Вихри с горизонтальными осями

Сжигание организовано в вихре, имеющем горизонтальную ось вращения. Вихрь образуется в соответственно профилированной нижней части топочной камеры за счет энергии струй, вытекающих из сопл [c.417]

Обзор экспериментальных данных и анализ результатов расчетов позволяют сделать одинаковые выводы. Как и в случае естественной конвекции около вертикальной поверхности, при небольших углах отклонения от вертикали возникают возмущения в виде волн. При более высоких значениях 0 неустойчивость течения вызывается, как и для горизонтального течения, возмущениями в виде продольных вихрей. Однако пока результаты измерений и расчетов существенно различаются между собой. Это касается зависимости характеристик устойчивости от угла отклонения 0, отдельных деталей механизмов неустойчивости, проблемы возникновения и повышения роли различных эффектов ниже по потоку. Использованные методы расчета все же недостаточно строги. В частности, как указано в разд. 11.11.1, в усовершенствованной теории устойчивости необходимо учитывать изменение амплитудной функции и волнового числа с расстоянием по течению. Чтобы решить вопрос о причине многих сохраняющихся расхождений между результатами измерений и расчетов, необходимы дополнительные экспериментальные и теоретические исследования. [c.145]

Этот автор, ничего не зная о схеме И. Д. Постновой (еще не появившейся в печати), обнаружил аналогичные и притом мощно выраженные вихри с горизонтальными осями, возникшие благодаря излому профиля дна. На рис. 34 изображена диаграмма, составленная Ю. Г. Рыжковым для исследованного района по материалам его гидрологических исследований 22—24 марта 1962 г. на разрезе, нормальном к берегу. [c.73]

Рис. 20-5 и 20-6 дают представление об аэродинамике топки с встречным расположением прямоточных горелок на фронтовой и задней стенах. Изображенные на них поля скоростей получены в экспериментальных исследованиях на воздушной модели. По истечении из горелок струи эжектируют газ из окружающей среды, в результате чего расход в них увеличивается. При равенстве начальных количеств движения встречные потоки соударяются в центре топки (рис. 20-5) при практически одинаковых скоростях в них и суммарном расходе, равном в рассматриваемом случае 1,88(Зо, где Со — начальный расход газа через горелки. В месте соударения в результате торможения динамический напор трансформируется в статическое давление. Под действием образовавшегося перепада давления общий поток растекается вверх и вниз с повышенными скоростями и вследствие этого с малым заполнением сечения топки восходящий поток занимает 0,57 сечения топки, причем 0,37 сечения топки занимает основной поток, В месте разветвления расход в восходящем потоке Ов составляет 1,3250о, а в нисрсодящем Охв —0,55(Зо. По мере движения восходящий поток расширяется. Однако полного заполнения топки не достигается. На уровне перехода в горизонтальный газоход степень заполнения сечения топки восходящим потоком составляет 0,86, причем на основной поток приходится 0,68 сечения топки. Максимальная скорость в этом сечении составляет 0,36 Вследствие неполного заполнения сечения камеры над горелками у фронтовой и задней стен развиваются вихри. Часть восходящего потока с расходом Оо направляется на выход из топки. Избыточный расход рециркулирует, образуя у стен в области над горелками два больших вихря, каждый из которых занимает до 0,3—0,35 глубины топки и распространяется почти по всей высоте топки. Расход в них соответственно составляет 0,181 (Зо и 0,144(Зо. [c.428]

Однако при ММД 180 ц, высоте полета 4 м и скорости полета 5,8 м/сек плотности отложений на нижней и верхней сторонах упругих пластин оказались близкими, а общее количество жидкости на упругих пластинах оказалось больше, чем на жестких (рис. I, В). Отложения на высоте 9 см над поверхностью лочвы были несколько больше, чем на высоте 15 см. Замечено также, что при этих условиях на жесткие вертикальные пластины оседало значительно больше жидкости, чем на жесткие горизонтальные пластины это свидетельствует о большой скорости горизонтального движения капелек (судя по плотностям отложений, отношение горизонтальной компоненты скорости движения, капелек к вертикальной составляло 7 1). Было видно, что упругие горизонтальные пластины дополнительно захватывали капельки вследствие своего вибрационного движения, благодаря которому увеличивалась средняя по времени площадь проекции их поверхности на плоскость, перпендикулярную направлению движения капелек. Тот факт, что оседание капелек (хотя и менее интенсивное) происходило при благоприятных условиях также и на ижней стороне жестких горизонтальных пластин, указывает на то, что часть капелек забрасывалась вверх местными турбулентными вихрями или потоками воздуха, отраженными от поверхности почвы. [c.147]

На рис. 3. 36 приведена принципиальная схема однозонного воздухонаправляющего устройства с тангенциальным лопаточным подводом. Воздух поступает через тан-генциальные каналы, образованные лонат-ками, благодаря чему приобретает вращательно-поступательное движение. Мазутная форсунка помещена на оси горизонтальной цилиндрической камеры. В пространстве камеры от г = О до г = Гв воздух неподвижен Гв — радиус вихря потока, величина которого зависит от конструктивных параметров завихрителя и от поля скоростей на лопаточном аппарате. В пространстве камеры от до г — Гкам воздух обладает циркуляционными компонен- [c.134]

