Рентгеновское излучение серии

Рис. 58. Схема возникновения отдельных серий характеристического рентгеновского излучения

Подробное изучение свойств характеристического рентгеновского излучения не входит в рассмотрение данной книги, и интересующийся читатель может найти это, например, в [50]. Ниже мы коснемся лишь некоторых фундаментальных для рентгеновского микроанализа понятий, таких, как энергетические уровни атома, критическая энергия ионизации, серии линий рентгеновского излучения и интенсивность рентгеновского излучения. [c.70]

Механизм возникновения характеристического рентгеновского излучения состоит в том, что электроны катодных лучей при достаточной энергии выбивают электроны из атомов материала антикатода. На освободившиеся места переходят электроны из вышележащих уровней, излучая при этом кванты энергии, отвечающие данной серии линий. Если, допустим, окажется выбитым электрон из второго уровня (L), то на его место может перейти электрон из третьего уровня. Тогда произойдет излучение кванта с частотой линии L при переходе электрона с четвертого уровня на второй последует излучение с частотой, отвечающей линии р и т. д. Таким образом, в характеристическом спектре появится L-серия линий, М-серия появляется при переходе электрона из более высоких уровней в освободившиеся места [c.75]

Наибольшее применение в дифракционном структурном анализе получили три компоненты характеристического спектра рентгеновского излучения Кр, Ка, и Ка,. Не вдаваясь в подробности, укажем только, что существуют экспериментальные методики, позволяющие выделять из всего спектра излучения ту или иную характеристическую компоненту, например, с помощью кристаллов-монохроматоров, фильтров и т. д. [3]. В настоящее время промышленность выпускает рентгеновские трубки с анодами из различных материалов, которым соответствуют характеристические длины волн /(Г-серии рентгеновского излучения, лежащие в интервале от 0,5 до 2,5 А и наиболее подходящие для целей структурного анализа. Спектральные характеристики рентгеновского излучения для различных материалов анода можно найти в справочниках [4, 5]. [c.113]

Достаточной скоростью, воспроизводимостью и точностью при определении серы в различных объектах обладают рентгенофлуоресцентные методы, Для возбуждения характеристического рентгеновского излучения серы используют радиоактивный источник Fe с активностью Ю мкюри. . Образующееся рентгеновское iT-излучение серы с энергией 2,31 кэв регистрируют при помощи пропорционального счетчика с неоновым наполнением [809]. Метод пригоден для непрерывного контроля содержания SO2 [c.152]

П,е X — длина волны 2 — порядковый номер элемента а п Ь константы, одинаковые для аналогичных линий данной серии рентгеновского излучения (например, Ка. ). [c.142]

В последнее время широкое распространение получил рентгено-флуоресцентный метод измерения содержания серы в нефти и нефтепродуктах. При выполнении измерений этим методом через образец нефти или нефтепродукта пропускается пучок рентгеновского излучения, возбуждающий флуоресцентное излучение серы, интенсивность которого зависит от массовой доли серы в образце. Преимуществом этого метода является быстрота выполнения измерений (одно измерение длится не более 5 мин). Однако имеется ряд ограничений его применения. Он не применим для образцов нефти и нефтепродуктов, содержащих более 0,1 % кремния, фосфора, кальция, калия или галоидов (в совокупности). Поэтому перед измерением содержания серы в неизвестных образцах нефти и нефтепродуктов эти образцы должны пройти тест на содержание вышеперечисленных элементов, что не всегда возможно. Кроме того, перед проведением измерений прибор должен быть откалиброван не менее чем по трем стандартным образцам серы в нефти с обязательным применением холостой пробы (пробы нефти или нефтепродукта, не содержащей серы) для того, чтобы устранить влияние матрицы на результат измерений. [c.256]

Характеристический для данного элемента линейчатый спектр испускается, когда энергия бомбардирующих электронов достаточна, чтобы ионизировать атомы посредством удаления электронов из наиболее глубоких внутренних слоев (например. К). На освободившееся в /С-слое место переходит электрон с одного из вышележащих слоев Ь, М, N и т. д. При каждом из таких переходов испускается фотон рентгеновского излучения. Спектр этого излучения состоит из отдельных линий, соответствующих переходам электронов из слоев Ь, М, N и т. д. в К-слоп. Совокупность этих линий образует /С-серию рентгеновского спектра, которую обычно используют в рентгенографии. [c.352]

