменением давления в паросборниках охладительных устройств каждой камеры. [c.347]

В изотермических реакторах образующееся или потребляемое количество теплоты каким-либо способом отводится или подвозится без изменения температуры в реакторе. Сначала рассмотрим экзотермические реакции. В этом случае отвод теплоты можно осуществить только за счет теплообмена, а = О и температура отводящей теплоту среды низкая. Разность температур продукта и отводящей теплоту среды А Г при этом незначительна. Изотермические реакции можно проводить только в непрерывнодействующих реакторах, так как в реакторах периодического действия скорость тенлопереноса должна изменяться в зависимости от времени, чтобы поддерживать постоянную температуру продукта. [c.223]

При температуре 630°К и среднем содержании газа = = 0,06 моль1моль поток тепла 5-10" кал см -сек), что при коэффициенте а = 9 -10 кал см -сек-град) дает разность температур между потоком и наружной поверхностью зерна, составляющую около 0,6 °С. В дальнейшем в ходе расчета изменение удельной теплоемкости и массовой скорости в зависимости от радиального положения учитываться не будет. [c.200]

Температурпын напор Л/,, , зависит от вп,ча движения теплопоси-те.теп II от пх агрегатного состояния в процессе теплообмена, Прн изменении агрегатного состояння обоих тенлопоснтелей температурный напор равен разности температур конденсации и кипення [c.123]

Не исключено, что определенную роль в повышении NUp по сравнению с одиночной частицей играет дополнительна турбулизация потока вследствие изменения направления струй ожижающего агента, более частого в неподвижном слое, чем в псевдоожиженном. В этом аспекте представляет также интерес концепция Кришера и Мосбергера базирующаяся на сопоставлении в рассматриваемых дисперсных системах длины обтекания и диаметра частиц. Наконец, более низкие значения NUp для псевдоожиженного слоя могут быть в ряде случаев объяснены использованием для расчета среднелогарифмической разности температур, завышенной из-за некоторого продольного перемешивания ожижающего агента. [c.461]

Теплоемкость — количество тепла, необходимое для нагревания единицы массы вещества на один градус. Различают истинную и среднюю (С) теплоемкости, соответствующие либо бесконечно малому изменению или разности температур. В зависимости от способа выражения состава вещества различают массовую, польную и объемную теплоемкости. Чаще применяют массовую теплоемкость, единица ее измерения в СИ — Джоуль на килог — рамм — Кельвин (Дж/кг К), допускаются также кратные единицы — кДж/кг К, МДж/кг К. Различают также изобарную теплоемкость (при постоянном давлении — С ) и изохорную теплоемкость (при постоянном объеме — С ). [c.84]

Если необходимо подводить тепло к какой-либо среде, то температура на входе греющего теплоносителя tl должна быть выше температуры /г- Этим определяется, с одной стороны, вид теплоносителя, а с другой сгороны, — его температура и давление. При кипении и конденсации температура ио поверхности теплообмена, где происходят указанные процессы, остается практически одинаковой. При теплообмене без изменения агрегатного состояния вещества температуры теплоносителей, омывающих поверхность теплообмена /, обычно изменяются от начальных температур ю и t2o на входе (/ = 0) до конечных значений температур на выходе tlF и (р2 = Р), причем разность температур обычно также не является постоянной (см. фиг. ]0). [c.12]

В небольшом универсальном конденсаторе диаметром 75 мм с одной трубкой диаметром /2 и длиной 985 мм, была предусмог-рена возможность измерения температуры стенки трубки с помощью четырех хромель-алюмелевых термопар, закрепленных в стенке трубки. Таким образом можно было непосредственно определить коэффициенты теплоотдачи. Тепловая нагрузка изменялась от 5000 до 116 ООО ккал м час при изменении средней разности температур от 3 до 300° С. [c.308]

На рис. 1 показаны свободные энергии реакций дегидрирования к-алканов С5—Сц до м-алкенов-1, и циклизации -гексана и м-гентана соответственно в бсмьзол и толуол. Как видно из графика, реакция циклизации является более благоприятной, чем дегидрирование до олефинов. Однако давление действует на первую реакцию сильнее, чем на последнюю. Кроме того, из алканов или С, могут быть получены несколько различных олефинов и лишь один определенный тип ароматической молекулы. Таким образом, учитывая оба этих факта (4), при температуре 800° К и рабочем давлении около 10 ат, можно, по-видимому, ожидать получения равных выходов ароматических углеводородов и смеси трех, вероятно, в равных концентрациях олефинов, если разность величин изменения свободной энергии не превышает примерно 8 ккал. В действительности эта разность при 800° К составляет около 25 ккал, т. с. в присутствии вещества, катализирующего обо реакции, должен преобладать процесс циклизации. [c.166]

При постоянном тепловом потоке, характерном, например, для печей непосредственного нагрева, температура теплоносителя настолько высока, что на разность температур ДГ изменение температуры реагента не оказывает заметного влиянил, а коэффициент теплопередачи практически остается постоянным. Для интегрирования применяется тот же метод, что и в случае 3. [c.154]

Из этого отнюдь не следует, что катализатор может вызвать термодинамически невозможный процесс. Поскольку катализатор Е1Х0ДИТ в состав лишь промежуточного соединения, термодинамическая возможность процесса определяется разностью уровней свободной энергии конечного и начального состояний. Таким образом, химический процесс и в присутствии катализатора идет в направлении минимума свободной энергии в системе, а катализатор лишь ускоряет (или замедляет) этот процесс, т. е. не способен смещать положения равновесия. Это же заключение можно сделать и на оснонании рассмотрения следующей модели представим себе изотермическую систему, состоящую из газообразных компонентов, в которой термодинамически аошожна реакция с изменением числа молей. Предположим, что существует катализатор, смещающий положение равновесия. Тогда, попеременно вводя в систему и выводя из нее катализатор, можно будет при отсутствии разности температур неограниченно получать работу расширения и сжатия газов. Следовательно, сделанное предположение о возможности смещения равновесия в присутствии катализатора приводит к возможности построения вечного двигателя второго рода, т. е. к нарушению второго закона термодинамики. [c.273]

Если бы исследуемый процесс и выравнивание температуры в калориметре происходили мгновенно, то теплообмен со средой был бы равен нулю (д == 0). В реальных условиях иротекание процесса и выравнивание температуры требует времени, в течение которого калориметр получает от среды или отдает ей некоторое количество тепла д. Величину с/ не вычисляют, ио опыт проводят в калориметре так, ЧТ061.1 иа основании полученных данных можно было бы [и)1чис-лить изменение температуры Л/ (отличное от ЛГ) процесса, протекающего мгновенно без тепловых потерь. Это можно выполнить, если установить температуру калориметра на 1—2" ниже температуры воздуха в боксе. При такой разности температур скорость поступления тепла в калориметр от воздуха становится равной скорости отдачи тепла за счет испарения воды, находящейся в калориметрическом сосуде, что обеспечивает тепловое равновесие системы. [c.131]

Средняя разность температур при нагревании реакционной среды от 1 до жидким тсп.аонос ггелем, без изменения его агрегатного состояния [c.106]

Применение изложенной стратегии синтеза технологической схемы для разделения смеси, свойства которой представлены в табл. 8.4, приводит к тем же вариантам схем, что и изложенный ранее алгоритм (см. рис. 8.13). Действительно, по эвристике С2 трудноразделимыми (относительно других пар) являются, компоненты и х х , а самые легкоразделяемые — х,1х и хз х (по разности температур кипения). Последовательно применяя эвристические правила к смеси, можно выявить, что наиболее предпочтительное де.пение х х х х х , поскольку для него справедлива и эвристика П2. Следующим этапом была исследована возможность рекуперации теила потоков при соответствующем изменении давления в колоннах. Эти результаты приведены на рис. 8.14, из которого видно, что квазиоптимальные варианты, выявленные без теплового объединения потоков, являются наилучшими среди остальных и при интеграции тепла. Эти выводы согласуются с выводами, полученными на основе термодинамического анализа (тепловых диаграмм). [c.479]

Помимо указанных двух причин появления градиента поверхностного натяжения разности концентраций и разности температур, градиент поверхностного натяжения может возникнуть также за счет так называемой поверхностной эластичности . Поверхностная эластичность — результат разности в поверхностном натяжении между увеличенной поверхностью и статической. Вещества, которые понижают поверхьюстное натяжение, находятся у поверхности в максимальной концентрации. Если поверхность увеличивается, концентрация этих веществ моментально уменьшается, в результате повышается поверхностное натяжение. Это изменение зависит от того, как быстро увеличивается поверхность и скорость диффузии материала к поверхности. Результирующим эффектом является стабилизация пленок и отсутствие коалесценции, благодаря возникновению сил, действующих в обратном направлении силам механического разрушения, стремящимся растянуть, уменьшить толщину пленки и разрушить ее. Поверхностная эластичность будет наиболее заметна тогда, когда один из компонентов смеси обладает высокой поверхностной активностью . [c.147]

При недостаточно критическом применении второго закона термодинамики из него можно сделать принципиально неправильный вывод. Согласно второму закону, в изолированной системе во всех обратимых- процессах энтропия не претерпевает изменений, а в необратимых только возрастает. Поэтому, если течение необратимых процессов не исключено, то энтропия такой системы может только возрастать, и это возрастание должно сопровождаться постепенным выравниванием температуры различных частей системы. Если рассматривать вселенную в целом как систему изолированную (не вступающую ни в какое-взаимодействие с другой средой), то можно заключить, что возрастание энтропии должно привести в конце концов к полному выравниванию температуры во всех частях вселеггной, что означало бы, с этой точки зрения, невозможность протекания каких-нибудь процессов и, следовательно, тепловую смерть вселенной . Такой вывод, впервые четко сформулированный в середине XIX в. Клаузиусом, является идеалистическим, так как признание конца существования (т. е. смерти ) вселенной требует признаиид и ее возникновения. Статистическая природа второго начала термодинамики не позволяет считать его универсально применимым к системам любых размеров. Нельзя утверждать также, что второй закон применим к вселенной в целом, так как в ней возможно протекание энергетических процессов (как, например, различные ядерные превращения), на которые термодинамический метод исследования но может механически переноситься. В определенных видах космических процессов происходит возрастание разности температур, а не выравнивание их. [c.220]