Предел и излучения высокой энергии

Литий. На рис. 8.1 показана диаграмма энергетических уровней атома лития. Заметим, что для каждого состояния указаны только его спиновая мультиплетность и значение квантового числа L. Линии, соединяющие состояния, соответствуют переходам, наблюдаемым при прямом поглощении или испускании электромагнитного излучения. Все состояния, указанные над основным состоянием, соответствуют конфигурациям, получаемым при возбуждении одного 25-электрона на более высокий уровень. Кроме того, возможны также состояния, возникающие при возбуждении одного ls-электрона однако эти состояния обладают значительно более высокой энергией, чем состояния, указанные на диаграмме. Поскольку все рассматриваемые состояния соответствуют наличию только одного электрона за пределами замкнутой оболочки, для них возможно лишь одно спиновое состояние — дублетное. [c.169]

В результате воздействия а-, р и у-излучения высокой энергии в металлических кристаллах возникают дефекты-вакансии и атомы в междоузлии (пары Френкеля), искажения кристаллических решеток и др. Как правило, в результате облучения меняются физические и химические свойства металлов. Механические свойства конструкционных металлов, как правило, меняются так Ств — предел прочности увеличивается (30—60%), б — относительное удлинение падает ( 50%) и нарастает микротвердость (30—50%), т. е. металл упрочняется, но охрупчивается. Электрическое сопротивление металлов после облучения возрастает. Изменение химических свойств можно оценить сдвигом в положительную сторону электродных потенциалов после облучения [c.531]

Радиолиз. Под действием излучений высокой энергии полиметилметакрилат быстро деструктирует вследствие разрушения полимерных цепей. Предел прочности при растяжении и ударная вязкость уменьшаются примерно на 50%. Уже при относительно малых дозах происходит гелеобразование. Образующийся сшитый полимер, несмотря на то что он непрочен и хрупок, обладает повышенной стойкостью к дальнейшему действию радиации. Полистирол, напротив, лишь слегка темнеет, но мало изменяется даже при значительных дозах [c.456]

Из материала предыдущих глав видно, что рост полимерной цепи является процессом, подчиняющимся статистическим законам. На каждой ступени своей жизни растущий радикал располагает рядом возможностей он может расти дальше путем взаимодействия с молекулой мономера, или участвовать в реакции передачи цепи, или взаимодействовать с другим радикалом, что приводит к взаимному их уничтожению. В результате этого полимерные радикалы в любой системе, а также полимерный продукт реакции характеризуются распределением по степени полимеризации в пределах от единицы и выше. Точный вид функции распределения зависит от кинетических особенностей полимеризации в этой главе будет показано, каким образом могут быть рассчитаны функции распределения. Подробно обсуждаются методы расчета функций распределения, так как некоторые из них (см., например, [1, 2]), помимо виниловой полимеризации, могут применяться к широкому кругу вопросов, связанных с распределением, например к деструкции полимеров по закону случая или образованию сетки в полимерах под действием излучения высокой энергии. [c.298]

Из литературных данных [273, 308], подробно рассматриваемых в гл. IV, известно, что в полиэтилене под действием излучений высокой энергии происходит накопление транс-виниле-новых двойных связей, концентрация которых в определенном пределе линейно зависит от изменения дозы. При этом на величину радиационного выхода не влияют изменения мощности дозы и температуры во время облучения. Концентрацию транс-виниленовых двойных связей можно измерять с высокой точностью в инфракрасной области спектра при длине волны 965 см . Интервал доз, в котором величина радиационного выхода этих связей постоянна, зависит от вида полиэтилена. Так как рассматриваемый радиационно-химический эффект уже применялся для дозиметрии ускоренных электронов прй помощи полиэтилена высокой плотности [3781, то авторами была проверена возможность использования с этой целью более распространенного полиэтилена низкой плотности. [c.65]