При переходе электрона с уровня и возникнет другая линия /С-серии характеристического спектра (рис. VI. , в) рентгеновского излучения [c.138]

Закон, связывающий частоту спектральных рентгеновских линий характеристического излучения С порядковым номером элементов (2), был открыт Г. Мозли (1913) и формулируется следующим образом квадратный корень из частот ) или (сД) соответствующих характеристических линий является линейной функцией порядкового номера элементов. Это означает, что если за счет энергии, поступившей извне (например, за счет мощной электронной бомбардировки), выбит электрон из атома с самой близкой к ядру орбитали (п=1), то на освободившееся место может перейти электрон со 2-й, 3-й, 4-й и т. д. орбиталей, в результате чего получается (высвечивается) квант рентгеновского излучения Е =к 2, " =/ivз, "л = /1г Спектр полученного излучения назван (-серией. Зависимость /(-серии от заряда I представлена на рис. 5.2. [c.114]

Серии линий рентгеновского излучения. На рис. 3.38 представлена подробная диаграмма серий линий рентгеновского излучения, которые существуют для каждого элемента. Степень сложности серии является функцией атомного номера элемента. Так для углерода, у которого имеются два электрона на А-оболочке и четыре электрона на L-оболочке, возможна лишь генерация линий Ка рентгеновского излучения. Хотя электроны с L-оболочки углерода могут быть удалены при столкновении, на Л4-оболочке нет электронов, которые бы смогли заполнить вакансию. Натрий (2=11) имеет один электрон на Л4-оболоч-ке, так что могут испускаться как Ка, так и A -линии рентгеновского излучения. Для тяжелых элементов со сложной структурой оболочек, таких, как свинец, серия линий рентгеновского излучения становится более сложной. В гл. 6 приведены примеры рентгеновских спектров, полученных в диапазоне энергий 1—20 кэВ с помощью рентгеновского спектрометра с дисперсией по энергии для титана А , Ар (рис. 6.2), меди Ка, Ар, L (рис. 6.8), а также L-серии и М-серии для тербия (рис. 6.9). Из этих спектров видно, что сложность спектра возрастает с атомным номером. Отметим, что на этих рисунках многие линии не разрешаются, например Ка —Ааг, из-за слабого разрешения спектрометра с дисперсией по энергии (см. гл. 5). [c.74]

Если электрон выбит со второй орбиты ( =2), то переходу электронов на этот уровень с более удаленных орбит будут отвечать кванты энергии рентгеновского излучения Еь =Ь , Е1"=к. и Е[ " = = /гv5 и т. д. Спектр такого излучения назван -серией (рис. 5.2). Переходу электронов с более высоких уровней на третью орбиту будет соответствовать ЛГ-серия и т. д. [c.114]

Рассмотрим теперь закономерности в характеристических рентгеновских спектрах элементов, открытых в 1913—1914 гг. английским ученым Мозли. Рентгеновские излучения возникают в рентгеновской (вакуумной) трубке под влиянием бомбардировки потоком электронов (катодных лучей) материала антикатода, который и является их излучателем. Длины волн рентгеновских излучений 0,006—2 нм (см. схему в гл. III). По выходе из трубки они с помощью кристаллов могут быть разложены в спектр. В этих спектрах обнаруживаются линии характеристических излучений, индивидуальных для каждого элемента и почти не зависящих от того, в каком соединении находится элемент в материале антикатода. Характеристические спектры состоят из ряда серий К, L, [c.92]

Если электрон выбивается с 14 -орбитали, то возникает /С-серия рентгеновского излучения, при удалении электрона с 2s - 2р -орбиталей - L -серия. Наиболее вероятны переходы на вакантную li -орбиталь с уровней 2/Р и Pj/2 -оболочки и Ру/2 М -оболочки. Этим переходам отвечают линии рентгеновского спектра о(р, j и j соответственно, кото ые являются наиболее, интенсивными в спектре (рис. 1). Интенсивность остальных линий i 2-> s примерно на три порядка ниже и их можно не принимать во внимание. Съемка рентгенограмм проводится почти исключительно на излучении К -серии. Для возбуждения этого излучения энергия попадающих на анод электронов должна быть больше или равна энергии связи ls-электрона. Минимальное напряжение, при котором это реализуется, называется потенциалом, или напряжением возбуждения Uq ). [c.7]