Во для условий полной очистки равно 150 мг/л, а для неполной — 200 мг/л значение коэфициента осаждения указано ниже. Можно видеть, что формула (4) является одинаковой для всех типов отстойников — горизонтальных, вертикальных и радиальных в качестве основного ею учитывается фактор времени. Она в корне О тлична от вышеприведенных формул и базируется на следующем лабораторные опыты показали, что мелкие и коллоидные частицы в стоячей воде осаждаются очень медленно в движущейся воде, т. е. в отстойниках, взвеси выделяются значительно быстрее. Это можно объяснить тем, что в стоячей воде отсутствуют условия, которые сближали бы отдельные частицы, а будучи разрозненными, они медленно осаждаются. Прп турбулентном движении в отстойнике возникают вихри, которые подталкивают части цы одна к другой рни укрупняются в хлопья и последние оседают зяа чительно быстрее, чем отдельные частицы. [c.120]

Влияние свободной конвекции в горизонтальных трубах проявляется в том, что из-за возникновения вторичных течений происходит образование двух вихрей (спиралевидных шнуров), симметричных относительно вертикальной плоскости, проходящей через ось канала. При подводе теплоты через стенку жидкость поднимается вдоль боковой поверхности трубы и опускается в ядре потока. В случае охлаждения жидкости в трубе (отвод теплоты через стенку) направление вторичных течений противоположное. Теоретически и экспериментально установлено, что поток со вторичными течениями в виде отмеченных шнуров в горизонтальной трубе более устойчив к возмущениям и переход к турбулентности происходит при Re > 2300. В обогреваемой горизонтальной трубе при = onst на основании опытных данных получено [c.261]

Разделы 7.9—7.12 посвящены понятию завихренности и зависимостям между циркуляцией и потенциальной завихренностью. (Они часто используются при изучении вращающихся жидкостей.) Очень жаль, что под названием потенциальная завихренность иногда понимают различные величины, однако в любом контексте обычно вполне понятно, о какой величине идет речь Одна из форм потенциальной завихренности используется для жидкости, состоящей из мелких однородных слоев. Соответствующее уравнение сохранения выведено в разд. 7.10. Потенциальная завихренность в этом случае определяется как полная завихренность (в предположении, что она является почти вертикальной), деленная на глубину. Другая форма потенциальной завихренности подходит для случая непрерывной стратификации. Ее вывод приводится в разд. 7.11. Закон сохранения в этом случае не требует использования предположений о иа-правленни вихря или об отношении горизонтального масштаба к вертикальному, и консервативная величина называется потенциальной завихренностью Эртеля. В разд. 7.12 рассматриваются возмущенные формы уравнений сохранения обоих видов потенциальной завихренности. Наконец, в разд. 7.13 дано обсул депие практически важной для численного предсказания погоды задачи об инициализации полей, поскольку эта задача тесно связана с идеями, развитыми в настоящей главе. [c.236]

Теория бароклииной неустойчивости позволяет продемонстрировать формирование в атмосфере циклонических возмущений и определить их структуру в начальный отрезок времени. Аналогичным образом неустойчивость среднего течения приводит к генерации океанских вихрей. Вместе с тем, вихри (этот термин включает в себя и атмосферные возмущения) не могут расти неограниченно и их осредненный эффект можно оценить только в том случае, если привлечь дополнительную информацию о развитии вихрен до стадии зрелости, об их затухании, взаимодействии с другими возмущениями и т. д. Применительно к атмосфере полезную для нонимания процесса картину дает анализ поведения возмущений по отношению к заданному весьма реалистичным образом зональному потоку (такому, например, который показан на рис. 13.12, а). Горизонтальные градиенты температуры при этом преимущественно сосредоточены в поясе широт 30—60° с. ш. и создают струйное течение иа широте 45° и уровне 200 мбар. В работах [723, 724] было рассмотрено поведение возмущения относительно этого потока, которое первоначально имело структуру наиболее быстро растущей моды с зональным волновым числом, равным 6, и малую амплитуду (максимальное возмущение давления равнялось [c.339]

Распространение и разбавление сточных вод, спущенных в береговой зоне озера, оказывается под влиянием тех ограничений, о которых шла речь выше. Согласно оценкам Мортимера [359], ширина прибрежной зоны составляет примерно 10 км. Существование такой зоны легко прослеживается на Великих озерах, проявляясь в виде параллельных берегу течений. Последние, оказываясь устойчивыми в течение временных периодов, характерных для метеосистем (скажем, 100 ч), обеспечивают перенос вдоль береговой линии шлейфов сточных вод (на расстояния порядка 100 км), разумеется, если за это время не происходит каких-либо существенных процессов перемешивания (например, штормов) и шлейф не успевает диссипировать. Разбавление сточных вод происходит медленно (особенно в случае больших шлейфов) по двум причинам 1) ограниченное вертикальное перемешивание в мелководных прибрежных водах, 2) ограниченное горизонтальное перемешивание, обусловленное существованием береговой черты. К этому следует добавить и влияние береговой черты на размеры самих турбулентных вихрей, что выражается в их существенном уменьшении. [c.154]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология