Коэффициент ослабления потока частиц

Зависимость ослабления света от длины волны, наличия примесей, их вида и размеров оказывает существенное влияние на прозрачность и цвет моря. Поэтому прозрачность морской воды неодинакова в различных частях Мирового океана и меняется со временем. Вблизи берегов и на мелководье, в особенности после штормов и бурь, под влиянием волнового перемешивания в воде увеличивается количество взвешенных частиц и она становится ме-йее прозрачной. Точно так же снижается прозрачность морской воды во время бурного развития планктона. Прозрачность морской йоды определяется отношением потока излучения, прошедшего че- ез слой воды 2, к потоку, вошедшему в воду в виде параллельного пучка. Это отношение учитывается коэффициентом пропускания, который имеет выражение [c.99]

Ц — массовый коэффициент ослабления потока частиц [c.683]

Определение коэффициентов диффузии с помощью -активных веществ. Как известно, -частицы, испускаемые радиоактивными ядрами, обладают непрерывным энергетическим спектром. Комбинация ряда факторов — непрерывного распределения -частиц по энергиям, рассеяния и торможения электронов в веществе — приводит к тому, что ослабление потока -частиц, идущих более или менее широким пучком от источника к детектору излучения (например, счетчику импульсов), носит характер, близкий к экспоненциальному закону. Измеренная активность I экспоненциально уменьшается с толщиной фильтра [c.736]

Сечением рассеяния (или коэффициентом рассеяния) частицы называется суммарный поток лучистой энергии, рассеиваемой частицей во всех направлениях, отнесенный к единице интенсивности падающего на частицу потока энергии. Аналогично фактором интенсивности ослабления Ке называется отношение сечения ослабления к геометрическому поперечному сечению частицы. Сечение ослабления — вызванное частицей уменьшение потока падающей на нее лучистой энергии с интенсивностью 1. (Прим. ред.) [c.113]

Коэффициент ослабления облака дискообразных частиц с толщиной 6, значительно меньшей диаметра й, может быть определен следующим образом. При хаотическом расположении частиц среднее эффективное поперечное сечение одной частицы в плоскости, перпендикулярной лучистому потоку, равно [c.116]

Определение доли теплового потока, переносимой излучением, может быть произведено здесь, как и в других случаях, по температурной зависимости коэффициента теплопроводности. Экспериментальные точки хорошо ложатся (рис. 48) на прямые линии в координатах Я —(Г, 4- Т ) (Т + ). По мере повышения содержания металлического порошка наклон прямых уменьшается, а отрезок, отсекаемый на оси ординат, возрастает. Он возрастает также при увеличении степени уплотнения смеси (линии 5 и 5 на рис. 48). Точки, соответствующие вычисленным по температурной зависимости значениям коэффициента ослабления излучения, нанесены на рис. 49. Опытные данные удовлетворительно могут быть представлены прямыми линиями, начинающимися на оси ординат в точке, соответствующей коэффициенту ослабления излучения для аэрогеля. Наклон прямой тем меньше, чем больше размер частиц порошка (рис. 49). [c.117]

Для светящейся части пламени, несмотря на некоторое снижение коэффициента ослабления лучистого потока сажистыми частицами, при увеличении влажности отходов суммарный коэффициент ослабления, обусловленный прежде всего влиянием водяных паров, растет, что вызывает соответствующее повышение силы поглощения потока и степени черноты светящейся части пламени для всех типов агрегатов. [c.100]

Отношение потока энергии, рассеиваемого или поглощаемого сферической частицей, к потоку, падающему на единицу площади поверхности, называют соответственно сечением рассеяния или сечением поглощения (в сумме — сечением ослабления). Отношение такого сечения к геометрическому сечению (проекции частицы) называют коэффициентом эффективности соответственно поглощения, рассеяния или ослабления, Теория Ми дает выражения для коэффициентов эффективности рассеяния и ослабления в виде сложных функций от отношения ра змера частицы к длине волны излучения и от комплексного показателя преломления сферической частицы относительно окружающей среды. Если излучение распространяется в среде, содержащей в единице объемд определенное количество сферических частиц одинакового состава и одинакового размера, то спектральные,коэффициенты поглощения и рассеяния определяются как произведение, сечений рассеяния или поглощения отдельной частицы на указанное количество частиц. Для нолйдисиерс-нон системы частиц необходимо учесть функцию распределения ио размерам. [c.45]