Изучение переходов разл. серий во всех атомах, образующих исследуемое соед., позволяет детально определить структуру валентных уровней (или зон). Особенно ценную информацию получают при рассмотрении угловой зависимости интенсивности линий в эмиссионных спектрах монокристаллов, т.к. использование при этом поляризованного рентгеновского излучения существенно облегчает интерпретацию спектров. Интенсивности линий рентгеновского эмиссионного спектра пропорциональны заселенностям уровней, с к-рых совершается переход, и, следовательно, квадратам коэф. линейной комбинации атомных орбиталей (см. Молекулярных орбиталей методы). На этом основаны способы определения этих коэффициентов. [c.240]

При съемке изотропного (в макроскопическом смысле) поликристаллического вещества дифракционная картина может быть представлена (см. гл. 1) как серия вложенных друг в друга конусов, осью которых является первичный пучок рентгеновского излучения. При регистрации на дифрактометре должна была бы получиться серия дискретных линий, но в действительности они имеют конечную ширину из-за расходимости первичного пучка, конечных размеров входной щели и щели счетчика, конечного значения коэффициента поглощения и ряда других причин, рассмотренных в предыдущей главе. Тем не менее ширина линий обычно гораздо меньше, чем интервал между ними. [c.245]

Под рентгенографическим анализом понимается совокупность разнообразных методов-исследования, в которых используется рентгеновское излучение — поперечные электромагнитные колебания с длиной волны 10 2—Ю А. В рентгеновских трубках для получения рентгеновского излучения используют столкновение электронов, ускоренных под действием высокого напряжения с металлическим антикатодом. Возникающее при этом рентгеновское излучение в зависимости от длины волны разделяют на жесткое [Х 1 А] и мягкое [к> —5 А], в зависимости от спектрального состава — на непрерывное (сплощное), не зависящее от природы вещества антикатода, и характеристическое (линейчатое), определяемое только природой вещества антикатода а также на полихроматическое, состоящее из волн различной длины, и монохроматическое — с определенной длиной волны. При монохроматическом в основном применяют линии Ка. -серии (возникающей при переходе электронов в атомах с -оболочки на /С-оболочку) металлов от хрома (обозначается СгКа ) до молибдена (МоКа ), длины волн которых лежат в интервале от 2,3 до 0,7 А. Для монохроматизации рентгеновского излучения используются селективно поглощающие фильтры и кристаллы-монохроматоры. [c.71]

В зависимости от механизма возбуждения рентгеновское излучение называется или тормозным или характеристическим. Тормозное излучение возникает при торможении быстрых электронов на атомах исследуемого вещества и представляет собой непрерывный спектр. Характеристический спектр — линейчатый рентгеновский спектр, возникающий при переходах электронов из внещних слоев атома на близко расположенные к ядру внутренние Л -, 1-, М-, Л -электронные слои. Для его возникновения необходимо, чтобы под действием какого-либо внешнего возбуждения теми же электронами пли фотонами высокой энергии электроны внутренних слоев перешли на свободные уровни внешних слоев. При возвращении такого возбужденного атома в основное нормальное состояние испускается квант характеристического излучения согласно (111.3). На рис. 82 показана схема возникновения характеристических рентгеновских спектров. Линии в пределах каждой серии отличают друг от друга индексами, обозначаемыми буквами греческого алфавита, например Ка, Кц, а, р, V и т. д. [c.181]

Эффективности генерации полной /С-серии рентгеновского излучения (/ al, 2 + / g),. полученные в работе [58] для некоторых элементов, приведены в табл. 3.8. [c.79]

Отношение возникающей под действием непрерывного спектра флуоресценции к полному сигналу рентгеновского излучения, возбуждаемого электронами и непрерывным спектром, обозначается 5. На рис. 3.48 представлены собранные в работе [65] экспериментальные данные по 5 (сплошные линии) для края К- и -серий в зависимости от атомного номера и расчетные [66] (пунктирные линии). Вклад флуоресценции от непре- [c.90]

При К-захваге ядро радиоактивного изотопа захватывает электрон с ближайшего к ядру К-слоя заряд ядра и число электронов р оболочке уменьшаются на 1. На место захваченного электрона перескакивает один из электронов внешнего слоя, что сопровождается, как обычно, испусканием кванта (у) рентгеновского излучения серии К, отвечающего образующемуся дочернему элементу. Например [c.175]