Действие рентгеновских лучей на ткани очень вредно. Болезненные явления обнаруживаются обычно гораздо. позже того, как организм подвергся вредному облучению. Некоторые из первых исследователей свойств рентгеновских лучей получали жестокие язвы и даже умирали [298, 299] из-за незнания совокупных воздействий излучения высокой энергии. Позднее вопрос о вредном действии ионизирующих излучений был тщательно изучен и установлены рекомендуемые меры защиты [300]. Современные предприятия, выпускающие. рентгеновское оборудование, осведомлены об опасных последствиях воздействия рентгеновского излучения и оснащают приборы защитными приспособлениями в той мере, в которой это находится в пределах их контроля. Тем не менее, использование кустарных устройств, а иногда и некоторые особые обстоятельства, возникающие при проведении исследований, могут все же представлять известную опасность. Каждая установка должна периодически проверяться ва совершенство защиты с помощью счетчика рентгеновских квантов, причем особое внимание следует обращать на участки, близкие к рентгеновской трубке и к выпрямителям. Во всех направлениях радиация должна быть значительно ниже рекомендованных уровней 300]. [c.369]

Тормозное и 7-излучение — это электромагнитное излучение высокой энергии. Обладает большой проникающей способностью, изменяющейся в широких пределах. Ионизирующая способность значительно меньше, чем а- и 3-частиц. [c.41]

В зависимости от механизма возбуждения рентгеновское излучение называется или тормозным или характеристическим. Тормозное излучение возникает при торможении быстрых электронов на атомах исследуемого вещества и представляет собой непрерывный спектр. Характеристический спектр — линейчатый рентгеновский спектр, возникающий при переходах электронов из внещних слоев атома на близко расположенные к ядру внутренние Л -, 1-, М-, Л -электронные слои. Для его возникновения необходимо, чтобы под действием какого-либо внешнего возбуждения теми же электронами пли фотонами высокой энергии электроны внутренних слоев перешли на свободные уровни внешних слоев. При возвращении такого возбужденного атома в основное нормальное состояние испускается квант характеристического излучения согласно (111.3). На рис. 82 показана схема возникновения характеристических рентгеновских спектров. Линии в пределах каждой серии отличают друг от друга индексами, обозначаемыми буквами греческого алфавита, например Ка, Кц, а, р, V и т. д. [c.181]

Непрерывное излучение при длинах волн меньше 356 нм (рис. 12.5) обусловлено переходами электронов, обладающих положительной полной энергией (т. е. ионизованными электронами ), на орбиту атома водорода. Для положительных значений энергия не квантована, и, следовательно, энергия, теряемая электроном, может иметь непрерывный ряд значений, что приводит к испусканию непрерывного излучения. Предел сходимости линий испускания в какой-либо спектральной серии соответствует тогда полному отделению электрона, т. е. ионизации, дающей положительно заряженный ион и свободный электрон. При поглощении света электрон переходит на уровень с более высокой энергией или диссоциирует путем поглощения кванта энергии. [c.370]

Очевидно, что трехмерная визуализация молекулярной структуры (как в случае оптического микроскопа для образцов с размерами в диапазоне 1-100 мкм) позволила бы получить требуемую информацию напрямую. Однако разрешающая способность (т. е. способность различить соседние объекты) такого прибора ограничивалась бы длиной волны излучения или частиц. Так как расстояния между химически связанными атомами обычно находятся в пределах 0,9-3 А(1 А = 10 см), то следовало бы ожидать, что рентгеновское излучение с длинами волн, лежащими в этом диапазоне или вблизи него, может быть использовано для наблюдения молекулярной структуры. К сожалению, такой прямой подход невозможен, так как еще не создан материал, способный фокусировать рентгеновское излучение так же, как это делает стеклянная линза оптического микроскопа. Однако электроны с высокими энергиями, которые имеют подходящую длину волны (которая дается уравнением де Бройля), можно сфокусировать электростатическим полем. Тем не менее электронная микроскопия, хотя и позволяет реально увидеть большие молекулы и в благоприятном случае атомы, все же не может добиться разрешения рентгеновской дифракции (разд. 11.2) и, следовательно, непригодна как метод массового структурного анализа. [c.389]

Приведенные выше данные отражают современный уровень знаний. Точность их, по-видимому, находится в пределах одного порядка. Весьма вероятно, что в космическом пространстве существуют и другие источники радиоактивных излучений, которые до сих пор не учитывали, например гамма-лучи высокой энергии (более 50 Мэв) [41]. Вдали от земной [c.57]

Стронций-90 в равновесии с иттрием-90, образующимся при распаде, является наиболее пригодным для изготовления сильных источников благодаря высокой энергии -излучения и связанным с этим относительно низким поглощением излучения в источнике. Однако -частицы с высокой энергией при взаимодействии с материалами создают рентгеновское излучение, которое должно экранироваться так же, как и у-излучение, чтобы мощность излучения возле детектора не превышала допустимого предела. Попадание стронция-90 в организм так же опасно, как и RaD, поскольку он откладывается главным образом в костях и его присутствие там в течение длительного времени приводит к тяжелым нарушениям функций кроветворных органов. Поэтому источник, безусловно, должен быть заключен в оболочку, термостойкую и устойчивую к коррозии. [c.140]

Однако разрешающая способность метода достаточно велика, чтобы его можно было успешно использовать в структурных химических исследованиях. Этому способствует высокая монохроматичность излучения естественная ширина линии Гт=Ду]/2 (ширина на полувысоте пика) обычно лежит в пределах 10- °... 10 от значения энергии у-лучей. [c.112]

При уменьшении давления газовой атмосферы, окружающей источник излучения, снижается концентрация паров в разряде между электродами и благодаря этому ослабевает спектр электродов (за исключением линий с высокой энергией возбуждения). Свечение разряда имеет место даже при давлении ниже 100 мм рт. ст. (разд. 2.10 в [1а]). При пониженном давлении интенсивность фона значительно уменьшается, и поэтому относительные интенсивности спектральных линий некоторых элементов предпочтительнее, нежели при атмосферном давлении. Так, например, нижний предел обнаружения бора в сплавах на основе железа снижается до 0,0005%, а церия — до 0,01%, если в качестве противоэлектрода используют электроды из алюминия и графита и возбуждают спектры в дуге переменного тока при 19 А и давлении 300 и 200 мм рт. ст. соответственно [1]. [c.102]

Источники с имеют то преимущество, что с ними можно работать при высоких температурах, вплоть до 400°С. Поскольку получаемая удельная активность этого изотопа ниже, чем Н, отношение сигнал/шум снижается и, следовательно, ухудшается предел обнаружения. Другим недостатком является более высокая стоимость этого препарата. Хорошие характеристики для применения в ионизационных детекторах имеют препараты, содержащие инертный газ Кг возможность работы при высокой температуре (до 400 °С), отсутствие опасности внедрения в материал аппаратуры, несложная защита от рентгеновского излучения. Энергия и интенсивность -компоненты настолько малы, что не требуется никакой дополнительной защиты. Несколько хуже обстоят дела с °Sг, прежде всего из-за образования продукта ядерной реакции с высокой энергией. [c.431]

В принципе радиационное воздействие на органические соединения не столько зависит от природы исходных частиц, таких, как а-частицы, медленные нейтроны, фотоны рентгеновского излучения, сколько от электронов, выделяемых этими частицами при прохождении их через вещество. Поглощенная доза радиации обычно измеряется в следующих единицах энергии (эВ/г), эрг на грамм (эрг/г) или в радах (1 рад == = 100 эрг/г =6,24-10 эВ/г). Экспозиционная доза измеряется в рентгенах радиация с экспозиционной дозой в 1 Р будет равна поглощенной дозе в 0,871 рад в случае углерода и несколько иным величинам для других веществ. Если облучение не сопровождается цепными реакциями, то число химических изменений будет в основном являться функцией поглощенной дозы, а не мощности дозы, времени и вида излучения, рассмотренных отдельно. Радиационный выход продукта часто обозначается через величину G, которая равна числу молекул на 100 эВ поглощенной энергии излучения. Наблюдаемые величины G обычно находятся в пределах от 0,001 до приблизительно 5 без учета цепных реакций и сложных переносов энергии. В соответствии с основным механизмом воздействия электроны высоких энергий быстро вызывают ионизацию и возбуждение до более высоких электронных состояний. Разложение возбужденных молекул и рекомбинация ионов приводят к образованию молекул и свободных радикалов. В целом радиационные реакции очень похожи на реакции, осуществляемые с помощью известных радикальных реаген- [c.261]