Межфазный теплообмен. В этом случае существенна интенсивность теплоотдачи от газа к наружной поверхности частиц материала. Опыты показывают значительное уменьшение средних значений коэффициентов межфазной теплоотдачи а при переходе от неподвижного слоя к движущемуся, достигающее иногда целого порядка. Следует отметить, что уменьшение а происходит несмотря на появляющееся в движущемся слое вращение частиц и ослабление влияния застойных зон в местах контактов отдельных зерен, что должно было бы приводить к обратному эффекту. Обычно уменьшение ос в несколько раз объясняется (помимо общего уменьшения скорости обтекания частиц вследствие разрыхления движущегося слоя) значительной неравномерностью распределения потока сплошной фазы при прохождении движущегося слоя неравномерной порозности. При этом в местах с малой скоростью фильтрования температуры газа и мелкодисперсного материала быстро выравнивается, что вносит погрешность в вычисление среднелогарифмической температурной разности между газом и поверхностью материала, а это ведет к неточному вычислению а по результатам измерения начальной и конечной температур. Дополнительное влияние на уменьшающееся значение коэффициента [c.169]

Чтобы определить коэффициент спектральной диффузии (X), нужно знать коэффициент спектральной абсорбции а (X). Для определения коэффициента спектральной абсорбции растворенного вещества иногда можно удалять нерастворенные вещества фильтрацией, но это может привести к помехам. Следовательно, нужно приводить результаты определения мутности в сравнении со стандартным раствором. Интенсивное рассеивания излучения зависит от длины волны падающего света, зггла измерения, а также формы, оптических свойств и распределения взвешенных в воде частиц по размерам. При измерении ослабления пропускаемого света измеряемое значение зависит от апертурного угла Юд потока света, поступающего на приемник. При измерении рассеянного излучения измеряемые значения зависят от угла в и апертурного угла со,. Угол в — угол, образованный направлением падающего света и измеряемого рассеянного излучения (рис. 3). [c.40]

Значение фона можно также видеть при сравнении фотометрического и люминесцентного методов анализа. В обоих случаях сначала переводят определяемое вещество в окрашенное или люминесцирующее соединение. Далее, при фотометрическом анализе определяют поглощение света. Интенсивность сигнала зависит от величины мольного коэффициента светопоглощения. При люминесцентном анализе частицы образующегося соединения переходят в возбужденное состояние при действии света, а затем часть поглощенного света выделяют в виде света с большей длиной волны. По физическому смыслу процесса очевидно, что даже при максимальном выходе интенсивность сигнала в люминесценции не может в общем превышать интенсивности сигнала в фотометрическом анализе. Однако чувствительность люминесцентного метода значительно выше, чем чувствительность фотометрического метода. Это обусловлено тем, что при люминесцентном методе сигнал наблюдается почти при полном отсутствии фона (т. е. в темноте). Между тем по условиям фотометрического анализа сигналом является небольшое ослабление довольно сильного светового потока при этом неизбежно по разным причинам возникают некоторые флуктуации фона, что уменьшает чувствительность. [c.35]

Максимальная величина т=0,402 соответствует красной области спектра (длина волны 0,67—0,68 мкм). Слабее поглощаются зеленые лучи длиной 0,52—0,56 мкм и синие (0,440 мкм), коэффициент поглощения у которых имеет минимальное значение т = = 0,021. Процесс поглощения сочетается с процессом избирательного рассеяния, которое происходит в форме молекулярного рассеяния (рассеяние молекулами и частицами, размеры которых меньше длины световой волны) и рассеяния крупными частицами, находящимися во взвешенном состоянии в морской воде. Ослабление светового потока за счет рассеяния имеет аналогичное выражение [c.98]