Электронный захват ( -захват) — это особый вид радиоактивности, СХ0ДНЫ11 по своему результату с позитронным распадом. Теоретически обоснован в 1935 г. (Моллер), экспериментально проверен в 1937 г. (Альварец). Заключается зтот процесс в том, что ядро радиоактивного изотопа захватывает электрон с ближайшего к ядру А -слоя (так называемый К-захват ), реже — с Ь-слоя ( Ь-захват ). Заряд ядра и число электронов в оболочке уменьшаются при этом на 1. На место захваченного электрона переходит один из электронов внешнего слоя, что сопровождается испусканием кванта (г) рентгеновского излучения серии К (или Ь), соответствующего образующемуся дочернему элементу. [c.172]

Фазовый состав катализаторов. Для общего фазового анализа катализаторов используются в основном два метода — рентгенография и дифракция электронов (электронография), хотя для некоторых специальных задач могут применяться и другие физические методы — магнитной восприимчивости, термография, ЭПР, различные виды спектроскопии. Практически наиболее широко применяется рентгенография, основанная иа дифракции характеристического рентгеновского излучения на поликристаллических образцах. Каждая фаза имеет свою кристаллическую решетку и, следовательно, дает вполне определенную дифракционную картину. На дебаеграмме каждой фазе соответствует определенная серия линий. Расположение линий на дебаеграмме определяется межплоскостными расстояниями кристалла, а их относительная интенсивность эависит от расположения атомов в элементарной ячейке. Межплоскостные расстояния d вычисляются по уравнению Брэгга—Вульфа [c.379]

Относительные интенсивности линий. Хотя имеется большое число возможных переходов для заполнения вакансий на оболочке, за счет которых возникают линии рентгеновского излучения различной энергии, например Ка и К или вплоть до 25 различных -линий, вероятность каждого типа перехода меняется в значительной степени. Относительные интенсивности линий означают относительные вероятности образования линий внутри серии, т. е. линий, возникающих за счет ионизации данной оболочки. Отметим, что относительное соотношение линий устанавливается внутри серии, например такой, как -серия эти величины не включают в себя относительные соотношения линий между сериями, как, например, /С-серии по отношению к -серии. Относительные интенсивности линий в серии сложным образом меняются в зависимости от атомного номера. Соотношение линий в /С-серии хорошо известно, но в - и М-се.-риях они известны гораздо меньше. В табл. 3.7 в первом приближении приведены относительные интенсивности линий значительной интенсивности относительные интенсивности линий являются полезными при интерпретации спектров, наблюдаемых с помощью рентгеновского спектрометра с дисперсией по энергии. [c.76]

Юз и Вильчевский [171] при разработке метода определения содержания общей серы в нефтепродуктах применили в качестве источника мягкого рентгеновского излучения радиоактивный изотоп железа Ге . Стабильность Ре как источника излучения и простота самого способа измерения позволяют считать этот метод перспективным для разработки автоматического способа определения содержания общей серы в нефтепродуктах. [c.424]

ISO № 837 содержание серы и микропримесей определяется при помощи рентгеноспектрометрического анализа. Спрессованую пыль кокса (менее 63 мкм) подвергают рентгеновскому излучению. Каждый элемент отражает эти лучи с характерной для него длиной волны. Интенсивность волн просчитывается и преобразовывается в концентрации по стандартизированным калибрационным кривым, построенных в специальных химических лабораториях. [c.74]

М-, К-,. ..-серии (рис. А.8). Объяснение строения рентгеновских спектров предложено Косселем (1914 г.), который предположил, что существует закономерное соотношение между энергией электронов в атоме и их расстоянием от ядра. Рентгеновское излучение возникает в том случае, если ближайший к ядру э.тектрон выбивается из атома, а электрон, находившийся на более далеком расстоянии от ядра, занимает его место. При этом возникает излучение с частотой V, которое соответствует разности энергий этих двух электронных состояний. Очень важно то, что число рентгеновских серий значительно меньше суммарного числа электронов в атоме. Вероятнее всего, что в атоме всегда имеется несколько электронов, находящихся в приблизительно одинаковом энергетическом состоянии. Поэтому и возникло представление о том, что электроны в атоме распределены по оболочкам , причем все электроны каждой такой оболочки имеют одну и ту же энергию. Чем меньше энергия электрона, тем больше вероятность найти его на более далеком расстоянии от ядра, т. е. тем слабее он связан с ядром. Происхождение рентгеновских серий можно легко понять из рис. А.9. [c.40]

Как и при позитронном распаде, электронный захват не сопровождается изменением массового числа, а у дочернего элемента заряд ядра понижается на единицу. Вновь образующийся элемент расположен в Периодической системе на одну клетку левее по сравнению с исходным. Наиболее распространен захват электрона из ближайшей к ядру /С-оболочки, реже встречается захват из Ь- и более дальних оболочек. Соответственно обозначению электронной оболочки захват называют /С-захватом, --захватом и п. Оставшееся свободное место на соответствующих оболочках ганимает другой электрон, перескакивающий с более высокого энергетического уровня. Перескок сопровождается испусканием кванта рентгеновского излучения. При переходах на /С-слой возникают рентгеновские излучения /С-серии и т. д. Этот процесс часто бывает единственным наблюдаемым эффектом происшедшего захвата электрона. [c.399]

Сульфиды -металлов II группы образуются активно при непосредственном взаимодействии цинк в порошке реагирует с серой со вспышкой, ртуть реагирует при комнатной температуре (растирать в ступке с порошком серы). ZnS белого цвета, входит в состав белой краски. dS желтый — кадмиевая же.птая краска HgS — киноварь красная. ZnS в кристаллическом состоянии способен фосфоресцировать, особенно при добавлении активаторов (экраны для рентгеновского излучения и телевизоров, светящиеся надписи). Кристаллические экраны из ZnS употребляют для лазерных установок (линзы). [c.395]

В качестве источников рентгеновского излучения применяют приборы серии РУПП (например, РУПП-120) и гамма-излучения, гамма-дефектоскопы типа Гаммарид (например, универсальный шланговый гамма-дефектоскоп Гаммарид-21М ). [c.99]

Выраженное радиозащитное действие аминоэтилизотиуро-ния (АЭТ) (250 мг/кг) было отмечено Antoku (1973) уже через 2 мин после его внутрибрюшинного введения мышам в 2% водном растворе при использовании импульсного рентгеновского излучения 25 МВ в дозе 8,6+0,4 Гр со средней мощностью дозы 50 Гр/мин. Довольно быстрое всасывание АЭТ из брюшной полости Antoku подтвердил и опытами с АЭТ, меченным радиоактивной серой Максимум активности зарегистрирован в крови через [c.54]

Существуют два варианта РРА-флуоресцентный и абсорбционный. Первый получил более широкое распространение. В этом случае регистрируют характеристич. рентгеновское излучение (обычно К- или L-серии см. Рентгеновская спектроскопия), испускаемое возбужденными атомами определяемого элемента. Энергия этого излучения зависит от атомного номера элемента, а интенсивность пропорциональна его концентрации. Для возбуждения характеристич. рентгеновского излучения наиб, часто применяют источники низкоэнергетич. у- или рентгеновского излучения. В кск-рых случаях (напр., при определении легких элементов) предпочтительнее применять источники а-частиц (см. рис., а). Ха- [c.244]

Хотя качество изображения можно улучшить, уменьшая число элементов изображения, увеличивая время счета импульсов и ток электронного зонда, однако с учетом статистического характера генерации рентгеновского излучения все еще трудно получить сигнал, адекватный для передачи градаций серого на изображении. Иными сло-вами, при фиксированном времени набора данных оператор должен иметь в виду расхождение между требованиями высокой точности регистрации сигнала и желанием иметь информацию о его пространственном распределе-нпи, получаемую при сканировании по линии или по площади. Еще одна особенность, которая характерна для всех режимов анализа, заключается в том, что поскольку объем области возбуждения рентгеновского излучения значительно превышает размеры источника вторичных электронов, бессмысленно пытаться локализовать и получать количественную информацию о химическом составе субмнкронных структурных деталей в массивном образце. Некоторые примеры использования метода получения изображений в рентген01вских лучах приведены в гл. 6. [c.210]