Первичное космическое излучение, попадающее в верхнюю часть земной атмосферы, состоит главным образом, если не целиком, из положительно заряженных частиц, в основном протонов. Энергетический спектр этих частиц имеет максимум при значениях 1 или 2 Бэв, однако простирается до исключительно высоких энергий, по крайней мере до 10 эв. Компонентами первичного космического излучения являются и тяжелые ядра на 1000 протонов приходится около 150 ядер Не, около 8 ядер с атомным весом в пределах 12—16 а. е. м. и 3 или 4 более тяжелых ядра [9]. Средняя энергия, приходящаяся на один нуклон, приблизительно одинакова для всех ядер и такова же, как для протонов. Содержание отдельных видов ядер в первичном космическом излучении примерно соответствует относительной распространенности элементов во вселенной. [c.500]

Получили распространение методы измерения плотности, в том числе и полимерных материалов, по интенсивности рассеянного у-излучения высокой энергии. В качестве изотопных источников для плотномеров используют обычно у-источники Сз и °Со. Например, используя источник Сз активностью 1 мКи и гейгеровский счетчик, за время измерения 3 мин можно мерить плотность менее 1200 кг/м с коэффициентом вариации в пределах 2%. Наиболее широко подобные плотномеры (например, радиоизотопный плотномер типа РПГ-36 [140]) используются в бумажной и химической промышленности. [c.81]

Полимеризация происходит путем присоединения свободных радикалов или ионов к ненасыщенным соединениям [59]. Этот процесс может быть инициирован фото- или термическим воздействием, излучением высокой энергии, а также большим числом катализаторов. Природа концевых групп и механизм их образования могут меняться в широких пределах. Некоторые возможности можно иллюстрировать с помощью следующего механизма, который в общих чертах описывает весь процесс свободнорадикальной аддиционной полимеризации [c.367]

Поскольку энергия, выделяемая единицей массы радиоактивного вещества, невелика, то источники на основе Со , как и других у-активных радиоизотопов, могут применяться для создания лишь относительно небольших мощностей дозы. На описанных в работах [21, 290] установках, в которых источником излучения служит Со , облучение может проводиться при мощности дозы, не превышающей, как правило, 1000—1500 рад/сек. Если суммарная активность Со в облучателе больше нескольких тысяч грамм- вивалентов радия, то дальнейшее увеличение количества радиоактивного вещества не приводит к существенному росту мощности дозы [54]. Ее максимальная величина зависит в этом случае главным образом от удельной радиоактивности препарата, которая имеет известные пределы. Вместе с тем, по мере увеличения суммарной активности, в установке растет величина облучаемого объема, которая, вследствие высокой проникающей способности у-лучей Со , достигает довольно больших размеров. Таким образом, j Po , как и другие радиоизотрпы, испускающие при рас-Ч паде Y-лучи высокой энергии, может применяться для облу- ения больших количеств материала при относительно изкой мощности дозы. Общая продолжительность пребы-( вания объекта в зоне облучения в зависимости от требуе- ой дозы составляет часы, а иногда и десятки часов. 4 Для осуществления радиационно-химического процесса теобходимо, чтобы соответствующая среда облучалась равномерно заданной дозой. При этом важное значение имеет обеспечение возможно более полного использования энергии излучения. Если принять допустимую неравномерность распределения поглощенной энергии в пределах 10%, то, при одностороннем облучении, толщина слоя материала плотностью 1 г/см , состоящего из атомов легких элемен- [c.17]

Диапазон определяемых фотометрически концентраций ограничен верхним и нижним пределами. При высоких концентрациях поглощаюш,его вещества энергия прошедшего излучения так слаба, что чувствительность фотометра оказывается недостаточной для ее измерения. При низких же концентрациях ошибка в показаниях прибора становится слишком большой по сравнению с измеряемой величиной. Отсюда ясно, что должна быть некоторая промежуточная концентрация, при которой точность максимальна. [c.72]

НИЯ плотности силовых линий магнитного ПОЛЯ в полярных областях. Внутренний пояс состоит в основном из протонов с энергиями от нескольких мегаэлектронвольт до нескольких сотен мегаэлектронвольт. Максимальное значение плотности потока приходится на протоны с энергией около 50 МэВ и электроны, плотность потока которых в диапазоне 100— 400 кэВ практически не зависит от энергии. Максимальная плотность потока протонов равна примерно 4 10 част./ (см -с) на высоте примерно 1,5 земного радиуса. Энергия протонов во внешнем поясе составляет 0,1—0,5 МэВ, причем их большая часть сосредоточена в области малых энергий. Плотность потока частиц в радиационных поясах изменяется вместе с изменением плотности потока первичного космического излучения в пределах 11-летнего солнечного цикла [1]. Первичное космическое излучение почти полностью исчезает на высоте 20 км. Взаимодействуя с ядрами атомов, присутствующих в воздухе, частицы высоких энергий первичного космического излучения образуют нейтроны, протоны и мезоны. Часитщ>1 с меньшими энергиями теряют свою энергию в результате процессов ионизации. Многие из частиц вторичного космического излучения обладают достаточной энергией для того, чтобы вызвать ряд последующих ядерных взаимодействий с ядрами атомов азота и кислорода, присутствующими в атмосфере. В этих реакциях образуются различные продукты активации (так называемые космогенные радионуклиды). Население Земли подвергается воздействию практически только вторичного космического излучения. В табл. 4.2 приведены данные о скорости образования и распределении естественных космогенных радионуклидов Н, Ве, и Ыав атмосфере. [c.64]

В настоящее время выяснено, что удовлетворительной люделью разнообразных парамагнитных центров, образующихся в неорганических кристаллах под действием излучения с высокой энергией, является модель изолированных радикалов. Неспаренный электрон в таких радикалах находится на молекулярной орбитали сравнительно небольшой протяженности. Естественно, что кристаллическая решетка должна в известной степени определять свойства радикалов. Однако в тех пределах, в которых были проведены непосредственные сравнения, влияние внешнего окружения, по-видимому, незначительно. [c.13]

Таким образом, торможение быстрых электронов в веществе создает непрерывный спектр Х-излучения, и любой электронный ускоритель может служить источником такого излучения. Генераторы Ван де Граафа, бетатроны и синхротроны уже нашли применение в качестве источников тормозного излучения для осуществления ядерных реакций. При отсутствии специальных устройств для вывода электронного пучка из вакуумных камер бетатронов или синхротронов тормозное излучение является единственным типом радиации, выходящим за пределы вакуумной системы таких машин. Чем выше энергия создающего тормозное излучение электрона, тем в большей степени испускание лучей происходит в направлении движения электрона так, в бетатроне на 100 Мэв около половины всей интенсивности пучка тормозного излучения испускается в пределг х конуса с углом раствора 2°. Основным недостатком, с которым надо считаться при использовании источников тормозного излучения для ядерных исследований, является спектральное распределение у-лучей. Однако такие источники способны генерировать электромагнитное излучение столь высоких энергий и интенсивностей, которые недостижимы другими методами. [c.372]

Электромагнитные излучения возникают в результате перехода электронов с орбиты на орбиту в пределах внешней оболочки атома (ультрафиолетовые лучи) или перемеш,ения электронов между внутренними оболочками или внутренними и внешними оболочками (лучи Рентгена и гамма-излучение). Лучи Рентгена имеют длину волны 0,000005—0,001 мкм, гамма-излучение — менее 0,000005 мкм, и поэтому проникаюш,ая способность их выше. Электромагнитные излучения представляют собой дискретные частицы— фотоны высокой энергии, распространяющиеся со скоростью света (300 000 км/с). [c.190]

Y-Радиоактивные препараты в последнее время приобрели большое значение в биохимии и особенно в радиоиммунологических исследованиях гл. 10), при которых антитела или другие белки часто метят радиоактивным Этот вид излучения легко регистрируют и измеряют радиоактивность у-излучателей с помощью производимых серийных у-счетчиков, где применяется внешний сцинтилляционный детектор, который работает по следующему принципу. Образец помещают в стеклянный или пластмассовый флакон и вводят внутрь большого кристалла Nal, активированного таллием [Nal(Tl)] это носит название счета в колодце (рис. 5-8). Поскольку у- 1учи имеют очень высокую энергию, они выходят за пределы образца и флакона без заметной потери энергии. С выходом в несколько процентов за время прохождения через кристалл они приводят к появлению электронов. Эти электроны в свою очередь возбуждают близлежащие части кристалла, в результате чего возникает флуоресценция, регистрируемая фотоумножителями. Как и в жидкостном сцинтилляционном методе, соответствующая электронная аппаратура превращает свет в регистрируемые электрические импульсы. При измерении 7-радиации нет необходимости в схеме совпаде- [c.120]

Состав продукта реакции, т. е. карбида циркония, может изменяться в широких пределах, 0,6<л <1. Иначе говоря, карбид циркония является типичным соединением переменного состава. Реакция, записанная выше, является сильноэкзотермической. Если инициирование осуществлять воздействием импульсного лазерного излучения, то на поверхности полученного карбида можно различить участок, на который попало излучение (зона зажигания), остальная же часть образца является зоной горения. Очевидно, что продукты в зоне зажигания и в зоне горения различаются по составу. В зоне зажигания продукт получается в виде застывшего расплава, поскольку температура близка к температуре плавления карбида циркония, и, кроме того, этот продукт является однофазным. В зоне же горения, где высокая температура поддерживается ие за счет энергии лазера, а выделяющейся теплотой реакции, остывание происходит в 100—1000 раз медленней. Таким образом, лазер оказывается инструментом для получения принципиально новых соединений и. материалов. [c.104]

Имеется еще одно важное дополнительное условие. Псевдоожиженный слой является динамической системой, причем скорость движения твердых частиц и газовых пузырей равна нескольким десяткам сантиметров в 1с. Для получения требуемого сигнала за промежуток времени, достаточно малый по сравнению с необходимым для измевення положения пузыря, нужна высокая плотность рентгеновского излучения. Фотоны не только должны иметь энергию, необходимую для проникновения через слой заданной толщины, но достаточное их число должно достигать экрана или фотопластинки, дабы можно было получить изображение, например, за 0,01 с. Это означает, что сила анодного тока должна составлять несколько сот миллиампер, что близко к пределу для медицинского оборудования и на порядок выше, чем в аппаратах для исследования сварных швов. [c.129]

Рентгеноспектральный микроанализ основан на возбуждении электронным зондом характеристич. рентгеновского излучения исследуемого образца (см. Рентгеновская спектроскопия). Рентгеновские микроанализаторы создают на основе просвечивающих и растровых электронных микроскопов. Они состоят из электронной пушки с системой линз для формирования электронного зонда, рентгеновского спектрометра, к-рый разлагает излучение в спектр и преобразует его в электрич. сигналы, и регистрирующей системы. В приборе поддерживается высокий вакуум. По спектру характеристич. рентгеновского излучения определяют атомные номера элементов, а по интенсивности спектральных линий — их концентрации. Метод примен. для качеств. и количеств, определения всех хим. элементов, начиная с В абсолютные и относит, пределы обнаружения соотв. 10" —10 г и 10 —10 %. Относит, стандартное отклонение при количеств, анализе 0,02—0,05. Объем образца, к-рый можно анализировать данным методом, зависит гл. оор. от энергии первичных электронов [1—50 кэВ, или (0,16—8)-10 Дж], плотности образца, степени поглощения излучения и составляет 0,1—10 мкм . Рентгеноспектральный анализ примеп. для определения состава микровключений, распределения элементов в тонких слоях и фазового анализа твердых в-в, [c.701]

В видимой и в ближней части инфракрасной области излучательная способность изоляторов меняется в очень широких пределах, как и у металлов, и наилучший способ ее оценки состоит в визуальном наблюдении. Излучательные способности диэлектриков зависят также от температуры. Электронные уровни в них полностью заняты, и поэтому изоляторы не могут поглощать или испускать энергию при нормальных температурах. При достаточно высоких температурах электроны во.чбуждаются и могут попадать на более высокие энергетические уровни, в результате возникает электронный газ (т. е. свободные электроны), которые могут испускать и поглощать излучение с непрерывным спектром в видимом и ультрафиолетовом диапазоне. [c.195]

Так как газообразные теплоносители лучепрозрачны, то это означает невозможность получения конвективного режима. Поэтому во всех печах топливного типа с конвективным режимом зона генерации тепла выносится за пределы рабочего пространства печи или экранируется от поверхности нагрева. Даже при использовании электронагрева нагреватели должны быть вынесены за пределы рабочего пространства в связи с тем, что конвективный режим осуществляется при возможно более высокой температуре теплоносителя, но при такой, при которой его собственное излучение еще несущественно. В противном случае при той же температуре электрический нагреватель сопротивления будет излучать достаточно энергии, и режим из конвективного перейдет в смешанный. Чтобы избежать этого, приходится работать при более низких температурах теплоносителя, что нецелесообразно, так как ухудшаются условия конвективного переноса. [c.91]

В первом случае поглощение сопровождается либо переходом электронов внутри электронной оболочки активатора на более высокие энергетические уровни, либо полным отрывом электрона от активатора и переходом активатора ионизованное состояние (образуется дырка ). Во втором случае, при поглощении энергии основой, в основном веществе образуются дырки и электроны. Дырки могут мигрировать по кристаллу и локализоваться на центрах люминесценции. Излучение происходит в результате возвращения электронов на более низкие (исходные) энергетические уровни Или при воссоединении (рекомбинации) электрона с ионизованным центром (дыркой). Люминофоры, в которых люминесценция (поглощение и излучение энергии) связана с электронными переходами в пределах люминесцентного центра, получили название характеристических. Активаторами в таких люминофорах являются ионы переходных и редкоземельных элементов, а также ртутеподобные ионы. Кри- еталлическая решетка основы, как правило, мало влияет на электронные переходы внутри центра, поэтому спектры возбуждения и люминесценции в основном определяются природой активатора. [c.5]

При высоких давлениях газов, при которых скорость столкновений существенно превышает скорость излучения, колебательная релаксация протекает очень быстро и флуоресценция с уровней v >0 не наблюдается. Скорость колебательной релаксации очень велика в растворах, поэтому флуоресценция с колебательно-возбужденных уровней никогда не наблюдается в жидкой фазе. Более того, ни спектр флуоресценции, ни скорость дезактивации не изменяются с изменением длины волны возбуждающего излучения, до тех пор пока оно лежит в пределах полосы поглощения. Переходы 5о->-51 в органических соединениях часто бывают частично запрещены поэтому для того чтобы получить достаточное с точки зрения возможности регистрации газофазной флуоресценции поглощение света, требуются высокие давления, которые приводят к колебательной релаксации молекул на уровень и = 0. Эта релаксация совместно с безызлучательными потерями энергии у сложных частиц способствует тому, что в сложных органических молекулах эффекты резонансной флуоресценции или излучение с колебательновозбужденных уровней наблюдаются крайне редко. [c.93]