А. М. Гурвич, В. В. Митор и В. Д. Терентьев [108] обработали материалы упомянутого выше исследования [107] для выяснения величины среднего интегрального коэффициента ослабления к, лучистого потока, проходящего через слой светящегося пламени, учитывая, что в исследовании Пепперхофа и Бера концентрация сажи в пламени была практически постоянной. По аналогии с характеро м зависимости излучения взвещенных в потоке зольных частиц данные Пепперхофа и Бера были обработаны и была получена зависимость [c.167]

Если излучаюший газовый объем содержит твердые частицы (золы, угля и т.д. , то в объеме газа происходит явление рассеяния излучения. При этом одновременно спектр излучения газа с частицами становится более заполненным, так что с известным приближением такой запыленный поток часто можно трактовать как серый газ . Если при этом средняя эффективная длина пробега фотонов 1/а (где а — коэффициент поглощения серого газа, лли точнее, коэффициент ослабления в рассеивающей среде) оказывается малой по сравнению с характерными размерами излучаюш,его газового объема, то для описания лереноса излучения оправдано приближение диффузии излучения [c.205]

Большую точность обеспечивает метод измерения в инфракрасной области спектральной степени ослабления зондирующего излучения (рис. 2.3). Основные его преимущества заключаются в относительной простоте измерений ослабляющей способности исследуемой дисперсности среды по сравнению с измерениями углового рассеяния зондирующего потока излучения и в том, что влияние формы частицы сажи на спектральный коэффициент ослабления значительно меньше, чем на индикатриссу рассеяния. [c.40]

Как следует из проведенного анализа, величина коэффициента ослабления аэрозолей зависит от счетной концентрации частиц и от сюйств отдельной частицы. Эти свойства определяются аналогично данным выше, а именно отношение потока энергии, рассеиваемого сферой, к потоку энергии, падающему на единицу площади, называется сечением рассеяния частицы при рассматриваемой длине волны и обозначается тем же самым образом, что и ранее — Точно так же можно определить сечение потощения и сечение ослабления 5 . Путаницы от одинаковости обозначений никогда не возникает, так как в выражения, включающие эти понятия, всегда входит счетная концентрация частиц п. По определению, сумма сечений потощения и рассеяния равна сечению ослабления, поэтому можно записать [c.176]

Следовательно, измеряя светоюй поток (интенсивность излучения) до и после слоя аэрозоля толщиной /, можно по (7 16) найти коэффициент ослабления Зная к , из (7 15) определяем с = 320 2рк), причем массовая концентрация г отыскивается в параллельном опьгге путем прокачки через пробоотборное устройство некоторого объема аэрозоля (оценка не составляет проблемы) Затем вычисляют счетную концентрацию частиц п = б2/(т1йРр ) [c.178]

Анализ оптики окрашенного слоя, в котором важную роль играет рассеяние света частицами пигмента, содержится в работе Кубелки и Мунка Оптические свойства среды с распределенными в ней частицами могут быть охарактеризованы двумя константами, коэффициентом поглощения К и коэффициентом рассеяния 5. Ослабление светового потока (рис. 1И-2), проходящего элементарный слой толщиной сИ, обусловлено поглощением (г) = К1(11 и рассеянием и) = 51(И-Световой поток /, проходящий через этот слой в противоположном направлении, по аналогичным причинам будет ослаб- лен на величины Ш) — вследствие поглощения и (ги) = 81сИ вследствие рассеяния. Эффект рассеяния преобразует направление распространения световых потоков (г7) и (ш) таким образом, что интенсивность потока ( /)- следует вычесть из интенсивности светового потока I и добавить к световому потоку /. Следовательно, общее изменение (И светового потока I при прохождении через слой составляет [c.52]