Давление пара зависимость от радиуса кривизны

Плотности тока на торце, рассчитанные по уравнению (135), намного превышают плотности тока на макроэлектроде в этих условиях активационное перенапряжение становится значительным. Диффузионное перенапряжение для данного радиуса торца можно подсчитать по уравнению (134). Если общее перенапряжение роста дендритов является суммой только активационного и диффузионного перенапряжений, то скорость должна быть наибольшей на дендритах с наименьшими радиусами активационное перенапряжение приобретает в этом случае первостепенное значение. Если взять типичные токи обмена (при осаждении серебра на серебре в расплавленных солях при температуре около ЗОО ), то при гу а < 0,01 т]а радиус составляет 5-10 см. При радиусах этого порядка величин обратимый потенциал искривленного торца дендрита значительно отличается от потенциала плоской поверхности. На основании уравнения, определяющего зависимость давления пара от радиуса кривизны поверхности, отклонение от обратимого потенциа- [c.353]

Зависимость давления пара от радиуса кривизны поверхности жидкости. Давление пара над вогнутым мениском меньше, чем над плоской поверхностью, а давление пара над выпуклым мениском больше. Из уравнений (9) и (11) видно, что влияние кривизны поверхности жидкости мало, если радиус кривизны достаточно велик. Это приводит к тому, что очень маленькие капельки с выпуклой поверхностью испаряются в замкнутой системе, а на относительно больших каплях происходит конденсация паров. [c.632]

Зависимость давления насыщенного водяного пара от радиуса кривизны вогнутого мениска г при 25° С [c.375]

Ла Мер и Грин 2 экспериментально подтвердили применимость ч этого уравнения для капель радиусом 0,08—1,0 мк. На рис. 2.1 представлена зависимость 1п(р/роо) от радиуса капель воды и ди-октилфталата. Диоктилфталат, обладающий большим молекулярным весом и очень низкой упругостью пара, часто используют для получения стабильных аэрозолей и проведения с ними различных исследований. На рис. 2.1 видно, что интервал размеров капель, для которых становится существенным увеличение давления пара за счет кривизны поверхности, значительно меньше для воды, чем для диоктилфталата. Различия между двумя кривыми определяются значениями фактора уМ/р, которые для данных веществ относятся как 9,1/1. [c.17]

Зависимость между радиусом кривизны жидкости в капиллярах и относительным давлением пара над мениском выражается формулой р [c.54]

Это уравнение, описывающее зависимость давления пара в пузырьке газа от радиуса пузырька, т. е. от кривизны поверхности, известно как уравнение Кельвина. Для давления пара над сферической каплей жидкости аналогичный вывод приводит к уравнению Кельвина в виде [c.311]

Давление насыщенного пара над плоской поверхностью (радиус кривизны равен оо) в соответствии с уравнением Клаузиуса—Клапейрона, характеризуется зависимостью [c.112]

Прежде всего, необходимо отметить, что вогнутость поверхности жидкости является в этом отношении благоприятным, а выпуклость — неблагоприятным фактором. Для вогнутой поверхности давление пара ниже, чем для выпуклой, и, следовательно, предположение об идеа.тьности пара, принимаемое при выводе уравнения Кельвина, выполняется лучше. При выводе уравнения Кельвина также предполагается, что поверхностное натяжение не зависит от радиуса кривизны. В действительности эта зависимость существует, но различна для вогнутой и выпуклой поверхности. Из термодинамики следует, что в случае вогнутой поверхности должен наблюдаться очень слабый максимум поверхностного натяжения, а в случае выпуклой — монотонное уменьшение поверхностного натяжения с увеличением радиуса кривизны, и, следовательно, для вогнутой поверхности имеется более протяженная область с практически постоянным поверхностным натяжением, что способствует выполнению уравнения Кельвина. Для обсуждения применимости уравнения Кельвина к жидкости [c.317]

Для изучения структуры пористых тел наиболее часто применяют сорбционные методы, обычно основанные на результатах капиллярной конденсации паров в переходных порах. Более крупные поры (макропоры) в сорбционном процессе, как правило, не заполняются объемно. Особенность капиллярной конденсации в наличии на изотерме сорбции петли гистерезиса, характер которой зависит от размера и формы пор адсорбента. Поэтому изучение гистерезиса может дать ценные сведения для выяснения формы пор и распределения объема по эффективным радиусам, тем более что между радиусом кривизны мениска жидкости в капиллярах и давлением пара адсорбата существует определенная математическая зависимость, выражающаяся уравнением Томсона—Кельвина [c.174]

Эти неравенства говорят о том, что характер зависимости давлений в обеих фазах от кривизны поверхности разрыва определяется знаком объемного эффекта фазового перехода. Если поверхность разрыва обращена своей вогнутой стороной к более плотной фазе, то и з>0, и давления в обеих фазах увеличиваются при уменьшении радиуса кривизны поверхности. Если же поверхность разрыва обращена своей вогнутой стороной к менее плотной фазе, то и давления в обеих фазах при уменьшении радиуса кривизны поверхности разрыва будут понижаться. Применяя неравенства (IX. 18) к системам жидкий раствор — пар, приходим к выводу, что упругость насыщенного пара жидких капель будет повышаться с уменьшением размера капель, а давление внутри пузырьков пара, находящихся в равновесии с раствором, будет, наоборот, понижаться при уменьшении размера пузырьков. [c.199]

Применяя эти уравнения к системам жидкость — пар, замечаем, что зависимость давления от радиуса кривизны поверхиости разрыва для жидкой фазы выражена во много раз сильнее, чем для пара, в силу большой разницы в плотностях фаз. Известно, что давление внутри водяных капель с радиусом 10 см составляет 14 ат, в то время как упругость пара таких капель возрастает по [c.199]

С уменьшением радиуса кривизны вогнутого мениска уменьшается давление насыщенных водяных паров над этим мениском. Ниже приведена зависимость давления насыщенного водяного пара Р от радиуса кривизны вогнутого мениска г прн 25°С [c.244]

Несколько иной подход к проблеме спекапия осуществлен Ппнесом. Рассматривая сферическую пору в кристаллическом веществе как каплю пустоты и пользуясь формулой Томсона, устанавливающей зависимость равновесного давления пара от радиуса кривизны л<идкой поверхности, Пииес установил одно из самых фундаментальных положений теории спекания, состоящее в том, что вблизи поверхности поры равновесная концентрация вакансий (ср) повышена по сравнению с плоской поверхностью на величину [c.228]

При конденсации необходимо псрссыщенис, так как возникающие зародыши имеют большее равновесное давление пара (для жидкости) или большую растворимость (для твердых частиц) благодаря большой кривизне поверхности (малому радиусу частиц). Зависимость радиуса зародышей от пересыщения выражается уравнением Кельвина ( , 11). При образовании зародыша в случае лиофобных систем требуется затрата работы на создание новой поверхности. Учет этой работы и работы пересыщения дает следующее выражение для работы образования зародыша в таких системах [c.159]

Определение, размеров пор диафрагм при помощи изотерм концентрации и давления [33 и 34]. Давление пара чистой жидкости при определенной температуре зависит от кривизны поверхности раздела жидкость — пар. Практически эта зависимость становится заметной только при очень малых радиусах кривизны. Первоначальный, применявшийся Ван-Беммеленом метод экспериментального определения отдельных точек изотермы концентрации и давления пара состоял в том, что исследуемый гидрогель помещался в ряд эксикаторов над серной кислотой, причем концентрация серной кислоты ступенчато повышалась. В каждом эксикаторе гель выдерживался до постоянного веса, получавшегося тогда, когда упругость пара воды, оставшейся в порах, и упругость пара серной кислоты данной концентрации выравнивались. Эта упругость определяется, очевидно, максимальным размером пор, в которых еще осталась вода, следовательно, по данному способу определяется максимальный радиус пор для некоторого интервала. Зигмонди [33] разработал конструкцию прибора, позволяющего значительно сократить время установления равновесия между упругостями пара обеих жидкостей. Данный [c.25]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология