Ядерный магнетон

Первый член описывает расщепление в нулевом поле, следующие два члена—влияние магнитного поля на спиновую мультиплетность, остающуюся после расщепления в нулевом поле члены с Ац и являются мерой сверхтонкого расщепления параллельно и перпендикулярно главной оси, а Q —мерой небольших изменений в спектре, вызванных ядерным квадрупольным взаимодействием. Все эти эффекты обсуждались в гл. 9. Последний член учитывает тот факт, что ядерный магнитный момент может непосредственно взаимодействовать с внешним полем Яд = Нц /, где у — гиромагнитное отношение ядра, а Р — ядерный магнетон Бора. Он описывает ядерный эффект Зеемана, который вызывает переходы в ЯМР. Зеемановское ядерное взаимодействие может влиять на спектр парамагнитного резонанса только в том случае, когда неспаренные электроны взаимодействуют с ядром в ядерном сверхтонком или квадрупольном взаимодействиях. Если даже такое взаимодействие и реализуется, то его величина пренебрежимо мала по сравнению с величинами других эффектов. [c.219]

В качестве единицы измерения магнитного момента выбран ядерный магнетон Мс). [c.317]

Ядерный магнитный резонанс представляет собой явление поглощения энергии, сопровождаемое изменением спинового состояния атомного ядра, которое так же, как и электрон, имеет магнитный момент. Магнитный дипольный момент — векторная величина и измеряется в ядерных магнетонах lя. Аналогично магнетону Бора (разд. 6.5.3) ядерный магнетон определяется с помощью следующего выражения [c.69]

Магнитный момент протона, называемый ядерным магнетоном [c.8]

Ядерный магнитный момент может быть выражен также через так называемый ядерный g -фактор, представляющий безразмерную постоянную gn, и ядерный магнетон р [c.8]

Порядок величин V и можно определить по уравнению (5.4.5) и табл. 5.25. Определяя величину В. , одновременно находят и величину V. Так как значение магнетона Бора в 10 раз больше, чем ядерный магнетон [уравнение (5.4.1)], то при одном и том же порядке величины В резонансные частоты электронов и протонов должны различаться на этот коэффициент. Обычные условия регистрации спектров протонного ( Н-ЯМР) и электронного (ЭПР) резонансов приведены в табл. 5.26. [c.252]

Для ядер вводится ядерный магнетон, равный [c.39]

Здесь g N — ядерный -фактор, который характеризует отноше ние заряда ядра к его массе, а J,N—ядерный магнетон. Значе ние ядерного магнетона рассчитывается из соотношения [c.18]

Изотоп Частота ЯМР для поля в 10 кЭ., МГц Содержание в природе, 0,- Относительная чувствительность для одинакового числа ядер Магнитный момент в единицах ядерного магнетона ( >/ /4тГНИ ) Спин / в единицах / /2л Электрический квадрупольный момент Q в единицах Ю - см Анизотропное сверхтонкое взаимодействие В, МГцб Изотропное сверхтонкое взаимодей- ствие /1о. МГц [c.437]

Изотоп Частота ЯМР для поля в 10 кЭ, МГц Содержание Относительная чувстви-в природе, гельность для одинако-вого числа ядер при посто- при постоян-янном поле ной частоте Магнитный момент в единицах ядерного магнетона еИ/ 4птс) Спин ] в единицах h/2n Электрический квадрупольный момент Q в единицах 10 ми Анизотропное сверхтонкое взаимодействие В, МГн " Изотропное сверхтонкое взаимодействие, 4о, МГц [c.440]

Элемент (изотоп), чвстаца Частота ЯМР для поля-10. Гс(МГц) Относительная чувствительность для равного числа ядер Магнитный момент (в еднвнцах ядерного магнетона) Спин Электрический квадрупольный момент-10- . см [c.266]

Ге — классический радиус электрона, /з — магнитный ( орм-фактор атома, вклад в который вносят только электроны незастро-енной электронной оболочки, образующие результирующий спин атома 5м, У — магнитный момент нейтрона, выраженный в ядерных магнетонах. [c.82]

Изотоп Частота ЯМР (МГц) н длина волны поглощения (м) прн напряженности магнитного поля. А/и Естественное содержание, % Относительная интенсивность при постоянной V Спин Гиромагнитное отношение, рад с—> X X м/А—1 Магнитный ыомент 1дг. ядерные магнетоны Квадру- польный момент бары [c.179]

Поскольку ядерный магнетон является положительной величиной и лсфактор положителен, нижний энергетический уровень (в отличие от ЭПР) имеет т = + /2 (состояние а), верхний т = — / (состояние р). [c.283]

Ядра, обладающие высшей сферической симметрией, содержащие четное число нейтронов и протонов, характеризуются механическим моментом, равным 0. Для таких ядер магнитный ( д.) и квадрупольный (Q) моменты завны 0. Ядра, спин которых не равен нулю, обладают магнитным моментом. Лоследний измеряется в особых единицах — ядерных магнетонах. Один ядерный магнетон равен 0,505038 10дж/тл [c.47]

Условие резонанса (652) по существу является одним и тем же и для электронных, и для ядерных магнитных переходов. Разница состоит лишь в том, что в случае ядерного магнитного резонанса (ЯМР) в уравнение (652) вместо магнетона Бера и gj — фактора Ланде — входят ядерный магнетон (ЯМ) (см. гл. VI, 1) и яд — фактор ядра, учитывающий сложную структуру ядра. В силу того, что М 1836m, резонансная частота ЯМР заметно меньше частоты электронного парамагнитного резонанса (ЭПР). Поэтому электронный резонанс наблюдается при микроволновых частотах в диапазоне 1 —10 Гц [8, 91, тогда как при исследовании ядерного магнитного резонанса обычно используют диапазон коротких радиоволн [10, 11]. [c.366]

В табл. 175, помещенион в этом разделе, основные резонансные час-стоты изотопов прн напряженности магнитного ноля 10 кГс заимствованы главным образом из таблиц [134]. Резонансные частоты при других напряженностях поля, а также напряженности ноля, соответствующие условиям резонанса для различных частот, во всех случаях были вычислены по данным об основных резонансных частотах при напряженности поля 10 кГс. Данные о магнитных моментах ядер ( л, приведепы в ядерных магнетонах, равных < Л, 4.-тЛ1с) н о квадрунольных моментах ядер (Q, приведены в барнах, 1 барн = 10 см ) заимствованы нз таблиц [135], [c.337]

ПРОТОН, элементарная частица, служащая ядром атома водорода и составной частью всех атомных ядер. Число П. в ядре характеризует порядковый номер хим. элемента. П. имеет положит, элементарный электрич. заряд массу покоя, равную 1,67 10 г спин, равный /з (в единицах постоянной Планка) магн. момент, равный 2,79 ядерного магнетона. Принадлежит к адронам (см. Элементарные частицы) и участвует во всех типах взаимодействий. П., по-видимому, стабилен, он является самым легким из ба-рионов. Ускоренные до высоких энергий П. широко использ. для осуществления ядерных реакций и получения пучков нестаб. частиц. [c.484]

М м, обусловленный спином ядра, определяется как где - гиромагнитное отношение для ядра, а квадрат вектора I равен й /(/ + 1), где /-спиновое квантовое число ядра Ядерный М м часто вьфажают через ядерный магнетон = sh/lm ) = 5,051 10 Дж/Гс, где Шр - масса протона, тогда ц = д (ц /Л) где [c.626]

ПРОТОН (от греч. protos-первый), стабильная элементарная частица, входящая в состав всех ядер атомов хим. элементов ядро атома самого легкого изотопа водорода H (проти . Обозначается р. Масса П. = 1,6726485(86) х X 10 кг в атомных единицах массы (а.е.м.) 1,007276470(11) в энергетич. единицах 938,3 МэВ. Масса П. в 1836 раз больше массы покоя электрона и немного меньше массы т нейтрона т - = 1,29344 МэВ. Электрич. заряд П. положителен, по абс. величине он равен заряду электрона 1,6021892 (46)-10- Кл [или 4,803242(14)-10 СГСЭ ед. заряда] уд. заряд П. очень высок-9,578756(27) х X 10 Кл/кг. Спин П. равен 1/2Л (й-постоянная Планка), магн. момент Рр = 2,792763(30)ц , где ядерный магнетон. [c.126]

С.-с.в. электронов и ядер приводит к расщеплению зеемановских уровней и соответствующих линий спектра ЭПР-т. наз. сверхтонкое взаимодействие. Выделяют два осн. слагаемых диполь-дипольное С.-с.в. ядер и электронов и контактное взаимод. Ферми. Первое слагаемое аналогично по форме (1), но вместо одного из электронных спинов, напр. Лу, стоит спин ядра вместо Гу стоит расстояние между электроном г и ядром а, к множитель (д Ив) заменяется на ц = йеИв З.И). где ц -ядерный магнетон, з,-д-фактор для ядра а. Для атома диполь-дипольное С.-с.в. дает осн. вклад в гамильтониан при условии, что атом находится в любом состоянии (Р-, О-и т.д.), за. исключением 5-состояния (или, в одноэлектронном приближении,-за исключением тех состояний, в к-рых есть открытая оболочка, включающая л-орбиталь). При усреднении величин УЛ по всем положениям электронов получаются постоянные С.-с.в. [ , (постоянные сверхтонкого взаимод.), значения к-рых состмля-ют обычно иеск. десятков (до сотни) МГц (1 см = = 3-10 МГц). [c.403]

Введение в курс спектроскопии ЯМР (1984) -- [ c.18 ]

Физическая химия (1978) -- [ c.498 ]

ЯМР высокого разрешения макромолекул (1977) -- [ c.14 ]

Ядерный магнитный резонанс в органической химии (1974) -- [ c.15 ]

Основы квантовой химии (1979) -- [ c.351 , c.355 ]

ЭПР Свободных радикалов в радиационной химии (1972) -- [ c.38 ]

ЯМР высокого разрешения макромолекул (1977) -- [ c.14 ]

Физическая химия (1967) -- [ c.575 ]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология