Коэффициент ослабления атомный

Массовый коэффициент поглощения зависит от длины волны к и атомного номера элемента 2, в первом приближении Лд Если массовый коэффициент ослабления представить как функцию 1/Х = V, то его величина с уменьшением длины волны будет снижаться, что и показывает ход кривой на рис. 5.8. Однако при определенных длинах волн, соответст- [c.202]

На рис. 44.27 приведены массовые коэффициенты ослабления для узкого пучка у-квантов в зависимости от атомного номера поглотителя и энергии У Квантов. [c.964]

Таблицы 6.1ШП - 6.ЗШП дают возможность вычислять массовые коэффициенты ослабления на любой длине волны в интервале от 0,18 до 10 А элементами, атомные номера которых находятся в диапазоне от 2 до 100. В таблице 6.4ШП приведены численные значения массовых коэффициентов фотоэлектрического поглощения рентгеновского излучения в интервале длин волн 4-44 А атомами элементов в диапазоне от Ве до Аз. Для этой области длин волн численным значением массового коэффициента рассеяния можно пренебречь. [c.103]

Глава 1. Взаимодействие рентгеновских лучей с веществом и рентгеновские спектры. 1-1. Характеристическое рентгеновское излучение (длины волн К-серии рентгеновского излучения, длины волн Ь-серии рентг(Шовского излучения, относительные интенсивности линий if-серии характеристического спектра, ширина линий характеристического спектра, индексы асимметрии линий характеристического спектра). 1-2. Перевод С-единиц в абсолютные ангстремы. 1-3. Соотношения между единицами коэффициентов поглощения. 1-4. Рассеяние рентгеновских лучей (рассеяние рентгеновских лучей различных энергий электронными оболочками и ядрами атомов, рассеяние рентгеновских лучей в газах, массовые коэффициенты рассеяния рентгеновских лучей, массовые коэффициенты рассеяния о /р, коэффициенты рассеяния сечения некогерентного рассеяния рентгеновских лучей). 1-5. Поглощение рентгеновских лучей (скачок поглощения для некоторых элементов, вычисление коэффициентов поглощения, номограмма для определения коэффициентов поглощения). 1-6. Суммарное ослабление рентгеновских лучей (атомные коэффициенты ослабления для элементов, массовые коэффициенты ослабления у,/р для элементов, массовые коэффициенты ослабления ц/р для больших длин волн, массовые коэффициенты ослабления ц/р для малых длин волн, массовые коэффициенты ослабления ц/р для некоторых соединений, толщина слоя половинного ослабления рентгеновских лучей для некоторых элементов, толщина слоя ослабления при различных углах падения лучей на образец). 1-7. Ионизирующее действие рентгеновских лучей. 1-8. Преломление рентгеновских лучей (единичные декременты показателя преломления, углы полного внутреннего отражения). [c.320]

Здесь р — плотность вещества М — молярная масса ц/р— массовый коэффициент ослабления -го атома А. — его атомная масса п — число атомов г-го сорта. [c.100]

Правило аддитивности массовых (и атомных) коэффициентов ослабления практически справедливо и в случае химического соединения. [c.155]

Погрешность интерполяции также резко возрастает и для значений близких к единице. Поэтому вычислять меньше единицы, по данным таблицам нецелесообразно. Из-за большой погрешности нельзя также вычислять массовые коэффициенты ослабления в области длин волн X < 0,3 А, если это излучение ослабляется атомами элементов с атомным числом г < 56. Расчет 1, производится по формуле [c.103]

Известно, что линейный коэффициент ослабления л (см" ), характеризующий прохождение и многократное рассеяние у-из-лучения в протяженных средах, зависит от энергии у-излучения и эффективного атомного номера среды 2эф. Часто используется понятие массовый коэффициент ослабления (см /г), который характеризует ослабление излучения единицей массы вещества. [c.80]

Поскольку ослабление пучка происходит в результате рассеяния и поглощения в атомах вещества, расчет ослабления можно вести, учитывая не толщину слоя вещества, а количество граммов или количество атомов вещества, лежащего на пути пучка. Закон (14,П) можно переписать еще и в другом виде, введя коэффициент, характеризующий относительное ослабление интенсивности пучка, приходящееся на 1 г вещества (массовый коэффициент ослабления Ито), или коэффициент, характеризующий относительное ослабление при перерасчете на 1 атом вещества (атомный коэффициент ослабления [Ха) [c.154]

Эти формулы позволяют вычислять коэффициенты ослабления любого соединения, зная его химическую формулу и атомные или массовые коэффициенты ослабления входящих в него элементов. Таблицы значений коэффициентов ослабления элементов можно найти в справочниках по рентгеноструктурному анализу [c.155]

Для перехода от линейных коэффициентов ослабления в свинце и коэффициентам для другого вещества с атомным номером 2, атомным весом А и полностью р можно воспользоваться равенствами [c.126]

Величина коэффициента линейного поглощения зависит от длины волпы рентгеновских лучей, атомного номера поглощающегося элемента и от его физического и химического состояния. Коэффициент линейного поглощения зависит от агрегатного состояния вещества. Значительно удобнее поэтому характеризовать поглощающую способность вещества массовым ( 1 ) и атомным ((х ) коэффициентами поглощения. Первый служит мерой относительного ослабления лучей единицей массы вещества, распределенного на поверхности в 1 см второй характеризует относительное изменение интенсивности рентгеновских лучей, производимое одним атомом. Так как поглощение рентгеновских лучей — аддитивное свойство атомов вещества, то, суммируя поглощение отдельных атомов в 1 см вещества, можно вычислить массовый коэффициент поглощения. Последний не зависит от агрегатного состояния вещества, поглощающего рентгеновские лучи, и в одинаковой мерс характеризует элемент и в свободном состоянии и после его вхождения в состав соединения. [c.102]

Для перехода от коэффициента ослабления в свинце к коэффициентам ослабления в другом веществе с атомным номером X, [c.30]

Коэффициент ослабления лучей трех атомными газами кг 0.8+1.6рн,о Ури,о х( = ) 3.88 [c.106]

Абсорбционные свойства вещества характеризуют также массовым (1, атомным На и электронным [Хе коэффициентом ослабления. Они связаны с линейным коэффициентом цл и между собой следующими соотношениями [c.10]

Массовый, атомный и электронный коэффициенты ослабления в большинстве случаев не зависят от агрегатного состояния вещества и химических связей элементов, входящих в его состав. [c.11]

Для этой цели в принципе могут быть использованы два пути. Один из них заключается в определении на опыте величин относительной интенсивности и 81-линий различных редкоземельных элементов и в их сопоставлении с теоретическим значением, которое при отсутствии изучаемого эффекта должно оставаться практически неизменным для всех элементов рассматриваемой группы. При этом существенно, что расстояние между /. 1- и Рх-линиями в ряду элементов от лантана до лютеция изменяется очень незначительно, не более чем на 3% по сравнению со средним значением этой величины. Так как обе линии в каждом случае относятся к одному и тому же элементу, то полученные экспериментально коэффициенты ослабления не будут искажены ошибкой из-за разницы в атомных весах излучающих атомов и потенциалах возбуждения спектральных линий. Они будут характеризовать суммарное воздействие на относительную интенсивность линий всех прочих экспериментальных факторов. При сопоставлении интенсивности далеко отстоящих друг от друга линий [c.185]

Массовый коэффициент ослабления характеризует полное ослабление (фотоэлектрическое поглощение и рассеяние) моноэнергетического рентгеновского излучения атомами химического элемента, имеющего атомный номер 2. При вычислении коэффициента по таблицам 6ЛПШ 6.ЗШП длина волны Х рентгеновского излучения должна быть выражена в ангстремах (А), а численные значения этого коэффициента — в см /г. [c.103]

Отдельные коэффициенты взаимодействия и, следовательно, полный коэффициент ослабления зависят от энергии квантов и атомного номера среды. [c.36]

Обычно при рассмотрении комптоновского рассеяния выделяют суммарный (полный) атомный линейный коэффициент ослабления о, который складывается из линейного коэффициента рассеяния электромагнитного излучения и линейного коэффициента поглош.ения Од. Поскольку комптоновские электроны практически не генерируют вторичных электромагнитных квантов, то Оа называют также линейным коэффициентом истинного поглошения, а о — линейным коэффициентом истинного рассеяния. Рассчитанные на один электрон линейные коэффициенты приведены в табл. 1.8. [c.37]

Между линейным коэффициентом ослабления /х, массовым коэффициентом ослабления л , атомным коэффициентом ослабления 1 и электронным коэффициентом ослабления существует соотношение [c.44]

Поскольку рассеяние и поглощение лучей происходят в результате взаимодействия с электронами атомов, ослабление, рассчитанное на один атом или на определенное количество атомов (1 г), может зависеть лишь от природы вещества (его атомного номера) и от длины волны (энергия кванта) лучей. Массовый и атомный коэффициенты [c.154]

Ослабление рентгеновского излучения за счет фотоэффекта играет тем большую роль, чем меньше энергия излучения и чем больше атомный номер поглощающего элемента. Зависимость массового коэффициента фотоэлектрического поглощения т от энергии фотонов е или их длины волны к, атомного номера Е и атомной массы А поглотителя описывается выражением [c.12]

Можно характеризовать величину эффекта ослабления коэффициентом показывающим, во сколько раз следует изменить экспериментально определенную величину относительной интенсивности аналитической линии данного редкоземельного элемента по сравнению с таковой для элемента сравнения для того, чтобы получить истинное значение их относительной атомной концентрации в смеси. Тогда полученные Н. В. Туранской экспериментальные данные могут быть удобно представлены графически кри- [c.186]

Это ослабление поляризуемости, обусловленное компактной структурой молекулы, можно связать с ранее уже упомянутым фактом, что в случае достаточно сильной поляризации молекула тем меньше поляризуема, чем сильнее она уже поляризована. Если принять, что это правило выполняется при поляризации, обусловленной межмолекУлярным взаимодействием, то можно объяснить положительный температурный коэффициент молекулярной рефракции (стр. 147). То, что относится к Таким межмолекУлярным взаимодействиям, относится и, обычно в еще большей степени, к тем случаям, когда в результате атомного сцепления действующие один на другой атомы принудительно удерживаются в определенном, близком один к другому положении внутри одной и той же молекулы. Следовательно, для жидкости НУЖНО иметь в виду два влияющие на поляризуемость фактора, которые вызываются внутримолекулярной и межмолекулярной поляризациями. В зависимости от строения вещества эти оба перекрывающихся эффекта или действуют в одном направлении или оказываются противоположными. С этой точки зрения хорошо понятна найденная вначале экспериментально связь между молекулярной рефракцией и строением изомерных соединений с формально одинаковым характером связи всех атомов, т. е. для структурно-и стереоизомерных соединений. [c.156]

Наиболее приемлемый способ контроля насыпной массы кокса — у-абсорбционный метод, позволяющий обеспечить представительность измеряемой пробы, бесконтактность, поточность регистрации. Из всех видов взаимодействия у-квантов с веществом [19, 20] нас может интересовать только комп-тон-эффект, при котором часть энергии падающего у-кванта передается электрону отдачи, а оставшаяся часть энергии— фотону рассеяния с увеличенной длиной волны. В области энергии, где существен только комптоновский процесс, коэффициент ослабления пропорционален плотности вещества и отношению эффективного атомного номера вещества 2 к его массовому числу М. Отношение 2/М для легких элементов (до 30-го номера Периодической системы химических элементов Д. И. Менделеева) примерно одинаково и составляет [c.41]

Заметим, что в общем случае прохождение улучей через вещество — весьма сложный процесс. Расчет коэффициентов ослабления интенсивности у-лучей в телах различной формы и различной химической природы необходим при определении толщин защитных материалов от радиоактивных источников, от излучения атомных реакторов и ускорителей заряженных частиц и т. п. В случае необходимости следует обратиться к специальным пособиям (см., например, книгу Г. В. Горшкова Проникающее излучение радиоактивных источников . Л., Наука , 1967). [c.127]

Здесь т, а и X—линейные коэффициенты ослабления 7-излучения соответственно за счет фотоэлектрического поглощения, комптоновского рассеяния и образования пар электрон—позитрон. Эти коэффициенты зависят от атомнсго номера облучаемого вещества, его атомного веса и энергии 7-квантов. [c.29]

Однако оценить по кривым поглощения энергию -излучения не так-то просто. Форма кривых поглощения зависит от геометрии, максимальной энергии -спектра, его формы, атомного номера ядра и т. д. Хотя кривые поглощения -излучения изотопов со спектром разрешенной формы приближенно следуют экспоненциальной зависимости, однако уже при толщине поглотителя свыше ЗАч, — 4А /, они начинают заметно отклоняться от экспоненты. Начальные участки также нередко не подчиняются экспоненциальной зависимости. Существует довольно большое количество методов определения энергии -излучения по кривым поглощения. Все они, как правило, основаны на сравнении кривой поглощения -излучения от известного изотопа с кривой поглощения -излучения от неизвестного 5-излучателя. Наиболее известными являются методы Физера 3, 36, 41], Харли [39], Блейлера и Цунти [26, 34, 41]. Сравнительный обзор этих методов дан в работе [54]. Наилучшим из всех экспоненциальных методов, по-видимому, является метод Форро [52], где поглотитель из Au расположен у источника. При со<2 /о кривая поглощения является экспонентой для кратностей ослабления от V2 до 1/50—1/100, причем =ll,8 111 ° , где ц — экспериментальный коэффициент ослабления [53]. Использовать i для непосредственного вычисления поправок нельзя, так как геометрия отличается от обычной. В этом сборнике в 6, гл. 9 также дан метод анализа кривой поглощения с большей точностью. [c.374]

Коэффициенты ослабления могут быть выражены также дру-тими способами ц/р — массовый, см /г (отнесение к единице массы) атомный, электронный или молекулярный, выражаемые в см и отнесенные соответственно к одному атому, электрону или молекуле— о.а, 11е или Хмол молярный коэффициент поглощения — е, дм /(моль-см). [c.30]

Сходимость рядов Фурье. Поскольку ядра практически точечные, поток нейтронов рассеивается ядром почти одинаково интенсивно под любыми углами рассеяния. Размытость электронной плотности атомов приводит к ослаблению рассеяния с увеличением угла О (что и фиксируется табличными функциями /рент (sin Ь/Х)). Еще быстрее затухают с увеличением угла атомные амплитуды рассеяния электронов /олект (sin /Х) (рис. 46, б). Поскольку атомные амплитуды входят в формулы структурных амплитуд как размерные коэффициенты, они определяют и относительную быстроту снижения ве- [c.126]

Сходимость рядов Фурье. Поскольку ядра практически точечные, поток нейтронов рассеивается ядром почти одинаково интенсивно под любыми углами рассеяния. Размытость электронной плотности атомов приводит к ослаблению рассеяния с увеличением угла [что и фиксируется табличными функциями /рент (sin О/Л) ]. Еще быстрее затухают с увеличением угла О атомные амплитуды рассеяния электронов /элект (sin / .) (рис. 59, б), идним словом, чем более размыты склоны максимума рассеивающей плотности атома р(г), тем резче ослабляется рассеяние с увеличением угла рассеяния и уменьшением длины волны Х [быстрее снижается функция /(sin i>A)]. Поскольку атомные амплитуды входят в формулы структурных амплитуд как размерные коэффициенты, они определяют и относительную быстроту снижения величины F hkl) с увеличением индексов отражений. Поэтому сходимость ряда Фурье находится в обратной зависимости от остроты максимумов плотности материи она падает в ряду [c.171]

Уменьшение количества определяемой фазы в составе катализатора сопровождается ослаблением всех ее линий на рентгенограмме и исчезновением наименее интенсивных из них, так что о присутствии данной фазы приходится судить по наличию не всех ее линий, а только наиболее интенсивных, характерных. Наименьшее количество фазы в составе катализатора, заметное на рентгенограмме, зависит от многих факторов от отражательной способности атомных плоскостей данной фазы, ее состояния (дисперсности, напряженности и т. п.), соотношения коэффициентов поглощения определяемой фазы и всей сдгеси, условий съемки рентгенограмм. Как правило, точность рентгеновского метода составляет 3—5%, в некоторых же очень редких случаях 0,1—0,2% или 5—10% [3]. [c.388]

Величина коэффициента обратного рассеяния зависит от толщины и среднего атомного номера Z подложки, а также от энергии излучения. На рис. 52 приведен график, с помощью которого можно оценить значение q в зависимости от Z подложки для изотопов с различной максимальной энергией -излучения. Заметим, что поправками на ослабление, самоослабление и обратное рассеяние Y-излучения, как правило, можно пренебречь. [c.118]

Значения т и о, приведенные в табл. 1, показывают, что больший вклад в Массовый коэффициент поглощения обычно вносит фотоэлектрическое тоглощение. Ослабление путем рассеяния, рассматриваемое в Следующем, раэде лс, отиосительно возрастает с уменьшением атомного номера и длины вол ны. [c.32]

Интенсивность измеряемой линии зависит от среды, через которую проходит излучение на пути от флуоресцирующего атома до детектора. Как всякое излучение, флуоресценция ослабляется в направлении распространения за счет взаимодействия с веществом. Это ослабление происходит за счет отклонения части фотонов от направления распространения, а также вследствие расходования некоторых из них на возбуждение встречающихся на их пути атомов. В зависимости от длины волны и состава вещества, через которое проходит поток излучения, преобладает рассеяние или поглощение. Так, коротковолновое излучение (А 0,2 нм) в органическом образце ослабляется в основном за счет рассеяния. Его поглощение незначительно. Длинноволновое (Я 0,3 нм), напротив, в основном поглощается. Относительное ослабление интенсивности потока излучения 1х на единицу длины пути йх называют линейным коэффициентом поглощения 1 = — (й1х11)йх, СМ . С увеличением длины волны Л коэффициент поглощения растет также, как с увеличением атомного номера элемента, 2, в результате взаимодействия с которым оно ослабляется Ослабление тем сильнее, чем больше [c.243]