Наиболее высокую чувствительность пленок можно получить при плотности почернения, равной двум, т. е. тогда, когда достигается максимальная контрастность [61 ]. Другой характеристикой пленки является нерезкость изображения, характеризующаяся шириной перехода от потемнения к просветлению. Геометрические факторы, влияющие на нерезкость изображения, были рассмотрены выше. Кроме того, пленкам присуща собственная внутренняя нерезкость, определяемая ее зернистостью, т. е. структурой эмульсионного слоя. После обработки пленки химическим раствором в эмульсии образуются мельчайшие зерна черного металлического серебра. По величине зерна они делятся на четыре группы особомелкозернистая, мелкозернистая, пленка со средним и большим размером зерна. Для мелкозернистой пленки внутренняя нерезкость может смещаться в пределах от 0,06 до 0,56 мм с ростом энергии излучения от 0,25 до 8 МэВ [78]. [c.126]

Метод получения изображения рентгеновском излучении при сканировании по площади представляет по существу растровый рентгеновский микроскоп. Усиленный сигнал от детекторной системы—спектрометра с дисперсией по энергии или кристалл-дифракционного спектрометра — используется для модуляции яркости электронно-лучевой трубки (ЭЛТ), которая сканируется синхронно с электронным пучком. Таким образом, изображение на экране ЭЛТ получают за счет изменения интенсивности рентгеновского излучения с поверхности образца. Здесь используется такая же система развертки с регулировкой увеличения и такой же усилитель, что и в растровом электронном микроскопе (гл. 4). Электронный пучок может сканировать по линии в направлениях X или У и давать распределение рентгеновского излучения по линии. Пример типичного сканирования по линии для Со и Сг по поверхности окисленного высокотемпературного сплава приведен на рис. 5.14 (гл. 5). Электронный пучок можно, конечно, развертывать и по площади н получать изображение в рентгеновских лучах. Изображение в рент-геповски.х лучах при сканировании по площади может содержать тона от черного до белого в зависимости от условий эксперимента. Места с высокой концентрацией исследуемого элемента в пределах области сканирования будут на изображении почти белыми, серыми, когда концентрация элемента ниже, и черными всюду, где элемент отсутствует. Пример, иллюстрирующий результаты исследования руды, приведен на рис. 6.15. [c.296]

Энергия а-распада определяет очень большую скорость а-частиц, вылетающих из ядра,— порядка 15 10 м/с. Эта скорость приблизительно в полторы тысячи раз больше той скорости, которая необходима для преодоления поля тяготения Земли. Однако а-частица не только не уходит за пределы земного притяжения, но и пролетает в атмйсфере весьма короткий путь. Причина этого — в резком уменьшении энергии а-частицы вследствие ее высокого ионизирующего действия. Довольно значительная масса а-частицы и ее высокий заряд приводят к частым столкновениям а-частицы с молекулами газов воздуха, которые и подверга-йтСя диссоциации на атомы и последующей ионизации. Ионизирующая способность а-излучения чрезвычайно высока выШе, чем всех иных типов радиоактивного излу- [c.52]

Нефть и все другие горючие полезные ископаемые, так же как рассеянное органическое вещество осадочных пород, генетически связаны с живым веществом нашей планеты, с биосферой прошлых геологических эпох. Проблема происхождения нефти, нижний возрастной предел ее образования тесно связаны с возрастом возникновения жизни на Земле. Согласно наиболее распространенной гипотезе. Земля возникла 4,8-5 млрд лет назад в результате слипания первичного вешества холодных тел - плане-тозималей, затем произошел ее разогрев вследствие повышенной теплогенерации. Источники энергии — радиоактивный распад, импактные воздействия, ультрафиолетовое излучение, сейсмичность, приливные возмущения и др. В результате произошла дифференциация вещества первичной Земли и сформировались ядро, мантия и земная кора, близкая по составу к современной. Дифференциация вещества вызвала выделение газов и формирование первичных океанов и атмосферы. Первичная атмосфера отличалась от современной. Она имела восстановительный характер, в ее составе были гелий и вОдород, которые быстро улетучились, метан, пары воды, аммиак, СО, СО2. Свободный кислород отсутствовал. За счет высокой активности этих веществ, очевидно, образовывались полимеры, содержащие С, К, О и другие биофильные элементы, т.е. первые органические вещества возникали путем абиогенного синтеза. [c.104]