Предыдущий пункт приводит прямо к обсуждению минимально возможного размера зонда для рентгеновского анализа. Для каждого типа источника и напряжения, как детально показано в гл. 2 (рис. 2.16), для любого заданного размера зонда существует максимальное значение тока. Для обычных источников из вольфрама ток зонда изменяется пропорционально диаметру луча в степени 8/3 И имеет при 20 кВ типичные значения Ю А для зонда диаметром 20 нм (200 А), 10 А — для 100 нм (1000 А) и 10 А —для 1000 нм (10000 А). В спектрометре с дисперсией по энергии три помощи детектора диаметром 4 мм, находящегося на расстоянии 1 см от образца из чистого никеля, можно получить скорость счета около 10 имп./с для угла выхода 35° при диаметре зонда 20 нм (10 А) и 100%-ной квантовой эффективности. Как следует из рис. 5.33, скорость счета 10 имп./с является слишком высокой для реализации максимального энергетического разрешения, так что оператор должен либо отодвинуть детектор, уменьшить постоянную времени спектрометра с дисперсией по энергии, либо уменьшить ток зонда, перейдя к пятну меньшего размера. С другой стороны, соответствующая скорость счета для спектрометра с дисперсией по длинам волн составляла бы около 100 имп./с, что слишком мало для практического использования. Для массивных образцов (толщиной более нескольких микрометров) пространственное разрешение при химическом анализе не улучшается при использовании зондов с диаметром значительно меньше 1 mikm, поскольку объем области генерации рентгеновского излучения определяется рассеянием и глубиной проникновения электронов луча, а не размером зонда. Это демонстрируется на рис. 5.54, где показана серия расчетов рассеяния электронов и распределения генерации рентгеновского излучения, выполненных по методу Монте-Карло для зонда диаметром 0,2 мкм и гипотетического включения ТаС размером 1 мкм в матрицу пз Ni — Сг. Легко видеть, что траектории электронов и, следовательно, область генерации рентгеновского излучения, особенно при высоком напряжении, заметно превышают 1 мкм или 5- кратный диаметр зонда. Предельное значение диаметра зонда при исследовании таких образцов ниже нескольких сотен нанометров, поэтому полный анализ можно выполнить при форсированпи тока зонда до 10 нА и использова- [c.262]

Чтобы облегчить идентификацию неизвестных элементов, полезно рассмотреть вид К-, Ь- и М-серий в опектрах, полученных с помощью 51 (Ь )-детектора, в зависимости от их положения в энергетическом диапазоне 0,7—10 кэВ. Для рентгеновского излучения с энергией выще приблизительно 3 кэВ разделение по энергии отдельных линий рентгеновских серий достаточно велико, и, несмотря на ущирение, вводимое 51 (Ь )-детектором с обычным разрещением 150 эВ (Мпл- ), можно установить наличие более чем одной линии. Вцд обычных К-, Ь- и Л1-серий линий в диапазоне энергий 3—10 кэВ показан на рис. 6.2—6.3. [c.272]

Ниже 3 кэВ линий К-, Ь- и М-серий разнятся по энергии настолько незначительно, что пики не разрешаются Si (Li)-спектрометром. Как выглядят эти серии при энергии ниже 2 кэВ, иллюстрируется на рис. 6.4 (Siл , 1,74 эВ), рнс. 6.5 (У1, 1,92 кэВ) и рис. 6.6 (Там, 1,71 кэВ). Следует отметить, что А -пики имеют почти гауссову форму (из-за уменьшения относительной высоты Кр-пика примерно до 0,01 высоты пика Ка), в то время как Ь- и М-линии асимметричны из-за наличия в окрестности главного пика нескольких неразрешенны.х пиков значительной высоты. Поскольку в спектре будут наблюдаться все рентгенсзские линии, для которых энергия пучка выше критической энергии возбуждения, то нужно локализовывать все линии данного элемента. Рассматривая диапазон энергий 0,7—10 кэВ, можно заменить, что если в спектре появляется высокоэнергетическая А -линия [6,4 кэВ (железо) и выше], то в спектре также будет и низкоэнергетичсская -линия элемента. На рис. 6.7 такая ситуация показана для К- и -линий меди. Аналогично, если наблюдается высокоэнергетическая -линия [4,8 кэВ (церий) или выше], то низкоэнергетическая М-линия также будет присутствовать. На рис. 6.8 такая ситуация показана для Ь- и М-линий тербия. Из-за существенны.х различий в характере генерации и поглощения низко- и высокоэнергетического рентгеновского излучения в качественном анализе невозможно нспользовать относительные высоты пиков между К-, Ь- или /И-сериями. [c.279]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология